CC BY
32УДК 541.1 + 621.785.36 + 621.78.011
Е. К. Юхно1, Л. А. Башкиров1, Л. С. Лобановский2, С. В. Труханов2, С. И. Латушко1
1 Белорусский государственный технологический университет 2Научно-практический центр по материаловедению Национальной академии наук Беларуси
МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ФОТОЛЮМИНОФОРОВ НА ОСНОВЕ ТВЕРДЫХ РАСТВОРОВ Lai_xPrxInO3 (0,001 < х < 0,004) СО СТРУКТУРОЙ ПЕРОВСКИТА
Твердофазным методом проведен синтез однофазных керамических образцов твердых растворов La1-xPrJnO3 (0,001 < х < 0,004), La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 и исследованы их кристаллическая структура, полевые зависимости намагниченности при 5 К и 300 К и температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости. Показано, что температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости твердых растворов La1-xPrxInO3 c х = 0,001; 0,003; 0,004, Lao,996Pr0,oo4Ino,996Cr0004O3 при температурах 25, 60, 73 и 165 К соответственно меняют знак и при более высоких температурах магнитная восприимчивость становится отрицательной. Установлено, что при 300 К увеличение напряженности магнитного поля до 14 Тл приводит к линейному увеличению диамагнитной удельной намагниченности всех исследованных твердых растворов. При температуре 5 К намагниченность твердых растворов La0,997Pr0003InO3, La0,996Pr0,004InO3, La0,996Pr0,004In0,996Cr0004O3 при увеличении напряженности магнитного поля до 14 Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое в поле напряженностью 14 Тл не достигается. Установлено, что при 5 К для твердого раствора La0999Pr0001InO3, в котором проведено незначительное замещение диамагнитных ионов La3+ парамагнитными ионами Pr3+ (0,1 мол. %), увеличение магнитного поля до 5 Тл приводит к постепенному возрастанию величины парамагнитной удельной намагниченности. При дальнейшем росте величины магнитного поля до 14 Тл происходит снижение намагниченности и переход ее в диамагнитную область. Удельная намагниченность твердых растворов на основе индата лантана, содержащего более 0,1 мол. % ионов Pr3+, является положительной вплоть до 14 Тл.
Ключевые слова: твердый раствор, индат лантана, рентгенофазовый анализ, магнитная восприимчивость, намагниченность.
Ye. K. Yukhno1, L. А. Bashkirov1, L. S. Lobanovskiy2, S. V. Trukhanov2, S. I. Latushko1
:Belarusian State Technological University 2Scientific and Practical Materials Research Centre of the National Academy of Sciences of Belarus
MAGNETIC PROPERTIES OF La1-*Pr*InO3 (0.001 < х < 0.004) PEROVSKITE - STRUCTURE PHOTOLUMINESCENT MATERIALS
Solid phase synthesis of single-phased ceramic samples of La1-xPrxInO3 (0.001 < х < 0.004), La0996Pr0.004In0.996Cr0.004O3 solid solutions was carried out and their crystal structure, fields dependences of magnetization at 5 and 300 K and the temperature dependences of molar magnetic susceptibility were examined. It is shown that the temperature dependences of the molar magnetic susceptibility of La1-xPrxInO3 with х = 0.001; 0.003; 0.004, La0.996Pr0004In0.996Cr0004O3 solid solutions at temperatures 25, 60, 73 and 165 K respectively change sign, and their magnetic susceptibility is negative at higher temperatures. It was found that at 300 K increasing of the magnetic field up to 14 T leads to a linear increasing of the diamagnetic specific magnetization of all solid solutions investigated. At temperature of 5 К magnetization of La0997Pr0003InO3, La0996Pr0004InO3, La0.996Pr0.004In0.996Cr0.004O3 solid solutions with increasing magnetic field up to 14 T increases non-linearly with a gradual approach to magnetic saturation, but at 14 T it is not achieved. In reference to La0999Pr0001InO3 solid solution with a small substitution degree of diamagnetic La3+ ions by paramagnetic Pr3+ ions (0.1 mol. %) it was found that increasing of the magnetic field up to 5 T leads to a gradual increasing of the paramagnetic specific magnetization value. Further growing of the magnetic field up to 14 T leads to decreasing of the magnetization and its transition to the diamagnetic region. The specific magnetization of lanthanum indate based solid solutions that contain more than 0.1 mol. % Pr3+ ions is positive up to 14 T.
Key words: solid solution, lanthanum indate, X-ray diffraction, magnetic susceptibility, magnetization.
Введение. В настоящее время перспективны исследования люминесцентных материалов на основе индата лантана Ьа1п03 в связи с широкими возможностями их применения (например, в светодиодах белого света) [1-4]. Лю-
минесцентные свойства твердых растворов на основе Ьа1п03, легированного ионами Рг3+, исследованы в работах [1, 5]. Было установлено, что введение в кристаллическую решетку индата лантана ионов Рг3+ позволяет получить фото-
люминофор, излучающий в красной и сине-зеленой областях спектра. Однако интенсивность полос фотолюминесценции ионов Pr3+ невелика. В связи с этим в настоящее время проводятся исследования, направленные на поиск сенсибилизатора фотолюминесцентных свойств
т> 3+
ионов Pr и других парамагнитных редкоземельных элементов. Магнитные свойства твердых растворов со структурой перовскита, содержащих ионы редкоземельных элементов, как и их фотолюминесцентные свойства, определяются схемой энергетических уровней 4/-электро-нов. Поэтому исследование таких фотолюминофоров на основе LaInO3 должно быть комплексным, с исследованием как фотолюминесцентных, так и магнитных свойств. В работе [6] были изучены магнитные свойства твердых растворов La1-xPrxInO3 с содержанием ионов Pr3+ 10 мол. % и более. Однако высокоэффективные фотолюминофоры на основе LaInO3 содержат значительно меньше 10 мол. % ионов Pr3+, но их магнитные свойства не исследованы.
Цель настоящей работы - синтез твердых растворов на основе индата лантана со структурой перовскита La1-xPrxInO3 (0,001 < x < 0,004), La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3, исследование их кристаллической структуры, полевых зависимостей намагниченности при 5 и 300 К в магнитных полях до 14 Тл, температурных зависимостей молярной магнитной восприимчивости.
Основная часть. Синтез керамических образцов твердых растворов на основе индата лантана LaInO3 со структурой перовскита La1-xPrxInO3 (0,001 < x < 0,004), La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3, являющихся перспективными фотолюминофорами, излучающими в красной и сине-зеленой областях видимого света, получали твердофазным методом из оксидов лантана (La2O3), индия (In2O3), празеодима (Pr6O11), хрома (Cr2O3). Все реактивы имели квалификацию «х. ч». Оксид лантана был предварительно обожжен в течение 1 ч на воздухе при температуре 1273 К.
Исходные оксиды, взятые в заданном молярном соотношении, смешивали и мололи в планетарной мельнице Pulverizette фирмы Fritch с добавлением этанола в стаканчиках с шарами из диоксида циркония. Полученную шихту прессовали под давлением 50-75 МПа в таблетки диаметром 25 мм и высотой 5-7 мм и затем обжигали в атмосфере воздуха при температуре 1523 К в течение 6 ч. После предварительного обжига таблетки дробили, перемалывали, прессовали в бруски длиной 30 мм и сечением 5^5 мм2, которые обжигали при температуре 1523 К в атмосфере воздуха в течение 6 ч.
Рентгеновские дифрактограммы получали на дифрактометре D8 Advance фирмы Bruker с использованием CuA^-излучения при комнат-
ной температуре в диапазоне углов 2© = 2080°. Параметры элементарной ячейки кристаллической решетки рассчитаны с помощью рентгеноструктурного табличного процессора RTP. Удельная намагниченность при температурах 5 и 300 К в магнитных полях до 14 Тл и магнитная восприимчивость в интервале температур 5-300 К в магнитном поле 0,86 Тл полученных твердых растворов индатов измерены вибрационным методом на универсальной высокополевой измерительной системе (Cryogenic Ltd, London, 4IS) в ГО «Научно-практический центр НАН Беларуси по материаловедению».
Анализ рентгеновских дифрактограмм полученных образцов La1-xPrxInO3 (0,001 < x < 0,004), La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 (рис. 1) показал, что они являются однофазными и имеют кристаллическую структуру орторомбически искаженного перовскита типа GdFeO3 (a < c / V2 < b) [7], параметры элементарной ячейки которых приведены в табл. 1. Из-за небольших количеств легирующих ионов Pr3+, Cr3* параметры кристаллической решетки всех исследованных твердых растворов отличаются незначительно от соответствующих параметров кристаллической решетки LaInO3 [8].
гч
„ о _ г 1 _ - fi 5- - Irs ~ - ъ a /
и t. . „Л 2
.Л
ft V h . ^ 4
20 30 40 50 I I
Рис. 1. Рентгеновские дифрактограммы твердых растворов:
1 - Lan ,999Pr0,001InO3; 2 - La0,997Pr0,003InO3; 3 - La0 ,996Pr0,004InO3; 4 - La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004InO3
Температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости в интервале температур 5-300 К (%м0л) исследованных твердых растворов на основе индата лантана La1-xPrxInO3
(x = 0,001; 0,003; 0,004), Lac,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 приведены на рис. 2. Следует отметить, что температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости для всех исследованных индатов La0,999Pr0,001InO3, La0,997Pr0,003InO3, Lac,996Pr0,004InO3, La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 меняют знак при температурах 25, 60, 73 и 165 К соответственно и при более высоких температурах магнитная восприимчивость становится отрицательной.
Таблица 1
Параметры а, Ь, с и объем Vэлементарной ячейки, степень орторомбического искажения £ для твердых растворов на основе Ьа!п03, легированного ионами Рг3+, Сг3+
Состав Параметры кристаллической решетки с/72, А
а, А Ь, А с, А V, А3 е = (Ь - а) / а
Ьао,999?го,оо11п°3 5,734 5,938 8,228 28о,1 о,о356 5,818
Ьао,997?го,оо3!п03 5,741 5,939 8,237 28о,8 о,о345 5,824
^ао,99бРго,оо41п03 5,739 5,942 8,234 28о,8 о,о354 5,822
Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо403 5,726 5,939 8,227 279,8 о,о372 5,817
Ьа!п03 [8] 5,718 5,932 8,214 278,6 о,о374 5,8о8
Это указывает на то, что для исследованных
твердых растворов вклады в магнитную вост> 3+ 3+
приимчивость парамагнитных ионов Рг , Сг и диамагнитной матрицы Ьа1п03 отличаются между собой незначительно, причем парамагнитный вклад ионов Рг3+, Сг3+ при повышении температуры уменьшается, а диамагнитный вклад от температуры не зависит.
По коэффициентам а и Ь этих уравнений рассчитаны молярные постоянные Кюри (СМ = 1 / Ь) и постоянные Вейсса (© = -а / Ь) (табл. 2). Эффективный магнитный момент ионов Рг3+ (цэф, Ргз+) для твердых растворов Ьа1-хРгДп03 рассчитывали по формуле (1)
цэф, Ргз+ = даТСМТХ. (1)
Хмол ■ 105, см3/моль
30 -25 -20 15 10 5 О -5 -10
о *
о • о о * о
200
Г. К 300
• ••• в вооввОввввввЯ
°оооооооооооооо о о о о
9000000000000000 ооооо
ООО ООО
Рис. 2. Температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости индатов: 1 - Ьа1п0з; 2 - Ьао,999Рго,оо11п0з;
3 - Ьао,997Рго,о0з1п0з ; 4 - Ьао,99бРго,оо41п0з;
5 - Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо41п0з
По этой причине температурные зависимости величин обратной молярной восприимчивости (1 / %иол) исследованных твердых растворов Ьа1-хРгх1п03 (х = о,оо1; о,оо3; о,оо4) (рис. 3) получены с учетом величины и знака молярной магнитной восприимчивости при определенной температуре для Ьа1п03 (рис. 2, кривая 1). Их анализ показывает, что для всего исследованного интервала температур 5-3оо К (рис. 3а) закон Кюри - Вейсса (линейная зависимость 1 / Хмол от Т) не выполняется. Однако в интервале температур 2о-1оо К зависимость 1 / хмол от Т является линейной (рис. 36).
Для интервалов температур выполнения закона Кюри - Вейсса (рис. 3б) методом наименьших квадратов определены уравнения линейной зависимости 1 / %м0л от Т (1 / %м0л = а + ЬТ).
1 / Хмол ■ 1о , моль/см 0,7 -| 0,6 -0,5 -0,4 -0,3 -0,2 -0,1 -0 -
/ ............8»»!»««!!!
о
100
200
зоо
1 / Хмол ■ 1о , моль/см 0,4 1
0,2 -
! ! ! '
.2
о 3
Т. К
20
40
60
80
100
Рис. 3. Температурные зависимости обратной величины молярной магнитной восприимчивости
с учетом поправки на диамагнетизм Ьа1п03 в исследованном интервале температур 5-3оо К (а) и в интервале температур выполнения закона Кюри - Вейсса 2о-1оо К (б) индатов: 1 - Ьао,999?го,оо11п03; 2 - ^ао,997Рго,оо31п03;
3 - Ьао,99бРго,оо41п03
Полученные значения цэф, Рг3+ для твердых растворов Ьа1-хРгх1п03 с х = о,оо1; о,оо3; о,оо4 равны
4,б8; 3,81 и 3,73 цв соответственно. Как следует из расчетов, полученные значения эффективного магнитного момента ионов Рг3+ для твердых растворов Ьао,997Рго,оо31п03, Ьао,99бРгооо41п03 отличаются незначительно от теоретической величины ^теор, Рг3+ = 3,58 Цв [9].
Таблица 2
Молярная постоянная Кюри (СМ), постоянная Вейсса (0), эффективный магнитный момент ионов Рг3+, Сг3+ (^эф) в интервале температур выполнения закона Кюри - Вейсса для твердых растворов Ьах-рДпОз (х = 0,001; 0,003; 0,004), Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо40з
Состав СМ ■ 1о2, см3-К/моль 0, К ДТ, К
Ьао,999Рго,оо11пО3 о,274о 4,б8 (Рг3+) -9,9 2о-1оо
Ьао,997Рго,оо31пО3 о,5451 3,81 (Рг3+) -12,2 2о-1оо
Ьао,99бРго,оо41пО3 о,б95б 3,73 (Рг3+) -15,2 2о-1оо
Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо4О3 о,5о58 3,18 (Сг3+) о,б 5-1оо
Исключение при определенной температуре вклада ионов Рг3+ в магнитную восприимчивость твердого раствора Ьао^бРго.ом^о^бСго^Оз, содержащего одновременно парамагнитные ионы Рг3+, Сг3+, проведено по формуле (2) путем отнимания от величин молярной магнитной восприимчивости при определенной температуре этого твердого раствора величины молярной магнитной восприимчивости при этой же температуре твердого раствора Ьа^^Рг^оДпО^
ХСг3+
Хьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо4О3 - Х^ао,99бРго,оо41пО3 '
(2)
Температурная зависимость величин обратных значений х&3+ для исследованного твердого раствора Ьао)99бРгооо41по)99бСгооо4О3 приведена на рис. 4а. Для интервала температур выполнения закона Кюри - Вейсса 5-1оо К (рис. 4б) рассчитаны молярная постоянная Кюри (См), постоянная Вейсса (0), эффективный магнитный момент ионов Сг3+ (табл. 2). Полученная величина эффективного магнитного момента иона хрома Цэф, Сг3+, равная 3,18 дв, несколько ниже теоретической величины ^ор, Сг3+ = 3,87 дв[9].
При 5 К намагниченность твердых растворов Ьао,997Рго,оо31пО3, Ьао,99бРго,оо41пО3, Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо4О3 (рис. 5, кривые 3-5) при увеличении напряженности магнитного поля до 14 Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое в поле напряженностью 14 Тл не достигается.
Установлено, что при 5 К для твердого раствора Ьао,999Ргооо11пО3 (рис. 5, вставка) увеличение напряженности магнитного поля до 5 Тл приводит к постепенному возрастанию величины парамагнитной удельной намагниченности. При дальнейшем увеличении напряженности магнитного поля происходит снижение величины намагниченности за счет того, что диамагнитный вклад в намагниченность этого твердого раствора становится больше парамагнитного вклада, и в магнитном поле 12,5 Тл она переходит в диамагнитную область.
Удельная намагниченность при 5 К твердых растворов на основе индата лантана, содержа-
щего ионов Рг3+ более о,1 мол. %, является положительной вплоть до магнитного поля 14 Тл.
1 / ХмолССг^) • 1(Г\ моль/см3
о,б о,4 о,2 о
Т, К
1оо 2оо
а
3оо
4о бо
б
Рис. 4. Температурная зависимость обратной величины молярной магнитной восприимчивости
1 / Хмол ионов Сг3+ в исследованном интервале температур 5-3оо К (а) и в интервале температур выполнения закона Кюри - Вейсса 5-1оо К (б) для твердого раствора Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо4О3 .3,-
Омол, Гс • см /г
о,35
о,3 о,25 о,2 о,15 о,1 о,о5 о,о5 -о,о5
5
0,008 -0,004 -
О
-0,004
5 1о
Н, Тл
4. а 3
о О О о
2 Н, Тл
5
1о
1
Рис. 5. Полевые зависимости удельной намагниченности при 5 К твердых растворов: 1 - Ьа1пО3; 2 - Ьао,999Ргооо11пО3;
3 - Ьао,997Рго,оо31п°3; 4 - Ьао,996Рго,оо41пО3;
5 - Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо4О3
о
2
Как видно на рис. б, при температуре 3оо К удельная намагниченность (оуд) всех исследованных твердых растворов на основе Ьа1п03 имеет отрицательный знак и при росте величины магнитного поля возрастает практически линейно. Это показывает, что диамагнитная составляющая намагниченности этих твердых растворов при 3оо К больше парамагнитной составляющей.
Рис. 6. Полевые зависимости удельной намагниченности при 300 К твердых растворов:
1 - Lao ,999Pr0,00lInO3; 2 — Lao,997Pro,003lnO3; 3 — La0,996Pr0,004lnO3; 4 — La0,996Pr0,004ln0,996Cr0,004O3
Магнитные моменты ионов Pr3+ (цРгз+) в твердых растворах La1—xPrxInO3 (x = 0,001; 0,003; 0,004) рассчитывали по формуле (3)
^ 3+ г Pr3+
(а
уд Lal-xPrx InO3
- (1 - x)а
уд LaInO3
)M
5585x
, (3)
где ауд ьа1_хРгх1по3 - величина удельной намагниченности соответствующего твердого раствора при температуре 5 К в магнитном поле, отвечающем максимальному значению удельной намагниченности (табл. 3); оуд ьа1п03 - удельная намагниченность Ьа1п03 при этом магнитном поле при температуре 5 К; М - молярная масса соответствующего твердого раствора; 5585 -число, равное произведению величины магнетона Бора на число Авогадро.
Магнитный момент ионов Сг3+ (цСг3+) в твердом растворе Ьао,99бРго,оо4по,99бСго,оо403 при температуре 5 К в магнитном поле напряженностью 14 Тл рассчитывали по формуле (4)
^ 3+ Cr
(а
уд La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 уд La0,996Pr0,0C4InO3
5585 • 0,004
)M
.(4)
Проведенные по формуле (3) расчеты (табл. 3) показали, что полученные значения
т> 3+
магнитных моментов ионов Рг значительно меньше теоретического значения спин-орби-
3+
тального магнитного момента иона Рг (Цгеор, Рг3+ = 3,58 цв [9]). Это свидетельствует о том, что магнитные поля, при которых наблю-
даются максимальные значения величины парамагнитной намагниченности (табл. 3), не приводят к полному магнитному упорядочению
3+
парамагнитных моментов ионов Рг .
Таблица 3 Удельная намагниченность (оуд) и магнитный момент ионов Рг3+, Сг3+ для твердых растворов Ьа1-хРгх1п03 (х = 0,001; 0,003; 0,004), Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо403 при температуре 5 К
Состав ауд, Гс-см3/г Д, дв
La0,999Pr0,00i InO3 0,01397 (амакс при 5 Тл) 0,75 (Pr3+)
La0,997Pr0,003InO3 0,06775 (при 13,5 Тл) 1,22 (Pr3+)
La0,996Pr0,004InO3 0,08673 (амакс при 9Тл) 1,17 (Pr3+)
La0,996Pr0,004In0,996Cr0,004O3 0,35146 (при 14 Тл) 3,81 (Cr3+)
Заключение. В работе твердофазным методом из соответствующих оксидов получены твердые растворы Ьа1-хРгх1п03 (х = о,оо1; о,оо3; о,оо4), Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо403. Установлено, что все полученные образцы являются однофазными и имеют кристаллическую структуру орторомбически искаженного перовскита типа GdFe03. Показано, что температурные зависимости молярной магнитной восприимчивости твердых растворов Ьа1-хРгх1п03 с х = о,оо1; о,оо3; о,оо4, Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо403 при температурах 25, бо, 73 и 1б5 К соответственно меняют знак и при более высоких температурах становятся отрицательными. Это указывает на то, что для исследованных твердых растворов на основе Ьа1п03 вклады в магнитную воспри-
имчивость парамагнитных ионов Рг3+, Сг3+ и диамагнитной матрицы Ьа1п03 отличаются между собой незначительно, причем парамагнитный вклад ионов Рг3+, Сг3+ при повышении температуры уменьшается, а диамагнитный вклад от температуры не зависит. Установлено, что при 3оо К увеличение напряженности магнитного поля до 14 Тл приводит к линейному увеличению диамагнитной удельной намагниченности всех исследованных твердых растворов. При температуре 5 К намагниченность твердых растворов Ьао,99тРго,оо31п03, Ьао,99бРго,оо41п03, Ьао,99бРго,оо41по,99бСго,оо403 при увеличении напряженности магнитного поля до 14 Тл увеличивается нелинейно с постепенным подходом к магнитному насыщению, которое, однако, не достигается. Установлено, что при 5 К для твердого раствора Ьао,999Рго,ош1п03, в котором проведено незначительное замещение ионов
Ьа3+ парамагнитными ионами Рг3+ (о,1 мол. %), увеличение магнитного поля до 5 Тл приводит к постепенному возрастанию величины парамагнитной удельной намагниченности. Однако при дальнейшем росте величины магнитного поля до 14 Тл происходит снижение намагни-
ченности и в магнитных полях выше 12,5 Тл она является диамагнитной. Удельная намагниченность твердых растворов на основе индата лантана, содержащего более о,1 мол. % ионов
П 3+
Рг , является положительной при приложенных магнитных полях до 14 Тл.
Литература
1. Liu X., Lin J. Synthesis and luminescent properties of LaInO3: RE3+ (RE = Sm, Pr and Tb) nanocrystalline phosphors for field emission displays // Solid State Sci. 2009. Vol. 11. P. 2030-2036.
2. Laksminarasimhan N., Varadaraju U. V. Luminescent host lattices, LaInO3 and LaGaO3-a reinvestigation of luminescence of d10 metal ions // Mater. Res. Bull. 2006. Vol. 41. P. 724-731.
3. Luminescent properties of a new red-emitting phosphor based on LaInO3 for LED / An Tang [et al.] // Optoelec. Adv. Mater. 2011. Vol. 5. No. 10. Pp. 1031-1034.
4. The luminescence of Bi3+ in LaInO3, and some other perovskites / L. I. Van Steensel [et al.] // Mater. Res. Bull. 1995. Vol. 30, issue 11. P. 1359-1362.
5. Башкиров Л. А., Кандидатова И. Н., Першукевич П. П. Сенсибилизирующее воздействие ионов хрома (III) на фотолюминесценцию активированного ионами празеодима люминофора на основе индата лантана // Доклады Национальной академии наук Беларуси. 2014. Т. 58. № 1. С. 81-84.
6. Магнитная восприимчивость и эффективный магнитный момент ионов празеодима индатов Pr1_xLaxInO3 как перспективных материалов лазерной техники / И. Н. Кандидатова [и др.] // Ресурсо-и энергосберегающие технологии и оборудование, экологически безопасные технологии: материалы Междунар. науч.-техн. конф. Минск, 24-26 ноября 2010 г. Ч. 2. С. 286-289.
7. Powder Diffraction File. Swarthmore: Joint Committee on Powder Diffraction Standart: Card no. 00-047-0067.
8. Кандидатова И. Н., Башкиров Л. А., Петров Г. С. Термический анализ, тепловое расширение индатов празеодима-лантана Pri_xLaxInO3 // Труды БГТУ. Сер. 3: Химия и технология неорган. в-в. 2012. С. 29-31.
9. Кринчик Г. С. Физика магнитных явлений. М.: Изд-во МГУ, 1976. 367 с.
References
1. Liu X., Lin J. Synthesis and luminescent properties of LaInO3: RE3+ (RE = Sm, Pr and Tb) nanocrystalline phosphors for field emission displays. Solid State Sci, 2009, vol. 11, pp. 2030-2036.
2. Laksminarasimhan N., Varadaraju U. V. Luminescent host lattices, LaInO3 and LaGaO3 - a reinvestigation of luminescence of d10 metal ions. Mater. Res. Bull, 2006, vol. 41, pp. 724-731.
3. Tang An., Zhang D., Yang L., Wang X. Luminescent properties of a new red-emitting phosphor based on LaInO3 for LED. Optoelec. Adv. Mater, 2011, vol. 5, no. 10, pp. 1031-1034.
4. Van Steensel L. I., Bokhove S. G., Van de Craats A. M. The luminescence of Bi3+ in LaInO3, and some other perovskites. Mater. Res. Bull, 1995, vol. 30, issue 11, pp. 1359-1362.
5. Bashkirov L. A., Kandidatova I. N., Pershukevich P. P. Chromium (III) ion as a sensitizer of photoluminescence of ion-activated praseodymium of phosphor based on lanthanum indate. Doklady Natsional'noy akademii nauk Belarusi [Reports of the National academy of sciences of Belarus], 2014, vol. 58, no. 1, pp. 81-84 (In Russian).
6. Kandidatova I. N., Bashkirov L. A., Petrov G. S. [Magnetic susceptibility and effective magnetic moment of praseodymium ions in Pr1_xLaxInO3 indates as perspective laser materials]. Materialy Mezhdunar. nauch.-tekhn. konf. («Resurso- i energosberegayushchie tekhnologii i oborudovanie, ecologicheski bezopasnye tekhnologii») [Materials of the International scientific and engineering conference ("Resourse- and energy-saving technologies and equipment, ecology safely technologies")]. Minsk, 2010, pp. 286-289 (In Russian).
7. Powder Diffraction File. Swarthmore: Joint Committee on Powder Diffraction Standart: Card no. 00-047-0067.
8. Kandidatova I. N., Bashkirov L. A., Petrov G. S. Thermal analysis, thermal expansion of praseodymium-lanthanum indates Pri_xLaxInO3. Trudy BGTU [Proceedings of BSTU], series III, Chemistry and Technology of Inorganic Substances, 2012, pp. 29-31 (In Russian).
9. Krinchik G. S. Fizika magnitnykh yavleniy [Physics of magnetic Phenomena]. Moscow, MGU Publ., 1976. 367 p.
Информация об авторах
Юхно Елена Казимировна — аспирант кафедры физической и коллоидной химии. Белорусский государственный технологический университет (220006, г. Минск, ул. Свердлова, 13а, Республика Беларусь). E-mail: Palma-2010@yandex.by
Башкиров Леонид Андреевич — доктор химических наук, профессор, профессор кафедры физической и коллоидной химии. Белорусский государственный технологический университет (220006, г. Минск, ул. Свердлова, 13а, Республика Беларусь). E-mail: Bashkirov@belstu.by
Лобановский Леонид Сергеевич — кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник. Научно-практический центр по материаловедению Национальной академии наук Беларуси. (220072, г. Минск, ул. П. Бровки, 19, Республика Беларусь). E-mail: Lobanov@physics.by
Труханов Сергей Валентинович — кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник. Научно-практический центр по материаловедению Национальной академии наук Беларуси. (220072, г. Минск, ул. П. Бровки, 19, Республика Беларусь). E-mail: VSM@physics.by
Латушко Сергей Игоревич — студент. Белорусский государственный технологический университет (220006, г. Минск, ул. Свердлова, 13а, Республика Беларусь). E-mail: Smer444@mail.ru
Information about the authors
Yukhno Elena Kazimirovna — PhD student, the Department of Physical and Colloid Chemistry. Bela-rusian State Technological University (13a, Sverdlova str., 220006, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: Palma-2010@yandex.by
Bashkirov Leonid Andreevich — DSc (Chemistry), Professor, Professor, the Department of Physical and Colloid Chemistry. Belarusian State Technological University (13a, Sverdlova str., 220006, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: Bashkirov@belstu.by
Lobanovskiy Leonid Sergeevich — PhD (Physics and Mathematics), Senior Researcher. Scientific and Practical Materials Research Centre of The National Academy of Sciences of Belarus (19, P. Brovki str., 220072, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: Lobanov@physics.by
Trukhanov Sergey Valentinovich — PhD (Physics and Mathematics), Senior Researcher. Scientific and Practical Materials Research Centre of The National Academy of Sciences of Belarus (19, P. Brovki str., 220072, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: VSM@physics.by
Latushko Sergey Igorevich — student. Belarusian State Technological University (13a, Sverdlova str., 220006, Minsk, Republic of Belarus). E-mail: Smer444@mail.ru
Поступила 03.03.2016
