Лазерный спектроскоп в диапазоне 9–11 мкм на основе со 2-лазера и особенности его спектра генерации Текст научной статьи по специальности «Физика»

УДК 535.338.1

2

Б. И. Васильев1, Д. П. Коренев2, В. М. Кунин2, В.В. Усков2

1 Физический институт им. П. Н. Лебедева Московский физико-технический институт (государственный университет)

2

Лазерный спектроскоп в диапазоне 9—11 мкм на основе С02-лазера и особенности его спектра генерации

Приводится описание простого лазерного спектроскопа в диапазоне 9-11 мкм на основе промышленного непрерывного С02-лазера ЛГ-23, у которого полупрозрачное зеркало заменено на дифракционную решетку из АМЦ сплава. Подключение к компьютеру позволило увеличить разрешающую способность прибора. Использование металлической решетки приводит к аномальному плохо контролируемому уменьшению мощности генерации лазера в ЮР ветви (аномалия Вуда), что необходимо учитывать при использовании С02-лазера для спектроскопических исследований.

Ключевые слова: С О 2-лазер, перестройка частоты лазера, колебательно-вращательные переходы, дифракционная решетка, селективный резонатор, аномалия Вуда на дифракционной решетке.

1. Введение

На кафедре общей физики МФТИ была поставлена лабораторная работа «изучение

2

вался модернизированный промышленный лазер ЛГ-23 (рис 1). Для перестройки частоты излучения в качестве полупрозрачного зеркала лазера использовалась отражательная дифракционная решетка. Поскольку направление выходящего излучения в такой схеме зависит от длины волны излучения, стало возможным наблюдать состоящий из четырех ветвей (911, 9Р, 1СЖ, ЮР) спектр излучения лазера на регистрирующей пластине, расположенной на некотором расстоянии от решетки. На основе этой работы может быть создан лазерный спектроскоп в диапазоне 9-11 мкм. Однако недостатком такого прибора является то, что регистрируется интегральный спектр излучения, что снижает разрешение устройства и

2

го недостатка позволяет повысить разрешающую способность спектроскопа. Кроме того, использование шагового двигателя для перестройки частоты генерации лазера, а также подключение прибора к компьютеру упрощает управление и обработку результатов.

2

В данной работе приводится описание спектроскопа с компьютерным управлением в спектральном диапазоне 9-11 мкм и рассматривается его спектр излучения.

2. Оптическая схема

Оптическая схема прибора приведена на рис. 2. Основой прибора является промышленный С02-лазер ЛГ-23, у которого полупрозрачное зеркало заменено дифракционной решеткой. Мы использовали решетку 100 штрих/мм и углом блеска 30°. Условие настройки решетки на определенную длину волны в первом порядке:

2 d sin ^ = А,

где d — расстояние между штрихами решетки, ^ — угол между осью резонатора и нормалью решетки, А — длина волны излучения.

Рис. 2. Оптическая схема

Рис. 3. Блок управления дифракционной решеткой

Решетка укреплена на оптическом столе (рис. 3), который позволяет поворачивать ее на определенный угол и тем самым изменять частоту излучения лазера. Исследуемый объект помещается между решеткой и калориметром. В качестве объекта исследования могут использоваться как твердые тела, так и жидкости и концентрированные газы. Мощность прошедшего через образец излучения регистрируется калориметром ВЧД-2, соединенным с микровольтметром В7-78, и ее значение выводится на экран монитора компьютера.

Поворот стола осуществляется с помощью шагового двигателя ДШИ-200. За один оборот этот двигатель делает 200 шагов. С другой стороны, система поворота оптического стола, на котором укреплена дифракционная решетка, за один поворот винта, связанного с шаговым двигателем, обеспечивает поворот решетки на 0,08 рад. Таким образом, один шаг шагового двигателя позволяет повернуть решетку на угол Д^ = 4 • 10-4 радиан. Такой поворот обеспечивает перестройку частоты резонатора:

ДА = 2d cos ^Д^ и 5 • 10 3 мкм, Аи = ДХи/Х и 0, 5 см-1.

Конструкция оптического стола с двигателем показана на рис. 3. Для управления шаговым двигателем был разработан контроллер, связывающий ШДИ-200 с компьютером. Контроллер состоит из платы КЕ USB-24A фирмы Kernel и четырехканального усилителя тока, обеспечивающего каждую обмотку двигателя током до 2 А.

Для управления шаговым двигателем была написана программа на языке С++. Разработанное программное обеспечение позволяет зарегистрировать интенсивность прошедшего через образец лазерного излучения как функцию угла поворота решетки, рассчитать коэффициент поглощения исследуемого вещества и зафиксировать на экране монитора спектр поглощения вещества в некотором наперед заданном интервале спектрального диапазона 9 11 мкм.

3. Результаты

Приведенная организация прибора позволила наблюдать отдельные вращательные линии колебательно-вращательного спектра излучения. На рис. 4 показан наблюдаемый спектр излучения СС>2-лазера целиком, полученный с разрешением ~ 2 см-1. Как видно из рисунка, в спектре проявляются отдельные колебательно-вращательные линии, но четкой структуры колебательно-вращательных переходов не наблюдается. На рис. 5 показан фрагмент спектра излучения, полученного с разрешением ~ 0, 5 см-1. Здесь видны разделенные колебательно-вращательные линии лазерных переходов. Отличие глубины модуляции спектра от 100% связано с одновременной генерацией излучения на двух соседних колебательно-вращательных переходах, что обусловлено, с одной стороны, небольшой разрешающей способностью дифракционной решетки (поскольку диаметр светового пучка около 3 мм и задействуются только ~ 500 штрихов решетки), а с другой стороны некоторой, нестабильностью излучения лазера.

Рис. 4. Полный спектр непрерывного СОг-лазера с разрешением 2 см

1

Значительный интерес представляет необычное поведение спектра генерации на линии ЮР (см. рис. 4). Такой «провал» в спектре мы связываем с так называемой аномалией Вуда. В начале прошлого века В уд открыл оптический эффект отклонение параметров дифракции на металлической дифракционной решетке в некотором спектральном диапазоне от традиционных, называемое аномалией Вуда. Первое объяснение эффекта было дано Радеем (поэтому иногда эффект называется аномалией Вуда Реллея), интерпретация в терминах поверхностных плазменных поляритонов в середине прошлого века дана У. Фано [2, 31.

Суть явления состоит в том, что при облучении электромагнитным излучением неоднородной периодической металлической поверхности с периодом й ~ Л в пограничном слое

возникает поверхностное электромагнитное излучение плазмонныи поляритон.

Плазмой квантовая квазичастица, отвечающая за плазменные колебания, которые представляют собой коллективные колебания свободного электронного газа. Плазмоны играют большую роль в оптических свойствах металлов. Излучение с частотой ниже плазменной частоты отражается потому, что электроны в металле экранируют электрическое ноле световой электромагнитной волны. Излучение с частотой выше плазменной частоты проходит, потому что электроны не могут достаточно быстро ответить, чтобы экранировать его. Энергия плазмона определяется в системе СИ как

Ер = Ншр = Не

I п

У^Го

те 0

элементарный заряд, т

масса электро-

где п — плотность валентных электронов, е на и ео — диэлектрическая постоянная.

Поверхностные плазмоны (плазмоны, ограниченные поверхностями) интенсивно взаимодействуют со светом, приводя к образованию поляритонов. Они играют роль в поверхностном усилении рамановского рассеяния света и в объяснении аномалий в дифракции света на металлических структурах [4|. Взаимодействие поляритона с падающим на металл электромагнитным излучением может привести к различным оптическим эффектам. В настоящее время плазмон-поляритоны интенсивно изучаются как теоретически [5], так и экспериментально [6, 7]. Следует отметить, что процесс возбуждения плазмон-поляритонов зависит от состояния поверхности металла. В результате возбуждения плазмон-поляритонов вблизи поверхности металлической дифракционной решетки происходит значительное усиление амплитуды электромагнитного ноля, что приводит к различным интересным физическим явлениям. В частности, на решетках при определенных условиях за счет возбуждения плазмон-поляритонов возможно полное подавление зеркально отраженной волны [6, 7].

•I;

? к

П I

ш и ; ■

V?

Рис. 5. Фрагмент спектра лазера с разрешением 0.5 см

-1

В нашем случае лазерное излучение выводится через «О» порядок дифракционной решетки (см. рис. 2), т.е. выходящая волна является зеркально отраженным излучением волны, распространяющейся в резонаторе лазера. Таким образом, аномальное уменьшение интенсивности излучения СС>2-лазера в ветви 10Р, по-видимому, обусловлено возбуждением плазмон-поляритонов на поверхности дифракционной решетки.

Мы записали спектр излучения лазера в ветви ЮР в промежутке АВ (рис. 4) для различных участков дифракционной решетки. Для устранения влияния вращательной структуры спектра генерации результаты были подвергнуты математической обработке было проведено численное интегрирование. Результаты представлены на рисунке 6. Как видно из рисунка, глубина и ширина «провала» не являются постоянными, а изменяются от

10,8 мкм \(длина волны) 10,7 мкм

10,8 мкм \(длина волны) 10,7 мкм

10,8 мкм \(длина волны) 10,7 мкм

Рис. 6. Аномалия Вуда для разных участков дифракционной решетки

точки к точке. Такая нестабильность, на наш взгляд, обусловлена различным состоянием поверхности дифракционной решетки, например, ее чистотой, что влияет на условие генерации нлазмон-ноляритонов. Эта неконтролируемость «провала» должна учитываться при использовании С02-лазера в качестве источника излучения однолучевого спектроскопа. Гладкость нижней кривой обусловлена дополнительной стабилизацией напряжения высоковольтного исто чника.

4. Заключение

Предложенный спектроскоп может быть использован для изучения спектров поглощения различных веществ с точностью до 1, 5 ... 2 см-1. Увеличить разрешающую способность прибора можно за счет расширения телескопической системой светового пучка, падающего на дифракционную решетку, а также используя систему электронной стабилизации

лазерного излучения. Детальное изучение аномалии Вуда на дифракционных решетках

2

Литература

1. Васильев В.И., Усков В.В., Тимченко А.Д. Лабораторная работа «Изучение спектра

2

2. Fano U. Some theoretical considerations on anomalous diffraction gratings // Phys. Rev. — 19.36. - 50. - P. 57.3.

3. Fano U. On the anomalous diffraction gratings. II, Phys. Rev. — 19-37. — 51. — P. 288.

4. Муравьев В.М. Интерференционные и поляритонные эффекты для плазменных возбуждений в двумерных электронных системах: канд. дисс. Черноголовка, 2010.

5. Korovin A.V. Improved method for computing of light-matter interaction in multilayer corrugated structures // J. Opt. Soc. Am. A. — 2008. — V. 25. — P. 394-399.

6. Maystre D., Peter R. // Opt.Comm. - 1976. - V. 17, N. 2. P. 196-200.

7. Гандельман Г.Н., Кондратенко П.С. Письма в ЖЭТФ // 1987. — Т. 93, Вып. 5. — С. 1654-1670.

Поступила в редакцию 01.12.2012