CC BY
32
ИССЛЕДОВАНИЕ БИНАРНЫХ ЛИНЗ В РАМКАХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ТЕОРИИ
Л.Л. Досколович, С.И. Харитонов, О.И. Петрова* Институт систем обработки изображений РАН, Самарский государственный аэрокосмический университет, *Тольяттинский государственный университет
Аннотация
Приведены результаты численного моделирования работы бинарных дифракционных линз в рамках строгой электромагнитной теории. Работоспособность бинарных линз исследована для случаев, когда радиус апертуры составляет всего несколько длин волн, а фокусное расстояние сравнимо по величине с радиусом. Проведено сравнение результатов строгой электромагнитной теории и скалярного приближения Кирхгофа. Получены оценки границ применения скалярной теории при расчете бинарных линз.
Введение
Требования к компактности и миниатюризация оптических систем с дифракционными оптическими элементами (ДОЭ) приводят к необходимости использования дифракционных линз с большой числовой апертурой. Границы зон и высота микрорельефа дифракционных линз рассчитываются в приближении геометрической оптики на основе принципа Ферма. При большой числовой апертуре размеры зон линзы становятся сравнимыми с длиной волны, и приближения геометрической и скалярной оптики не позволяют адекватно оценить рабочие характеристики линзы.
В работах [1-2] для расчета поля от линзы использовались асимптотические методы, учитывающие эффекты электромагнитной теории. Методы [12] основаны на локальной аппроксимации профиля линзы дифракционной решеткой с последующим решением задачи дифракции на решетке в рамках строгой теории. Методы [1-2] приближенные и дают хорошую точность только при расчете поля от вне-осевых областей линзы, где зоны рельефа похожи на дифракционную решетку. В работах [2-5] представлены результаты моделирования бинарных и многоуровневых дифракционных линз в рамках строгой теории. Расчет поля от линз в [2-5] проводился на основе разностных методов решения уравнений Максвелла.
Данная статья дополняет данные работ [2-5] и содержит ряд результатов моделирования бинарных дифракционных линз с «экстремальными параметрами» в рамках строгой электромагнитной теории. Под экстремальными параметрами понимается случай, когда радиус апертуры линзы составляет всего несколько длин волн, а фокусное расстояние сравнимо по величине с радиусом. В отличие от работ [2-5] в данной статье приведен систематический анализ структуры поля от бинарных линз, проанализированы ошибка и границы применения скалярной теории при расчете поля.
Приведем описание геометрии задачи дифракции на двумерной бинарной линзе. Ось г направлена перпендикулярно плоскости расположения линзы. Для удобства описания выделим три зоны. Зона 1 соответствует области над линзой при ¿>Н, где И -высота бинарного микрорельефа. Зона 2 соответст-
вует зоне модуляции 0<z<h, и, наконец, зона 3 соответствует области подложки z<0. Над линзой и под линзой диэлектрическая проницаемость постоянна. Обозначим е„, es значения диэлектрической проницаемости в зонах 1 и 3. В зоне модуляции, диэлектрическая проницаемость является бинарной функцией, принимающей значения е0, еs вне и внутри бинарных штрихов, соответственно. Магнитную проницаемость будем считать равной единице во всех трех зонах. Без ограничения общности будем считать е0=1. Для удобства фокусное расстояние линзы определим в длинах волн Х3 в зоне 3 в виде
f=- NI3=- NvVe3, (i)
где Х0 - длина волны в зоне 1, N - коэффициент
пропорциональности. В этом случае высота ступенек и радиусы зон бинарной линзы определяются по формулам
h = Л3
2 (( -1) (2)
rm от2 /4 + mN, m = 1,2,...,2M,
где М - полное число зон. Формулы (2) получены в рамках геометрической оптики.
Для решения задачи дифракции плоской волны на бинарной линзе был использован метод связанных волн - RCWA метод (rigorous coupled-wave analysis method) [5-9]. Согласно методу связанных волн поля в зонах 1 и 3 представляются в виде суперпозиции плоских волн с неизвестными коэффициентами отражения и пропускания, соответственно. В зоне 2 поле ищется из решения уравнений Максвелла:
rotH = -ik0e (x, y) E,
0 \ (3)
rotE = -ik0 H.
Далее, коэффициенты отражения и пропускания в зонах 1 и 3 ищутся из условия равенства тангенциальных компонент полей на границах зон (при z=h и z=0). Метод связанных волн является эффективным средством решения задач дифракции на периодических структурах - дифракционных решетках. Формально, приведенные ниже результаты соответствуют результатам моделирования растра бинарных
линз, а не одной линзы. Однако, как показано ниже, при расчете поля в области фокуса взаимным влиянием полей от соседних линз растра (соседних периодов) можно пренебречь. Это связано с малым размером фокального пика относительно размера периода. При необходимости влияние соседних периодов можно сколь угодно уменьшить, увеличивая расстояние между линзами растра или используя между периодами специальные анизотропные PML слои (perfectly matched layers). Эти слои позволяют моделировать один дифракционный элемент как формально периодическую структуру, в которой нет взаимодействия между периодами [9-11].
Результаты моделирования
На рис. 1 приведено расчетное распределение интенсивности поля, формируемого растром бинарных линз в диэлектрике (es=2,25) при нормальном падении плоской волны, соответствующей суперпозиции Е и Н волн с равными коэффициентами (для Е-волны Ez^0, Hz=0, а для Н-волны Hz^0, Ez=0). Такое представление падающей волны моделирует случай неполяризованного света. Единицы длины вдоль осей на рис.1 приведены в длинах волн Х3. Под распределением интенсивности понимается модуль z-компоненты вектора Умова-Пойнтинга. Расчет поля проводился при следующих параметрах: Х0=0,55мкм, А = А0 /-JeT ~0,37мкм, радиус апертуры
R=3,54X3, фокусное расстояние f=2 Х3. При указанных значениях параметров линза растра имеет две полных зоны. Период растра является квадратным со стороной d=2R. При этом в зоне периода, расположенной вне апертуры линзы, диэлектрическая проницаемость совпадает с диэлектрической проницаемостью подложки es=2,25. На рис. 1а приведено распределение интенсивности, рассчитанное в фокальной плоскости z=-f в пределах периода
И < R, М < R.
На рис. 1а виден резкий пик интенсивности с диаметром порядка 1,5Х 3. Таким образом, несмотря на то, что радиус линзы растра всего в 3,5 раза больше длины волны, а фокусное расстояние линзы меньше радиуса в 1,7 раза, бинарная линза сохранила свои фокусирующие свойства. В углах периода видны вторичные всплески, обусловленные наличием на краях периода зон с постоянной диэлектрической проницаемостью, незанятых линзой. Расчетное распределение интенсивности в плоскости XOZ на рис. 1б показывает формирование пика вдоль оптической оси с размером порядка 2Х3.
Для оценки величины интерференции полей от соседних линз проводился расчет поля от растра линз при большем в 1,6 раза расстоянии между линзами (при периоде растра d=11X3). Как и ранее, в центре каждого периода располагалась линза с радиусом R=3,54X3 и фокусным расстоянием f=2X3, а в остальной зоне периода диэлектрическая проницаемость считалась постоянной. Результат моделирования показал, что при увеличении расстояния между
линзами величина фокального пика изменилась менее чем на 1%. Это показывает, что при расчете поля в области фокуса взаимным влиянием полей от соседних линз растра можно пренебречь даже при столь экстремальных параметрах.
Рис. 1. Распределение интенсивности для растра бинарных линз с параметрами Я=3,54Х3, f=2 X 3 в фокальной плоскости (а) и в плоскости Х02 (б)
Рис. 2. Распределение интенсивности для растра бинарных линз с параметрами Я=4,9Х3, f=5Xз в фокальной плоскости (а) и в плоскости Х02 (б)
Рис. 3. Распределение интенсивности для растра бинарных линз с параметрами К=5,6^3, 1=7^3 в фокальной плоскости х=-1 (а) и в плоскости XOZ (б)
На рис. 2, 3 приведены расчетные распределения интенсивности поля для растра бинарных линз с большими радиусами 4,9^з, 5,6^з и большими, относительно величины радиусов, фокусными расстояниями 5^з и 7^з. При указанных параметрах линзы растра также имеют две полных зоны. Рисунки 1-3 показывают, что с увеличением радиуса и уменьшением числовой апертуры фокальный пик становится более резким, а вторичные колебания интенсивности слабеют. В рамках скалярной теории величина пика интенсивности в фокусе бинарной линзы определяется по формуле
(
I = 0,405 •
nf in (1 + *2
А
f2
(4)
где коэффициент 0,405 представляет потери, обусловленным бинарным типом рельефа линзы [2].
Из трех представленных растров линз параметры линзы на рис. 3 наиболее близки к скалярной теории. Для линзы на рис. 3 относительное отличие величины пика от значения, рассчитанного в рамках скалярной теории по формуле (4),
А =
I -1(0,0,-f)
I
(5)
составляет 10,4%. Для линзы с наиболее экстремальными параметрами на рис. 1 отличие составляет более 46%. Таким образом, скалярное приближение дало ошибку 10% уже при радиусе в 5,6 длин волн и фокусном расстоянии всего лишь на 20% больше радиуса.
Заключение
Приведено исследование работоспособности бинарных дифракционных линз в рамках строгой электромагнитной теории. Анализ распределений интенсивности показал, что бинарные линзы формируют четкий фокальный пик даже при размерах зон близких к длине волны. При радиусе апертуры * в 6 длин волн (и более) и при фокусе f>1,2* величина фокального пика отличается от результата скалярной теории всего на 10%.
Благодарность
Работа выполнена при поддержке гранта Президента РФ № МД-210.2003.01 и российско-американской программы «Фундаментальные исследования и высшее образование» («BRHE»).
Литература
1. Sheng Y., Feng D., Larochelle S. Analysis and synthesis of circular diffractive lens with linear grating model and rigorous coupled-wave theory // J. Opt. Soc. Am. A, 1997. V. 14. №7. P. 1562-1568.
2. Методы Компьютерной Оптики // Под редакцией В. А. Сойфера/ М.: «Физматлит», 2000. 688 с.
3. Shi S., W.Prather D. Electromagnetic analysis of axially symmetric diffractive optical elements illuminated by oblique incident plane waves // J. Opt. Soc. Am. A, 2001. V. 18. №11. P. 2901-2907.
4. Mirotznik M.S., Prather D.W., Mait J.N., Beck W.A., Shi S., Gao X. Three-dimensional analysis of subwavelength diffractive optical elements with the finite-difference time-domain method // Applied Optics, 2000. V. 39. №17. P. 2871-2880.
5. Methods For Computer Design of Diffractive Optical Elements // Edited by Victor A. Soifer. A Wiley-Interscience Publication John Wiley & Sons, Inc., 2002. 765 p.
6. Peng S., Morris G.M. Efficient implementation of rigorous coupled-wave analysis for surface-relief gratings // J. Opt. Soc. Am. A, 1995. V. 12. №5. P. 1087-1096.
7. Moharam M.G., Grann E.B., Pommet D.A. Formulation for stable and efficient implementation of the rigorous coupled-wave analysis of binary gratings // J. Opt. Soc. Am. A, 1995. V. 12. №5. P. 1068-1076.
8. Moharam M.G., Grann E.B., Pommet D.A. Gaylord T.K. Stable implementation of the rigorous coupled-wave analysis for surface-relief gratings: enhanced transmittance matrix approach // J. Opt. Soc. Am. A, 1995. V. 12. №5. P. 1077-1086.
9. Silberstein E., Lalanne P., Hugonin J., Cao Q. Use of grating theories in integrating optics // J. Opt. Soc. Am. A, 2001. V. 18. N11. P. 2865-2875.
10. Berenger J. A perfectly matched layer for the absorption of electromagnetic waves // Jour. Of Comp. Physics, 1994. V. 114. P. 185-199.
11. Gedney S.D. An anisotropic perfectly matched layer-absorbing medium for the truncation of FDTD lattices // IEEE Transactions on Antennas and Propagation, 1996. V. 44. N12. P. 1630-1639.
