CC BY
18ISSN 0868-5886
НАУЧНОЕ ПРИБОРОСТРОЕНИЕ, 2019, том 29, № 4, c. 119-123
МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ И МОДЕЛИРОВАНИЕ В ПРИБОРОСТРОЕНИИ
УДК 535.015 +57.087.1 + 004.418 © Д. А. Кравчук, 2019
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТИ В ОПТОАКУСТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЕ ВИЗУАЛИЗАЦИИ
При оптоакустической визуализации объект освещается коротким лазерным импульсом, и энергия поглощенного фотона преобразуется в тепло, что приводит к кратковременному локальному повышению температуры. Повышение температуры вызывает термоупругое расширение, которое вызывает локальное повышение давления и излучает акустические волны. Существуют теории для описания процесса пространственной когерентности как функции расстояния между элементами на приемной акустической антенне, что позволяет оптимизировать изображение, полученное в результате оптоакустического эффекта. Однако в этих теориях отсутствует модель шума, который вносит значительные отклонения в измерениях. Оптоакустическая томография классифицируется как метод гибридной визуализации на основе оптоакустического эффекта. Опто-акустические сигналы по своей природе регистрируются в шумной среде, а также подвержены воздействию шума компонентов системы. Поэтому важно уменьшить шум в сигналах, чтобы восстановить изображения с меньшей ошибкой. В работе приведены алгоритмы обработки акустического сигнала для получения изображения, сформированного в результате оптоакустического эффекта.
Кл. сл.: оптоакустический эффект, акустический сигнал, цитомер, томография, лазер
ВВЕДЕНИЕ
Оптоакустическая томография в последнее десятилетие стала использоваться для получения биомедицинских изображений [1]. Клинически оптоакустическая томография используется для добавления оптического контраста к ультразвуковой визуализации рака молочной железы, благодаря ее способности визуализировать с акустическим разрешением на глубинах до 2 см in vivo, превышающих предел оптической диффузии [2], и 2 и 8 см — в фантомах тканей, сохраняя специфическую молекулярную чувствительность от оптического поглощения [3]. Оптоакустика также оказалась высокомасштабируемой техникой, позволяющей достигать субклеточного разрешения на глубине до миллиметра ткани [1, 4, 5]. Поскольку оптоакустический эффект включает преобразование энергии света в звуковую энергию, оптоакустические изображения в основном не содержат фона и обладают 100 % чувствительностью к оптическому поглощению [6]. Высокая контрастность изображения фотоакустики позволила количественно оценить ряд сосудистых показателей, включая общую концентрацию гемоглобина (HGB), насыщение крови кислородом (SaO2), скорость потока или объемный расход, капиллярную плотность, скорость метаболизма кислорода (MRO2) и скорость пульсовой волны [7, 8]. Кроме
того, нелинейные эффекты позволили проводить ультраострую спектроскопию [9] и даже субдифракционную визуализацию с пространственным разрешением <100 нм, делая оптоакустическую визуализацию единственной технологией оптической визуализации, которая преодолевает ограничения как оптической диффузии, так и оптической дифракции [10]. Однако на шкале субдифракции достижимое разрешение ограничено чувствительностью, поскольку число молекул в разрешимом вокселе становится очень маленьким; например, 10-нанометровый куб содержит только три молекулы гемоглобина с корпускулярной концентрацией, т.е. концентрацией внутри эритроцита (ШВ^С).
Оптоакустический сигнал генерируется модулированным по интенсивности светом в диапазоне частот от сотен кГц до нескольких ГГц. Амплитуда формируемого давления пропорциональна интенсивности модулированного света, что означает, что интенсивность генерируемого звука пропорциональна квадрату интенсивности модулированного света. Таким образом, в смысле преобразования энергии, оптоакустический эффект является нелинейным. Повышение чувствительности требует использования высокой оптической интенсивности, однако как и в любом методе оптического возбуждения, оптоакустическая генерация акустических волн демонстрирует нелинейность
из-за насыщения оптического поглощения, которое предотвращает неограниченное увеличение амплитуды волны давления с оптической интенсивностью. При очень высокой оптической интенсивности тепло может отводиться достаточно быстро, чтобы генерировать ударные волны:
р(г,() = -^-°-((ю)в{т''\ 4пт
где г — расстояние от центра сферического поглотителя до точки измерения; о> — угловая частота;
— это скорость звука; является
фурье-преобразованием функции силы источника ((1). Физически ¿(1) — скорость объемного расширения объекта за счет тепла, так что ((1) = = в Н(1)/(рСр), где Н(1) — поглощенная оптическая сила, выделяемая в виде тепла внутри объекта; р — плотность массы; в — коэффициент теплового расширения и Ср — это удельная теплоемкость.
МОДЕЛИРОВАНИЕ
Для регистрации акустического сигнала в результате оптоакустического эффекта в биологической ткани предлагается использовать антенную решетку из пьезоэлектрических датчиков с каналами обработки данных. Глубина проникновения лазерного луча в биологическую ткань может изменяться, поэтому результаты измерения уровня гемоглобина и кислородонасыщения необходимо улучшить путем удаления шума в оптоакустиче-ском цитомере. Источником помех в оптоакусти-ческом цитомере могут являться приемные преобразователи и электронные тракты антенной решетки. Отказ некоторых каналов датчика может быть временным, постоянным или частичным, например, когда выборочные данные отражают слишком высокий или слишком низкий уровень сигнала или шума. Неисправные каналы преобразователя могут также давать непоследовательный или ненадежный вывод данных даже в пределах одной синограммы. "Неисправность" каналов преобразователя может возникать при плохом контакте с тканью под одним или несколькими элементами преобразователя.
При идентификации "неисправного" канала информация с него отмечается, и после этого данные, предоставленные этим датчиком, могут игнорироваться, заменяться или отдельно предварительно обрабатываться. Чтобы компенсировать "неверный сигнал" какого-либо канала преобразователя, запускается препроцессор для удаления из матрицы сигналов аномального отклика преобразователя или для компенсации выпадающих данных они заменяются средним значением данных из двух соседних каналов. "Неисправный" канал
может быть обнаружен по тому факту, что сино-грамма имеет "кожный" сигнал, т.е. акустический сигнал, отраженный от поверхности, значительно слабее, чем в среднем по другим каналам. Это может быть из-за плохого акустического контакта датчика канала. Чтобы избежать артефактов, канал идентифицируется как "неисправный".
Предложенный алгоритм позволяет избежать неточных артефактов изображения. Алгоритм работает следующим образом: каждый канал, помечается как "неисправный" в том случае, если среднее значение для группы из нескольких последовательных выборок данных канала мало и считается статистическим выбросом при сравнении со всеми каналами.
На рис. 1 представлена блок-схема алгоритма. Приведенный алгоритм является примером исключения "неисправных" каналов, которые могут отрицательно повлиять на формирование изображения. Другим способом для обнаружения "неисправных" каналов может служить вычисление автокорреляции между каналами.
Важной помехой при формировании изображения может быть появление в нем горизонтальных полос. Эти ошибки в изображении можно удалить с использованием метода, основанного на двумерном дискретном вейвлет-преобразовании, или с помощью фильтра (например, одномерного или двумерного фильтра частотной области или БЖ-фильтра).
Алгоритм, приведенный на рис. 2, используется для удаления горизонтальных полос с сино-граммы.
Рис. 1. Алгоритм идентификации "неисправных" каналов
МЕТОД ПОВЫШЕНИЯ ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТИ
121
Вычисление размеров вейвлет-коэффициентов для горизонтальных коэффициентов на каждом уровне _мол.птпачонов_
I
Вычисление четно-симметричной передаточной функции нулевой фазы 1-мерного (ГО) полосового фильтра в частотной области для каждого вейвлет-_поддиапазона_
I
Вычисление двумерного вейвлет-йреобразования, используя высокочастотные и низкочастотные вейвлет-киэффициенты, которые могут быть определены входными параметрами, и применение прямого вейвлет-раможения для некоторого числа
т —
С вертикальными коэффициентами от каждого уровня поддиапазона применить фильтрацию функции передачи идентификатора к каждой линии в вертикальном направлении, где функция
передачи идентификатора плавно подавляет _низкие частоты для каждой из пиний_
Проведение обратного вей влет-преобразования, применяя вейвлет-реконструкцию к модифицированным вейвлет-коэффициентам
Рис. 2. Алгоритм удаления горизонтальных полос
Разработан интерфейс программы для отображения акустического сигнала при оптоакустиче-ском преобразовании (рис. 3). Система визуализации включает в себя ручной датчик с лазерами, работающими на разных длинах волн. Оба источника света излучают световые импульсы. Приемный датчик имеет матрицу ультразвуковых преобразователей для приема сформированного в жидкости акустического сигнала. Блок формирования изображения восстанавливает изображение на основе дискретизированных данных, соответствующих импульсу света от первого лазера, и восстанавливает изображение на основе дискретизиро-ванных данных, от второго лазерного импульса. По результатам обработки синограмм с учетом алгоритма определения "неисправных" каналов формируется изображение жидкой ткани. На рис. 3 приведено моделирование построения изображения по синограммам от двух лазерных источников.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Представленный алгоритм (рис. 2) является примером способа реализации полосового фильтра для удаления данных, которые могут отрицательно повлиять на последующие вычисления и операции, выполненные с оптоакустическими данными.
Синфазная полосовая фильтрация может быть выполнена с использованием анализа основных
Рис. 3. Интерфейс программы визуализации оптоакустического сигнала и изображения
компонентов на каналах синограммы для удаления помех, общих для каждого канала.
Разработанные алгоритмы борьбы с шумами, появляющимися в результате работы оптоакусти-ческого цитомера [11-15], необходимы для проектирования функции оптоакустической визуализации на основе совмещенного датчика лазерного излучения и антенной решетки из пьезоэлектрических преобразователей для регистрации акустического сигнала. Приведенный в работе алгоритм применяется для обработки информации, получаемой от пьезоэлектрических датчиков в результате оптоакустического эффекта, для формирования изображения в жидких тканях.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Wang L.V., Hu S. Photoacoustic tomography: in vivo imaging from organelles to organs // Science. 2012. Vol. 335, is. 6075. P. 1458-1462. DOI: 10.1126/science.1216210
2. Ermilov S.A., Khamapirad T., Conjusteau A., Leo-nardM.H., Lacewell R., Mehta K., Miller T., Oraevsky A.A. Laser optoacoustic imaging system for detection of breast cancer // J. Biomed. Opt. 2009. Vol. 14, no. 2. 024007. DOI: 10.1117/1.3086616
3. Ke H., Liu C., Wang L.V., Erpelding T.N., Jankovic L. Performance characterization of an integrated ultrasound, photoacoustic, and thermoacoustic imaging system // J. Biomed. Opt. 2012. Vol. 17, no. 5. 056010. DOI: 10.1117/1.JBO. 17.6.061208
4. Yao D.-K., Maslov K., Shung K.K., Zhou Q, Wang L. V. In vivo label-free photoacoustic microscopy of cell nuclei by excitation of DNA and RNA // Opt. Lett. 2010. Vol. 35, is. 24. P. 4139-4141. DOI: 10.1364/OL.35.004139
5. Zhang C., Maslov K., Wang L.V. Subwavelength-resolution label-free photoacoustic microscopy of optical absorption in vivo // Opt. Lett. 2010. Vol. 35, is. 19. P. 3195-3197. DOI: 10.1364/OL.35.003195
6. Wang L. V. Tutorial on photoacoustic microscopy and computed tomography // IEEE J. Sel. Topics Quant. Electron. 2008. Vol. 14, is. 1. P. 171-179. DOI: 10.1109/JSTQE.2007.913398
7. Yao J., Maslov K., Zhang Y., Xia Y., Wang L. V. Label-free
oxygen-metabolic photoacoustic microscopy in vivo // J. Biomed. Opt. 2011. Vol. 16, no. 7. 076003. DOI: 10.1117/1.3594786
8. Yeh C., Hu S., Maslov K., Wang L.V. Photoacoustic microscopy of blood pulse wave // J. Biomed. Opt. 2012. Vol. 17, is. 7. 070504. DOI: 10.1117/1.JBO.17.7.070504
9. Zharov V.P. Ultrasharp nonlinear photothermal and pho-toacoustic resonances and holes beyond the spectral limit // Nat. Photonics. 2011. Vol. 5, is. 2. P. 110-116.
10. Zhu L., Danielli A., et al. Cross-beam nonlinear photoacoustic microscopy // Proceedings of SPIE. 2014. DOI: 10.1364/BIOMED.2014.BS2A.2
11. Starchenko I.B., Kravchuk D.A., Kirichenko I.A. An op-toacoustic laser cytometer prototype // Biomedical Engineering. 2018. Vol. 51, no. 5. P. 308-312. DOI: 10.1007/s10527-018-9737-8
12. Кравчук Д.А., Старченко И.Б. Теоретическая модель для диагностики эффекта кислородонасыщения эритроцитов с помощью оптоакустических сигналов // Прикладная физика. 2018. № 4. С. 89-94.
13. Кравчук Д.А. Математическая модель обнаружения внутриэритроцитарных инфекций с помощью оптоа-кустического метода // Biomedical photonics. 2018. Т. 7, № 3. С. 36-42. DOI: 10.24931/2413-9432-2018-73-36-42
14. Кравчук Д.А., Старченко И.Б. Модель формирования оптоакустического сигнала от эритроцитов для лазерного цитомера // Лазерная медицина. 2018. Т. 22, № 1. С. 57-61.
15. Кравчук Д.А. Моделирование акустических сигналов при оптоакустическом преобразовании для осесим-метричных несферических форм эритроцитов // Научное приборостроение. 2019. Т. 29, № 2. С. 83-89. URL: http://iairas.ru/mag/2019/full2/Art11 .pdf
Южный федеральный университет, Институт нанотехнологий, электроники и приборостроения, г. Таганрог
Контакты: Кравчук Денис Александрович, [email protected], [email protected]
Материал поступил в редакцию 30.09.2019
ISSN 0868-5886
NAUCHNOE PRIBOROSTROENIE, 2019, Vol. 29, No. 4, pp. 119-123
METHOD FOR INCREASING NOISE IMMUNITY IN AN OPTOACOUSTIC IMAGING SYSTEM
D. A. Kravchuk
Southern Federal University, Institute of Nanotechnologies, Electronics and Equipment Engineering,
Taganrog, Russia
In optoacoustic imaging, the object is illuminated by a short laser pulse, and the energy of the absorbed photon is converted into heat, which leads to a short-term local temperature increase. An increase in temperature causes thermoelastic expansion, which causes a local increase in pressure and emits acoustic waves. There are theories for describing the process of spatial coherence as a function of the distance between elements on a receiving acoustic antenna, which makes it possible to optimize an optoacoustic image. However, in this theory there is no noise model that introduces significant deviations in the measurements. Optoacoustic tomography is classified as a hybrid imaging technique based on the optoacoustic effect. Optoacoustic signals are inherently recorded in a noisy environment and are also affected by the noise of system components. Therefore, it is important to reduce noise in the signals in order to recover images with less error. The paper presents algorithms for processing an acoustic signal to obtain an image formed as a result of an optoacoustic effect.
Keywords: optoacoustic signal, erythrocytes, power spectral density, laser
REFERENСES
1. Wang L.V., Hu S. Photoacoustic tomography: in vivo imaging from organelles to organs. Science, 2012, vol. 335, is. 6075, pp. 1458-1462. DOI: 10.1126/science.1216210
2. Ermilov S.A., Khamapirad T., Conjusteau A., Leonard M.H., Lacewell R., Mehta K., Miller T., Oraevsky A.A. Laser optoacoustic imaging system for detection of breast cancer. J. Biomed. Opt, 2009, vol. 14, no. 2, 024007. DOI: 10.1117/1.3086616
3. Ke H., Liu C., Wang L.V., Erpelding T.N., Jankovic L. Performance characterization of an integrated ultrasound, photoacoustic, and thermoacoustic imaging system. J. Biomed. Opt, 2012, vol. 17, no. 5, 056010. DOI: 10.1117/1.JBO.17.6.061208
4. Yao D.-K., Maslov K., Shung K.K., Zhou Q., Wang L.V. In vivo label-free photoacoustic microscopy of cell nuclei by excitation of DNA and RNA. Opt. Lett, 2010, vol. 35, is. 24, pp. 4139-4141. DOI: 10.1364/OL.35.004139
5. Zhang C., Maslov K., Wang L.V. Subwavelength-resolution label-free photoacoustic microscopy of optical absorption in vivo. Opt. Lett., 2010, vol. 35, is. 19. pp. 3195-3197. DOI: 10.1364/OL.35.003195
6. Wang L.V. Tutorial on photoacoustic microscopy and computed tomography. IEEE J. Sel. Topics Quant. Electron., 2008, vol. 14, is. 1, pp. 171-179. DOI: 10.1109/JSTQE.2007.913398
7. Yao J., Maslov K., Zhang Y., Xia Y., Wang L.V. Labelfree oxygen-metabolic photoacoustic microscopy in vivo. J. Biomed. Opt., 2011, vol. 16, no. 7, 076003. DOI: 10.1117/1.3594786
Contacts: Kravchuk Denis Aleksandrovich, [email protected], [email protected]
8. Yeh C., Hu S., Maslov K., Wang L.V. Photoacoustic microscopy of blood pulse wave. J. Biomed. Opt., 2012, vol. 17, is. 7, 070504. DOI: 10.1117/1.JBO.17.7.070504
9. Zharov V.P. Ultrasharp nonlinear photothermal and pho-toacoustic resonances and holes beyond the spectral limit. Nat. Photonics, 2011, vol. 5, is. 2, pp. 110-116.
10. Zhu L., Danielli A. et al. Cross-beam nonlinear photoacoustic microscopy. Proceedings of SPIE, 2014. DOI: 10.1364/BI0MED.2014.BS2A.2
11. Starchenko I.B., Kravchuk D.A., Kirichenko I.A. An optoacoustic laser cytometer prototype. Biomedical Engineering, 2018, vol. 51, no. 5, pp. 308-312. DOI: 10.1007/s10527-018-9737-8
12. Kravchuk D.A., Starchenko I.B. [Theoretical model for diagnosing the effect of oxygen saturation of red blood cells using optoacoustic signals]. Prikladnayafizika [The applied physics], 2018, no. 4, pp. 89-94. (In Russ.).
13. Kravchuk D.A. [Mathematical model of detection of intraerythrocytic infections by optoacoustic method]. Biomedical photonics, 2018, vol. 7, no. 3, pp. 36-42. (In Russ.) DOI: 10.24931/2413-9432-2018-7-3-36-42
14. Kravchuk D.A., Starchenko I.B. [Model of formation of an optoacoustic signal from erythrocytes for a laser cytometer]. Lazernaya medicina [Laser medicine], 2018, vol. 22, no 1, pp. 57-61. (In Russ.).
15. Kravchuk D.A. [Modeling of acoustic signals during op-toacoustic conversion for axisymmetric non-spherical forms of erythrocytes]. Nauchnoe priborostroenie [Scientific instrumentation], 2019, vol. 29, no. 2. pp. 83-89. (In Russ.). DOI: 10.18358/np-29-2-i8389
Article received by editing board on 30.09.2019
