CC BY
52
ИЗВЕСТИЯ
ТОМСКОГО ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ПОЛИТЕХНИЧЕСКОГО Том 83 ИНСТИТУТА имени С. М. КИРОВА 1956 г.
ЛАБОРАТОРНЫЙ СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ГРАНУЛИРОВАННОЙ
АММИАЧНОЙ СЕЛИТРЫ
Н. П. КУРИН, Г. А. ОРМАН и Е. Т. ЛАБЫКИНА
В предыдущем сообщении одного из нас [1] была рассмотрена структура гранул аммиачной селитры, получаемой методом разбрызгивания плава и охлаждения получаемых капель при их падении в токе воздуха> механизм слеживания и возможные пути борьбы со слеживаемостью этого важного для сельского хозяйства удобрения. Для разнообразных экспериментальных исследований в области получения неслеживающейся гранулированной аммиачной селитры необходимо иметь лабораторный способ получения гранул, близких по своей форме, структуре и размерам к промышленным образцам. Наличие такого способа позволит исследователям изучать влияние - различных факторов на слеживаемость свеже-приготовленных неизмененных гранул без проведения многочисленных дорогостоящих опытов в заводском масштабе.
Описанные в литературе способы гранулирования аммиачной селитры сводятся к тому, что дробят [2] застывшие куски предварительно расплавленной селитры и с помощью сит отсортировывают нужную фракцию с размером гранул —1,5—2,5 ММ, либо гранулируют расплавленный плав[3] в котлах с паровой рубашкой при постепенном охлаждении и непрерывном перемешивании плава с помощью медленно двигающейся мешалки.
Однако как в том, так и другом способах получающиеся гранулы не имеют правильной шаровой формы и структуры, характерной для гранул, получаемых путем разбрызгивания и охлаждения плава в токе воздуха.
Основным затруднением при создании лабораторного способа гранулирования аммиачной селитры по методу разбрызгивания в воздухе является большая высота падения капель, составляющая для промышленных грануляционных 6ашен~35 М.
При разработке лабораторного способа получения гранулированной аммиачной селитры методом разбрызгивания мы руководствовались следующими общими соображения -.и.
11олучение гранул из плава аммиачной селитры должно складываться из двух процессов:
1) процесса образования капель заданного размера,
2) процесса затвердевания капель в гранулы при падении в воздухе.
Для совершения первого процесса необходимо затрачивать некоторое
жоличес во энергии на образование поверхности капель. Эта энергия затрачивается на совершение работы против сил поверхностного натяжения.
Если использовать в качестве источника энергии кинетическую энергию самого падающего плава аммиачной селитры, то минимальная высота (Ы сосуда с плав >м (9) над поверхностью дробления (11) {'фиг. 1) должна быть такой, при которой запас энергии плава был бы равен энергии, необходимой для образования поверхности капель.
Приняв во внимание, что объем одной капли равен
о
поверхность капли (5)
5 = (2)
и
количество капель (я), образующихся из G грамм плава
п = ———, (ЗУ
Т. К
Фиг. 1. Схема лабораторной установки для получения гранулированной аммиачной селитры.
найдем общую поверхность (S) всех капель
о б . G ,
S = n.s —-------. (4;
.d
i
В уравнениях (1), (2), (3) и (4) й—диаметр капли, 1 —удельный вес плава селитры.
Минимальная работа (А), необходимая для образования поверхности всех капель, будет равна
6 . О . а
. d
(5)
где а—минимальная работа образования 1 СМ2 поверхности капли.
С другой стороны, потенциал» ная энергия (Л') жидкого плава селитры на высоте h (фиг. 1) над плоскостью дробления составит
A' — G.h. (6)
т. е.
A = A'.
(7)
Так как 1 дина — 1,0197.10-* кг, то
0,012
(9),
1437 кг'ж. Под-
6.1,0197. Ю-2
h =----= 0,0213 м = 2,13 см.
1437 . 0,002
Скорость падения гранул
Скорость падения шарообразных частиц в воздухе можно найти, исходя из следующих соображений.
Сила, действующая на свободяодадающую частицу, будет равна силе тяжести этой частицы, уменьшенной на силу сопротивления воздуха, т. е.
с1'Т)
)П . ■--=пг . о — Р, , (10)
й- Ь
где от —масса частицы,
--наблюдаемое ускорение падения частицы, равное первой произволен
ной скорости по времени, g — ускорение силы тяжести, —сила сопротивления воздуха.
Для шаровых частиц сила сопротивления воздуха [4] по закону Ньютона будет равна
р^г.^- (И)
4
где й — диаметр гранулы,
1) — скорость падения гранулы, Тз— удельный вес воздуха, 2— коэффициент сопротивления.
Коэффициент зависит от характера движения, выражаемого числом Рейн-ольдса.
Числа Рейнольдса для реально возможных скоростей падения гранул в воздухе при температуре 20° можно подсчитать по уравнению (12)
. (12)
При указанных условиях (-¡2=1,2 кг:ж, \>. = 1,83.К)-6 кгсек/лс2, ¿=0,002 м и 9,81) и скоростях падения от 0,01 до 4 и от 4 до 10 м!сек. Не оказались равными соответственно 1,3—530 и 530—1340.
В диапазоне возможных скоростей падения гранул характер зависимости 2. от скорости меняется; для скоростей до~-4 м/сек. ¿Г необходимо вычислять по уравнению (13),
^ 18,5 18,5
Не0'6 ( У.а.ьУ'6 (13)
и при скоростях падения выше 4 М/Свк и до Не = 150000 его следует принимать постоянным и равным 0,44.
Вычислим скорость падения гранулы как функцию времени при Не — 1 —500. Для этой цели подставим в уравнение (И) вместо Z его значение из уравнения (13) получим, ..............
8. я«-
Масса гранул Ш равна
т = . (15)
После подстановки F из уравнения (14) и m из уравнения (15) в уравнение (10) и некоторых преобразований получим
, / 6.18,5 fj.°'G. Y20'1 • g°'G ,Л
млн
dv = (g - avl'l)(U, (16)
где а—------2---величина постоянная.
8 • п • d1'6
Для нахождения зависимости скорости падения от времени необходимо проинтегрировать уравнение (16) в пределах от О до ti, и от О до vu
именно
t1 г/,
di f-(17)
J g — а-г/1-1 о . о
Интеграл (17)' в общем виде решить не удается, и поэтому мы прибегли к графическому интегрированию для случая падения гранулы диаметром 2 мм в воздухе, имеющем температуру 20° и давление 1 атм. При этих условиях величина а в уравнении (17) равна
л = = 0,29878,
8 .1477.0,0021и;
где величина 1477 есть средний кажущийся удельный вес капли и образованной из нее гранулы при температурах 155 и 85°. Как было отмечено одним из нас [1], при 155 и 85°'fj оказалось равным Соответственно 1437 и 1517 кг 1м?, отсюда
1437 + 1517 , „ , i =-= 14// ¡а лг.
После подстановки значения ускорения силы тяжести и величины а в уравнение (17) получим
dv
9,81 — 0,29878. к1
ff(v)dv. (1?)
Задаваясь величиной V, вычислили значения
1
/4*0 :
9,81 --0,29878. v1-*
и по полученным данным построили диаграмму (фиг. 2), где по оси абсцисс отложены скорости падения, а по оси ординат—соответствующие им /Су). Площади, ограниченные кривой (1), осью абсцисс и любой ординатой, опущенной из кривой (1) на ось апсц1сс, умноженные на масштаб диаграммы (1 клетка площади равна 0,05 сек.), дают время падения гранулы для достижения заданных скоростей вплоть до 4 м/сек.
Площади на фиг. 2 измерялись с помощью планиметра. Результаты вычислений представлены в верхней половине табл. 1.
Та блица
Время, необходимое для приобретения определенных скоростей свободно падающей каплей-гранулой аммиачной селитры в воздухе, имеющем температуру 20' и давление 1 атлс (начальная скорость падения принята равной нулю).
Скорость Время падения в сек.
Примечание
падения в м\сек в воздухе в безвоздушном пространстве
0,5 0,0545 0,05097 В области скоростей 0,01—4 ж сек
1,0 0,1035 0,1019 коэффициенты Ие лежат в преде-
1,5 0,1547 0,1529 лах 1,337—535
2,0 0,2092 0,2039
2,5 0,26^2 0,2548
3,0 0,3232 0,3058
3,5 0,3837 0,35ь8
4,0 0,4471 0,4и77
4,5 0,5153 0,4587 >
5,0 0,58=18 0,5097
5,5 0,6728 0,эб07
6,0 0,7 76 0,6116
6,5 0,8800 0,6626 В области скоростей падения
7,0 1,021 0.71 >,6 4 8.5 м\сек кояффициенты Не лежат
7,5 1,215 0,7645 в пределах 535—1136
8,о 1,542 0,8155
8,3 1,994 0,8461
8,45 2,984 0,8614
При вычислении скорости падения гранулы как функции времени при Яе = ЬОО—1200 было учтено, что коэффициент сопротивления Z = 0,44; подставив это его значение б уравнение (11), получим
ОА
_ 0,3 >
2?
СЧ С?
I ц/
23
Р = 0,44
Т.Ф
О 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 3,5 4,0 Скорость пмувния в м/сек. -----
Фиг. 2. Зависимость { (ч) от скорости падения.
'19}
Заменив в уравнении (10) силу сопротивления воздуха Р на его значение из уравнения (19), выразив массу т гранулы через ее диаметр, удельный
вес и ускорение силы тяжести найдем
(IV
сИ
■ (IV-
(20)
где
Т1 • а
Для нахождения связи между скоростью падения и потребным для этого временем необходимо уравнение (20) проинтегрировать в пределах времени ■от Г1} до ¿2 и соответственно Vь и %!■>
t, V,
dv
fdt-I
av-
(22)
.Интегрируя и подставляя пределы, найдем
\
U = L--log I а ' ' V ' "Г У а > . (23)
S
Jts
s'
2.а Л/ *,+ ,/ JL) . v
» а \ у а
Для гранул диаметром 2 ММ при заданном состоянии воздуха согласно уравнению (21)
0 33 1*2 ' ' =0,13683 и
1477.0,002 Г 9,81
а 0,13683
8,467.
Минимальная скорость падения, при которой сила сопротивления воздуха начинает выражаться уравнением (19), составляет 4 м.сек, и для этого затрачивается 0,4471 сек. Подставив в уравнение (23) значения а,
■v1=4 и tx — 0,4471, получим t, = 0,4471 - 0,9939 log
(8,467 + щ)
.По уравнению (24) было рассчитано время, необходимое для достижения задаваемых скоростей падения гранулы в* воздухе. Результаты вычислений .приведены в нижней половине табл. 1.
Для иллюстрации того, насколько велико влияние сопротивления воздуха, в третьем столбце табл. 1 также приведено время, необходимое для достижения заданной скорости в безвоздушном пространстве.
Результаты вычислений изображены на фиг. 3, где участки ОЛ и А В кривой 1 построены по данным табл. 1, когда коэффициенты Z соответ-18 5
ственво равны -'- и 0,44, Как видно из табл. 1 и фиг. 3, скорость
Re0*
падения гранулы в воздухе возрастает до некоторого предела и в дальнейшем остается постоянной.
Из уравнения (20) видно, что гранула приобретает максимальную скорость падения, когда
dv
-— g— av- = 0,
dt
откуда максимальная постоянная скорость падения будет равна
v„
= 8,467 м\сек.
а
Отсюда следует, что уравнение (24) справедливо лишь для скоростей 4—8,467 м;сек.
г*
MJ
ек
?=
tjj '
О.
k
t /
/ z1
if
if /
> f
/
/
025 as 075 Ш 125 ¡5 175 2.0 225 25 275 3.0
Фиг. 3. Зависимость скоростей падения гранулы аммиачной селитры от времени падения. Диаметр гранулы 2 мм. Кривая 1 выражает зависимость V = (1:) для воздуха. Кривая 2—для безвоздушного пространства.
Из анализа уравнения (24) вытекает необходимость затрачивать бесконечное количество времени для достижения максимальной, скорости падения; однако в действительности для достижения скоростей, близких к максимальной, требуется ограниченное время, например, через 2,984 сек. падения достигается скорость 8,45 м сек., что составляет 99,8. % от ютах.
Кривая 1 на фиг. 2 выражает функциональную- зависимость скорости-, падения гранулы от времени, и в общем виде ее можно выразить уравнением
* = =/(*). (25)»
а Ь
где И — высота падения.
Из уравнения (25) йН = (И, откуда высота падения- гранулы, к моменту времени Ь будет равна
я
t
dH = Н = J fit) dt.
о о
(26)
В нашем случае f{t) задана кривой 1 на фиг. 3, и поэтому высота Н, равная интегралу (26), будет выражаться площадью, ограниченной кривой 1, осью абсцисс и одной из ординат скорости. Для нахождения Н измерсн-
ные с помощью планиметра площади на фиг, 3 были умножены на масштаб диаграммы, равный 0,25 м на одну клетку-площади, Результаты вычислений приведены в табл. 2 и изображены на фиг. 4.
Таблица 2
Высота падения капли-гранулы аммиачной селитры в зависимости от времени падения
Диаметр капли-гранулы 2 мм. Температура воздуха 20°; Р — 1 атм
Высота падения к данному
Время падения моменту времени
в сек. в воздухе в безвоздушном
пространстве
0,00 0,00 0,00
0,10 0,0485 0,0191
0,15 0,1088 0,1104
0,25 0,2998 0,3066
0,50 1,156 1,226
0,75 2,456 2.759
1,00 4,072 4,905
1,25 5,892 7,664
1,50 7,835 И,('4
1,75 9,854 15,02
2,00 11,92 19,62
2,25 14,00 24,33
2,50 16,10 30,66
2,75 18,21 37,09
3,00 20,32 44,15
30
CQ $
3 с:
S=>
Sa>
-о =30
/
§ /
_ / 2
/
/
/ _/ X
/ (/
И /s /У У
0.5 1.0 15 2.0 i
ВРЕМЯ ПЛОЕНИЯ в СЕК
'3.0 3.5
Фиг. 4. Зависимость высоты падения гр*нулы аммиачной селитры от времени.
Кривые 1 и 2 соответственно для воздуха н безвоздушного пространства.
Таким образом, из всего ся доступными для лабораторных дробления (11) до
случае сти от
(27)
л —
X
час. гр,
а —
дара воздуху в кал'м-
шара в кал'м. час. гр, температуропроводности,
ый вес шара в "кал/кг. гр и
гранулы в часах.
£•7
с и 7
кг\м% Ь-
Для
ходимо знать « и
В литературе отсутствуют данные относительно редачи от поверхности шара к воздуху, и поэтому для
(28), справедливым для цилиндров [5],.
/г необ-
« = 0,0670-
0,716
(28)
где —коэффициент теплопередачи воздуха при средней ки цилиндра и воздуха 1т, 4 — диаметр цилиндра в м,
V — скорость движения воздуха в м'-сек, в нашем случае средняя скорость падения капли-гранулы, рт и —соответственно, плотность и пературе 1т,
ь наших опытах поступающий на грануляцию плав селитры содержал
влаги и имел температуру 155°, близкую температуре насыщенного раствора, в результате чего отпадала необходимость в затратах времени на отнятие теплоты перегрева. Температура гранулы за время падения в воздухе, имевшем температуру 15°, понижалась до 85й. Средняя температура поверхности капли-гранулы равнялась
155-4-85 ==120о
и средняя температура между температурами поверхности гранулы и
воздухом
, 120 4- 15 „оп
tm =-----= 68°.
2
При этой температуре рда = 0,105 кг сек2/м", = 2,12 . Ю-6 кг сек ¡м-. Как было показано выше, скорость падения гранулы является переменной величиной, среднее значение которой можно определить по кривой фиг. 3. Для этой пели были определены скорости падения к моментам времени 0.25; 0,5; 0,75; 1,0; 1,25; 1,5 сек. и вычисленная из полученных данных среднеарифметическая скорость падения за 1,5 сек оказалась равной 6 м в секунду. Коэффицие .т теплопередачи, вычисленный по уравнению (28), для капли-гранулы диаметром 2 мм составляет 181 кал'Aiг. час. гр.
В литературе также отсутствуют данные по теплопроводности расплавленной и твердой аммиачности селитры, поэтому для приближенного вы-•числения указанной величины было использовано уравнение (29)[4]
0,293. f2,18. с1,35. М0'1"2 л =--'——--кал м. час., гр, (29)
где == 1,434 относительный (к воде) удельный вес жидкости, с — 0,37 удельная теплоемкость жидкости в кал-кг. гр, М — 80 молекулярный вес жидкости, «j. — 4.94 вязкость жидкости в сантипуазах.
Вычисленное по уравнению (29) значение /. оказалось равным 0,261 лал/'ш. час. гр.
Приняв во внимание начальную температуру капли 155° и температуру воздуха 15° при ее диаметре 2 мм, получим
Г0 155 — 15 А çn , 'J- 181 rn„ —о_ =-------- — 0,50; h =------=----------= 69o;
Г с 85-15 ' л 0,261
Т
h .R — 693 .0,001 = 0,693. Для найденных значений - и h.R велите
at _
чина ---— по диаграмме Гребера [5] равна 0,3. При вычислении коэф-
R1
фициента температуропроводности
л 0,261 г, 0,000221
с. г 0,4.2.1477
было учтено то, что при охлаждении гранулы отводится не только физическое тепло кристаллов и маточного раствора, но также и тепло фазовых переходов; так как эти теплоты в указанном интервале температур приблизительно равны, то средняя теплоемкость кристаллов и маточного раствора, равная 0,4, была удвоена.
Время охлаждения капли-гранулы оказалось равным
0,3, R2.3600
0,3 .0,001'-.3600 0,000221
4,89 сек.,
а
что значительно превышает приемлемую для лабораторных условий величину и, как это будет показано ниже, указывает на существенные погрешности в вычислении.
Схема лабораторной установки для грануляции аммиачной селитры изображена на фиг. 1.
Установка состоит из камеры для расплавления селитры и получения капель (1), приемника для гранул (2), реостата (3) и амперметра (4). Камера (1) была изготовлена из листового железа и выложена внутри асбестом (5) толщиной 10 mai для снижения потерь тепла в окружающее пространство. Нагревание камеры производилось электрическим током, пропускаемым через спираль (6). Регулирование температуры производилось изменением силы тока с помощью реостата (3), руководствуясь при этом показаниями амперметра (4) и термометра (7).
В верхней части камеры на железной оси (8) укреплена фарфоровая или из кислотоупорной стали ЭЯ1-Т чашка (9), могущая переворачиваться с помощью рукоятки (10). В нижней части камеры на расстоянии /г =100 мм от чашки (9) на опорах укреплено сито (11) из листового алюминия или стали ЭЯ1-Т диаметром 110 мм, толщиною 0,5 мм. Отверстия в сите имели диаметр 1,5 мм и располагались друг от друга на расстоянии 3—4 мм.
Передняя стенка камеры выполнена в виде дверцы, которая в рабочем состоянии закрыта. В верхней крышке камеры имеется 2 отверстия, в одно из которых вставляется термометр для измерения температуры плава селитры, а через другое (12) вводится селитра и, в случае необходимости,, вода. В дне камеры имеется отверстие, закрываемое задвижкой (13) из листового асбеста.
Камера устанавливалась на кронштейне на высоте H = 7,5 м от пола,, для чего была использована лестничная клетка между первым и вторым этажами.
Процесс гранулирования осуществлялся следующим образом.
При закрытой передней дверце и задвижке (13) включался электроподогрев камеры, и по достижении в ней заданной температуры через отверстие (12) с помощью воронки вводилось нужное количество дробленой аммиачной селитры и, если это требовалось, с помощью пипетки—соответствующее количество дистиллированной воды. Отверстие (12) закрывалось пробкой и после расплавления селитры и установления заданной температуры плава, открывалась задвижка (13), Быстрым поворотом рукоятки (10) чашка (9) быстро переворачивалась, и плав выливался на сито (11). Образующиеся капли плава за время падения от сита (11) до приемника (2) за счет теплообмена с окружающим холодным воздухом отдавали часть своего тепла и превращались в твердые шарообразные гранулы.
Полученные горячие гранулы можно было быстро высыпать из приемника в аппаратуру для исследования процессов слеживания и других вопросов, минуя стадию предварительного охлаждения селитры до комнатной температуры.
Разумеется, вносить селитру и воду в чашку (9) можно было и через дверцу, однако это более существенно расстраивало температурный режим работы камеры и приходилось затрачивать дополнительное время на его, регулировки.
Схема лабораторной установки
Как показали опыты, с помощью описанной установки можно гранулировать чистую аммиачную селитру в количествах, достаточных для исследования слеживаемости и некоторых других вопросов.
Гранулометрический состав селитры, полученный в лаборатории, приближается к гранулометрическому составу промышленных образцов [6] и характеризуется следующими данными.
Гранулометрический состав аммиачной селитры, полученный на лабораг-торной установке
Диаметр гранул в мм % вес
>3 1,00
3—2 42,76
2—1,5 23,50
1,5-1 24.20 1-0,5 6,93 0,5-0 1,61
При выливании расплавленной селитры из чашки (9) лишь около 20— — 30% ее проходило через отверстия сита (11) и превращалось в гранулы,, а остальная часть плава оставалась на сите.
Используя уравнение (9), а также зная выход гранул (х) в процентах от общего количества поступающего на грануляцию плава, проценты гранул (Уь Уг> Уз.....Уп), имеющих диаметры соответственно с1и ...йп, не-
трудно показать, что степень использования энергии падающего плава (сс) на образование поверхности гранул будет выражаться уравнением (30)
в = (30)
100. Т. Л Ч ах й% й, йп )
Подставив в уравнение 30 значения у\, У Уз • • ■ ^Ун и соответствующие средние диаметры гранул йъ с12, йъ. .. из приведенной выше таблицы:, гранулометрического состава, получим
а= 6Л.0197. Ю-2-30 / 1 42,76 23,5 , 24,2
100.1437.0,1 \0.003 Г 0,0025 ' 0,00175 0,00125 '
+ -.....^.....-\------Ь®?—8,43%.
0,00075 0,00025 )
Таким образом, лишь 8,43% энергии падающего плава расходовалось на совершение работы против сил поверхностного натяжения при образовании поверхности капель. В согласии с предыдущим это можно объяснить-значительной затратой энергии на преодоление сопротивления отверстий сита и создание вращательного и некоторого поступательного движения образовавшихся гранул.
Вариирование температурного режима в процессе расплавления, наряду с введением в селитру различных количеств воды, давало возможность в лабораторных условиях получать гранулы селитры с различной влажностью от 98,5 и выше процентов. Нельзя злоупотреблять перегревом и слишком высокой влажностью селитры, так как в этих случаях капли, падая с высоты 7,5 м, не успевали приобрести достаточную прочность и при ударе о дно приемника расплющивались.
Опыты также показали, что с помощью описанной установки можно гранулировать аммиачную селитру с различными растворимыми и твердыми пылевидными добавками. Это имеет особенно большое значение для выпол-
нения исследований в области разработки способов борьбы со слеживае-мостью без постановки дорогостоящих, малодоступных опытов в заводском масштабе.
Исходя из условий теплопередачи, время охлаждения капли- гранулы диаметром 2 мм должно сос.авлять 4,89 сек., в наших условиях оно равнялось 1,5 сек., это указывает на значительные погрешности в приведенном выше теплотехническом расчете.
Эти погрешности связаны с рядом допущений, вызванных отсутствием необходимых точных дан ¡ых по коэффициентам теплопроводности водных растворов аммиачной селитры и кристаллических модификаций, неточностью учета влияния фазовых переходов и, наконец, отсутствием данных по коэффициентам теплопередачи от поверхности капли-гранулы к воздуху. Ошибка, вызванная последней причиной, является, невидимому, наиболее существенной.
Выводы
1. Разработана лабораторная установка для получения гранулированной
аммиачной селитры по методу разбрызгивания плава и охлаждения падающих капель в воздухе.
2. Выведено уравнение для вычисления минимальной высоты падения плава до поверхности дробления с целью превращения плава аммиачной селитры в капли.
3. Пользуясь данными аэродинамики, выведены количественные соотношения, наблюдаемые при падении капли-гранулы в воздухе. Вычислены скорость, время и высота надения капли-гранулы аммиачной селитры и показано, что при диаметре 2 мм капля-гранула будет преодолевать путь 7,5—12 м за 1,5 — 2 сек. с возрастанием скорости падения от 0 до 8,3 м\сек.
4. Разработанный метод расчета скорости и времени падения капли-гранулы в воздухе может быть полезным при конструировании различных вариаций лабораторной установки и заводских грануляционных башен.
5. Установка позволяет в лабораторных условиях получать гранулы как из чистой аммиачной селитры, так и из селитры с различными растворимыми и пылевидными неорганическими примесями. Гранулометрический состав селитры, полученный в лабораторных условиях, близок к гранулометрическому составу промышленных образцов этого вещества.
ЛИТЕРАТУРА
1. Курив Н. П. Изв. ТПИ т. 71, 23, 1952. Ж урн. Хим. пром., 5, 1. 1953. Ж урн. Хим. пром., 6, Н',эЗ.
2. Дубовицкий А. М. и Map г о ли с Ф. Т. Ж урн. Хим. пром., 5, 136, 1947.
3. P. Miller и др. Ind. Eng. Chem. 38, 7, 70.-Í, 1946.
4. Касаткин А. Г. Основные процессы и аппараты химической технологии. Гос-химиздат, 1950, стр. 120; часть II, 16, 19 58.
5. Гребер Г. Введение в теорию теплопередачи. ГТИ, Москва, 1929.
6. Дубовицкий А. М. и К и л ь м а н Я. И. Технология аммиачной селитры. .ГосхнмиЭдат, 1949.
