CC BY
17
УДК 539.126.4
И. В. Лилиенберг1, Р. Н. Чистов2
1 Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет) 2Физический институт им. П. Н. Лебедева Российской академии наук
Физика прелестных адронов в эксперименте CMS на Большом адронном коллайдере
Представлен обзор недавних результатов в области физики прелестных адронов, полученных экспериментом CMS. Рассмотрены работы по поиску нарушения лептонной универсальности, редких распадов, изучению экзотических адронов, а также спектроскопии прелестных и очарованных адронов.
Ключевые слова: спектроскопия адронов, прелестные адроны, экзотические ад-роны, большой адронный коллайдер, нарушение лептонной универсальности, редкие распады.
12
1
2
Physics of beauty hadrons in CMS experiment at Large
Hadron Collider
The review of recent acheivements in CMS experiment at Large Hadron Collider in beauty hadron physics is presented. Recent works on search of lepton universality violation and rare decays, studies of exotic hadrons and charm and beauty hadrons spectroscopy are surveyed.
Key words: hadron spectroscopy, beauty hadrons, exotic hadrons, large hadron collider, lepton universality violation, rare decays.
1. Мотивация к изучению физики прелестных адронов
Прелестный кварк имеет массу около 4.5 ГэВ [1]. Времени жизни 6-кварка достаточно для образования с ним адронов, таких как В3- и Д^-мезоны, Л^-гипероны, Т-мезоны и др., что позволяет проверять квантовохромодинамические модели, изучая спектроскопию данных систем.
При этом 6-кварк относится к третьему поколению кварков, что порождает огромный спектр переходов Шкварка в кварки второго и первого поколения. Поэтому распады В-адронов (главным образом .В-мезонов) являются источником частиц, содержащих кварки второго поколения (^-мезоны, чармониевые и чармониеподобные состояния), изучение которых также является полезным инструментом проверки предсказаний квантовой хромо-динамики.
Кроме того, распады Л-адронов являются объектом высокоточной проверки Стандартной модели (далее - СМ) как ввиду наличия эффектов СР-нарушения, так и за счет процессов, протекающих в СМ только на петлевом уровне, а потому имеющих сравнительно малые вероятности и дающих возможность обнаружения вклада процессов с участием гипотетических частиц, которые возникают в теориях за рамками СМ. Прецизионное
© Лилиенберг И. В., Чистов Р. Н., 2019
(с) Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования
«Московский физико-технический институт (национальный исследовательский университет)», 2019
измерение величин, предсказанных СМ, является одной из стратегий поиска новой физики наряду с попытками прямого рождения новых частиц, не предсказанных СМ, и низкофоновыми экспериментами по поиску редких процессов с участием частиц за рамками СМ.
Исследования в физике прелестных адронов в настоящее время проводятся на целом ряде установок как специально спроектированных для этих целей (Belle II, LHCb), так и детекторов широкого профиля (ATLAS, CMS). Данный обзор посвящен изучению Л-адронов на данных эксперимента CMS. Многое из сказанного в разделе 2 об установке CMS верно и для детектора ATLAS, однако по количеству опубликованных работ в области физики прелестных адронов эксперимент CMS значительно опережает ATLAS.
2. Эксперимент CMS в сравнении с другими экспериментами в области физики прелестных адронов
Эксперимент CMS (компактный мюонный соленоид, англ. compact muon solenoid) предназначен для поиска новой физики в событиях с характерными поперечными импульсами (проекциями импульса частиц на плоскость, перпендикулярную оси пучка) рт порядка нескольких сотен ГэВ. Тем не менее в области более низких рт данный эксперимент также может получать конкурентоспособный результат. Ниже будут рассмотрены основные характеристики установки CMS, позволяющие исследовать Л-адроны на полученных на ней данных. Подробное техническое описание детектора CMS изложено в работе [2].
Основными конструктивными особенностями детектора CMS являются: высокоточный кремниевый детектор, состоящий из пиксельной и полосковой частей, позволяющий восстанавливать вершины распада частиц с точностью до 15 мкм, а также измерять поперечные импульсы заряженных частиц с относительной точностью ^ 0.01; мюонная система, позволяющая идентифицировать мюоны с вероятностью неправильной идентификации, не превосходящей 0.2%; а также система триггеров высокого и низкого уровней.
Рассмотрим эксперимент CMS в сравнении с экспериментами на электрон-позитронных коллайдерах, такими как Belle, ВаВаг и Belle II. Основной объем данных на этих экспериментах был получен в области энергии электрон-позитронных пучков, соответствующей массе Т(45)-резонанса, который практически со 100% вероятностью распадается на пару ВВ без каких-либо других частиц. Это позволяет получить события значительно более чистые, чем на адронных ускорителях, в которых энергия сталкивающихся партонов не может быть зафиксирована, а также инклюзивно восстанавливать промежуточные частицы. Однако сечение рождения 6-кварка в адронных столкновениях значительно превосходит сечение рождения Т(45) в столкновениях электронов и позитронов, что позволяет получить гораздо больше сигнальных событий. Кроме того, более высокая энергия сталкивающихся частиц делает возможным изучение в CMS спектроскопии не только мезонов, но также Bs, Вс, А^ и боттомония. Техническое описание детекторов Belle, ВаВаг и Belle II представлено в работах [3], [4] и [5] соответственно.
На Большом адронном коллайдере работает эксперимент LHCb, предназначенный для изучения эффектов CP-нарушения и свойств прелестных частиц. Он оборудован черепковскими счетчиками кольцевого изображения, предназначенными для идентификации заряженных адронов, тогда как детекторы CMS и ATLAS такими подсистемами не обладают. Однако широкопрофильные CMS и ATLAS являются детекторами полного телесного угла, тогда как LHCb имеет коническую геометрию и регистрирует только частицы с псевдобыстротой 2 ^ "q ^ 5, где ^ = ln(tg0/2), а в угол, образованный импульсом образовавшейся частицы с осью пучка. Кроме того, эксперимент LHCb работает при более низкой светимости, чем CMS и ATLAS, что в совокупности позволяет получать в этих экспериментах сопоставимый с LHCb результат. Детектор LHCb подробно описан в работе [6].
3. Основные результаты, полученные коллаборацией CMS в физике прелестных адронов
Перейдем к обзору недавних результатов сотрудничества CMS в области физики прелестных адронов. Прежде всего речь пойдет о процессах, в которых имеется указание на нарушение лептонной универсальности. Если подобное явление действительно имеет место, оно должно быть экспериментальным указанием на неполноту СМ. Изучение его позволило бы установить параметры теорий, расширяющих Стандартную модель. Также будут рассмотрены поиски редких распадов, результаты по изучению экзотических адронов, а также последние достижения в спектроскопии Д~-мезонов и боттомония.
3.1. Изучение процессов, протекающих с нарушением лептонной универсальности
В Стандартной модели Ш- и ^-бозоны связаны с лептонами всех поколений одинаково сильно, что приводит к независимости вероятности процессов Ш ^ 1у\ж Z ^ 1+1- от типа лептона с точностью до поправок, связанных с массами лептонов. Помимо непосредственно значений относительной вероятности, для поиска отклонений от СМ используются также параметры, фигурирующие в угловых распределениях продуктов распада Б-мезонов.
а)
б)
Рис. 1. Зависимость угловых параметров Pi (а) и Р'ъ (б) от квадрата инвариантной массы двух мю-онов q2 из распада В0 ^ К*0до. Представлены данные экспериментов CMS, LHCb и теоретические расчеты. Источник: [11]
На данных, набранных в 2011-2012 гг., эксперимент LHCb обнаружил свидетельство отклонения от СМ в распадах В0 — К*0до [8] — ^до [7]. Данные процессы проис-
ходят при переходе прелестного кварка в странный: b — s, что в СМ возможно только за счёт петлевых диаграмм. Значение дифференциальной вероятности распада Bs — ^до оказалось на 3.7а ниже предсказанного СМ. Отклонения в 3.4а обнаруживались также и в угловых параметрах распада В0 — К*0до. Несмотря на недостаточную для открытия значимость, проявление отклонений сразу в двух распадах вызвало пристальный интерес физиков. Добавляет интереса к проблеме то, что имеющееся отклонение оказывается в обоих случаях отрицательным, а также проявляется в результатах эксперимента Belle [9] и в распаде В — DM lui [10], где I обозначает тау-лептон пли мюон.
Коллаборация CMS также проанализировала данные по распадам В0 — К*0до [11] и В+ — К+¡л^ [12]. В обоих анализах исследовались угловые корреляции между продуктами распада. Измерялись параметры дифференциальной ширины распада по угловым переменным в зависимости от инвариантной массы двух мюонов. Для исключения вклада от процессов распада S-мезона на J/ф и каон, а также ф(2S) и каон, из анализа были
исключены интервалы, отвечающие соответствующим инвариантным массам. Полученная зависимость для двух параметров угловых распределений представлена на рис. 1.
По данным эксперимента CMS, результаты изучения угловых корреляций не противоречат предсказаниям СМ. Справедливости ради следует заметить, что в эксперименте CMS ошибки оказываются несколько больше, чем в эксперименте LHCb. Оба анализа были выполнены на данных, полученных при энергиях пучков yfs = 7 ТэВ и yfs = 8 ТэВ. В настоящий момент коллаборации обрабатывают данные, набранные при y/s = 13 ТэВ в 2015 2018 1ч\, анализ которых должен значительно уменьшить статистические ошибки экспериментальных данных.
3.2. Поиск редких распадов ^
Распады В0- и ^-мезонов на пару мюонов в СМ не могут происходить на древесном уровне. Они возможны только в петлевых диаграммах с участием промежуточных тяжелых частиц. Это приводит к очень малым значениям вероятностей данных процессов в
CM: B(BS ^ р-) = 3.66 ■ 10-9, В(В
¡л.+^ ) =
1.06 ■ 10 [13]. Возможные вклады
от частиц за рамками СМ могут значительным образом изменить данные значения, поэтому обнаружение и изучение данных процессов является важным для поиска физики за рамками СМ.
Результаты совместного анализа данных сотрудничества CMS и LHCb в 2015 г. были опубликованы в журнале Nature [14]. Распад Bs ^ наблюдается со значимостью 6.2а, для процесса В0 ^ получено свидетельство со значимостью 3.2а. Распределение но инвариантной массе мюонной пары представлено на рис. 2. Вероятность распада Bs ^ полностью совпала с предсказанной: B(BS ^ ) = 2.8+0'6 ■ 10-9. Центральное значение для распада Л°-мезона оказалось в четыре раза выше теоретически предсказанного, однако большие ошибки измерений приводят к тому, что отклонение не превышает 2а.
Рис. 2. Распределение по инвариантной массе мюонов. Показаны сигналы от процессов В3 ^ и В0 ^ М+М-) а также источники фона: комбинаторный фон, фон от полулептонных распадов В(8) ^ Ки пикующийся фон от распадов В0 ^ Кп, где каон и пион ошибочно идентифицируются как мюоны. Источник: [14]
0
Существенное улучшение точности ожидается с обработкой результатов, полученных на энергии пучков в 13 ТэВ. В 2017 г. первые результаты опубликовала коллаборация LHCb [15]. Статистика новых данных соответствует интегральной светимости в 1.4 фбн-1, что в совокупности с данными 2011 2012 гг. позволило увеличить значимость сигнала от Д^-мезона до 7.8а. Сигнал от распада В0 ^ /л- не был достаточно значимым для заявления об обнаружении распада, однако центральное значение вероятности распада оказалось существенно ближе к предсказанному: В(В8 ^ = 1.5+1 ц ■ 10-10.
3.3. Изучение механизмов рождения X(3872)
Как уже было сказано в пункте 1, исследования спектроскопии чармониевых и чармо-ниеподобных состояний являются важным инструментом проверки квантовохромодинами-ческих моделей. В частности, на установке CMS удобно изучать распады ф(2S) и X(3872) в состояние J/фттк с последующим распадом J/ф ^ ^¡л.
Одной из первых работ в области физики прелестных адронов в эксперименте CMS было изучение механизмов рождения ф(2S) и X(3872) в адронных столкновениях при yfs = 7 ТэВ [16]. Данные частицы могут рождаться в них как напрямую, так и в распадах Д-мезонов и других тяжелых частиц, живущих достаточно долго, чтобы отлететь от первичной вершины. В работе была изучена зависимость доли непрямого рождения X(3872) от поперечного импульса. Распределение показано на рис. 3. Кроме того, измерялось отношение произведения сечения рождения X(3872) на вероятность распада в конечное состояние J/фтттт к соответствующему произведению для ф(2S) с учетом отклика детектора. На основании этих измерений получено распределение дифференциального сечения прямого рождения X(3872). В области поперечных импульсов 10 ГэВ/с < рт < 30 ГэВ/с:
^^ prompt
--В(X(3872) ^ J/фп+тг-) = 1.06 ± 0.11 ± 0.15 нбн,
арт
что значительно ниже, чем предсказания квантовой хромодинамики [17].
Рис. 3. Распределение доли непрямого рождения X(3872) по поперечному импульсу комбинации 3/фъъ. Источник: [16]
Также было изучено распределение по инвариантной массе пПолученное распределение согласуется с предположением о протекании распада X (3872) ^ 3/фъ+-к- через промежуточный р°-мезон.
3.4. Поиск состояния X(5568)
В 2016 г. была опубликована статья коллаборации Д0, в которой заявлялось об обнаружении нового пика в инвариантной массе В8п + [18]. Значимость сигнала составила 5.1а при использовании в анализе ограничения на направление разлета В8 и пиона: АЯ = д/ А г]2 + Ар2 < 0.3, где г] - псевдобыстрота, а р - азимутальный угол. Без использования данного ограничения значимость составила 3.9а. Гипотетическое состояние, названное X(5568), в случае подтверждения другими экспериментами являлось бы кандидатом в тетракварковое состояние с четырьмя различными ароматами кварков Ыи(1. Соответствующее распределение показано на рис. 4.
5.5 5.55 5.6 5.65 5.7 5.75 5.8 5.85 5.9
m (Вs лf) [GeV/c2]
Рис. 4. Спектр инвариантных масс Bs-ïï+, полученный в эксперименте [18]
В эксперименте CMS был проведен поиск X(5568) ^ Bsn+ на статистике 19.7 фбн-1, набранной при энергиях пучков 8 ТэВ [19]. Были изучены спектры инвариантных масс Bsn+ при условиях рт(Bs) > 10 ГэВ/с и рт(Bs) > 15 ГэВ/с. Никаких отклонений от фоновых распределений обнаружено не было. Был поставлен верхний предел на произведение сечения рождения X(5568) в протон-протонных столкновениях и вероятности его распада на BsПолученный коллаборацией CMS спектр инвариантных масс В8к+ показан на рис. 5.
Рис. 5. Спектр инвариантных масс Bsполученный в эксперименте CMS [19]
Поиск данного состояния был также выполнен коллаборациями LHCb [20], ATLAS [21] и CDF [22]. Ни одной из них не был обнаружен сигнал X(5568).
3.5. Изучение состояний 5si(5830)° и Bs2(5840)0
Из четырех Р-волновых возбуждений ^-мезонов в настоящее время обнаружено два: Bsi(5830)° (j = 3/2, Jp = 1+) и Bs2(5840)° {j = 3/2, Jp = 2^^де j обозначает сумму орбитального момента и спина s-кварка. Данные состояния ранее изучались в экспериментах CDF [23], D0 [24] и LHCb [25].
Коллаборация CMS провела исследование этих состояний на данных 2012 г., набранных при энергиях пучков 8 ТэВ [26]. Возбужденные ^-мезоны восстанавливались в распаде на В К, В ^ J/фК (*), J/ф ^ Исследовались распады с участием как заряженных, так и нейтральных 5-мезонов.
Рис. 6. Распределение по инвариантной массе комбинации В0Пики в распределении отвечают процессам (слева направо): Вз1 (5830)0 ^ В*0Вз2(5840)0 ^ В*0К^ и Вз2(5840)0 ^ В0К Источник: [26]
Особый интерес представляет распределение по инвариантной массе В0показанное на рис. 6. Пик в области 5.84 ГэВ/с2 соответствует Bs2(5840)0, впервые обнаруженному в данной моде. Значимость сигнала составляет 6.3а. Также имеется свидетельство распада Bsi(5830)0 ^ В*0К° (3.9а). За счет потерянного фотона из распада В*-мезона центральное значение пика оказывается сдвинутым влево относительно массы Bs\(5830)°. Кроме того, в описание распределения заложен сигнал от распада Bs2(5840)0 ^ В*0Квклад которого оказался незначимым. Это приводит к большим неопределенностям в отношении вероятностей распада
В(ВЛ(5840)0 ^ вK«>=0.093 ± 0.086 ±0.014.
В(Bs2(5840)0 ^ В0КО)
Значения вероятностей распада Вз2(5840)0 ^ В0К° и В8\(5830)0 нию к распадам соответствующих частиц с участием заряженного 5-мезона составили
В*0KS0 по отноше-
В(Bs2(5840)0 ^ В0КО)
B(Bs2(5840)0 ^ В+К-)
В (Bsi (5830)0 ^ В *0 К0 ) В (Bsi (5830)0 ^ В *+К - )
= 0.432 ± 0.077 ± 0.075 ± 0.021,
= 0.49 ±0.12 ±0.07 ±0.02.
3.6. Разрешение структуры хь(3Р)
Спектроскопия боттомония как объекта, состоящего из тяжелых кварков одного аромата, представляет особый интерес для понимания процессов адронизации, поскольку большая величина массы fr-кварка по сравнению с характерным масштабом энергий сильного взаимодействия Л|^Д позволяет применять теорию возмущений для описания процессов рождения кварк-антикварковых пар, что сильно упрощает теоретические вычисления.
Триплетное состояние хь(3Р), включающее компоненты со спинами J = 0,1, 2, было обнаружено ранее сотрудничествами ATLAS [27], D0 [28] и LHCb [29]. Однако в данных анализах не удавалось разрешить сигналы от хы (3Р) и ХЬ2 (3Р) ввиду близкого расположения их масс.
Коллаборации CMS на данных, набранных в 2015-2017 гг. при энергиях пучков 13 ТэВ, впервые удалось получить спектр инвариантных масс T(3Sв котором хы (3Р) и X62(3Р) наблюдаются как два различных пика [30]. Соответствующее распределение показано на рис. 7.
Рис. 7. Распределение по инвариантной массе комбинации Т(3$)у. Пики в распределении отвечают состояниям хы (3Р) и ХЬ2 (3Р). Источник: [30]
Разрешение структуры хы (3Р) и Хь2 (3Р) позволяет измерить массы соответствующих состояний, которые оказались равны:
МХЬ1 {3Р) = 10513.42 ± 0.41 ± 0.18 МэВ/с2, (1)
МХЪ2{3Р) = 10524.02 ± 0.57 ± 0.18 МэВ/с2. (2)
3.7. Обнаружение состояний Вс(2S) и В*(2S)
В завершение обзора следует рассмотреть недавние результаты в области спектроскопии Вс-мезонов, опубликованные в 2019 г. [31]. Данная статья представляет собой анализ всей статистики эксперимента CMS, набранной при энергиях пучков 13 ТэВ в 2015-2018 гг. и соответствующей 143 фбн-1. Вс(2S) распадается непосредственно в основное состояние с испусканием двух пионов, тогда как В*(2S) переходит в В* с дальнейшим распадом в Вс7. Мягкий фотон плохо детектируется в условиях эксперимента CMS, поэтому сигнал от В* (2S) наблюдается в инвариантной массе Всп— как и Вс(2S), но при этом сдвинут влево за счет потерянной энергии фотона.
На рис. 8 показан спектр инвариантной массы комбинации Всп— в котором отчетливо разрешаются два пика, отвечающие состояниям Вс(2S) и В* (2S). Разность между их центральными значениями составляет 29.1 ± 1.5 ± 0.7 Мэ В/ с2. Впервые измерена масса Вс(2S)-Me30Ha, составившая 6871.0 ± 1.2 ± 0.8 ± 0.8 МэВ/с2, что в пределах ошибок согласуется с теоретическим значением 6890 ± 19 ± 1 Мэ В/с2 [32]. Мае са В* (2S) не может быть измерена в данном анализе, поскольку, как уже было сказано выше, пик в инвариантной массе сдвинут влево от истинного значения массы В* (2S) из-за потерянного мягкого фотона.
CMS
L = 140 fb"1
* Data — Fit result
6.7 6.8 6.9 7.0 7.1
M{B+ 7Г+7Г~) - M(B+) + mB+ (GeV)
Рис. 8. Распределение по инвариантной массе комбинации Вск . Пики в распределении отвечают состояниям Вс(2S) и В*(25). Источник: [31]
4. Заключение
В данном обзоре были рассмотрены последние достижения коллаборации CMS в изучении физики прелестных и очарованных адронов. Изложены результаты в области пре-цезионных измерений параметров Стандартной модели, поиска и изучения экзотических адронов, а также спектроскопии BSl Всж боттомония. Подводя итог, следует сказать, что эксперимент CMS, не специализирующийся на физике прелестных адронов, позволяет получать конкурентоспособный результат в данной области. Большинство из рассмотренных в обзоре работ написаны на основе анализа данных LHC, набранных при энергиях 7 и 8 ТэВ, однако уже появляются публикации анализов, выполненных на данных, набранных при 13 ТэВ. Интегральная светимость LHC за 2015-2018 гг. на порядок превосходит соответствующие цифры для 2011-2012 гг., что позволяет надеяться на получение в скором времени новых результатов.
Выражаем благодарность лаборатории физики высоких энергий МФТИ и ее заведующему Т. А.-Х. Аушева за поддержку научной деятельности, а также оргкомитет конференции «Физика элементарных частиц и космология» за предложение и возможность выступить с докладом по данной теме.
Литература
1. Tanabashi М. [et al]. Review of Particle Physics // Phys. Rev. D. 2018. V. 98,1. 3. P. 0300011-030001-1899.
2. Chatrchyan S. [et al]. The CMS experiment at the CERN LHC // Journal of Instrumentation. 2008. V. 3, N S08004. P. 1-334.
3. Abashian A. [et al]. The Belle detector // Nucl. Instrum. Meth. A. 2002. V. 479, N 1. P. 117-232.
4. Aubert B. [et al]. The BABAR detector // Nucl. Instrum. Meth. A. 2002. V. 479, N 1. P. 1-116.
5. Abe T. [et al]. Belle II Technical Design Report // KEK Preprint 2010-1. 2010.
6. Augustino Alves A. [et al.}. The LHCb detector at the LHC // Journal of Instrumentation. 2008. V. 3, N S08005. P. 1-205.
7. Aaij R. [et al.}. Angular analysis and differential branching fraction of the decay B°s ^ // JHEP. 2015. V. 2015, N 9. P.179-1-179-35.
8. Aaij R. [et al]. Angular analysis of the Bs ^ Kdecay using 3 fb-1 of integrated luminosity 11 JHEP. 2016. V. 2016, N 2. P.104-1-104-79.
9. Abdessalam A. [et al.}. Angular analysis of the Bs ^ K *(892)V+^- 11 LHCSki 2016 - A First Discussion of 13 TeV Results. 2016.
10. Aaij R. [et al.}. Measurement of the Ratio of Branching Fractions £(BS ^ D*+t-vt)/B(BS ^ D*+^-V^) H Phvs. Rev. Lett. 2015. V. 115, I. 11. P. 111803-1-111803-10.
11. Sirunyan A.M. [et al.}. Measurement of angular parameters from the decay Bs ^ K
in proton-proton collisions at / = 8 TeV 11 Phvs. Lett. B. 2018. V. 781. P. 517-541.
12. Sirunyan A.M. [et al.}. Angular analysis of the decay B + ^ in proton-proton collisions at /=8 TeV 11 Phvs. Rev. D. 2018. V. 98, I. 11. P. 112011-1-112011-20.
13. Bobeth C. [et al.}. Bs,d ^ I+1- in the Standard Model with Reduced Theoretical Uncertainty 11 Phvs. Rev. Lett. 2014. V. 112, I. 10. P. 101801-1-101801-5.
14. Khachatryan V. [et al.}. Observation of the rare B0 ^ decay from the combined analysis of CMS and LHCb data 11 Nature. 2015. V. 522. P. 68-72. "
15. Aaij R. [et al.}. Measurement of the B0 ^ Branching Fraction and Effective Lifetime and Search for Bs ^ Decays 11 Phvs. Rev. Lett. 2017. V. 118, I. 19. P. 191801-1191801-11.
16. Chatrchyan S. [et al.}. Measurement of the X(3872) production cross section via decays to J/0 rt- in pp collisions at /s = 8 TeV 11 JHEP. 2013. V. 2013, N 4. P. 154-1-154-29.
17. Artoisenet P., Braaten E. Production of the X(3872) at the Tevatron and the LHC // Phvs. Rev. D. 2010. V. 81, I. 11. P. 114018-1-114018-14.
18. Abazov V.M. [et al.}. Evidence for a State 11 Phvs. Rev. Lett. 2016. V. 117, I. 2. P. 022003-1-022003-8.
19. Sirunyan A.M. [et al.}. Search for the X(5568) State Decaying into Bin Proton-Proton Collisions at /s=8 TeV 11 Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202005-1-202005-17.
20. Aaij R. [et al.}. Search for Structure in the B(0-k± Invariant Mass Spectrum // Phvs. Rev. Lett. 2016. V. 117, I. 15. P. 152003-1-152003-9.
21. Aaboud M. [et al.}. Search for a Structure in the B(0-k± Invariant Mass Spectrum with the ATLAS Experiment 11 Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202007-1-202007-19.
X(5568)
Fermilab 11 Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202006-1-202006-7.
23. Aaltonen T. [et al.}. Observation of Orbitallv Excited Bs Mesons 11 Phvs. Rev. Lett. 2008. V. 100, I. 8. P. 082001-1-082001-6.
24. Abazov V.M. [et al.}. Observation and Properties of the Orbitallv Excited B*2 Meson // Phvs. Rev. Lett. 2008. V. 100, I. 8. P. 082002-1-082002-5.
25. Aaij R. [et al.}. First Observation of the Decay B*2(5840)s ^ B*+K- and Studies of Excited B0 Mesons // Phvs. Rev. Lett. 2013. V. 110, I. 15. P. 151803-1-151803-9.
26. Sirunyan A.M. [et al.}. Studies of B*2(5840)s and Bs1(5830)s mesons including the observation of the B*2(5840)s ^ BsK0 decay in proton-proton collisions at ^/§=8 TeV // Eur. Phvs. Jour. C. 2018. V. 78, N 11. P. 939-1-939-26.
27. Aad G. [et al.}. Observation of a New Xb State in Radiative Transitions to T(15) and T(25) at ATLAS 11 Phvs. Rev. Lett. 2012. V. 108, I. 15. P. 152001-1-152001-17.
28. Abazov V.M. [et al.}. Observation of a narrow mass state decaying into T(15) + 7 in pp collisions at /s=1.96 TeV 11 Phvs. Rev. D. 2012. V. 86, I. 3. P.' 031103-1-031103-6.
29. Aaij R. [et al.}. Study of \b meson in pp collisions at /s =7 TeV and 8 TeV and observation of the decay \b (3P) ^ T(3S)^ 11 Eur. Phvs. Jour. C. 2014. V. 74, N 10. P. 3092-1-3092-13.
30. Sirunyan A.M. [et al.}. Observation of the %b1(3P) and Xb2(3P) and Measurement of their Masses // Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 121, I. 9. P. 092002-1-092002-17.
31. Sirunyan A.M. [et al.}. Observation of Two Excited B+ States and Measurement of the B+(2S) Mass in pp Collisions at /¿=13 TeV // phys- Rev- Lett- 2019- V. 122, I. 13. P. 132001-1-132001-17.
32. Dowdall R.J., Davies C.T.H., Hammant T.C., Morgan R.R. Precise heavy-light meson masses and hvperfine splittings from lattice QCD includingcharm quarks in the sea // Phys. Rev. D. 2012. V. 86, I. 9. P. 094510-1-904510-19.
References
1. Tanabashi M., et al, Review of Particle Physics. Phys. Rev. D. 2018. V. 98, I. 3. P. 0300011-030001-1899.
2. Chatrchyan S., et al., The CMS experiment at the CERN LHC. Journal of Instrumentation. 2008. V. 3, N S08004. P. 1-334.
3. Abashian A., et al, The Belle detector. Nucl. Instrum. Meth. A. 2002. V. 479, N 1. P. 117 232.
4. Aubert B., et al, The BABAR detector. Nucl. Instrum. Meth. A. 2002. V. 479, N 1. P. 1-116.
5. Abe T., et al, Belle II Technical Design Report. KEK Preprint 2010-1. 2010.
6. Augustino Alves A., et al, The LHCb detector at the LHC. Journal of Instrumentation. 2008. V. 3, N S08005. P. 1-205.
7. Aaij R., et al, Angular analysis and differential branching fraction of the decay B° ^ JHEP. 2015. V. 2015, N 9. P.179-1-179-35.
8. Aaij R., et al, Angular analysis of the B° ^ Kdecay using 3 fb-1 of integrated luminosity. JHEP. 2016. V. 2016, N 2. P.104-1-104-79.
9. Abdessalam A., et al, Angular analysis of the B° ^ K*(892)V+^-. LHCSki 2016 - A First Discussion of 13 TeV Results. 2016.
10. Aaij R., et al, Measurement of the Ratio of Branching Fractions B(~B° ^ D*+t-VT)/B(B° ^ Phvs. Rev. Lett. 2015. V. 115, I. 11. P. 111803-1111803-10.
11. Sirunyan A.M., et al, Measurement of angular parameters from the decay B° ^ K*0 in proton-proton collisions at /s = 8 TeV. Phvs. Lett. B. 2018. V. 781. P. 517-541.
12. Sirunyan A.M., et al, Angular analysis of the decay B + ^ ^- in proton-proton collisions at /s=8 TeV. Phvs. Rev. D. 2018. V. 98, I. 11. P. 112011-1-112011-20.
13. Bobeth C., et al, Bs ^ ^ l+l- in the Standard Model with Reduced Theoretical Uncertainty. Phys. Rev. Lett. 2014. V. 112, I. 10. P. 101801-1-101801-5.
14. Khachatryan V., et al, Observation of the rare ^ decay from the combined analysis of CMS and LHCb data. Nature. 2015. V. 522. P. 68-72.
15. Aaij R., et al, Measurement of the B° ^ Branching Fraction and Effective Lifetime and Search for B° ^ n+n- Decays. Phvs. Rev. Lett. 2017. V. 118, I. 19. P. 191801-1191801-11.
16. Chatrchyan S., et al, Measurement of the X(3872) production cross section via decays to J/0 rt- in pp collisions at /s = 8 TeV. JHEP. 2013. V. 2013, N 4. P. 154-1-154-29'
17. Artoisenet P., Braaten E. Production of the X(3872) at the Tevatron and the LHC. Phvs. Rev. D. 2010. V. 81, I. 11. P. 114018-1-114018-14.
18. Abazov V.M., et al., Evidence for a State. Phvs. Rev. Lett. 2016. V. 117, I. 2. P. 022003-1-022003-8.
19. Sirunyan A.M., et al., Search for the X(5568) State Decaying into Bin Proton-Proton Collisions at /=8 TeV. Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202005-1-202005-17.
20. Aaij R., et al., Search for Structure in the B<0/k± Invariant Mass Spectrum. Phvs. Rev. Lett. 2016. V. 117, I. 15. P. 152003-1-152003-9.
21. Aaboud M., et al., Search for a Structure in the B<0/k± Invariant Mass Spectrum with the ATLAS Experiment. Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202007-1-202007-19.
X(5568)
Fermilab. Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 120, I. 20. P. 202006-1-202006-7.
23. Aaltonen T., et al., Observation of Orbitallv Excited Bs Mesons. Phvs. Rev. Lett. 2008. V. 100, I. 8. P. 082001-1-082001-6.
24. Abazov V.M., et al., Observation and Properties of the Orbitallv Excited B*2 Meson. Phvs. Rev. Lett. 2008. V. 100, I. 8. P. 082002-1-082002-5.
25. Aaij R., et al., First Observation of the Decay B*2(5840)s ^ B*+K- and Studies of Excited B0 Mesons. Phvs. Rev. Lett. 2013. V. 110, I. 15. P. 151803-1-151803-9.
26. Sirunyan A.M., et al., Studies of B**2(5840)s and B s
1(5830)0
observation of the B*2(5840)s ^ BsK0 decay in proton-proton collisions at ^/¿=8 TeV. Eur. Phvs. Jour. C. 2018. V. 78, N 11. P. 939-1-939-26.
27. Aad G., et al., Observation of a New Xb State in Radiative Transitions to Y(1S) and T(2S) at ATLAS. Phvs. Rev. Lett. 2012. V. 108, I. 15. P. 152001-1-152001-17.
28. Abazov V.M., et al., Observation of a narrow mass state decaying into Y(1S) + 7 in pp collisions at /¿=1.96 TeV. Phvs. Rev. D. 2012. V. 86, I. 3. P. 031103-1-031103-6.
29. Aaij R., et al., Study of Xb meson in pp collisions at -fs =7 TeV and 8 TeV and observation of the decay Xb(3P) ^ Y(3S)7. Eur. Phvs. Jour. C. 2014. V. 74, N 10. P. 3092-1-3092-13.
30. Sirunyan A.M., et al., Observation of the Xb1(3P) and Xb2(3P) and Measurement of their Masses. Phvs. Rev. Lett. 2018. V. 121, I. 9. P. 092002-1-092002-17.
31. Sirunyan A.M., et al., Observation of Two Excited B+ States and Measurement of the B+(2S) Mass in pp Collisions at /s=13 TeV. Phvs. Rev. Lett. 2019. V. 122, I. 13. P. 1320011-132001-17.
32. Dowdall R.J., Davies C.T.H., Hammant T.C., Morgan R.R. Precise heavy-light meson masses and hvperfine splittings from lattice QCD includingcharm quarks in the sea. Phvs. Rev. D. 2012. V. 86, I. 9. P. 094510-1-904510-19.
Поступим в редакцию 26.09.2019
