МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА ГЕКСАБОРИДОВ Текст научной статьи по специальности «Химические науки»

В отсутствие нулевого провода, токи фаз связаны друг с другом в соответствии с первым законом Кирхгофа:

Использованные источники:

1. Борисов М.Ю., Липатов Д. И. Общая электротехника. Москва: Высшая

2. Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. Москва: Высшая

3. Вольдек А.И. Электрические машины. Москва: Энергия, 1974 - 37 с. -

4. Галицкая Л.Н. Теоретические основы электротехники / Галицкая Л.Н. -

УДК - 3937

Пилипенко Е. С. студент 4 группы БГУ им. академика И.Г. Петровского МАГНИТНАЯ СТРУКТУРА ГЕКСАБОРИДОВ. Аннотация: в статье рассмотрены особенности магнитной структуры гексаборидов.

Ключевые слова: гексабориды, структура.

P

student of group 4 BSUthem. Academician I.G. Petrovsky MAGNETIC STRUCTURE OF HEXABORIDES. Annotation: in the article the features of the magnetic structure of hexaborides are considered.

Keywords: hexaborides, structure.

А) СеВ 6

Результаты изучения физических свойств и магнитной структуры гексаборида церия приводятся во многих работах. Как отмечается, в результате спин-орбитального взаимодействия 41^-состояние трёхвалентных расположенное на 3100К ниже. Этот последний уровень расщепляется

кубическим полем кристалла на квартет Г8 и дублет Г7. Основным

состоянием является квартет Г8. Величина расщепления около 500К. Несмотря на простоту кристаллической решётки и электронного строения,

магнитная фазовая диаграмма СеВ6, построенная по данным о рассеянии нейтронов, необычна. Некоторыми авторами установлено наличие антиферроквадрупольного упорядочения с волновым вектором к =( )

при TQ=3,4K (фаза II.). Более низкая температура магнитного упорядочения К

о

с

(фаза III). В этой магнитной структуре магнитные моменты ионов Се3+ с квадрупольными моментами +Q и ^ расположены во взаимноперпендикулярных направлениях.

Рассмотрено явление увеличения температуры квадрупольного упорядочения Tq при наложении внешнего магнитного поля. Авторы считают это результатом смешивания антиферромагнитной и антиферроквадрупольной подсистем.

Эта модель подтверждает результаты анализа ЯМР - спектра авторами [1], которые предположили наличие необычной спиновой структуры в фазе II. При наложении внешнего магнитного поля в этой фазе индуцируются антиферромагнитные подструктуры с набором трёх волновых векторов, соответствующих различным направлениям приложенного магнитного поля. Авторами [2] обнаружено линейное снижение температуры антиферромагнитного упорядочения TN и линейное увеличение температуры квадрупольного упорядочения TQ при увеличении внешнего давления до 12кБар. Наблюдается заметное уменьшение антиферромагнитной области фазовой диаграммы с ростом давления, в антиферромагнитной и антиферроквадрупольной фазах, тогда как парамагнитная область изменяется незначительно: dTN/dT = -0,039 ± 0,002 К/кБар,: dTQ/dT = -0,009 ± 0,003 К/кБар. Авторы [4] отмечают явления, преобладающее влияние которых при различных условиях определяет основные черты магнитных фазовых диаграмм в решётках Кондо: 1) связь Кондо, которая при Т>0 ведёт к образованию немагнитного основного состояния; 2) непрямое взаимодействие магнитных моментов Се3+ друг с другом 3) если структура расщеплённых кристаллическим полем магнитных уровней является

аналогом наблюдаемой в СеВ6, наблюдается тенденция к упорядочению квадрупольных моментов ионов металла.

Б) РгВ 6

В первых работах по исследованию низкотемпературных свойств гексаборида празеодима было установлено наличие магнитного фазового превращения вблизи температуры жидкого гелия. Температурные зависимости сопротивления и магнитной восприимчивости свидетельствовали об антиферромагнитном характере превращения ниже 7К. В работе [5] сообщается о выполнении закона Кюри - Вейсса выше 100К с магнитным моментом 3.64^в ,0=-41К и температурой Нееля TN=8.3K. Об узком температурном интервале аномалии теплоёмкости, соответствующей антиферромагнитному переходу при 6.9К, сообщается в работе [3]. Прецизионные измерения теплоёмкости и термического расширения, а также нейтронографические исследования, показали , что РгВ

6 претерпевает два низкотемпературных превращения - при 4.2К и 6.9К. Более высокая температура соответствует несоразмерному магнитному упорядочению с к =(0.23, 0.23, 0.5). При 4.2К появляется соразмерная магнитная фаза с к =(0.25, 0.25, 0.5), сосуществующая с несоразмерной

фазой. Ниже 1.47К присутствует только соразмерная антиферромагнитная фаза с магнитным моментом ионов Рг3+, равным 1.47цв.

Использованные источники:

1. Самсонов Г.В., Марковский А.Ф. Жигач А.Ф. Бор, его соединения и сплавы // Киев: Изд-во АН УССР.- 1960. - 590 с.

2. Bat'ko I., Bat'kova M., Flachbart K., Macko D., Konovalova E. S., Paderno Yu.B. Electrical resistivity of doped EuB6 down to 50 mK // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. -1995. - v. 140-144. - p. 1177-1178.

3. Effantin J.M., Rossat-Mignod J., Burlet P., Bartholin H., Kunii S., Kasuya T. Magnetic phase Diagram of CeB6 // Journal of magnetism and magnetic materials. -1985. - v. 47&48. - p. 145-148.

4. Падерно Ю.Б., Шицевалова Н.Ю. Физическая природа аномалий низкотемпературной теплоемкости ЬаВ6 // Бориды. -1990. - Киев. - с.1-15.

5. Matthias В. Т., Geballe Т. Н., Andress К., Gorenzwit E., Hull G. W., Maita J.P. Superconductivity and Antiferromagnetism in Boron-reach Lattices // Science. -1968. - v. 159. - p. 530.

УДК 001.201

Селиванов С.Г., доктор технических наук профессор, преподаватель кафедра «Технология машиностроения»

Шайхулова А. Ф. инженер Федорова Е.А. студент магистры 2 курса кафедра «Технология машиностроения»

Яхин А.И. магистрант