CC BY
13
НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИИ ВЕСТНИК ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИИ, МЕХАНИКИ И ОПТИКИ сентябрь-октябрь 2022 Том 22 № 5 http://ntv.ifmo.ru/
I/ITMO SCIENTIFIC AND TECHNICAL JOURNAL OF INFORMATION TECHNOLOGIES, MECHANICS AND OPTICS ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ. МЕХАНИКИ И ОПТИКИ
September-October 2022 Vol. 22 No 5 http://ntv.ifmo.ru/en/
ISSN 2226-1494 (print) ISSN 2500-0373 (online)
НОВЫЕ МАТЕРИАЛЫ И НАНОТЕХНОЛОГИИ MATERIAL SCIENCE AND NANOTECHNOLOGIES
doi: 10.17586/2226-1494-2022-22-5-896-902 УДК 535.372
Исследование спектрально-люминесцентных свойств квантовых точек CsPb(BrCl)3 во фторфосфатных стеклах Артем Александрович Макурин1, Елена Вячеславовна Колобкова2®
Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация
1 temkkaa1.8@gmail.com, https://orcid.org/0000-0001-8101-3134
2 kolobok106@rambler.rus, https://orcid.org/0000-0002-0134-8434
Аннотация
Предмет исследования. В рамках научного проекта «Исследование спектрально-люминесцентных свойств квантовых точек CsPb(BrCl)3 во фторфосфатных стеклах» синтезированы и исследованы квантовые точки CsPbX3 (X = Br, Cl). Методика исследования. Исследование спектров поглощения выполнено с помощью двулучевого спектрофотометра Perkin Elmer lambda 650. Для получения спектров люминесценции использован спектрофлуориметр Perkin Elmer LS50B. Изучены температурные зависимости спектров люминесценции посредством оригинальной установки, включающей спектрофлуориметр, многомодовое оптическое волокно, криостат и температурную приставку. Возбуждающий свет от лампы спектрофлуориметра фокусировался на входной канал оптического волокна. После выхода из канала излучение собиралось линзой, в фокусе которой находился образец, закрепленный в термостате. Люминесценция образца собиралась в обратном направлении с выводом на приемник спектрофлуориметра, который соединен с компьютером. Термостат, в свою очередь, был подключен к криогенной приставке «Variable Temperature Cell», позволяющей регулировать температуру в пределах от 74 до 472 К. Основные результаты. Показано, что при увеличении времени термообработки образцов происходит рост квантовых точек, что приводит к уменьшению ширины запрещенной зоны вследствие квантово-размерного эффекта. При замене в CsPbBr3 брома на хлор были получены смешанные нанокристаллы CsPb(BrCl)3, что привело к сдвигу полос поглощения и люминесценции в коротковолновую область. Таким образом, выбирая различные лиганды для CsPbX3 (X = Br, Cl), изменяя их соотношение и условия термообработки, можно перестроить длину волны люминесценции в широкой области видимого диапазона. Исследование зависимости ширины запрещенной зоны от температуры наглядно показало влияние фазовых переходов. Определена последовательность фазовых переходов для различных химических составов, а именно, был обнаружен вклад введения хлора в изменение температурной зависимости ширины запрещенной зоны в диапазоне от 180 до 400 К. Предположено, что основными причинами тушения люминесценции выше 300 К являются фазовые переходы. Практическая значимость. В результате доказано, что фторфосфатное стекло — химически устойчивая среда для защиты квантовых точек от внешних воздействий. В работе получена возможность создания стабильных люминофоров, новых лазерных сред и люминесцирующих покрытий как белого света, так и во всем видимом диапазоне. Ключевые слова
квантовые точки, смешанные нанокристаллы, фторфосфатное стекло, анионное замещение, квантово-размерный эффект, температурный сдвиг запрещенной зоны, фазовые переходы в кристаллах
Ссылка для цитирования: Макурин А.А., Колобкова Е.В. Исследование спектрально-люминесцентных свойств квантовых точек CsPb(BrCl)3 во фторфосфатных стеклах // Научно-технический вестник информационных технологий, механики и оптики. 2022. Т. 22, № 5. С. 896-902. doi: 10.17586/2226-1494-2022-22-5-896-902
© Макурин А.А., Колобкова Е.В., 2022
Investigation of spectral-luminescent properties of cesium CsPb(BrCl)3 quantum dots in fluorophosphate glasses Artem A. Makurin1, Elena V. Kolobkova2®
ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation
1 temkkaa1.8@gmail.com, https://orcid.org/0000-0001-8101-3134
2 kolobok106@rambler.ru®, https://orcid.org/0000-0002-0134-8434
Abstract
Within the framework of the scientific project "Investigation of spectral-luminescent properties of CsPb(BrCl)3 quantum dots in fluorophosphate glasses" CsPbX3 (X = Br, Cl) quantum dots were synthesized and investigated. The absorption spectra were studied using a Perkin Elmer lambda 650 double beam spectrophotometer. A Perkin Elmer LS50B spectrofluorimeter was used to obtain luminescence spectra. The temperature dependences were studied by means of an original setup, including a spectrofluorimeter, a multimode optical fiber, a cryostat and a temperature stand. The exciting light from the spectrofluorimeter lamp was focused on the input channel of the optical fiber. After leaving the channel, the radiation was collected by a lens in the focus of which was a sample fixed in a thermostat. The luminescence of the sample was collected in the opposite direction with the output to the receiver of the spectrofluorimeter, which is connected to the computer. The thermostat, in turn, was connected to a cryogenic set-top box with variable temperature, which allows adjusting the temperature in the range from 74 to 472 K. It is shown that an increase in the heat treatment time leads to an increase in quantum dots and, accordingly, to a decrease in the band gap due to the quantum confinement effect. When replacing bromine in CsPbBr3 with chlorine, mixed CsPb(BrCl)3 nanocrystals were obtained which leads to a shift of the absorption and luminescence bands to the short-wavelength region. Thus, by choosing different ligands for CsPbX3 (X = Br, Cl), changing their ratio and heat treatment conditions, it is possible to adjust the wavelength of luminescence in a wide area of the visible range. The study of the dependence of the band gap width on temperature clearly showed the presence of phase transformations of the crystal structure. The sequence of phase transitions for various chemical compositions was determined, namely, the contribution of chlorine to the change in dependence in the range from 180 to 400 K. It is assumed that the main causes of luminescence quenching above 300 K are phase transitions. As a result, it is proved that fluorophosphate glass is a chemically stable medium for protecting quantum dots from external influences. The possibility of creating stable phosphors, new laser media and luminescent coatings of both white light and in the entire visible range has been obtained. Keywords
quantum dots, mixed nanocrystals, fluorophosphate glass, anion-exchange, quantum-dimensional effect, forbidden gap temperature shift, phase changes in crystals
For citation: Makurin A.A., Kolobkova E.V. Investigation of spectral-luminescent properties of cesium CsPb(BrCl)3 quantum dots in fluorophosphate glasses. Scientific and Technical Journal of Information Technologies, Mechanics and Optics, 2022, vol. 22, no. 5, pp. 896-902 (in Russian). doi: 10.17586/2226-1494-2022-22-5-896-902
Введение
Особенностью квантовых точек (КТ) является кван-тово-размерный эффект, который позволяет изменять спектрально-люминесцентные характеристики нанома-териалов посредством вариации размеров активатора. Другой метод изменения спектрально-люминесцентных характеристик — анионное замещение, широко применяемое для коллоидных КТ. Таким образом, варьируя условия синтеза и состав КТ, можно изменять оптические характеристики материала, а именно, сдвигать ширину запрещенной зоны и люминесценцию от ультрафиолетовой до инфракрасной области спектра [1].
Однако коллоидные нанокристаллы CsPbXз обладают низкой стойкостью к внешнему воздействию, в связи с чем происходит падение квантового выхода даже в процессе исследований [2]. Решить эту проблему можно путем формирования КТ в стекле, которое может служить защитой от внешней среды [3-5]. В таком случае спектрально-люминесцентные свойства КТ практически не претерпевают деградации в ходе эксплуатации [6]. Одна из наиважнейших особенностей КТ CsPbXз — устойчивость к дефектам, что является основным фактором, определяющим интенсивную люминесценцию [7].
В качестве материалов оптики и фотоники КТ CsPbX3 находят свое применение в лазерах [8], поляризаторах [9], светодиодах [10], солнечных панелях [11], фотоприемниках [12], а также в медицине в качестве оптических меток [13].
Известно, что фотолюминесценция бромидных на-нокристаллов находится в зеленой области спектра. Введение хлора к брому приводит к анионному замещению со сдвигом излучения в синюю область спектра.
Цель настоящей работы — исследование спектрально-люминесцентных характеристик КТ CsPbX3 (X = Вг, С1) с различной их концентрацией при разной температуре.
Материалы и методы
Синтез образцов. Образцы фторфосфатного стекла 40P2O5-35BaO-5NaF-10AlF3-10Ga2O3 (мол.%), активированные Cs2O, PbF2, ВаВг2 и №С1, изготовлены методом охлаждения из расплава. Синтез стекла проведен в закрытом стеклоуглеродном тигле при температуре 1273 К. Около 50 г шихты расплавлены в тигле в течение 30 мин, затем расплав стекла был отлит на стекло-углеродную пластину. В результате был получен образец стекла толщиной около 2 мм и диаметром 7-8 см.
Отжиг образцов выполнен при температуре на 50 К ниже температуры стеклования Tg. Нанокристаллы CsPbX3 были сформированы в процессе термообработки (ТО) при Т = 687 К.
Характеристики стекла. Для измерения Tg использован дифференциальный сканирующий калориметр STA 449F1 Jupiter Nietzsche. Температура Tg составила 663 К.
Измерительное оборудование. Исследование спектров поглощения проведено с помощью двулучевого спектрофотометра Perkin Elmer lambda 650 при комнатной температуре в диапазоне от 800 до 200 нм с шагом 0,2 нм. Образцы предварительно подготовлены к измерениям посредством шлифовки и полировки с обеих сторон. Толщина образцов составила 1 мм.
Спектры люминесценции получены с помощью спектрофлуориметра Perkin Elmer LS50B при комнатной температуре с шагом 0,5 нм. Длина волны возбуждающего света — 405 нм.
Температурные зависимости изучены при помощи оригинальной установки, включающей спектрофлуо-риметр, многомодовое оптическое волокно, криостат и температурную приставку. Возбуждающий свет от лампы спектрофлуориметра фокусировался на входной канал оптического волокна. После выхода из канала излучение собиралось линзой, в фокусе которой находился образец, закрепленный в термостате. Люминесценция образца собиралась в обратном направлении с выводом на приемник спектрофлуориметра, который соединен с компьютером. Термостат подключен к криогенной приставке с переменной температурой «Variable Temperature Cell», позволяющей регулировать температуру в пределах от 74 до 472 К. Измерения при температуре выше комнатной (303-423 К) произведены с помощью нагрева, регулируемого приставкой. Измерения при температурах ниже комнатной от 93 до 303 К проводились при использовании жидкого азота. Для таких
измерений необходим вакуум, который был получен с использованием вакуумного насоса, понижающего давление до 20 мбар с погрешностью 20 %.
Результаты и обсуждение
Поглощение и люминесценция. Фторофосфатное стекло, активированное КТ CsPbBrз, дополнительно обработано при температуре 688 К в течение 30, 60 и 90 мин. Спектры поглощения и люминесценции, в зависимости от времени ТО, приведены на рис. 1.
Из рис. 1, а видно, что с увеличением времени ТО спектры сдвигаются в длинноволновую область, что свидетельствует о росте размеров КТ. Из-за сильного поглощения активатора наблюдается только край зоны поглощения (Ебез характерного экситонного пика, что связано с высокой концентрацией нанокристаллов. Для монокристалла CsPbBr3 = 525 нм.
С увелечением размера КТ спектры люминесценции (рис. 1, Ь) претерпевают аналогичный сдвиг в длинноволновую область с 499 нм до 514 нм. Полуширина пиков составляет около 20 нм. Стоксов сдвиг равен 10-15 нм. Таким образом, полоса поглощения перекрывается с полосой люминесценции, что приводит к реабсорбции излучения и искажению полос.
Для стекол, содержащих хлор и бром, выполнена ТО при аналогичных условиях. Рентгено-фазовый анализ показал наличие нанокристалла состава CsPb(Ql 5ВГ15). Зависимости спектров поглощения и люминесценции от времени ТО приведены на рис. 2.
В результате показано, что спектры поглощения и люминесценции сдвигаются в длинноволновую область с увеличением времени ТО. Край границы поглощения сдвигается с 450 до 495 нм. Максимумы полос излучения перекрывают область от 454 до 498 нм. Полуширина полос люминесценции составляет примерно 20 нм.
g
S 0,8
Î о
0,4
0,0
-1-■-1— ---1---1---1 ■- —до то ; -
-30 мин
■—. -60 мин î
—^ \ -90 мин 1 ■ X î >v4. \ 1
\ \ \ 1 \ \\ \ Eg>> '
1 1 \ \ 1 \ \ 1 \ \ 1
480 500
Длина волны, нм
520
500
Длина волны, нм
Рис. 1. Зависимости спектров поглощения (а) и люминесценции (b) квантовых точек CsPbBr3 от времени термообработки (ТО).
Eg — край зоны поглощения монокристалла
Fig. 1. Dependence of absorption (a) and luminescence (b) spectra of CsPbBr3 quantum dots vs. the heat treatment time.
Eg is the bulk crystals band gap
440
460 480
Длина волны, нм
0,8
я s
0 Я
1 0,4 s ' s
500
0,0
454 469 489 498 — До TO .
-30 мин
-60 мин
■ -90 мин -
■ 528 ■
■ J J .^477 -
420
460 500
Длина волны, нм
540
Рис. 2. Зависимости спектров поглощения (а) и люминесценции (b) квантовых точек CsPb(Clj 5Brj 5) от времени
термообработки
Fig. 2. Dependence of absorption (a) and luminescence (b) spectra of CsPb(Clj 5Brj 5) quantum dots vs. the heat treatment time
В полосе люминесценции до ТО наблюдается плечо на 470 нм, что говорит о том, что в стекле могут формироваться КТ с разным соотношением хлора и брома.
В спектре люминесценции стекла после 90 мин ТО появляются три пика на длинах волн 477, 498 и 528 нм, что говорит о фазовой сегрегации в материале. Пик с максимумом 477 нм имеет малую интенсивность, так как находится в области сильного поглощения. Пики 498 нм и 528 нм свидетельствуют о росте КТ с различными соотношениями хлор/бром.
Возникновение нескольких пиков люминесценции в результате ТО связано с тем, что в процессе охлаждения стекла различные области расплава охлаждаются с разной скоростью, в результате чего рост каждой точки протекает с различной скоростью.
Температурные зависимости люминесценции.
Данные измерения проведены с использованием жидкого азота в диапазоне температур от 90 до 423 К. Зависимость ширины запрещенной зоны от температуры для образца CsPbBr3 приведена на рис. 3, а.
Размер КТ в данном образце составил 6 нм [14]. В диапазоне температур от 100 до 180 К происходит линейное увеличение ширины запрещенной зоны на-нокристаллов [15]. При 180 К наблюдается отклонение от линейной зависимости, что, вероятнее всего, связано с потерей центра симметрии кристаллической решетки. Также, начиная с 300 К и 400 К происходит изменение коэффициента наклона прямой, описывающей температурный коэффициент сдвига зоны. Данное явление связано с тем, что при температуре около 300 К нанокристалл CsPbBrз претерпевает структурный пе-
2,500
450
Рис. 3. Зависимости ширины запрещенной зоны от температуры для квантовых точек (а) и интегральной интенсивности от
обратной температуры стекла (b) для нанокристалла CsPbBr3 Fig. 3. Dependences of the band gap on temperature for quantum dots (a) and the integral intensity vs. the reciprocal glass
temperature (b) for a CsPbBr3 nanocrystal
2,520
2,510
2,666 -
450
Г, К
Рис. 4. Зависимости ширины запрещенной зоны от температуры (а) и интегральной интенсивности обратной температуры
стекла (b) с нанокристаллами CsPbCl2 25Br0 75 Fig. 4. Dependences of the band gap vs. temperature (a) and the integral intensity of the reciprocal temperature of glass (b) with
CsPbCl2 25Br0 75 nanocrystals
реход. При 400 К кристаллическая решетка переходит в высокотемпературную нелюминесцентную фазу. Температурное окно для фазовых модификаций составляет всего 100 К [16, 17].
Механизм изменения зонной структуры определяется электрон-фононным взаимодействием и термическим расширением нанокристалла, причем оба эффекта дают сдвиг с разным знаком.
На рис. 3, Ь представлена зависимость интегральной интенсивности от обратной температуры.
Для КТ характерно падение интенсивности излучения с ростом температуры, что полностью коррелирует с рис. 3, а и говорит об активации процессов тушения. На различных участках кривой наблюдается изменение коэффициента наклона прямой интерполяции, что также объясняется фазовыми переходами кристаллической структуры. Аналогично с рис. 3, а на зависимости (рис. 3, Ь) при Т = 180 К наблюдается перегиб, связанный с потерей центра инверсии, т. е. понижением симметрии элементарной ячейки кристаллической решетки. Изменение наклона при 310 К соответствует переходу из низкотемпературной моноклинной фазы в высокотемпературную моноклинную, вследствие чего происходит сильное падение интенсивности фотолюминесценции.
Иная зависимость наблюдается в смешанном нано-кристалле СзРЬС12д5Вг0;75 (рис. 4, а). Содержание хлора в данных КТ преобладает над бромом. Информация по данной структуре ограничена лишь узким кругом научных работ, и потому сложно объяснить все механизмы формирования данной зависимости. В диапазоне от 80 до 180 К наблюдается похожее увеличение ширины запрещенной зоны, но при 180-300 К происходит
ее сужение. При достижении комнатной температуры осуществляется фазовый переход, и зависимость меняет свой знак, с увеличением температуры видно увеличение Е&. Затем при 325 К нанокристалл переходит в высокотемпературную фазу, что полностью согласуется с данными научных работ. Данная зависимость сходна с аналогичной зависимостью для хлоридных КТ [18].
На рис. 4, Ь представлена зависимость интегральной интенсивности люминесценции КТ CsPbQ2 25ВГ0 75 от температуры.
Для КТ CsPbBrз и CsPbQ2 25ВГ0 75 наблюдается тушение люминесценции с ростом температуры. За ускорение тушения люминесценции ответственны фазовые переходы.
Заключение
Выявлены высокая интенсивность люминесценции квантовых точек CsPbХз с возможностью их перестройки за счет изменения размера и состава нанокристаллов.
Показано, что внедрение CsPbXз в матрицу стекла приводит к высокой устойчивости нанокристаллов к температуре, сохраняя их превосходные люминесцентные свойства на протяжении длительного времени.
В ходе температурных измерений обнаружено, что фазовые переходы вносят значительный вклад в тушение люминесценции наряду с тушащими дефектами поверхности.
Таким образом, изменение размеров и соотношения хлор/бром в квантовых точках CsPbX3 во фторофос-фатном стекле позволяет изменять оптические характеристики люминесцентного материала в широком спектральном диапазоне.
Литература
1. Kolobkova E.V., Kuznetsova M.S., Nikonorov N.V. Perovskite CsPbX3 (X = Cl, Br, I) Nanocrystals in fluorophosphate glasses // Journal of Non-Crystalline Solids. 2021. V. 563. P. 120811 https://doi. org/10.1016/j.jnoncrysol.2021.120811
2. Kovalenko M.V., Protesescu L., Bodnarchuk M.I. Properties and potential optoelectronic applications of lead halide perovskite nanocrystals // Science. 2017. V. 358. N 6364. P. 745-750. https://doi. org/10.1126/science.aam7093
3. Yuan X., Ji S., De Siena M.C., Fei L., Zhao Z., Wang Y., Li H., Zhao J., Gamelin D.R. Photoluminescence temperature dependence, dynamics, and quantum efficiencies in Mn2+-doped CsPbCl3 perovskite nanocrystals with varied dopant concentration // Chemistry of Materials. 2017. V. 29. N 18. P. 8003-8011. https://doi.org/10.1021/ acs.chemmater.7b03311
4. Ai B., Liu C., Wang J., Xie J., Han J., Zhao X. Precipitation and optical properties of CsPbBr3 quantum dots in phosphate glasses // Journal of the American Ceramic Society. 2016. V. 99. N 9. P. 29752877. https://doi.org/10.1111/jace.14400
5. Di X., Hu Z., Jiang T., He M., Zhou L., Xiang W., Liang X. Use of long-term stable CsPbBr3 perovskite quantum dots in phospho-silicate glass for highly efficient white LEDs // Chemical Communications. 2017. V. 53. N 80. P. 11068-11071. https://doi.org/10.1039/ C7CC06486A
6. Ye Y., Zhang W.C., Zhao Z.Y., Wang J., Liu C., Deng Z., Zhao X., Han J. Highly luminescent cesium lead halide perovskite nanocrystals stabilized in glasses for light-emitting applications // Advanced Optical Materials. 2019. V. 7. N 9. P. 1801663. https://doi. org/10.1002/adom.201801663
7. Shao G., Liu S., Ding L., Zhang Z., Xiang W., Liang X. KxCs1-xPbBr3 NCs glasses possessing super optical properties and stability for white light emitting diodes // Chemical Engineering Journal. 2019. V. 375. P. 122031. https://doi.org/10.1016/j. cej.2019.122031
8. Fu Y., Zhu H., Stoumpos C.C., Ding Q., Wang J., Kanatzidis M.G., Zhu X., Jin S. Broad wavelength tunable robust lasing from single-crystal nanowires of cesium lead halide perovskites (CsPbX3, X = Cl, Br, I) // ACS Nano. 2016. V. 10. N 8. P. 7963-7972. https://doi. org/10.1021/acsnano.6b03916
9. Wang D., Wu D., Dong D., Chen W., Hao J., Qin J., Xu B., Wang K., Suna X. Polarized emission from CsPbX3 perovskite quantum dots // Nanoscale. 2016. V. 8. N 22. P. 11565-11570. https://doi.org/10.1039/ C6NR01915C
10. Liu P., Chen W., Wang W., Xu B., Wu D., Hao J., Cao W., Fang F., Li Y., Zeng Y., Pan R., Chen S., Cao W., Sun X.W., Wang K. Halide-rich synthesized cesium lead bromide perovskite nanocrystals for light-emitting diodes with improved performance // Chemistry of Materials. 2017. V. 29. N 12. P. 5168-5173. https://doi.org/10.1021/ acs.chemmater.7b00692
11. Mei A., Li X., Liu L., Ku Z., Liu T., Rong Y., Xu M., Hu M., Chen J., Yang Y., Grätzel M., Han H. A hole-conductor-free, fully printable mesoscopic perovskite solar cell with high stability // Science. 2014. V. 345. P. 295-298. https://www.science.org/doi/10.1126/ science.1254763
12. Lv L., Xu Y., Fang H., Luo W., Xu F., Liu L., Wang B., Zhang X., Yang D., Hu W., Dong A. Generalized colloidal synthesis of high-quality, two-dimensional cesium lead halide perovskite nanosheets and their applications in photodetectors // Nanoscale. 2016. V. 8. N 28. P. 13589-13596. https://doi.org/10.1039/C6NR03428D
13. Здобнова Т.А., Лебеденко Е.Н., Деев С.М. Квантовые точки для молекулярной диагностики опухолей // Acta Naturae. 2011. V. 3. N 1(8). P. 30-49.
14. Ai B., Liu C., Deng Z., Wang J., Han J., Zhao X. Low temperature photoluminescence properties of CsPbBr3 quantum dots embedded in glasses // Physical Chemistry Chemical Physics. 2017. V. 19. N 26. P. 17349-17355. https://doi.org/10.1039/C7CP02482G
15. Saran R., Heuer-Jungemann A., Kanaras A.G., Curry R.J. Giant bandgap renormalization and exciton-phonon scattering in perovskite nanocrystals // Advanced Optical Materials. 2017. V. 5. N 17. P. 1700231. https://doi.org/10.1002/adom.201700231
16. Nedelcu G., Protesescu L., Yakunin S., Bodnarchuk M.I., Grotevent M.J., Kovalenko M.V. Fast anion-exchange in highly luminescent nanocrystals of cesium lead halide perovskites (CsPbX3, X = Cl, Br, I) // Nano Letters. 2015. V. 15. N 8. P. 5635-5640. https:// doi.org/10.1021/acs.nanolett.5b02404
References
1. Kolobkova E.V., Kuznetsova M.S., Nikonorov N.V. Perovskite CsPbX3 (X = Cl, Br, I) Nanocrystals in fluorophosphate glasses. Journal of Non-Crystalline Solids, 2021, vol. 563, pp. 120811 https:// doi.org/10.1016/jjnoncrysol.2021.120811
2. Kovalenko M.V., Protesescu L., Bodnarchuk M.I. Properties and potential optoelectronic applications of lead halide perovskite nanocrystals. Science, 2017, vol. 358, no. 6364, pp. 745-750. https:// doi.org/10.1126/science.aam7093
3. Yuan X., Ji S., De Siena M.C., Fei L., Zhao Z., Wang Y., Li H., Zhao J., Gamelin D.R. Photoluminescence temperature dependence, dynamics, and quantum efficiencies in Mn2+-doped CsPbCl3 perovskite nanocrystals with varied dopant concentration. Chemistry of Materials, 2017, vol. 29, no. 18, pp. 8003-8011. https://doi. org/10.1021/acs.chemmater.7b03311
4. Ai B., Liu C., Wang J., Xie J., Han J., Zhao X. Precipitation and optical properties of CsPbBr3 quantum dots in phosphate glasses. Journal of the American Ceramic Society, 2016, vol. 99, no. 9, pp. 2975-2877. https://doi.org/10.1111/jace.14400
5. Di X., Hu Z., Jiang T., He M., Zhou L., Xiang W., Liang X. Use of long-term stable CsPbBr3 perovskite quantum dots in phospho-silicate glass for highly efficient white LEDs. Chemical Communications, 2017, vol. 53, no. 80, pp. 11068-11071. https://doi.org/10.1039/ C7CC06486A
6. Ye Y., Zhang W.C., Zhao Z.Y., Wang J., Liu C., Deng Z., Zhao X., Han J. Highly luminescent cesium lead halide perovskite nanocrystals stabilized in glasses for light-emitting applications. Advanced Optical Materials, 2019, vol. 7, no. 9, pp. 1801663. https://doi.org/10.1002/ adom.201801663
7. Shao G., Liu S., Ding L., Zhang Z., Xiang W., Liang X. KxCs1-xPbBr3 NCs glasses possessing super optical properties and stability for white light emitting diodes. Chemical Engineering Journal, 2019, vol. 375, pp. 122031. https://doi.org/10.1016/j. cej.2019.122031
8. Fu Y., Zhu H., Stoumpos C.C., Ding Q., Wang J., Kanatzidis M.G., Zhu X., Jin S. Broad wavelength tunable robust lasing from single-crystal nanowires of cesium lead halide perovskites (CsPbX3, X = Cl, Br, I). ACS Nano, 2016, vol. 10, no. 8, pp. 7963-7972. https://doi. org/10.1021/acsnano.6b03916
9. Wang D., Wu D., Dong D., Chen W., Hao J., Qin J., Xu B., Wang K., Suna X. Polarized emission from CsPbX3 perovskite quantum dots. Nanoscale, 2016, vol. 8, no. 22, pp. 11565-11570. https://doi. org/10.1039/C6NR01915C
10. Liu P., Chen W., Wang W., Xu B., Wu D., Hao J., Cao W., Fang F., Li Y., Zeng Y., Pan R., Chen S., Cao W., Sun X.W., Wang K. Halide-rich synthesized cesium lead bromide perovskite nanocrystals for light-emitting diodes with improved performance. Chemistry of Materials, 2017, vol. 29, no. 12, pp. 5168-5173. https://doi. org/10.1021/acs.chemmater.7b00692
11. Mei A., Li X., Liu L., Ku Z., Liu T., Rong Y., Xu M., Hu M., Chen J., Yang Y., Grätzel M., Han H. A hole-conductor-free, fully printable mesoscopic perovskite solar cell with high stability. Science, 2014, vol. 345, pp. 295-298. https://www.science.org/doi/10.1126/ science.1254763
12. Lv L., Xu Y., Fang H., Luo W., Xu F., Liu L., Wang B., Zhang X., Yang D., Hu W., Dong A. Generalized colloidal synthesis of high-quality, two-dimensional cesium lead halide perovskite nanosheets and their applications in photodetectors. Nanoscale, 2016, vol. 8, no. 28, pp. 13589-13596. https://doi.org/10.1039/C6NR03428D
13. Zdobnova T.A., Lebedenko E.N., Deyev S.M. Qquantum dots for molecular diagnostics of tumors. Acta Naturae, 2011, vol. 3, no. 1, pp. 29-47. https://doi.org/10.32607/20758251-2011-3-1-29-47
14. Ai B., Liu C., Deng Z., Wang J., Han J., Zhao X. Low temperature photoluminescence properties of CsPbBr3 quantum dots embedded in glasses. Physical Chemistry Chemical Physics, 2017, vol. 19, no. 26, pp. 17349-17355. https://doi.org/10.1039/C7CP02482G
15. Saran R., Heuer-Jungemann A., Kanaras A.G., Curry R.J. Giant bandgap renormalization and exciton-phonon scattering in perovskite nanocrystals. Advanced Optical Materials, 2017, vol. 5, no. 17, pp. 1700231. https://doi.org/10.1002/adom.201700231
16. Nedelcu G., Protesescu L., Yakunin S., Bodnarchuk M.I., Grotevent M.J., Kovalenko M.V. Fast anion-exchange in highly luminescent nanocrystals of cesium lead halide perovskites (CsPbX3, X = Cl, Br, I). Nano Letters, 2015, vol. 15, no. 8, pp. 5635-5640. https://doi.org/10.1021/acs.nanolett.5b02404
17. Mannino G., Deretzis I., Smecca E., La Magna A., Alberti A., Ceratti D., Cahen D. Temperature-dependent optical band gap in CsPbBr3, MAPbBr3, and FAPbBr3 single crystals // Journal of Physical Chemistry Letters. 2020. V. 11. N 7. P. 2490-2496. https:// doi.org/10.1021/acs.jpclett.0c00295
18. Carabatos-Nédelec C., Oussaïd M., Nitsch K. Raman scattering investigation of cesium plumbochloride, CsPbCl3, phase transitions // Journal of Raman Spectroscopy. 2003. V. 34. N 5. P. 388-393. https://doi.org/10.1002/jrs.1005
17. Mannino G., Deretzis I., Smecca E., La Magna A., Alberti A., Ceratti D., Cahen D. Temperature-dependent optical band Gap in CsPbBr3, MAPbBr3, and FAPbBr3 single crystals. Journal of Physical Chemistry Letters, 2020, vol. 11, no. 7, pp. 2490-2496. https://doi. org/10.1021/acsjpclett.0c00295
18. Carabatos-Nédelec C., Oussaïd M., Nitsch K. Raman scattering investigation of cesium plumbochloride, CsPbC^, phase transitions. Journal of Raman Spectroscopy, 2003, vol. 34, no. 5, pp. 388-393. https://doi.org/10.1002/jrs.1005
Авторы
Макурин Артем Александрович — студент, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, https://orcid. о^/0000-0001-8101-3134, temkkaa1.8@gmail.com Колобкова Елена Вячеславовна — доктор химических наук, профессор, профессор, Университет ИТМО, Санкт-Петербург, 197101, Российская Федерация, ^ 7004361788, https://orcid.org/0000-0002-0134-8434, kolobok106@rambler.ru
Authors
Artem A. Makurin — Student, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, https://orcid.org/0000-0001-8101-3134, temkkaa1.8@gmail.com
Elena V. Kolobkova — D. Sc. (Chemistry), Full Professor, ITMO University, Saint Petersburg, 197101, Russian Federation, gQ 7004361788, https://orcid.org/0000-0002-0134-8434, kolobok106@rambler.ru
Статья поступила в редакцию 25.05.2022 Одобрена после рецензирования 21.07.2022 Принята к печати 21.09.2022
Received 25.05.2022
Approved after reviewing 21.07.2022
Accepted 21.09.2022
Работа доступна по лицензии Creative Commons «Attribution-NonCommercial»
