CC BY
42
ИССЛЕДОВАНИЕ ОСОБЕННОСТЕЙ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С ЭЛЕМЕНТАМИ ЛАЗЕРНЫХ СИСТЕМ И БИОЛОГИЧЕСКИМИ ОБЪЕКТАМИ
А.В. Беликов, В.Б. Карасев, В.В. Назаров, А.В. Скрипник, А.А. Солунин, К.В. Приходько, Л.В. Хлопонин, В.Ю. Храмов
В статье приведены результаты исследования флуоресцентных свойств подкожной жировой ткани человека, влияния химической обработки эмали зуба человека на порог лазерного разрушения эмали и эффективность лазерного удаления интактной и химически модифицированной эмали, а также результаты исследования пространственно-энергетических характеристик лазерного излучения для случая плоскопараллельного и неустойчивого резонатора моноимпульсного лазера с динамическим градиентным отражателем (ДГО), построенным на основе модифицированного интерференционного отражателя с НПВО-модулятором.
Введение
Для дальнейшего развития систем лазерной косметологии, в частности, систем диагностики кожи и подкожных тканей, требуется обеспечить всестороннее изучение оптических свойств этих тканей. С целью расширения знаний в указанной области в данной работе проведено исследование флуоресцентных свойств подкожной жировой ткани человека.
Актуальным представляется также исследование новых способов прецизионной лазерной обработки композиционных материалов, в частности, твердых тканей человека. Уникальные физико-механические и химические свойства композитных материалов зачастую требуют специальных способов обработки, а непрерывно возрастающие требования к точности, скорости и эффективности их обработки диктуют необходимость разработки новых обрабатывающих технологий. Если выбор способа обработки компо-зитных материалов искусственного происхождения обусловлен только техническими требованиями к конечному продукту обработки, то обработка биологических композитных материалов, особенно в медицине, практически всегда сопряжена с дополнительным риском и ограничениями. В настоящей работе впервые предпринята попытка увеличения эффективности разрушения эмали зуба человека излучением Бг:УЛО лазера за счет химической обработки эмали. Химическая обработка в данном случае предполагает использование водного раствора пищевой кислоты с оптимальными кислотностью и температурой для ослабления связей между элементами композита (эмали), а именно для разрушения межпризменных пространств (матрицы) с частичной деградацией эмалевых призм. В работе исследовано влияние глубины химически модифицированного слоя эмали на порог лазерного разрушения эмали, проведено сравнительное исследование эффективности лазерного удаления интактной и химически модифицированной эмали.
При создании твердотельных лазеров с высокими яркостными характеристиками генерируемого излучения широкое распространение получили градиентные зеркала [13]. Использование градиентных зеркал в резонаторах твердотельных лазеров позволяет увеличить яркость генерируемого излучения за счет существенного уменьшения расходимости при незначительном снижении выходной энергии генерации [4]. Одним из возможных вариантов увеличения коэффициента заполнения активной среды при условии сохранения высоких пространственных характеристик генерируемого излучения. может быть применение в резонаторе лазера динамического градиентного отражателя (ДГО), у которого пространственное распределение оптических характеристик изменяется в течение импульса генерации [5].
Флуоресценция жировой ткани
В ходе исследований взаимодействия лазерного излучения с жировой тканью было обнаружено, что данная ткань обладает способностью флуоресцировать. Липиды из подкожной клетчатки человека in vitro люминесцируют в видимой области спектра. Спектр флуоресценции представлен на рис. 1. Самый большой максимум флуоресценции наблюдался на длине волны 510 нм. Другие максимумы наблюдались на длинах волн: 460 нм, 540 нм и 590 нм. Флуоресценция жировой тканей в видимой области спектра вызвана наличием в клетках окисленной формы флавопротеинов НАДФН с максимумом в области 530 нм и восстановленной формы пиридиннуклеотидов НАДН с максимумом в области 455 нм.
Рис. 1. Спектр флуоресценции жировой ткани при температуре 4°С.
1 - спектр возбуждения, 2 - спектр флуоресценции жировой ткани, 3 - НАДН, 4 -
НАДФН
Исследования проходили на жировой ткани, взятой из подкожной брюшной полости людей (возраст 40-50 лет). Жировая ткань транспортировались к экспериментальной установке в физиологическом растворе в термосе при температуре 36°С. Из образца жировой ткани скальпелем отделялся фрагмент толщиной около 1 мм и диаметром 5 мм: первый раз исследование проводилось на образце через 15±1 мин от момента его изъятия из организма, второй раз - через два часа от момента изъятия, третий раз - через пять часов от момента изъятия и четвертый - через 24 часа. В зависимости от этого параметра жировая ткань обозначалась как тип I, тип II, тип III и тип IV, соответственно. Все время от начала до конца эксперимента жировая ткань, от которой отделялись исследуемые фрагменты, хранилась в физиологическом растворе в термосе при температуре 36°С. Фрагмент жировой ткани помещался в стеклянную кювету, которая устанавливалась перед объективом люминесцентного микроскопа (ЛЮМАМ Р8, ЛОМО и ФМЭЛ-1У42). Увеличение объектива 10х. Источником света служила ртутная лампа (ДРШ 250-3, ^возб= 365 нм). Образцы можно было охлаждать от 36°С до 3°С или нагревать до 60°С с постоянной скоростью (1°С/мин). Температура жировой ткани во время эксперимента измерялась посредством термопары, помещенной непосредственно внутрь образца в наблюдаемой области.
На рис. 2. показана зависимость интенсивности флуоресценции жировой ткани человека in vitro на длине волны 510 нм от времени с момента извлечения из организма. Было обнаружено, что способность флуоресцировать уменьшается со временем хранения образца. За два часа хранения интенсивность флуоресценции снизилась на 25% от момента изъятия жировой ткани из организма (при 4°С), через 5 часов - на 60%, через 24 часа - на 60%. Это явление, возможно, связано либо с изменением вязкости, либо с тем, что в течение хранения жировой ткани in vitro в ней замедляются метаболические процессы.
Рис. 2. Зависимость интенсивности флуоресценции жировой ткани от времени с момента извлечения из организма
Также в ходе экспериментов было обнаружено, что способность жировой ткани флуоресцировать связана с температурой (рис. 3). При охлаждении образца от 36°С до 4°С интенсивность флуоресценции повышается на 40% (I тип), на 30% (II тип), на 10% (III тип) и на 2% (IV тип). Это объясняется тем, что с увеличением температуры энергия возбуждения, расходуемая на процесс диссоциации молекул или их переход в другую модификацию, растрачивается безызлучательным путем, что вызывает температурное тушение флуоресценции.
В экспериментах был обнаружен интересный факт: при последующем повышении температуры от 4°С до 60°С интенсивность флуоресценции монотонно уменьшается, но уже на меньшем уровне, чем при предварительном снижении температуры. Величина уменьшения интенсивности флуоресценции при достижении температуры 36°С показана в табл. 1. Температурный гистерезис может быть связан с фазовыми переходами жировой ткани. При фазовых переходах жировая ткань обладает способностью кристаллизоваться. При охлаждении образуются кристаллы, которые располагаются так, что образуют параллельно расположенные ряды пар их молекул. Такие ряды расположены как в горизонтальной плоскости, так и по вертикали. Они удлиняются и принимают форму кристаллических пластинок или игл, вследствие чего может произойти разрыв мембраны жировой клетки. Количество люминесцирующих жировых клеток уменьшается. С этим связано снижение интенсивности люминесценции.
0 1 2 3 4 5 ¿Г~24
Время, ч
1508? отн. ед. 1.0
0.8
0.6
0.4
0.2
10
20
30
40
50
Температура, 0 C
60
Рис. 3. Зависимость интенсивности флуоресценции жировой ткани человека in vitro от температуры и от времени с момента извлечения из организма.
0
Тип жировой ткани Изменение интенсивности флуоресценции
I тип 15%
II тип 18%
III тип 16%
IV тип 13%
Таблица 1. Величина уменьшения интенсивности флуоресценции жировой ткани при температуре 36°С в начале эксперимента и после прохождения цикла 36°С - 4°С -
36°С
Новый метод лазерно-химической обработки композитных материалов
Ярким примером природного композитного материала является эмаль зуба человека. Эмаль - наиболее твердая ткань человеческого организма. Основным структурным элементом эмали являются эмалевые призмы (армирующий элемент), направляющиеся от дентина корня к поверхности коронки зуба. Эмалевые призмы имеют жесткую кристаллическую структуру. Органические вещества и вода составляют лишь небольшую часть эмали: около (5,0-5,5)%. Между эмалевыми призмами находятся меж-призменные пространства, заполненные неупорядоченными кристаллами гидроксила-патита (матрица) [6].
Современные технологии обработки зуба прежде всего сталкиваются с проблемой эффективного и безболезненного разрушения эмали, защищающей все прочие структуры зуба от внешнего воздействия.
В настоящее время чрезвычайно перспективной является лазерная технология обработки эмали зуба. Наиболее часто используются две лазерные технологии обработки эмали и дентина зуба человека, отличающиеся друг от друга воздействием на тот или иной компонент твердых тканей зуба. Идея первой технологии обработки эмали и дентина зуба заключается в воздействии лазерного излучения на белковые органические компоненты зуба, пик поглощения которых лежит ультрафиолетовой и синей областях оптического диапазона длин волн [7]. Однако в эмали присутствует лишь небольшое количество этого биологического материала. Поэтому для воздействия на эмаль зуба
подобная технология лазерной обработки малоэффективна. Второй способ обработки заключается в воздействии лазерным излучением на другие компоненты зуба - гидро-ксилапатит Са12[Р04]3(0Н)2 и воду. Гидроксилапатит - основной компонент в эмали и дентине, пики поглощения которого лежат в диапазоне (2-10) мкм [8], поэтому для его эффективного удаления подходит излучение туллиевого (=1.96 мкм), гольмиевого (=2.12 мкм) и эрбиевого (=2,94 мкм) лазеров, которое эффективно воздействует на ОН-группу гидроксилапатита и воду, а излучение СО2-лазера (=(9-11) мкм) эффективно поглощается РО-группами гидроксилапатита и водой, что также позволяет с успехом использовать его для лазерной обработки твердых тканей зуба [9]. Наибольшие успехи в сверлении эмали и дентина достигнуты при использовании Er: YAG лазера (=2.94 мкм) из-за очень высокого поглощения водой и гидроксилапатитом его излучения [10]. Однако, несмотря на положительный в целом эффект применения лазеров в стоматологии, эффективность удаления эмали практически в два раза уступает эффективности ее удаления традиционным механическим инструментом. В этой связи поиск новых путей, позволяющих увеличить эффективность удаления эмали лазерным излучением, достаточно актуален.
В рамках настоящей работы авторы впервые предприняли попытку увеличения эффективности разрушения эмали зуба человека излучением Er:YAG лазера за счет предварительной или одновременной химической обработки эмали. Химическая обработка в данном случае предполагает использование водного раствора пищевой кислоты с оптимальными кислотностью и температурой для ослабления связей между элементами композита (эмали), а именно для разрушения межпризменных пространств (матрицы) с частичной деградацией эмалевых призм. Показано, что лазер-кислотный способ позволяет более чем в три раза повысить эффективность удаления эмали субмилли-секундными импульсами Er:YAG лазера по сравнению с только лазерной обработкой при аналогичных характеристиках.
В качестве химического реагента мы использовали водный раствор пищевой лимонной кислоты с pH=1.5 при комнатной температуре. Для оценки глубины химической модификации эмали мы помещали коронку зуба в водный раствор кислоты и по истечении некоторого времени проводили поперечный распил коронки по направлению от "apex" к "convex" и далее с использованием оптического микроскопа измеряли глубину модифицированного слоя.
Типичные зависимости глубины химически модифицированного слоя и скорости химической модификации от продолжительности воздействия химического реагента на эмаль зуба представлены на рис. 4. Видно, что с течением времени водный раствор кислоты все глубже и глубже внедряется под поверхность эмали. При этом на начальном этапе (до трех суток) скорость модификации ниже (в полтора-два раза), чем при более долгих сроках воздействия. Этот факт может быть связан с тем, что вначале действию кислоты подвергался наиболее прочный наружный слой эмали, содержащий фтор (типичная толщина порядка 10 мкм). После его видоизменения кислота начинала воздействовать на менее прочные глубинные слои эмали, и скорость модификации возрастала, причем, достигнув определенного значения, далее практически не менялась.
В экспериментах по измерению порога лазерного разрушения были использованы свежеэкстрагированные интактные зубы человека. Поверхностный слой эмали на половине интактной коронки был химически модифицирован под действием водного раствора лимонной кислоты с pH=1.5 при температуре 50°С. Далее был измерен порог лазерного разрушения как минимальная плотность энергии излучения Er:YAG лазера, под действием которой на поверхности зубной ткани начинали происходить видимые изменения. Взаимосвязь между порогом лазерного разрушения эмали и временем кислотного воздействия представлена на рис. 5. Видно, что в определенном диапазоне глубин (времен) модификации величина порога лазерного разрушения ниже порога лазерного
разрушения интактной эмали. Максимальное снижение порога лазерного разрушения эмали наблюдается при глубине модифицированного слоя порядка 25 мкм.
а)
N
б)
N
Рис. 4. Зависимость глубины химически модифицированного слоя (а) и скорости химической модификации (б) от продолжительности воздействия химического реагента на эмаль зуба (водный раствор кислоты рН=1.5)
В экспериментах по исследованию эффективности удаления эмали также были использованы свежеэкстрагированные интактные зубы человека. Поверхностный слой эмали на половине интактной коронки был химически модифицирован под действием водного раствора лимонной кислоты на глубину порядка 300 мкм. После модификации образцы помещались в дистиллированную воду и хранились в темном месте при температуре +4°С вплоть до экспериментов, но не более четырех суток. В экспериментах модифицированные образцы подразделялись на две группы. В первой группе модифицированный образец до лазерной обработки в течение суток хранился на открытом воздухе. Во второй группе модифицированный образец извлекался из дистиллированной воды непосредственно перед лазерным воздействием. Таким образом, к моменту лазер-
ного облучения образцы первой группы содержали в пористом модифицированном слое предположительно меньшее количество воды, чем образцы второй группы. Эффективность удаления эмали определялась как отношение удаленного объема эмали к величине затраченной на это лазерной энергии. Лазерная обработка происходила при следующих параметрах излучения: ^=2.94 мкм, т=200±20 мкс по полувысоте, Б=1 Гц, неконтактный режим, энергия лазерного импульса непосредственно на объекте -0.05 Дж, диаметр светового пятна на поверхности объекта - 515±60 мкм (по уровню 0.9 интенсивности). Результаты экспериментального исследования эффективности удаления интактной и модифицированной эмали излучением субмиллисекундного Бг:УЛО лазера представлены на рис. 6.
N
Рис. 5. Зависимость порога лазерного разрушения эмали от времени кислотного воздействия на эмаль водного раствора лимонной кислоты с рН=1.5
Ч>
Рис. 6. Зависимость эффективности лазерного разрушения эмали от времени кислотного воздействия на эмаль водного раствора лимонной кислоты с рН=1.5: ■ - "подсушенная" интактная эмаль, □ - "подсушенная" видоизмененная эмаль, • - "увлажненная" интактная эмаль, О - "увлажненная" видоизмененная эмаль
Видно, что для первого лазерного импульса эффективность удаления модифицированного водным раствором лимонной кислоты слоя эмали выше эффективности удаления интактной эмали практически в три раза. Стало очевидно влияние на эффективность удаления содержания в модифицированном слое воды. Так, эффективность удаления эмали для образцов второй группы (облучаемых сразу после их извлечения из емкости с дистиллированной водой) в 1.5 раза выше эффективности удаления эмали для образцов первой группы. С ростом числа импульсов эффективность удаления падает для всех образцов, что может быть связано с увеличением глубины кратера при практически постоянном его диаметре. Рост глубины кратера приводит к снижению плотности энергии на дне кратера за счет смещения плоскости дна кратера относительно плоскости фокусировки лазерного пятна.
Таким образом, показано, что эффективность удаления эмали зуба человека, предварительно модифицированной посредством воздействия водного раствора пищевой лимонной кислоты с pH=1.5 при температуре порядка 50°С, излучением субмиллисе-кундного Er:YAG лазера в три раза превышает эффективность удаления интактной эмали излучением того же лазера. Полученный результат позволяет с оптимизмом констатировать перспективность применения нового метода лазер-кислотного разрушения (предполагающего предварительную или одновременную с лазерным воздействием обработку материала водным раствором пищевой кислоты) композитных материалов (в том числе твердых тканей зуба) в приборостроении и медицине.
Применение динамического градиентного отражателя в плоском и неустойчивом резонаторах твердотельного моноимпульсного лазера
Пространственно-временные характеристики динамического градиентного отражателя. Возможность применения ДГО в плоском и неустойчивом резонаторах твердотельных лазеров основана на использовании пространственно-временной зависимости коэффициента пропускания НПВО-модулятора, входящего в состав конструкции ДГО. Известно, что в процессе переключения у этих модуляторов величина зазора между рабочими поверхностями является функцией не только времени, но и координат [11].
Представляет интерес рассмотреть применение ДГО в качестве полностью отражающего зеркала в резонаторе твердотельного лазера. Схема резонатора с ДГО изображена на рис. 7. Похожая схема отражателя предлагалась ранее в качестве устройства, сочетающего свойства модулятора и полностью отражающего зеркала, обеспечивающего неразъюстируемость резонатора [12].
Нетрудно показать, что эффективный коэффициент отражения Rf, связывающий интенсивности падающей на отражатель Im и отраженной обратно в резонатор Iout волн, зависит от коэффициента пропускания модулятора T следующим образом [5]:
Reff=Im/Iout=4r(1-7).
Из данного выражения следует, что максимальное значение Ref=1 достигается при коэффициенте пропускания модулятора T=0.5.
На рис. 8 представлены зависимости Reff от радиальной координаты r для различных моментов времени включения модулятора t/tsw. Из рисунка видно, что в процессе переключения модулятора радиальная зависимость коэффициента отражения изменяется от квазигауссовой до зависимости, имеющей минимум коэффициента отражения в центре апертуры. В моменты времени 3-4 профиль коэффициента отражения близок к супергауссовому, абсолютное значение коэффициента отражения при этом равно единице.
max
5
Dap
6
7
Рис. 7. Схема плоского резонатора с ДГО 1 - НПВО-модулятор, 2, 3, 4 - поворотные 100% зеркала, 5 - активный элемент,
Яар
6 - диафрагма, 7 - выходное зеркало; ¥ар = — апертурный фактор.
Результаты численного моделирования плоского и неустойчивого резонаторов
с ДГО. Для исследования влияния характеристик интерференционного отражателя с НПВО-модулятором на пространственно-энергетические характеристики лазерного излучения была создана модель твердотельного моноимпульсного лазера с ДГО, учитывающая процессы усиления излучения в активной среде, а также процессы дифракции при распространении излучения в резонаторе лазера. Ранее похожая методика использовалась нами при моделировании лазерных резонаторов с градиентными элементами [4, 13].
Рис. 8. Зависимости эффективного коэффициента отражения Reff динамического градиентного отражателя (ДГО) от радиальной координаты, для различных моментов времени переключения ДГО t / tsw=0.5; 0.6; 0.7; 0.8; 0.9; 1.0 (кривые 1-6 соответственно), tsw - время полного переключения ДГО, rmax - радиус апертуры
На основе разработанной математической модели резонатора с ДГО проведено численное исследование пространственно-энергетических характеристик излучения моноимпульсной генерации, полученной в плоском и неустойчивом резонаторах при различных значениях коэффициента усиления в активном элементе. Значения энергии генерации, расходимости, диаметра пучка излучения на выходе лазера были получены при изменении числа Френеля ¥„ в диапазоне от 2 до 16 и при значениях апертурного фактора ¥ар=0.4, 0.6, 0.8, который мы определили как ¥ар=Бар/Бтах, (Бтах - диаметр апертуры модулятора, Бар - радиус апертуры активного элемента). На основании полученных данных было проведено сравнение яркости излучения моноимпульса, полученного в плоском резонаторе и неустойчивом резонаторе с коэффициентами увеличения М=1.2 и М=1.5. Анализ полученных результатов показал, что яркость излучения генерации существенным образом зависит как от числа Френеля ¥„, которое определялось апертурой активного элемента, установленного в резонаторе, так и от значения апер-турного фактора ¥ар.
На рис. 9 приведены рассчитанные значения яркости излучения моноимпульса, полученного в резонаторах различных типов при значении £0=10. В качестве единицы измерения выбрано максимальное значение яркости излучения В0т, полученное в плоском резонаторе при ¥ар=0.4 и ¥„=2.5. При £0=7 с увеличением М=1.2 яркость излучения резонатора уменьшается по сравнению с плоским резонатором на 10-15 % при ¥ар= 0.6, 0.8 и на 30 % при ¥ар= 0.4. Для М=1.5 уменьшение яркости составляет 30-40 % для ¥ар = 0.8, 0.6 и более чем 50 % для ¥ар= 0.4, что можно объяснить как снижением энергии генерации, так и увеличением расходимости.
1.2 л
1.0-
0.8-
0.6-
0.4-
0.2
0.0
2
3 '' 3
I 11111111
I I 1111111
I 11111111
I I 1111111
11111
1
4
8
16
Рис. 9. Зависимость яркости пучка излучения B от числа Френеля Fn при коэффициенте усиления активной среды go=10 для плоского резонатора (сплошная линия), неустойчивого резонатора с коэффициентами увеличения М=1.2 (штриховая линия) и М=1.5 (штрих-пунктир) и значениях апертурного фактора Fap=0.4 (кривые 1,2,3), 0.6
(кривые 1',2',3' ), 0.8 (кривые 1",2",3")
При увеличении коэффициента усиления до 10 наблюдается 10%-ное увеличение максимального значения яркости для М = 1.2. Яркость, полученная при М = 1.5, уменьшается на 50 % для ¥ар=0.4 и на 30 % для ¥ар=0.6. При увеличении £0 до 14 яркость излучения в плоском резонаторе снижается на 15 %, а в резонаторах с М = 1.2 и М = 1.5 - более чем на 20 %.
2
Заключение
В данной работе впервые предпринята попытка увеличения эффективности разрушения эмали зуба человека излучением Er:YAG лазера за счет предварительной или одновременной химической обработки эмали. Показано, что наличие модифицированного слоя снижает порог лазерного разрушения эмали. Лазер-кислотный способ позволяет более чем в три раза повысить эффективность удаления эмали субмиллисекунд-ными импульсами Er:YAG лазера по сравнению с обычной лазерной обработкой при аналогичных характеристиках. Полученный результат позволяет с оптимизмом констатировать перспективность применения нового метода лазер-кислотного разрушения композитных материалов (в том числе твердых тканей зуба) в приборостроении и медицине.
Также разработана численная модель резонаторов моноимпульсного лазера с динамическим градиентным отражателем (ДГО), построенным на основе модифицированного интерференционного отражателя, в конструкции которого использован НПВО-модулятор. Показано, что яркость излучения генерации моноимпульса существенным образом зависит как от числа Френеля Fn, которое определялось апертурой активного элемента, установленного в резонаторе, так и от значений апертурного фактора Fap, равного отношению диаметра апертуры активного элемента к диаметру апертуры модулятора. Наибольшее абсолютное значение яркости достигается в резонаторе с коэффициентом увеличения M=1.2 при коэффициенте усиления активной среды 10 и значении апертурного фактора 0.б.
Литература
1. De Silvestri S., Laporta P., Magni V., Svelto O.// Opt. Commun. 1988. V.67. №3. Р.229-232.
2. De Silvestri S., Magni V., Taccheo S., Valentini G. // Opt. Lett. 1991. V. 16. №9. Р. 642644.
3. Bostanjoglo G., Weber H. // Laser und Optoelektronik. 1996. V. 28. №4. Р. 51-61.
4. Аладов А.В., Беззубик В.В, Белашенков Н.Р и др. // Изв. вузов. Приборостроение. 1998. №3. Т.41. С.53-57.
5. Назаров В.В., Парахуда С.Е., Храмов В.Ю. Особенности использования динамического градиентного отражателя в резонаторе твердотельного моноимпульсного лазера // Изв. вузов. Приборостроение. 2005. Т.48. №1. С.49-53
6. Грошиков М.И. Профилактика и лечение кариеса зубов. М.: Медицина, 1980.
V. Goldaman L., Gray JA, Goldman J., Goldman B., Meyer R., Effects of laser impact on teeth. // JADA 1965;70:601-606.
8. HansJ. Koort, Matthias Frentzen, YAG-lasers in Restorative Dentistry. A histological investigation.// SPIE. Vol. 1643. Р.403-405.
9. Keller U, Lasers in dentistry. Future trends in biomedical applications of lasers. // Proc.SPIE. 1991; 1424: 127-133.
10. Walsh JT, Deutsch TF., Er:YAG laser ablation of tissue: measurement of ablation rates. // Lasers Surg Med. 1989; 9; 327-337.
11. Харрик М. Спектроскопия внутреннего отражения, М.: Мир, 1970. 33б с.
12. Парахуда С.Е., Корчагин А. А. Устройство для модуляции добротности резонатора. / Патент на полезную модель № 11630 от 16.10.99.
13. Vyacheslav B. Karasev, Vyacheslav V. Nazarov, Eduard S. Putilin, Pavel N. Fimin, and Valery Yu. Khramov // Proceedings of SPIE. 2001. V.4353. Р.51-58.
