К вопросу о моделировании гидродинамического состояния приводного слоя Текст научной статьи по специальности «Физика»

Известия ТРТУ

Специальный выпуск

УДК 519.6

АТ. Клово, Г.В. Куповых

К ВОПРОСУ О МОДЕЛИРОВАНИИ ГИДРОДИНАМИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ ПРИВОДНОГО слоя

Экспериментальные исследования приводного слоя, проведенные в акватории Азовского моря в августе 2000 года, выявили существование устойчивой температурной инверсии в атмосфере вблизи поверхности воды. Для моделирования наблюдаемой температурной инверсии в приводном слое основные уравнения гидротермодинамики могут быть сведены к сис-,

в турбулентной атмосфере, а также уравнения состояния влажного воздуха:

где и, V, *№ - компоненты скорости ветра; д - удельная влажность воздуха. Остальные обозначения физических величин соответствуют общепринятыми в метеорологии [1]. Первые слагаемые в правых частях уравнений (1) и (2) характеризуют горизонтальный приток тепла (адвекцию), вторые - кон, - , -гаемое в уравнении (1) учитывает приток тепла, обусловленный переносом .

Для интерпретации полученных экспериментальных данных исходные уравнения (1)-(з) могут быть упрощены и сведены к одномерной нестационарной системе без учета адвективного и конвективного слагаемых, с гра:

где qm - насыщенное значение удельной влажности при заданных значениях Т0 и Р0 вблизи поверхности. В качестве начального условия задается

нестационарная модель приводного слоя позволила получить инверсное распределение температуры и влажности воздуха над водной поверхностью при задании соответствующих начальных и граничных условий.

ЛИТЕРАТУРА

1. Матвеев Л.Т. Курс общей метеорологии. Физика атмосферы. Л.: Гидрометеоиз-дат, 1984.

Эи Эи Эи Эи 1 Эр

— + и— + V— + - IV + —т- = ^Аи + -

Э1 Эх Эу Э2 р0 Эх

Эи Эи Эи Эи 1 Эр

— + и— + V— + - IV + —— = ^Аи + -

Э1 Эх Эу Э2 р0 Эх

профиль q(z) в начальный момент времени. В этом случае одномерная

Секция физики

2. Клово АТ., Куповых Г В. Моделирование гидродинамических процессов в приводном слое атмосферы // Материалы Всерос. научн. конф. “Математическое моделирование в научных исследованиях”. 4.11, Ставрополь. С.50-54.

УДК 621. 382

АТ. Захаров, В.Н. Котов, Н.А. Кракотец ПЛАНАРНОЕ ГЕНЕРИРОВАНИЕ ДЕФЕКТОВ В МДП-СТРУКТУРАХ

С целью исследования возможности планарного геттерирования с помощью электроимпульсной обработки (ЭИО) были сформированы МДП -структуры на основе кремния, марки КЭФ-4,5. ЭИО в широком диапазоне энергий подвергалась часть рабочей поверхности пластины кремния, которая затем отжигалась при температуре Т=1000°С. Готовые МДП-структуры распределялись по группам в зависимости от длительности термического отжига (ТО) (1=1 час, 2 часа, 4 часа) и плотности энергии ЭИО.

,

( ) , -менной на уровне = 3 -1010эВ-1см-2 до расстояния от НС порядка 5,5мм.

Затем, по мере удаления от НС, величина возрастает до значения

Ы88 = 8-10пэВ-1см-2. Такое распределение по поверхности пластины

кремния можно объяснить геттерирующим действием НС, обусловленным ускоренной диффузией точечных дефектов и их аккумуляцией на дислокациях НС.

- - ,

поверхности пластин кремния, показывает, что кроме дислокационных глубоких уровней с Б4 = Ес -0,57эВ появились пики с Б4 = Ес -0,17эВ и

Е4 = Ес -0,49эВ. Наличие этих пиков указывает на поверхностную миграцию

дефектов из ненарушенной области подложки в область НС. Последние два ГУ могут быть связаны с атомами железа.

Установлена зависимость ширины области геттерирования от плотности энергии ЭИО и времени ТО. Показано, что существует оптимальный по

длительности режим термического отжига. В частности, для Т=1000°С оптимальной величиной времени отжига является 1=2часа.

,

планарное геттерирование дефектов.