CC BY
9MATHEMATICAL MODELING OF PROCESSES OF MOTION OF A MATERIAL POINT EMISSING FROM A CENTRAL FORCE FIELD. DETERMINATION OF THE PARAMETERS OF A VIRTUAL MICROPARTICLE ON THE BASIS OF THE PRESENTED MATHEMATICAL MODEL
Gurevich G.S.,
Doctor in Physics and Mathematics Institute for Integration and Professional Adaptation
Israel, Netanya Pensky O.G.
Doctor of Technical Sciences, Professor, Perm State University, Russia, Perm
МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ ВЫЛЕТАЮЩЕЙ ИЗ ЦЕНТРАЛЬНОГО СИЛОВОГО ПОЛЯ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ВИРТУАЛЬНОЙ МИКРОЧАСТИЦЫ НА БАЗЕ ПРЕДСТАВЛЕННОЙ
МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ
Гуревич Г.С,
Доктор физико-математических наук Институт интеграции и профессиональной адаптации
Пенский О.Г.
Доктор технических наук, профессор, Пермский государственный национальный исследовательский университет
Россия, г. Пермь
Abstract
In the first part of the article, a study of a material point trajectory in the process of its departure from the central force sphere action is carried out.
The proof is given that the material point moves along a spiral trajectory.
In the second part of the article, the concept of a microparticle of the absolute phase is introduced. The parameters of the microparticle of the absolute phase are determined based on the degeneration of the spiral trajectory into a linear one.
The article shows that the parameters of a microparticle of the absolute phase are constants. On the basis of this mathematical model, a solution to the problem of determining the trajectory of motion and the parameters of the interaction of a virtual microparticle of the absolute phase with the environment is proposed.
Аннотация
В первой части статьи проведено исследование траектории движения материальной точки в процессе вылета её из сферы действия центрального силового поля.
Приведено доказательство того, что материальная точка движется по спиральной траектории.
Во второй части статьи вводится понятие микрочастицы абсолютной фазы. Определяются параметры микрочастицы абсолютной фазы исходя из вырождения спиральной траектории в линейную.
В статье показано что параметры микрочастицы абсолютной фазы являются константами.
На основании этой математической модели, предложено решение задачи по определению траектории движения и параметров взаимодействия виртуальной микрочастицы абсолютной фазы а с окружающей средой.
Keywords: material point, spiral trajectory, step, radius, energy, momentum, mass.
Ключевые слова: материальная точка, спиральная траектория, шаг, радиус, энергия, импульс, масса.
1. Траектория движения материальной
точки в центральном силовом поле
1.1. Равномерное движение материальной
точки вокруг силового центра
Исследуем траекторию движения материальной точки массой m в центральном силовом поле
[1], [2], [3], [7].
Центростремительная сила F, приложенная к материальной точке, движущейся в центральном силовом поле, определяется формулой.
V2
Т7 = m•a= m• — (1)
я 4 '
V2
a =--(2)
я 4 '
a - центростремительное ускорение 7- скорость равномерного движения материальной точки по окружности.
R - радиус движения материальной точки в центральном силовом поле
Рис. 1
Движение материальной точки массой т в центральном силовом поле
Центростремительная сила Р направлена по радиусу Я к центру вращения (силовой центр) Рис.1.
В результате действия центростремительной силы Р материальная точка массой т будет двигаться по сфере радиуса Я вокруг силового центра [7], [8], [9], [10],[15] .
1.2. Движение материальной точки, удаляющейся от силового центра, в результате де-ствия внешней силы
Исследуем траекторию движения материальной точки массой т после того, как к ней будет приложена внешняя сила /, направленная вдоль оси Х.
Необходимым условием вылета материальной точки массой т из сферы действия центрального силового поля, является то, что внешняя сила / должна быть больше центростремительной силы Р Рис.2.
/ ^ ^ (3)
В результате сложения сил Р и /, образуется равнодействующая сила ц Рис.2.
~р+;=| (4)
Под действием силы / материальная точка массой т вылетит с траектории движения по сфере.
Расстояние от центра вращения материальной точки массой т будет увеличиваться.
В соответствие с формулой (1) сила Р будет уменьшаться.
Положение материальной точки массой т при движении по траектории вне сферы будет определяться координатами а(х, у, 7).
Материальная точка массой т вылетевшая с траектории движения по сфере в центральном силовом поле, не покидает пределы действия центрального силового поля и продолжает взаимодействовать с силовым центром, одновременно перемещаясь вдоль оси Х.
Вращаясь вокруг силового центра О и одновременно удаляясь от силового центра вдоль оси Х, материальная точка совершает одновременно движение по окружностям радиусов Я и перемещается на расстояние ОХ вдоль оси Х. Например, материальная точка вращаясь по окружности радиуса И1 и перемещаясь на расстояние ОХ± вдоль оси Х, попадает в точку а1 с координатами а1(х1, у1,г1).
Продолжая движение вокруг силового центра О и одновременно удаляясь от силового центра вдоль оси Х, материальная точка перемещается в точку а2 с координатами а2(х2,у2,г2).
Продолжая движение вокруг силового центра О и одновременно удаляясь от силового центра вдоль оси Х материальная точка совершает одновременно движение по окружностям радиусов И3, Я4 .... Яп и перемещается на расстояние ОХ3, ОХ4 ... ОХп вдоль оси Х и перемещается в точку ап с координатами ап(хп,уп,гп).
В результате действия сил [ и Р материальная точка т переместится в точку ап и опишет один винтовиток.
При дальнейшем движении в центральном силовом поле материальная точка опишет второй винтовиток, третий винтовиток и т. д.
До тех пор, пока материальная точка находится в пределах действия центрального силового поля, на неё будет действовать равнодействующая сила д.
Рис.2
Движение материальной точки «а», покидающей силовое поле
В результате действия равнодействующей силы <7, материальная точка, вылетевшая с траектории движения по сфере в центральном силовом поле, будет двигаться по траектории а, а1, а2 . . . ап, являющейся суммой двух траекторий: траектории вращения материальной точки вокруг силового центра под действием центростремительной силы Р и траектории удаления от силового центра под действием внешней силы /.
В результате сложения этих движений материальная точка будет двигаться в пространстве по спиральной траектории Рис.2.
1.3. Параметры спиральной траектории материальной точки, вылетевшей из сферы действия центрального силового поля.
Радиус-вектор спиральной траектории
Исходя из вышеописанной математической модели, движение материальной точки по спиральной траектории задаётся радиус-вектором Я^у^) в системе координат XYZ Рис.4.
Радиус - вектор Я^у^) определяет положение материальной точки массой m в произвольной точке В спиральной траектории Рис.3.
Рис.3
Спиральная траектория движение материальной точки
В исследуемом случае ось Х системы координат XYZ совпадает с асимптотической осью спиральной траектории.
Спиральная траектория в системе координат XYZ математически описывается продольной составляющей спиральной траектории
Лрг(х) (5)
и поперечной составляющей спиральной траектории Рис.4(а), (Ь).
(6)
На Рис.4(Ь) показана развёртка одного винто-витка спиральной траектории.
Рис.4
Разложение спиральной траектории на продольную и поперечную составляющие. Разложение скорости
7 на продольную и поперечную составляющие.
Продольная составляющая Лрг(Х) определяет перемещение материальной точки вдоль асимптотической оси спиральной траектории Рис.4(а).
Поперечная составляющая
^рор(г,у)~ 2п^рор(г,у) (7)
определяет перемещение материальной точки по окружности радиуса В-рор^.у), то есть вокруг асимптотической оси спиральной траектории Рис. 4(а).
Радиус - вектор Д, описывающий один шаг спиральной траектории, определяется из треугольника ЛББ Рис.4(а).
R = Я
+ Я.
рг(х) + /lpop(z,y) /lpr(x)
= л„
+ 2KR.
pop(z,y)
(8)
Развёртка одного винтовитка представляет собой треугольник ADВ, катетами которого являются продольный шаг спиральной траектории
^рг(х)
(катет АD Рис.4(Ъ)), и поперечный шаг спиральной траектории Яpop(Z,y)= 2%Rpop(zy-) (длина окружности DВ радиуса R Р0Р Рис.4(а) и (b)).
В спиральной траектории продольный шаг спиральной траектории Лрг(Х) и поперечный шаг ^pop(z.y) спиральной траектории связаны углом в РИС.4(Ь).
Угол в определяется параметрами продольного Лрг(Х) и поперечного шага ^pop(Z,y) спиральной траектории, то есть углом наклона пространственного шага Я спиральной траектории АВ.
Гипотенуза АВ представляет собой пространственный шаг спиральной траектории X. X - это путь, пробегаемый материальной точкой за один винтовиток.
1.4. Шаг и радиус спиральной траектории
Из треугольника ADB Рис.4(Ъ) пространственный шаг спиральной траектории X равен:
X = + Цор (9)
Произведём следующие преобразования:
1 - Ярг
1 + ^ (10)
Лрг
Угол в наклона пространственного шага спиральной траектории определим из треугольника ЛББ Рис.4(Ъ).
= 1м в (11)
Угол в равен:
г» 2
ß = arctg-
(12)
"рг
Из формулы (11) следует формула радиуса витка спиральной траектории.
(13)
_ Xprtg ß
аР2п
Подставим формулу (11) в формулу (10). После преобразований формула шага спиральной траектории (10) примет вид:
1 — ЯрГ
N
^ **=V jr+rm=(14)
1.5. Скорость движения материальной точки по спиральной траектории.
Скорость движения материальной точки V раскладывается на продольную скорость Ург и поперечную скорость Урор Рис.4а.
Урор + ^рг (15)
По абсолютной величине скорость 7равна:
Шр + УР2Г (16)
Продольная скорость Ург и поперечная скорость Урор в спиральной траектории связаны между собой углом в Рис.4а.
1.6. Спиральная (винтовая) траектория движения материальной точки
На основании предложенной математической модели движения материальной точки по спиральной траектории опишем процесс взаимодействия этой точки с окружающей средой.
Свяжем с асимптотической осью спиральной траектории систему координат ХУ2.
При движении по спиральной траектории материальная точка взаимодействует с окружающей
средой активным импульсом Рс и реактивным импульсом в любой точке траектории движения. Рис.5.
Рис.5
Взаимодействие материальной точки со средой, при её движении по спиральной траектории
Свяжем с материальной точкой, движущейся по спиральной траектории, систему координат Х1У121 Рис.6.
р,
Рка5(гаеЯ)
Рис.6
Разложение активного импульса Рс и реактивного импульса на составляющие
Разложим активный импульс Рс материальной точки в системе координат Х1У121на составляющие Рис.6.
(17)
Рс{ Pc(x1), Pc(Y1), Рс(г1)} Рс(гг) = Ррг(асЬ)- продольный активный им-
пульс
Рс(х±) = Ррор(аа)- поперечный активный импульс
Рс(уг) = РкаБ(аа)- касательный активный импульс
Разложим реактивный импульс Ры материальной точки в системе координат Х1У121 на составляющие Рис.6.
PN{PN(X1), PN(Y1), PN(Z1)} (18)
= Ррг(гась)- продольный реактивный импульс
Р и(х1)=Ррор(гась)- поперечный реактивный импульс
Ры{у1)= РкаБ(гась)- касательный реактивный импульс
Количественное соотношение активных и реактивных импульсов материальной точки в процессе взаимодействия её со средой определяются геометрическими и динамическими параметрами
движения материальной точки по спиральной траектории.
Геометрические параметры определяются продольным шагом, поперечным шагом и углом р.
Динамические параметры определяются скоростью перемещения материальной точки по спиральной траектории и углом р.
Динамические параметры определяют количественное соотношение между активными и реактивными импульсами.
1.7. Частота винтовитков спиральной траектории
Частота V винтовитков спиральной траектории определяется продольным чрг и поперечным взаимодействием материальной точкой с
V,
pop
окружающей средой Рис.4,а.
_v _ v _
^(vpr,vpop) X
V^cosß
j2 . j2 Лрг + ^рор
Xpr tg2ß ^
-pr
(19)
2. Анализ импульсов взаимодействия материальной точки, движущейся по спиральной траектории, с окружающей средой
2.1. Продольные импульсы, создаваемые материальной точкой, движущейся по спиральной траектории
В любой точке спиральной траектории мате- средой активными импульсами (17) и реактив-риальная точка взаимодействует с окружающей ными импульсами (18) Рис.7.
Рис.7
Импульсы взаимодействия материальной точки с окружающей средой
На Рис.7 показаны продольный активный Ррг(аа), продольный реактивный РрГ(Гаа), радиальные (поперечные) Р
pop(act) , rpop(ract)
и каса-
тельные Рказ{ас1), Рказ(гаа) импульсы взаимодействия материальной точки, с окружающей средой, при её движении по спиральной траектории.
Импульс РрГ(аа) определяет продольное активное взаимодействие материальной точки со средой.
Импульс РрГ(ась) направлен вдоль асимптотической оси Ъ в направлении движения материальной точки.
Импульс Ррг(гаС1) определяет продольное реактивное взаимодействие материальной точки со средой.
Импульс Ррг(гасг) направлен вдоль асимптотической оси Ъ в направлении противоположном движению материальной точки и противополож-
ном активному импульсу Р*
pr(act)
Рис.7.
2.2. Радиальные (поперечные) импульсы, создаваемые материальной точкой, движущейся по спиральной траектории
Импульс Рр0р(аС£)определяет радиальное (поперечное) активное взаимодействие материальной точки со средой.
Импульс Рр0р(аС£)направлен перпендикулярно асимптотической оси спиральной траектории.
Импульс Рр0р(гасЬ)определяет радиальное (поперечное) реактивное взаимодействие материальной точки со средой.
Импульс Рр0р(гасЬ) направлен перпендикулярно асимптотической оси спиральной траектории, противоположно поперечному активному импульсу Ррор(аМ).
2.3. Касательные импульсы, создаваемые материальной точкой, движущейся по спиральной траектории
Импульс, создаваемый материальной точкой направленный по касательной к спиральной траектории, представляет собой активную касательную составляющую взаимодействия материальной точки со средой.
Окружность радиуса Я является проекцией винто витка спиральной траектории на плоскость XY. Плоскость XY перпендикулярна асимптотической оси Рис.7. Угол наклона между винто витком и проекцией равен углу в Рис.4 формула (12).
Проекции импульсов Рк
kas(act)
И Р,
kas(act)
на
плоскость XY являются касательными к этой окружности.
Импульс Рка5(гаа) направлен по касательной к спиральной траектории противоположно активной касательной Рказ(аа).
2.4. Механический момент, создаваемый материальной точкой, движущейся по спиральной траектории
Противоположно направленные касательные импульсы Рказ(аа) и Рказ(гаа) создают суммарный импульс Рказ.
Рказ = Рказ(асЬ) - Рказ(гасЬ) (20)
Импульс Рказ создаёт механический момент IV! относительно асимптотической оси спиральной траектории.
М = Рказ'Я (21)
Я - радиус окружности, являющейся проекцией спиральной траектории на плоскость ХУ Рис.8.
грор{гас1)
Ррг{гас1)
Рис.8
Механический момент М создаваемый материальной точкой
2.5. Продольный реактивный момент создаваемый материальной точкой, движущейся по спиральной траектории
Механический момент М и продольный реактивный импульс Ррг{гасЬ) РиС.6 (формула (18)) СО-
здают продольный реактивный момент Мгас): материальной точки, движущейся по спиральной траектории Рис.9.
М,
= М + Р
pr(ract)
(22)
Рис.9
Реактивный момент Мгас1 материальной точки
3. Виртуальная микрочастица
Используем предложенную математическую модель движения материальной точки по спиральной траектории для исследования движения виртуальной микрочастицы по траектории, вырождающейся в линию.
Виртуальная частица движется по спиральной траектории со скорость света
C = 300000км/с (23)
Исследуем движение виртуальной частицы массой m со скоростью С по спиральной траектории.
Отметим, что в природе именно вылет микрочастиц (электроны, протоны, нейтроны) происходит из центрального силового поля (атома) [1], [5], [6], [16].
Разложим скорость С на составляющие: продольную скорость Срг и поперечную скорость Срор, направленные перпендикулярно относительно друг друга Рис.10,а.
С = Срор + Срг (24)
Разложение скорости «С» на продольную Срг и поперечную Срор составляющие.
По абсолютной величине скорость С равна:
С = *^Срор + Срг (25)
Продольная скорость Срг и поперечная скорость Срор связаны между собой углом в Рис.10,а.
Рис.10
Разложение спиральной траектории на продольную и поперечную составляющие. Разложение скорости
С на продольную и поперечную составляющие.
Из треугольника ADВ Рис.10,Ь следует: при стремлении угла в спиральной траектории к нулю в ^ 0 (26) траектории Ирор стре-
радиус спиральной мится к нулю.
Крор ^ 0 При равенстве нулю угла в в =0
радиус спиральной траектории И
pop
вится равным нулю R
pop
=0
(27)
(28) стано-
(29)
Таким образом, при в = 0° поперечный шаг Хр0р спиральной траектории равен нулю. Используя формулу (7) запишем:
\ор =2пКрор(г,у) = 0 (30)
Из формулы (9), определяющей пространственный шаг спиральной траектории и учитывая равенство нулю поперечного шага спиральной траектории Хр0р =0 (30), следует: полный шаг спиральной траектории 1 равен продольному шагу ХрГ.
= ^^-рг =^рг
^ —^рг + ^рор
(31)
Спиральная траектория движения виртуальной микрочастицы массой т трансформируется в линию.
Спиральная траектория вырождается в линейную траекторию.
Назовём виртуальную частицу, движущейся по линейной траектории, микрочастицей абсолютной фазы.
3.1. Определение параметров микрочастицы абсолютной фазы
Обозначим микрочастицу абсолютной фазы буквой а. Все параметры микрочастицы абсолютной фазы: энергию, импульс, массу и т.д. будем снабжать индексом а.
3.2. Шаг траектории микрочастицы абсолютной фазы
Так как радиус спиральной траектории Ирор равен нулю (29), следовательно, поперечный шаг спиральной траектории Хр0р =2жЯрор(21У) = 0 равен нулю (30).
В этом случае поперечная составляющая Срор отсутствует, то есть равна нулю Рис.10.
Срор = 0 (32)
Подставив формулу (32) в формулу (25), получим скорость движения микрочастицы абсолютной фазы а по линейной траектории Срг, равной скорости света С.
С— ^ + Срг — ^ Срг — Срг (33) Так как поперечный шаг спиральной траектории Хр0р равен нулю (30), следовательно, продольный шаг ХрГ (31) в этом предельном случае равен по абсолютной величине продольной скорости Срг, то есть равен скорости света С формула (33).
ХрГ — |С| см — const (34)
Назовём постоянный продольный шаг микрочастицы абсолютной фазы абсолютным шагом , равным по абсолютной величине скорости света С Табл.1.
Ха — |С| см —const (35)
3.3. Частота взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы с окружающей средой
При движении микрочастицы абсолютной фазы а по спиральной траектории частота взаимодействия с окружающей средой определяется продольным vpr и поперечным vpop взаимодействиями (19).
При движении микрочастицы абсолютной фазы а по линейной траектории поперечный шаг равен нулю \.р0р —2%Rpop(zy)—0 (30).
Следовательно, поперечное взаимодействие vpop отсутствует, то есть поперечная частота взаимодействия равна нулю.
Vpop — 0 (36)
Таким образом, взаимодействие микрочастицы абсолютной фазы а с окружающей средой происходит только по линии своего движения.
В соответствие с формулой (30) формула (19) движения микрочастицы абсолютной фазы а по
линейной траектории примет вид:
_с__ с с
V(vpr) — X —— 1,2 | 3 2 ТГ
с
ха
Подставим формулу (35) в формулу (37)
'(Vpr)
С
Ха
С
' |СГ
ыи/ Л I
Ьт] = 1 Vc =const
(37)
(38)
с
х
рг
Частота чрг взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы а с окружающей средой, при её движении по линейная траектории, равна единице.
Это значит, что микрочастицы абсолютной фазы а, двигаясь по линейной траектории, взаимодействует с окружающей средой только лобовыми столкновениями. Поперечные взаимодействия отсутствуют.
Назовём постоянную частоту взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы с окружающей средой - абсолютной частотой , равной единице Табл. 1.
1
V а = 1- =сош1 (39)
3.4. Энергия взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы с окружающей средой
Энергия Е взаимодействия микрочастиц определяется формулой М. Планка [17]:
Е = Иv (40)
И = 6,610-27егмс - постоянная Планка
V - частота взаимодействия микрочастиц с окружающей средой.
Частота взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся по линейной траектории, равна единице, формулы (38) и (39).
р = v = ^
1 ГУ - V ГУ
V„=
V„ = 1-,
(41)
Подставим формулу (41) в формулу (40).
Еа =hva = 6,610-27 [ergc]1[1/c]= 6,610-27erg = const (42)
Энергия единичного взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы а с окружающей средой равна Еа =6,610-27erg.
Назовём постоянную энергию микрочастицы абсолютной фазы абсолютной энергией Еа, Табл.1.
Еа =6,6Л0-27 erg = const (43)
Энергия микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся по линейной траектории во временном интервале t , определяется формулой Планка:
h = Ef=^ft=Ea• t = 6,6-10-27 ergc (44)
Va l/t
Другими словами, постоянная Планка h представляет собой энергию Еа микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся по линейной траектории во временном интервале t.
3.5. Импульс взаимодействия микрочастицы абсолютной фазы с окружающей средой
Импульс микрочастицы абсолютной фазы, движущейся по линейной траектории равен [17]:
Ра = Т (45)
Подставим формулу (44) в формулу (45).
Получим импульс микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся по линейной траектории :
3-101ист/с
гГ'СШ-,
1[1/с]=
2,2-W-37fcm2/c^c • 1/с]= 2,2 10-37[—]=const(46)
ст/с с
Назовём постоянный импульс микрочастицы абсолютной фазы - абсолютным импульсом Р„. Табл.1.
Ра = 2,210-37[(^™)] =const (47)
Импульс единичного взаимодействия микро -частицы абсолютной фазы а с окружающей средой равен Ра=2,210-37[™].
Импульс микрочастицы абсолютной фазы а. движущейся по линейной траектории во временном интервале t, определяется формулой: Ра ■ t = 2,210-37[(г • с] = 2,210-37[г см] (48)
3.6. Масса микрочастицы абсолютной фазы
Формулы энергии микрочастиц А. Эйнштейна и М. Планка записываются в виде [1]. [16]. [17]:
E = тС2 (49)
E = hv (50) Запишем равенство:
тС2 = hv (51)
Из равенства (51) определим массу т.
т = ± v (52)
При движении по линейной траектории, в соответствие с формулой (41), частота взаимодействия va микрочастицы абсолютной фазы а равна единице.
v„ = 1-
(53)
Подставим формулу (53) в формулу (52). Получим массу микрочастицы абсолютной фазы а , движущейся вдоль линейной траектории.
та = 2U = • 1 = 0,7- =
а С2 а (31010ст/с)2 с L ст2/с2 1
0,7 • Ю-47 [г]= const (54)
Назовём постоянную массу микрочастицы абсолютной фазы та - абсолютной массой Табл.1.
Масса микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся вдоль линейной траектории, равна та =0,7 • Ю-47 [г].
Масса микрочастицы абсолютной фазы а, движущейся по линейной траектории во временном интервале t, определяется формулой:
тп
t = 0,7 ■ 10-47 [г - с]
(55)
3.7. СПИН МИКРОЧАСТИЦЫ АБСОЛЮТНОЙ ФАЗЫ
Микрочастица абсолютной фазы а, движется по линейной траектории, следовательно. механический момент равен нулю, так как радиус спиральной траектории равен нулю (формула (21)).
Таким образом спин микрочастица абсолютной фазы а равен нулю Рис. 11.
= 0 (56)
6,6-10~¿7evg-c
с
с
Рис.11
Спин микрочастицы абсолютной фазы
3.8. Заряд микрочастицы абсолютной фазы
Знак заряда определяется направлением вращения спиральной траектории.
Так как микрочастица абсолютной фазы а движется по линейной траектории, следовательно, её заряд равен нулю Табл.1.
3.9. Магнитный момент микрочастицы абсолютной фазы
Магнитный момент создаётся реактивным импульсом микрочастицы абсолютной фазы а на окружающую среду.
Поскольку траектория движения микрочастицы абсолютной фазы а является линейной и радиус поперечного взаимодействия равен нулю следовательно, магнитный момент равен нулю, формулы (21), (22) и (29) Табл.1.
Таблица 1
Параметры микрочастицы абсолютной фазы а.
ПАРАМЕТРЫ МИКРОЧАСТИЦЫ АБСОЛЮТНОЙ ФАЗЫ а
спин s СКОРОСТЬ см/с КОНСТАНТА ЭНЕРГИЯ, ЭРГ-С; КОНСТАНТА ИМПУЛЬС, Г СМ КОНСТАНТА МАССА, Г С КОНСТАНТА ЗАРЯД МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ
О 3-Ю10 6.6-10"27 2,2-10"37 0,7-10'47 0 0
Заключение.
В статье представлена математическая модель движения материальной точки вылетающей из центрального силового поля.
На основании этой математической модели, предложено решение задачи по определению траектории движения и параметров взаимодействия виртуальной микрочастицы абсолютной фазы а с окружающей средой.
References
1. Landau L. D., Lifshits E. M. Mechanics. 5th ed. ("Theoretical Physics", vol. I). Moscow: Fizmatlit, 2012.224 p. ISBN 978-5-9221-0819-5.
2. Zhuravlev V.F. Foundations of theoretical mechanics. M. Fizmatlit. 2008. ISBN 978-5-9221-09079.
3. Shigabutdinov FG Short course of theoretical mechanics. Kazan 2012 \ ISBN 978-5-7829-0376-3.
4. Aleshkevich V. A., Dedenko L. G., Karavaev V. A. Mechanics 2011 ISBN 978-5-9221-1271-0.
5. Demidenko VN, Discrete structures of the mi-croworld. CD Librikom. 2019. ISBN 978-5-39706916-8.
6. Blokhintsev ID Space and time in the mi-croworld. M. Leland 2015. ISBN 978-5-9710-1719-6.
7. Churkin V. M .. Theoretical mechanics in problem solutions. Kinematics. Yurayt. 2019. ISBN 978-5534-04644-1.
8. Shorokhov A. V. Kinematics. Saransk 2010. ISBN 978-5-7103.
9. Nikitin N.N. Theoretical Mechanics Course. Doe2020. ISBN 978-5-8114-6755-6.
10. Meshchersky IV Problems in theoretical mechanics. Doe. 2021.ISBN 978-5-8114-6748-8
11. Olkhovsky II A course of theoretical mechanics for physicists. 4th ed. SPb .: Lan,
2009 576 p. - ISBN 978-5-8114-0857-3.
12. Pavlenko Yu. G. Lectures on theoretical mechanics. M .: Fizmatlit,
2002.392 p. ISBN 5-9221-0241-9.
13. Bukhgolts NN Basic course of theoretical mechanics. Part 1. 10th ed. SPb .:
Lan, 2009.480 p. ISBN 978-5-8114-0926-6
14. Bukhgolts NN Basic course of theoretical mechanics. Part 2. 7th ed. - SPb .:
Lan, 2009.336 p. ISBN 978-5-8114-0926-6.
15. Golubev Yu. F. Fundamentals of Theoretical Mechanics. M .: Moscow State University, 2000.S. 160.720 s. ISBN 5-211-04244-1
16. Gurevich G.S., Kanevsky S.N. Elementary particles. M .: IPO "At Nikitskiye Vorota", 2016 172s. ISBN 978-5-00095-170-5
17. Landau L.D., Lifshits E.M. Theoretical Physics Vol. 3. Quantum Mechanics M. Fizmatlit. 2001. ISBN 5-9221-0057-2
Список литературы
1. Ландау Л. Д.. Лифшиц Е. М. Механика. 5-е изд. («Теоретическая физика», т. I). М.: Физматлит, 2012. 224 с. ISBN 978-5-92210819-5.
2. Журавлев В.Ф. Основы теоретической механики. М. Физматлит.2008.
ISBN 978-5-9221-0907-9.
3. Шигабутдинов Ф. Г. Краткий курс теоретической механики. Казань 2012\
ISBN 978-5-7829-0376-3.
4. Алешкевич В. А., Деденко Л. Г., Караваев В. А.. Механика 2011 ISBN 978- 5-9221-1271-0.
5. Демиденко В. Н., Дискретные структуры микромира. КД Либриком.2019.
ISBN 978-5-397-06916-8.
6. Блохинцев И. Д. Пространство и время в микромире .М. Леланд 2015.
ISBN 978-5-9710-1719-6.
7. Чуркин В. М.. Теоретическая механика в решениях задач. Кинематика.Юрайт.2019.
ISBN 978-5-534-04644-1.
8. Шорохов А. В. Кинематика. Саранск 2010. ISBN 978-5-7103.
9. Никитин Н.Н. Курс теоретической механики. Лань2020.ISBN 978-5-8114-6755-6.
10. Мещерский И. В. Задачи по теоретической механике. Лань.2021.
ISBN 978-5-8114-6748-8
11. Ольховский И. И. Курс теоретической механики для физиков. 4-е изд. СПб.: Лань,
2009.576 с. — ISBN 978-5-8114-0857-3.
12. Павленко Ю. Г. Лекции по теоретической механике. М.: Физматлит.
2002. 392 с. ISBN 5-9221-0241-9.
13. Бухгольц Н. Н. Основной курс теоретической механики. Ч. 1. 10-е изд. СПб.:
Лань, 2009. 480 с. ISBN 978-5-8114-0926-6
14. Бухгольц Н. Н. Основной курс теоретической механики. Ч. 2. 7-е изд. — СПб.:
Лань, 2009. 336 с. ISBN 978-5-8114-0926-6.
15. . Голубев Ю. Ф. Основы теоретической механики. М.: МГУ,
2000. С. 160. 720 с. ISBN 5-211-04244-1
16. Гуревич Г.С., Каневский С.Н. Элементарные частицы. М.: ИПО «У Никитских ворот», 2016 172с. ISBN 978-5-00095-170-5
17. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теоретическая физика Т.3. Квантовая механика М. Физматлит. 2001. ISBN 5-9221-0057-2
