CC BY
34
Полученные в результате численных экспериментов результаты позволяют сделать вывод о том, что с помощью внешнего воздействия можно управлять характером колебаний рассматриваемых распределенных механических систем.
Таблица 1
Амплитуда нормальной
q0
нагрузки, 0
p = 0
Интенсивность шума ^ п0
Интенсивность шума
Рп0 = 5000
q0 = 5000
q0 =15000
Литература
1. Хорстхемке В. Индуцированные шумом переходы: Теория и применение в физике, химии и биологии/ В. Хорстхемке, Р. Лефевр: Пер. с англ.-М.:Мир,1987.-400с.
2. Вольмир А.С. Нелинейная динамика пластинок и оболочек / А.С. Вольмир.- М.: Наука, 1972.- 492 с.
3. Kaiman, Th. Festigkeitsprobleme in Maschinenbau/ Th. Karman // Encykle. D. Math. Wiss. 1910. Vol. 4, №4, P. 311 - 385.
References
1. Horsthemke V. Inducirovannye shumom perehody: Teorija i primenenie v fizike, himii i biologii/ V. Horsthemke, R. Lefevr: Per. s angl.-M.:Mir,1987.-400s.
2. Vol'mir A.S. Nelinejnaja dinamika plastinok i obolochek / A.S. Vol'mir.- M.: Nauka, 1972.- 492 s.
3. Karman, Th. Festigkeitsprobleme in Maschinenbau/ Th. Karman // Encykle. D. Math. Wiss. 1910. Vol. 4, №4, P. 311 - 385.
Празян Т. Л.
Магистрант, физический факультет, ФГБОУ ВПО КемГУ, Россия, г. Кемерово Prazyan. tigran@yandex. ru
FOX-7: ПЕРВОПРИНЦИПНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЫСОКОЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ
Аннотация
Целью настоящей работы является представление данных о структурном и электронном строении FOX-7 в газовой фазе, полученные различными ab initio методами.
Ключевые слова: высокоэнергетические материалы, FOX-7, первопринципные методы.
Prazyan T. L.
Undergraduate student, Department of General Physics, Kemerovo State University, Russian Federation, Kemerovo FOX-7: AB INITIO STUDY OF THE HIGH ENERGY MATERIALS
Abstract
The aim of this work is to obtain data on the structural and electronic structure of FOX-7 in the gas phase obtained by different ab initio methods.
Keywords: high energy materials, FOX-7, ab initio methods.
Расчеты по оптимизации геометрии, расчету и анализу электронных свойств C2N4O4H4 (далее FOX-7) [1] проводились с использованием программного пакета CRYSTAL09 [2], основанный на методе линейной комбинации атомных орбиталей (ЛКАО). Базисные наборы [3], использовавшиеся при расчетах: C_6-21G*, H_3-1p1G, N_6-31d1G, O_6-31d1. В настоящей работе результаты приведены для FOX-7 в газовой фазе. Как было выяснено ранее, данная модель удовлетворительно описывает свойства изучаемых материалов и дает достаточно точные результаты в сравнении с экспериментальными данными.
На рис.1 (слева) показано молекулярное строение FOX-7. Как можно заметить, рассматриваемая молекула имеет две нитрогруппы и две аминогруппы, атомы кислорода и водорода которых отклонены от основной плоскости молекулы. Справа рис.1 представлена карта распределения электростатического потенциала для молекулы FOX-7. Видно, с аминогрупп вытекает заряд, на это указывают сплошные линии, а не нитрогруппы - натекает. Области отрицательного потенциала обозначены пунктирными линиями, положительного потенциала - сплошными линиями, поверхности нулевого потенциала - штрих-пунктирными линиями.
5
Рис. 1 - Структура молекулы FOX-7 (слева), распределение электростатического потенциала (справа)
Результаты, полученные из первопринципных расчетов в данной работе, представлены в сравнении с экспериментальными данными [4] (таб. 1). Анализируя полученные значения длин связей (в А), а также сравнив между собой минимумы энергий Etot (в эВ), можно сделать вывод о том, что метод расчета B3LYP, выбранный ранее для изучения высокоэнергетических материалов, таких как PETN, TATB [5] и др., является наиболее приемлемым для описания как структурных и электронных свойств, так и физико-химических [6,7].
Таблица 1 - Минимум энергии и длины связей в молекуле FOX-7
EXP [4] B3LYP HF LDA PBE PWGGA
Etot -16273.16 -16192.13 -16096.68 -16265.05 -16277.35
О 1 О 1.46 1.43 1.41 1.44 1.44 1.43
C-NO2 1.40 1.43 1.42 1.40 1.44 1.44
C-NH2 1.33 1.34 1.33 1.32 1.35 1.35
6 1 £ 1.24 1.22 1.18 1.21 1.23 1.23
О 1 £ 1.25 1.25 1.21 1.26 1.27 1.27
N2 - H1 1.01 1.01 0.99 1.02 1.01 1.01
N2 - H2 1.01 1.01 0.99 1.08 1.04 1.03
Также из первых принципов получен частотный спектр (рис. 2). При частоте 1296 см-1 и интенсивностью 556 км/моль колеблются атомы азота N1 и N4, а также атомы водорода Н1 и H3. При частоте 1638 см-1 и интенсивностью 1028 км/моль - атомы углерода С1 и C2, атомы водорода H1 - H4. При частотах 3436, 3459 и 3705 см-1 и интенсивностями 210, 104 и 131 км/моль, соответственно, колеблются атомы водорода Н4 - Н4.
Литература
1. Appalakondaiah S. Structural, vibrational, and quasiparticle band structure of 1, 1 -diamino-2, 2 - dinitroethelene from ab-initio calculations / S. Appalakondaiah, G. Vaiheeswaran // The J. Of Chem. Phisics. - 2014. - № 140 (1). - P. 1-16.
2. Dovesi R. CRYSTAL09 User’s Manual / R. Dovesi, V.R. Saunders, C. Roetti [et al.]. - Torino: University of Torino, 2010.
6
3. CRYSTAL Basis Sets Library [Электронный ресурс] URL: http://www.crystal.unito.it/Basis_Sets/Ptable.html (дата обращения
24.02.2015) .
4. Bemm U., Ostmark H. Acta Crystallogr., 1998. P. 1997.
5. Valenzano L. Accurate prediction of second-order elastic constants ftom first principles: PETN and TATB / L.Valenzano, W. J. Slough, W. F. Perger // AIP Conf Proc. -2012. - № 1426. - P. 1191-1194.
6. Празян Т. Л. Исследование физико-химических свойств ряда взрывчатых веществ методами компьютерного моделирования / Т. Л. Празян, Ю. Н. Журавлев // Вестник КемГУ. - 2014. - № 4 (60). - Т. 2. - C. 137-144.
References
1. Appalakondaiah S. Structural, vibrational, and quasiparticle band structure of 1, 1 -diamino-2, 2 - dinitroethelene from ab-initio calculations / S. Appalakondaiah, G. Vaiheeswaran // The J. Of Chem. Phisics. - 2014. - № 140 (1). - P. 1-16.
2. Dovesi R. CRYSTAL09 User’s Manual / R. Dovesi, V.R. Saunders, C. Roetti [et al.]. - Torino: University of Torino, 2010.
3. CRYSTAL Basis Sets Library [Jelektronnyj resurs] URL: http://www.crystal.unito.it/Basis_Sets/Ptable.html (data obrashhenija
24.02.2015) .
4. Bemm U., Ostmark H. Acta Crystallogr., 1998. P. 1997.
5. Valenzano L. Accurate prediction of second-order elastic constants ftom first principles: PETN and TATB / L.Valenzano, W. J. Slough, W. F. Perger // AIP Conf. Proc. -2012. - № 1426. - P. 1191-1194.
6. Prazyan T. L. Issledovanie fiziko-himicheskih svojstv rjada vzryvchatyh veshhestv metodami komp'juternogo modelirovanija / T. L. Prazyan, Ju. N. Zhuravlev // Vestnik KemGU. - 2014. - № 4 (60). - T. 2. - S. 137-144.
Урусова Б.И.1, Джатдоева С.Ю.2
'Доктор физико - математических наук, 2Аспирант, Карачаево - Черкесский Государственный университет имени У.Д. Алиева ТЕРМООСТАТОЧНАЯ НАМАГНИЧЕННОСТЬ ГОРНЫХ РУД В СЛАБЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ
Аннотация
В работе экспериментально исследовано влияние слабых магнитных полей на термоостаточную намагниченность горных
руд.
Ключевые слова: магнитное поле, горная руда, габбро, намагниченность насыщения, термоостаточная намагниченность.
Urusova B.I.1, Dzhatdoeva S. U.2
'Doktor Physics - Mathematical Sciences, 2Aspirant, Karachay - Circassian State University named U.D. Aliyev HERMOREMA- MAGNETIZATION OF THE THROTTLE IN WEAK MAGNETIC FIELDS
Abstract
The paper used experimentally investigated the influence of the effect of weak magnetic fields on thermorema- magnetization of ores. Keywords: magnetic field, mining ore, gabbro, saturation magnetization, thermoremanent magnetization.
We have previously [1] investigated the influence of strong magnetic fields on thermorema- magnetization of ores.
It was of interest to investigate the influence of weak magnetic fields on thermorema- magnetization of ores.
The aim of this work is to experimentally investigate the effect of weak magnetic fields on thermorema- magnetization of ores (gabbro). Samples of ore mining (gabbro) were taken from the left bank of the river. Maruja, Zelenchuksky District, Karachay - Cherkess Republic, № 7/1022 borehole and age uPR-PZi.
Thermoremanent magnetization measurement was performed by the method of [2] in weak magnetic fields up to H = 1E.
Figure 1 shows the dependence of the intensity of thermoremanent magnetization -IT°,H(T) mining ores (gabbro) from the external
magnetic field H = 1E.
Fig. 1 shows that the intensity of thermoremanent magnetization of ores (gabbro) slightly increased. Evidently, weak field to form a more effective thermoremanent magnetization.
Fig. 1 - Intensity thermoremanent magnetization of ores (gabbro) in weak fields.
Thermoremanent magnetization dependence of weak magnetic fields can be expressed by the equation: ll°,H(T)™tnh(a,H), (1)
where T0- initial temperature; Tc-critical temperature; a -const Graphically, the expression (1) is shown in figure 2.
7
