CC BY
30
НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИИ ВЕСТНИК ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИИ, МЕХАНИКИ И ОПТИКИ сентябрь-октябрь 2016 Том 16 № 5 ISSN 2226-1494 http://ntv.i1mo.ru/
SCIENTIFIC AND TECHNICAL JOURNAL OF INFORMATION TECHNOLOGIES, MECHANICS AND OPTICS September-October 2016 Vol. 16 No 5 ISSN 2226-1494 http://ntv.ifmo.ru/en
УДК 536.511, 536.531
КРИОГЕННАЯ УСТАНОВКА ДЛЯ ПРЕЦИЗИОННОЙ КАЛИБРОВКИ ДАТЧИКОВ ТЕМПЕРАТУРЫ А.Н. Соловьев3, И.Н. Соловьев3, К.А. Ившин3, О.Б. Безымянныхь, А.А. Васильев3, М.Е. Взнуздаев3, С.С. Киселевь, Л.М. Коченда3, П.В. Кравченко3, О.Л. Кочендаь, П.А. Кравцов3, В.А. Трофимов3,
В.Д. Фотьевь
3 ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected] ь Университет ИТМО, г. Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация Адрес для переписки: [email protected]
Информация о статье
Поступила в редакцию 08.06.16, принята к печати 10.07.16 doi: 10.17586/2226-1494-2016-16-5-856-863 Язык статьи - русский
Ссылка для цитирования: Соловьев А.Н., Соловьев И.Н., Ившин К.А., Безымянных О.Б., Васильев А. А., Взнуздаев М.Е., Киселев С.С., Коченда Л.М., Кравченко П.В., Коченда О.Л., Кравцов П.А., Трофимов В.А., Фотьев В.Д. Криогенная установка для прецизионной калибровки датчиков температуры // Научно-технический вестник информационных технологий, механики и оптики. 2016. Т. 16. № 5. С. 856-863. doi: 10.17586/2226-1494-2016-16-5-856-863
Аннотация
Предложена и реализована методика прецизионной криогенной калибровки датчиков температуры. Установка смонтирована на основе гелиевого криогенератора и позволяет осуществлять калибровку температурных датчиков различных типов в широком диапазоне температур, включая криогенную область (25-100 К). В качестве эталонного прибора в установке используется конденсационный термометр, в котором рабочими газами являются водород, неон, аргон и ксенон. Установка успешно применена для прецизионной (с точностью 0,1 К) калибровки платиновых термометров сопротивления типа Pt-100 для международных ядерно-физических экспериментов MuSun и PolFusion. Возможно применение установки для калибровки температурных датчиков других типов. Ключевые слова
термометры сопротивления, криогенная калибровка датчиков температуры Благодарности
Работа выполнена при поддержке гранта Российского научного фонда (Проект 14-12-01056). Авторы выражают благодарность А.Г. Никанорову за помощь в организации изготовления установки.
CRYOGENIC SYSTEM FOR PRECISE CALIBRATION OF TEMPERATURE SENSORS A.N. Soloviev3, I.N. Soloviev3, K.A. Ivshin3, O.B. Bezymy3nnykh\ A.A. V3silyev3, M.E. Vznuzd3ev3, S.S. К1«е1еуь, L.M. Kochend33, P.V. Kr3vchenko3, O.L. Kochendaь, P.A. Kravtsov3, V.A. Trofimov3, V.D. Fotiev1'
3 Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation
ь ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation Corresponding author: [email protected]
Article info
Received 08.06.16, accepted 10.07.16 doi: 10.17586/2226-1494-2016-16-5-856-863 Article in Russian
For cit3tion: Soloviev A.N., Soloviev I.N., Ivshin K.A., Bezymyannykh O.B., Vasilyev A.A., Vznuzdaev M.E., Kiselev S.S., Kochenda L.M., Kravchenko P.V., Kochenda O.L., Kravtsov P.A., Trofimov V.A., Fotiev V.D. Cryogenic system for precise calibration of temperature sensors. Scientific and Technical Journal of Information Technologies, Mechanics and Optics, 2016, vol. 16, no. 5, pp. 856-863. doi: 10.17586/2226-1494-2016-16-5-856-863
Abstract
A calibration technique for cryogenic temperature sensors is proposed and implemented. The experimental setup is based on the helium cryogenerator, providing calibration of the temperature sensors of various types in wide temperature range, including cryogenic band (25-100K). A condensation thermometer with hydrogen, neon, argon and xenon as working gases is used as a reference sensor. The experimental setup was successfully used for precise (0.1K precision) calibration of platinum resistive temperature detectors (Pt-100) for international nuclear physics experiments MuSun and PolFusion. The setup can also be used for calibration of temperature sensors of the other types.
Keywords
resistive temperature detectors, cryogenic calibration of temperature sensors Acknowledgements
This work was supported by the Russian Science Foundation (Project 14-12-01056). The authors express their thanks to A. Nikanorov for his help in experimental setup production.
Введение
Система прецизионного контроля температуры - неотъемлемая часть большинства современных ядерно-физических экспериментов. В некоторых случаях, например, при создании криогенных систем, корректное измерение температуры становится особенно важным. Лаборатория криогенной и сверхпроводящей техники (ЛКСТ) Санкт-Петербургского института ядерной физики с участием сотрудников и студентов Университета ИТМО осуществляет ряд проектов с широким применением систем температурного контроля. Примерами таких работ являются международные ядерно-физические эксперименты MuSun [1] и PolFusion [2].
Центральным детектором эксперимента MuSun служит криогенная времяпроекционная камера (CryoTPC), заполненная дейтерием при давлении 5,1 бар и температуре около 31 К [3]. Отличие температуры дейтерия в камере от температуры ожижения при таком давлении составляет1 меньше 1 К, что налагает жесткие требования на точность измерения температур в детекторе.
Ряд вспомогательных криогенных подсистем детектора обеспечивает требуемую химическую [4] и изотопическую [5] чистоту рабочего газа. Кроме того, система криогенного охлаждения и температурной стабилизации зарядово-чувствительных предусилителей используется для повышения точности измерения сигналов детектора [6]. Все эти подсистемы также оснащены температурными датчиками для точного измерения температур.
В эксперименте PolFusion прецизионное измерение температуры в криогенной области используется в системе охлаждения сопла атомарного и ионного источников; ряд температурных датчиков установлен также во вспомогательных подсистемах установки [7].
Распространенным методом измерения температур является использование платиновых датчиков сопротивления. Датчики этого типа классифицируются2 по рабочему диапазону температур применения и нормированному изготовителем номинальному сопротивлению при 0°C. Наиболее распространенным является тип Pt-100 (номинальное сопротивление 100 Ом), пригодный к использованию в широком диапазоне температур, включая криогенную область. Датчики этого типа обладают высокой стабильностью температурной зависимости сопротивления во времени. Для прецизионных измерений каждый экземпляр такого устройства требует точной индивидуальной калибровки. Эта калибровка заключается в построении температурной кривой сопротивления по данным эталонного термометра. В качестве последнего может быть применен конденсационный термометр.
Используемая методика калибровки совмещает в себе достоинства метода калибровки в реперных точках и метода сравнения с эталонным термометром, позволяя производить калибровку нескольких термометров одновременно для широкого диапазона температур, а не в отдельных фиксированных температурных точках. Кроме того, методика допускает автоматизацию процесса калибровки и создание автоматической системы калибровки температурных датчиков [8].
Для решения задачи калибровки платиновых термометров сопротивления в экспериментах MuSun, PolFusion а также в других приложениях силами Лаборатории криогенной и сверхпроводящей техники (ЛКСТ) ФГБУ ПИЯФ c участием сотрудников и студентов Университета ИТМО была создана экспериментальная установка на основе двухступенчатого гелиевого криогенератора.
Настоящая работа содержит описания конструкции установки, принципов ее работы и методики.
Схема установки
Основа установки (рис. 1) - двухступенчатый криогенератор с пределом температуры 20 К на второй ступени 6 и 78 К на первой ступени 7 охлаждаемой головки. Охлаждающая мощность ступеней составляет 10 Вт и 40 Вт соответственно. Изготовленная из меди конденсационная камера 5 соединена со второй ступенью. Калибруемые датчики 4 установлены на конденсационной ячейке. Обе ступени охлаждаемой головки криогенератора и конденсационная камера с калибруемыми датчиками размещены внутри вакуумного объема 9.
Сигнальные провода от калибруемых датчиков через вакуумные разъемы соединены с крейтом контрольно-измерительной электроники 8, расположенной вне вакуумного объема. Калибровочный газ поступает в конденсационную ячейку из баллона 3 через капиллярную газовую магистраль; подача газа
1 Thermophysical Properties of Fluid Systems. http://webbook.nist.gov/chemistry/fluid/
2 ГОСТ Р 8.625-2006. Термометры сопротивления из платины, меди и никеля. Общие технические требования и методы испытаний. Введен. 01.01.2008. М., Стандартинформ. 2008. 27 с.
может быть отсечена ручным вентилем 2. Давление в конденсационной ячейке в процессе измерений контролируется прецизионным датчиком давления 1.
Установка оснащена автоматической системой измерения, построенной на микропроцессорных измерительных модулях Л1С8 [9] и БЛр32 [10]. Система обеспечивает одновременное измерение 16 датчиков температуры, а также автоматическую стабилизацию давления в конденсационной камере.
Рис. 1. Схема установки: 1 - датчик давления; 2 - вентиль; 3 - баллон с калибровочным газом, 4 - калибруемые датчики; 5 - конденсационная камера; 6 - вторая ступень криогенератора; 7 - первая ступень криогенератора; 8 - крейт контрольно-измерительной электроники; 9 - вакуумный объем
Криогенная сборка установки
Криогенная сборка установки (рис. 2) собрана непосредственно на охлаждаемой головке криогенератора 10, причем вакуумный объем сборки 2 и вакуумный кожух головки 6 объединены посредством адаптера 8, изготовленного в стандарте 180-К100.
1
7
Рис. 2. Криогенная сборка установки (кабели и ряд вспомогательных элементов не показаны): 1 - вакуумный адаптер газовой линии; 2 - вакуумный объем; 3 - конденсационная камера; 4 - полнодиапазонная вакуумная лампа; 5 - вакуумный разъем сигнальных проводов; 6 - вакуумный кожух криогенератора; 7 - турбомолекулярный насос; 8 - адаптер; 9 - кольцо теплового перехвата первой ступени; 10 - охлаждаемая головка криогенератора
Вакуумный объем сборки оснащен набором вакуумных штуцеров типа 180-К100 и 180-КБ25, с помощью которых обеспечивается присоединение к установке необходимого оборудования. Так, через адаптер 1 осуществлен ввод капиллярной газовой линии; три 24-контактных вакуумных разъема 5 служат для распределения сигнальных проводов; к средней части вакуумного объема присоединены турбомолекулярный насос 7 и полнодиапазонная вакуумная лампа 4. Откачка турбомолекулярным насосом обеспечивает поддержание теплоизолирующего вакуума на уровне 10-6 миллибар; вакуумная лампа позволяет контролировать этот уровень в течение всего времени измерений. Конденсационная камера 3 плотно присоединена к охлаждаемой головке криогенератора посредством специального фланца. Для лучшей обтюрации конденсационной камеры и контактной поверхности ступени применено уплотнение из индиевой фольги. Для уменьшения теплопритока по сигнальным проводам организован тепловой перехват на первую ступень через перфорированное алюминиевое кольцо 9.
Конденсационная камера (рис. 3) - узел, состоящий из массивного (около 1 кг) медного корпуса 3 и герметично впаянной в него заглушки 2 с капилляром газовой линии 1. Полость 7 объемом 4 см2 в процессе измерения заполняется конденсатом рабочего газа. Корпус имеет фланец 9 для плотного соединения с охлаждаемой головкой криогенератора и проточку для размещения нагревателя 5. Калибруемые датчики закрепляются на конденсационной ячейке в медных картриджах различной конструкции 4, 6, 8. Для размещения и закрепления картриджей в корпусе конденсационной ячейки предусмотрено 12 отверстий 04 и 48 резьбовых отверстий МЗ.
Рис. 3. Конденсационная камера: 1 - капилляр газовой линии; 2 - заглушка; 3 - корпус;
4, 6, 8 - варианты картриджей для температурных датчиков; 5 - нагреватель; 7 - газовая емкость;
9 - фланец
Для защиты хрупких датчиков при монтаже и для обеспечения лучших условий теплопередачи были разработаны вспомогательные устройства (далее - картриджи). Конструкция картриджа показана на рис. 4. Картридж состоит из медной вкладки 1 с одной или несколькими медными трубками 3 внутренним диаметром 1-2 мм, что соответствует размеру датчика. Вкладка имеет несколько посадочных отверстий для присоединения картриджа к конденсационной камере или другому устройству. Такая конструкция картриджа позволяет избежать ошибок измерения температуры вследствие нагрева чувствительного элемента измерительным током [11, 12].
2. Л
4
8
5
9
3
4
Рис. 4. Предохранительный картридж для датчиков температуры: 1 - медная пластина; 2 - датчик;
3 - корпус (трубка); 4 - печатная плата
Принцип действия конденсационного термометра
Представим конденсационный термометр в виде двух сообщающихся объемов (рис. 5): «теплого» и «холодного». «Теплый» объем V1 находится при комнатной температуре и включает в себя все «теплые» сосуды, трубы, фитинги, клапаны, внутренние емкости манометров и прочие полости. «Холодный» объем V2 в рабочем состоянии находится при температуре T, которую надлежит измерить. В исходном состоянии оба объема находятся при комнатной температуре ^ заполнены газом до давления P0 и закрыты. В дальнейшем при работе устройства газообмен с внешней средой исключен. Температура T определяется по давлению газа P с помощью зависимости давления насыщенных паров рабочего газа от температуры.
ю
о
«
3
а б
Рис. 5. Схема конденсационного термометра: начальное состояние (а); рабочее состояние (б)
Для приведения конденсационного термометра в рабочее состояние необходимо соблюдение двух условий:
- жидкая фаза У присутствует в объеме У2 (У > 0);
- объем У2 не заполнен жидкой фазой полностью (объем газовой фазы > 0 или У < У2).
Для пересчета показаний датчика давления Р в значения эталонной температуры необходима зависимость давления насыщенных паров вещества от температуры. Надежные экспериментальные данные для построения такой зависимости могут быть получены из справочных источников1. Далее должна быть проведена аппроксимация справочных данных с получением параметрической зависимости. Уравнение Антуана является удобной для использования формой такой зависимости, адекватно описывающей справочные данные [13, 14]. Это уравнение имеет три параметра и может быть представлено в виде
Т = -
В
А - 1с^о Р
--С.
(1)
где Т- температура, К; Р - давление насыщенных паров, бар; А, В, С - параметры уравнения Антуана.
Пример обработки (фита) справочной кривой насыщенных паров неона уравнением Антуана приведен на рис. 6.
40 г-38 « 36
СЙ
Л
£
Л С
34 32
2 30
Н
28
26
24
4 6 Давление, бар о справочные данные — фит уравнением Антуана
Рис. 6. Фит кривой насыщенных паров неона уравнением Антуана Процедура калибровки
В качестве рабочих газов для процедуры калибровки выбраны четыре вещества. Это необходимо для того, чтобы перекрыть максимальный диапазон температур, сохраняя упругость паров в пределах рабочего диапазона датчика давления. Использованы следующие газы: водород (диапазон температур 20-30 К), неон (25-36 К), аргон (81-104 К) и ксенон (164-212 К). Для всех веществ получены параметры уравнения Антуана аппроксимацией справочных данных [15-17]. Невязка аппроксимации (фита) не превышает 0,05 К для всех веществ в рабочем диапазоне давлений.
Для исключения влияния примесей на кривые для калибровки используются только высокочистые газы; газовые емкости и линии установки вакуумируются и многократно промываются калибровочным газом перед началом измерительной процедуры.
Точность датчика давления как эталонного прибора является величиной, определяющей точность калибровки. В рассматриваемом методе можно проверить точность этого датчика в одной точке непо-
средственно в процессе калибровки. Если охладить заполненную калибровочным газом систему ниже температуры тройной точки для данного вещества, добившись образования твердой фазы, а затем начать нагрев подачей небольшой постоянной мощности, то температура и давление в конденсационной камере будут расти медленно и практически линейно, т.е. состояние системы в каждый момент времени будет близко к равновесному. По достижении тройной точки большая часть тепловой энергии будет потрачена на компенсацию теплоты плавления образовавшейся твердой фазы. Температура и давление будут постоянными в течение всего времени плавления, а после исчерпания твердой фазы продолжат линейный рост. В результате на графике давления образуется горизонтальный участок, соответствующий тройной точке. Параметры тройной точки для каждого калибровочного газа известны с высокой точностью1. Сопоставив измеренное давление в тройной точке со справочным, можно сделать вывод о достоверности показаний датчика. В данном случае расхождение этих величин составило 0,6 мбар при заявленной точности датчика 5 мбар.
300 250 200 150 100 50
0
Run3_1. ТТ13. #46 П
:
:
:
Т=рО+р1*х+р2*х2+рЗ*х3+ p4*áp5/x) p0 = -242.301 ±0.0176799 p1 =2.27801 ±0.00130191 p2 = -7.531 ЗЗе-005 ± 3.97324e-005 p3 = 1,23035e-005 ± 2.8292e-007 p4 = 274.627 ±0.0178899 p5 = -0.132793 ± 0.000141355 Ch¡2 / NDF = 434.386 / 36 Status = 0 [3]. Prob = 7.67e-070
:
:
/111 i,,,, i ,, i, i 1111 i i i, i
20
40
60
Rn, Ом
80
100
120
Рис. 7. Экспериментальные данные и калибровочная кривая датчика РМ00. Т_р - температура эталонного термометра, ННп - сопротивление датчика
0,15
0,1 * °,°5
cd
« 0
со и
те и
И -0,05 -0,1 -0,15
So - □ -&P- □ □ □
J sP □
:
"мм I,,,, i 1111 i м , , i , ,, i iiini Mil I , , , , 11,1, i 11,1 i 1111
0
20
40 60
Rn, Ом
80
100 120
Рис. 8. График невязки калибровочной функции датчика РМ00
Последовательность действий при калибровке заключается в следующем.
1. Измерение.
1.1. Система заполняется соответствующим количеством газа и охлаждается.
1.2. Система управления стабилизирует давление на определенном уровне от 0,5 бар до 8 бар с шагом
0,5 бар.
1.3. При стабилизации температуры и соответственно давления (изменение температуры не более 0,05 К в течение 5 мин) их значения копируются в таблицу.
1.4. Повторяются шаги 1.2 и 1.3 для всего диапазона давления, после чего происходит смена газа.
2. Построение калибровочных функций для отдельных газов.
2.1. Для каждого газа кривая давления переводится в кривую эталонной температуры пересчетом по уравнению Антуана.
2.2. Точки водорода и неона перекрываются в диапазоне температур 25-30 К. Если они не совпадают, то датчик не применяется для температур ниже температуры жидкого азота.
2.3. Экспериментальная зависимость эталонной температуры от сопротивления датчика T = f (R) ап-
2 3
проксимируется полиномом вида T = p0 + pxx + p2x + p3x + p4e
где x - сопротивление датчика, Ом; T = p0 ... p5 - коэффициенты аппроксимации. Результатом является построение калибровочной функции, пример для одного из экземпляров датчика Pt-100 приведен на рис. 7.
2.4. Строится график невязки для каждого датчика, который показывает качество калибровочной функции (рис. 8).
Заключение
Разработана, изготовлена, испытана и успешно применена установка для калибровки значительного (более 50 единиц) количества платиновых термометров сопротивления типа Pt-100. Датчики успешно применены для оснащения систем температурного контроля в экспериментах MuSun и PolFusion.
Установка может быть применена для калибровки датчиков других типов в диапазоне температур 20-300 К с точностью не хуже 0,1 К. Такая адаптация требует лишь изготовления комплекта соответствующих картриджей для размещения датчиков на конденсационной ячейке.
Литература References
10.
11.
12.
13.
14.
15.
16.
Petitjean C. Muon capture experiments in hydrogen and deuterium // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, Section A. 2009. V. 600. N 1. P. 338-341. doi: 10.1016/j.nima.2008.11.140
Engels R., Grigoryev K., Kochenda L. et al. Polarized fusion // Physics of Particles and Nuclei. 2014. V. 45. N 1. P. 341-343. doi: 10.1134/S1063779614010250
Gray F. Muon capture on the proton and deuteron // The European Physical Journal Special Topics. 2008. V. 162. N 1. P. 231-237. doi: 10.1140/epjst/e2008-00798-3 Ganzha V.A., Kravtsov P.A., Maev O.E. et al. A circulating hydrogen ultra-high purification system for the MuCap experiment // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, Section A. 2007. V. 578. N 3. P. 485-497. doi: 10.1016/j.nima.2007.06.010
Alekseev I., Arkhipov E., Bondarenko S. et al. Cryogenic distillation facility for isotopic purification of protium and deuterium // Review of Scientific Instruments. 2015. V. 86. N 12. Art. 125102. doi: 10.1063/1.4936413 Ryan R.A., Wauters F., Gray F.E. et al. Design and operation of a cryogenic charge-integrating preamplifier for the MuSun experiment // Journal of Instrumentation. 2014. V. 9. N 7. Art. P07029.
Терехин С.Н., Васильев А.А., Взнуздаев М.Е. и др. Приборная база эксперимента по исследованию сечения реакции dd-ядерного синтеза с поляризованными компонентами в проекте PolFusion // Известия вузов. Приборостроение. 2011. Т. 54. №7. С. 62-67. Bojkovski J., Drnovsek J., Pusnik I., Tasic T. Automation of a precision temperature calibration laboratory // IEEE Transactions on Instrumentation and Measurement. 2000. V. 49. N 3. P. 596-601. doi: 10.1109/19.850401 Kravtsov P., Trofimov V., Martyushov A. High-Precision Temperature Measuring Instrument. Препринт PNPI-2722. Гатчина, 2007. 24 с.
Kravtsov P., Trofimov V. Multi-Channel Measuring Instrument for Slow Control Systems. Препринт PNPI-2723. Гатчина, 2007. 20 с.
Tavener J. Common errors in industrial temperature measurement // Isotech Journal of Thermometry. 1992. V. 3. N 1. P. 19-28.
Геращенко О.А., Гордов А.Н., Еремина А.К. и др. Температурные измерения. Киев: Наукова Думка, 1989. 704 с.
Thomson G.W.M. The Antoine equation for vapor-pressure data // Chemical Review. 1946. V. 38. N 1. P. 1-39. Antoine C.R. Tensions des vapeurs; nouvelle relation entre les tensions et les temperatures // Comptes Rendus des Séances de l'Académie des Science. 1888. V. 107. P. 681-684. McCarty R.D., Hord J., Roder H.M. Selected Properties of Hydrogen (Engineering Design Data). NBS Monograph, 1981. V. 168.
Katti R., Jacobsen R.T., Stewart R.B., Jahangiri M.
10.
11.
12.
13.
14.
15.
Petitjean C. Muon capture experiments in hydrogen and deuterium. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, Section A, 2009, vol. 600, no. 1, pp. 338-341. doi: 10.1016/j.nima.2008.11.140
Engels R., Grigoryev K., Kochenda L. et al. Polarized fusion. Physics of Particles and Nuclei, 2014, vol. 45, no. 1, pp. 341-343. doi: 10.1134/S1063779614010250 Gray F. Muon capture on the proton and deuteron. The European Physical Journal Special Topics, 2008, vol. 162, no. 1, pp. 231-237. doi: 10.1140/epjst/e2008-00798-3 Ganzha V.A., Kravtsov P. A., Maev O.E. et al. A circulating hydrogen ultra-high purification system for the MuCap experiment. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research, Section A, 2007, vol. 578, no. 3, pp. 485-497. doi: 10.1016/j.nima.2007.06.010
Alekseev I., Arkhipov E., Bondarenko S. et al. Cryogenic distillation facility for isotopic purification of protium and deuterium. Review of Scientific Instruments, 2015, vol. 86, no. 12, art. 125102. doi: 10.1063/1.4936413 Ryan R.A., Wauters F., Gray F.E. et al. Design and operation of a cryogenic charge-integrating preamplifier for the MuSun experiment. Journal of Instrumentation, 2014, vol. 9, no. 7, art. P07029.
Terekhin S.N., Vasiliev A.A., Vznuzdaev M.E. et. al. Instrumentation for experimental study of cross section of dd-nuclear fusion reaction with polarized components in PolFusion project. Journal of Instrument Engineering, 2011, vol. 54, no. 7, pp. 62-67.
Bojkovski J., Drnovsek J., Pusnik I., Tasic T. Automation of a precision temperature calibration laboratory. IEEE Transactions on Instrumentation and Measurement, 2000, vol. 49, no. 3, pp. 596-601. doi: 10.1109/19.850401 Kravtsov P., Trofimov V., Martyushov A. High-Precision Temperature Measuring Instrument. Preprint PNPI-2722. Gatchina, 2007, 24 p.
Kravtsov P., Trofimov V. Multi-Channel Measuring Instrument for Slow Control Systems. Preprint PNPI-2723. Gatchina, 2007, 20 p.
Tavener J. Common errors in industrial temperature measurement. Isotech Journal of Thermometry, 1992, vol. 3, no. 1, pp. 19-28.
Gerashchenko O.A., Gordov A.N., Eremina A.K. et. al.
Temperature Measurements. Kiev, Naukova Dumka, 1989, 704 p.
Thomson G.W.M. The Antoine equation for vapor-pressure data. Chemical Review, 1946, vol. 38, no. 1, pp. 1-39. Antoine C.R. Tensions des vapeurs; nouvelle relation entre les tensions et les temperatures. Comptes Rendus des Séances de l'Académie des Science, 1888, vol. 107, pp. 681-684.
McCarty R.D., Hord J., Roder H.M. Selected Properties of Hydrogen (Engineering Design Data). NBS Monograph, 1981, vol. 168.
Thermodynamic properties for neon for temperatures from the triple point to 700K at pressures to 700MPa // Advances in Cryogenic Engineering. 1986. V. 31. P. 1189-1197.
17. Stewart R., Jacobsen R. Thermodynamic properties of argon from the triple point to 1200K at pressures to 1000MPa // Journal of Physical and Chemical Reference Data. 1989. V. 18. N 2. P. 639-798. doi: 10.1063/1.555829
Авторы
Соловьев Александр Николаевич - стажер-исследователь, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Соловьев Иван Николаевич - стажер-исследователь, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected] Ившин Кузьма Александрович - младший научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Безымянных Ольга Борисовна - студент, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, olga.b1708@gmail. com
Васильев Александр Анатольевич - кандидат физико-математических наук, заведующий лабораторией, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Взнуздаев Марат Евгеньевич - кандидат химических наук, старший научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Киселев Сергей Степанович - кандидат технических наук, доцент, доцент, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, [email protected]
Коченда Леонид Михайлович - кандидат физико-
математических наук, ведущий научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Кравченко Полина Валерьевна - кандидат физико-
математических наук, старший научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Коченда Ольга Леонидовна - студент, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, [email protected]
Кравцов Петр Андреевич - кандидат физико-
математических наук, старший научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Трофимов Виктор Алексеевич - кандидат физико-
математических наук, старший научный сотрудник, ФГБУ «ПИЯФ» НИЦ «Курчатовский институт», г. Гатчина, 188300, Российская Федерация, [email protected]
Фотьев Василий Дмитриевич - студент, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, [email protected]
16. Katti R., Jacobsen R.T., Stewart R.B., Jahangiri M. Thermodynamic properties for neon for temperatures from the triple point to 700K at pressures to 700MPa. Advances in Cryogenic Engineering, 1986, vol. 31, pp. 1189-1197.
17. Stewart R., Jacobsen R. Thermodynamic properties of argon from the triple point to 1200K at pressures to 1000MPa. Journal of Physical and Chemical Reference Data, 1989, vol. 18, no. 2, pp. 639-798. doi: 10.1063/1.555829
Authors
Alexander N. Soloviev - research assistant, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Ivan N. Soloviev - research assistant, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected] Kuzma A. Ivshin - junior scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Olga B. Bezymyannykh - student, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, [email protected]
Alexander A. Vasilyev - PhD, Head of laboratory, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Marat E. Vznuzdaev - PhD, senior scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Sergey S. Kiselev - PhD, Associate professor, Associate professor, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, [email protected]
Leonid M. Kochenda - PhD, leading scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Polina V. Kravchenko - PhD, senior scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Olga L. Kochenda - student, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, [email protected]
Petr A. Kravtsov - PhD, senior scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Victor A. Trofimov - PhD, senior scientific researcher, Petersburg Nuclear Physics Institute of National Research Center «Kurchatov Institute», Gatchina, 188300, Russian Federation, [email protected]
Vasiliy D. Fotyev - student, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, [email protected]
