CC BY
85
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Несын Г.В., Манжай В.Н., Илюшников А.В. Промышленный синтез и оценка гидродинамической эффективности потенциальных агентов снижения сопротивления в нефтепроводах // Инженерно-физический журнал - 2003. - T. 76. - № 3. - С. 1-5.
2. Pat. 4837249 USA. ISI4 B05D 005/08. Rapid dissolving polymer composition and uses therefore / D.P. O'Mara, A.F. Hadermann, J.C. Trippe.
3. Пат. 2314912 РФ. МПК7 В29В 17/00. Способ разрушения по-лиоктена / Г.Л. Лобанова, В.В. Лопатин, Г.В. Несын, Ю.В. Су-лейманова, Э.Н. Таракановский, Г.П. Филатов. Заявлено 18.04.2005; Опубл. 20.01.2008.
4. Курец В.И., Усов А.Ф., Цукерман В.А. Электроимпульсная дезинтеграция материалов. - Апатиты: Изд-во КНЦ РАН, 2002. - 324 с.
5. Пат. 2050276 РФ. МПК5 В29В 17/02. Способ разрушения эластичных материалов / В.И. Курец, Э.Н. Таракановский, Г.П. Филатов, Ю.Г. Юшков, Г.М. Самойленко. Заявлено 20.06.1993; Опубл. 20.12.1995.
6. Несын Г.В., Манжай В.А., Гареев М.М., Полякова Н.М. и др. Промышленные испытания полимерной добавки «Виол», снижающей гидродинамическое сопротивление нефти // Нефтяное хозяйство. - 1995. - № 5-6 - С. 81-82.
Поступила 16.03.2009 г.
УДК 621.373.8
ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ CuBr-ЛАЗЕРА С ЕМКОСТНОЙ НАКАЧКОЙ ПРИ ИСПОЛЬЗОВАНИИ СХЕМЫ НА ОСНОВЕ ЛАМПОВОГО КОММУТАТОРА
Ф.А. Губарев1,2, В.Ф.Федоров2, Г.С.Евтушенко1, В.Б.Суханов2
'Томский политехнический университет E-mail: [email protected] 2Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева СО РАН, г. Томск E-mail: [email protected]
Представлены результаты исследования CuBr-лазера с накачкой емкостным разрядом при использовании схемы на основе модуляторной лампы ГМИ-32Б. Показано, что схема с ламповым коммутатором может иметь преимущество при работе с газоразрядными трубками с малым диаметром внешних электродов, т. к. обеспечивает относительно высокий КПД при малом энерговкладе в разряд.
Ключевые слова:
Лазер на парах бромида меди, емкостный разряд, схемы накачки, модуляторная лампа, пониженный энерговклад, активные добавки.
Введение
Лазеры на парах меди и ее соединений, генерирующие когерентное излучение на длинах волн 510,6 и 578,2 нм, являются наиболее мощными и эффективными среди лазеров на самоограниченных переходах в парах металлов [1, 2]. Прогресс в исследовании и разработке лазеров данного класса связан, с одной стороны, с увеличением эффективности генерации, с другой стороны, с повышением срока службы активных элементов. В лазерах на парах металлов, в частности, в CuBr-лазерах, для создания активной среды традиционно применяется разряд продольного типа, возбуждаемый между двумя электродами, расположенными внутри газоразрядной трубки (ГРТ). Наличие внутренних электродов является одним из факторов, ограничивающих срок службы активных элементов лазеров, особенно, если лазерная среда содержит активные примеси (HBr, HCl и др.). Присутствие активных примесей модифицирует кинетические процессы в плазме лазера и приводит к существенному улучшению выходных характеристик [3, 4]. В связи с этим актуальна задача разработки и исследования лазера
на парах металлов, в котором бы отсутствовал непосредственный контакт материала электродов с газовой средой. В работах [5, 6] предложена и исследована конструкция излучателя СиВг-лазера, где электроды располагались на внешней стенке трубки. При таком расположении электродов электрическая связь плазмы внутри ГРТ со схемой накачки носит емкостный характер. Проведенные исследования показали, что СиВг-лазеры с емкостной накачкой практически не уступают по эффективности СиВг-лазерам с традиционной накачкой [6].
Важной с точки зрения получения высоких частотных и энергетических характеристик задачей является повышение эффективности ввода энергии в разряд, а значит, поиск наиболее эффективных схем накачки, в частности, при работе с емкостным разрядом. Настоящая работа посвящена исследованию СиВг-лазера с емкостным возбуждением при использовании схемы накачки, в которой в качестве коммутатора применялась модуляторная лампа ГМИ-32Б. Подобная схема возбуждения использовалась ранее при работе с СиВг-лазером с традиционной накачкой [7].
1. Техника эксперимента
В экспериментах использовалась кварцевая ГРТ с длиной рабочего канала 38 см и внутренним диаметром 1,0 см (рис. 1). Танталовые электроды располагались на внешней стенке трубки на расстоянии 44 см друг от друга и имели ширину 10 см и диаметр 5 см. Порошок бромида меди помещался в кольцевые резервуары, внутри которых разрядный канал имел отверстия для выхода паров рабочего вещества [8]. Резервуары располагались равномерно по длине разрядного канала. ГРТ заполнялась буферным газом неоном при давлении 4 кПа. Введение активной добавки ИБг осуществлялось с помощью реверсивного генератора ИБг [9]. Активная зона ГРТ помещалась во внешний нагреватель. Такая конструкция позволяла поддерживать требуемую температуру внешней стенки ГРТ (750...770 К) независимо от мощности, вводимой от высоковольтного источника питания.
Рис. 2. Схема накачки лазера: 1) генератор импульсов; 2) формирователь импульсов; VI - газоразрядная трубка; VII - модуляторная лампа; ис1,ис2 - источники сеточного напряжения смещения; С1 - рабочая емкость; С2 - разделительный конденсатор; Н1-Н3 -резисторы; ¡б - шунтирующая индуктивность; 1сЬ -зарядная индуктивность
Схема возбуждения показана на рис. 2. Накачка активного объема осуществлялась в режиме частичного разряда рабочей емкости. Емкость С1 состояла из трех конденсаторов типа КВИ-3 по 4700 пФ, включенных последовательно. Величина шунтирующей индуктивности Ь8 составляла 2,2 мГн, зарядной ЬеК - 1 мГн. Запуск лампы осуществлялся импульсами прямоугольной формы
длительностью 150...З00 нс, амплитудой 700...1000 В, длительность переднего фронта <50 нс. Частота следования импульсов (ЧСИ) задавалась с помощью стандартного генератора импульсов Г5-60 и изменялась от ЗЗ до 100 кГц. Величина анодного напряжения E варьировалась до 14 кВ. Сеточное смещение Ucl задавалось в диапазоне -(600...800) В, Uc2 составляло 1,8...2 кВ. Регистрация импульсов тока и напряжения производилась с помощью датчиков тока Pearson Current Monitors S450 и пробника напряжения Tektronix P6015A. Импульсы генерации контролировались с использованием коаксиального фотоэлемента ФК-22. Регистрируемые датчиками сигналы подавались на осциллограф LeCroy WJ^24. Средняя мощность излучения контролировалась измерителем мощности Ophir 20C-SH.
2. Результаты экспериментов и их обсуждение
На рис. З, а, приведены зависимости средней мощности генерации Рг CuBr-лазера с емкостной накачкой от мощности, потребляемой от высоковольтного выпрямителя, при различных ЧСИ. Как следует из зависимостей (рис. З, а), с увеличением ЧСИ, мощность накачки, при которой средняя мощность генерации (суммарная по обеим линиям) при этой частоте максимальная, уменьшается. Уменьшается и напряжение питания, соответствующее максимальной мощности генерации (рис. 4). Наибольшая суммарная средняя мощность генерации без добавки HBr в рассматриваемой схеме соответствовала ЧСИ 50 кГц и составляла 750 мВт при потребляемой от выпрямителя мощности Рв менее 550 Вт. При таком уровне Рв при других рассмотренных ранее схемах накачки генерация в данной ГРТ не реализуется [6]. Для сравнения в таблице приведены характеристики CuBr-лазера с емкостной накачкой при возбуждении с использованием схемы на основе лампы ГМИ-З2Б и схем с тиратронным коммутатором [6]. В отсутствие добавки HBr эффективность схемы с ламповым коммутатором существенно выше по сравнению с другими схемами, несмотря на несколько меньшую среднюю мощность генерации. Таким образом, при использовании данной схемы накачки наиболее наглядно реализуется режим пониженного энерговклада в разряд.
800 700 600 500 400 300 -200 100 0
Рг, мВт
• 90 кГц □ 75 кГц i 50 кГц о 33 кГц
Рв, Вт
200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200
а
1
Рж/Рг
• 90 кГц □ 75 кГц А 50 кГц о 33 кГц
0.9 0.8 0.7 0.6 0.5 0.4 0.3
0.2 -I £
0.1 -
гв, DI
0
200 300 400 500 600 700 800 900 1000 1100 1200
б
Рис. 3. Зависимость средней мощности генерации CuBr-ла-зера от мощности накачки при различных частотах повторения импульсов (диаметр разрядного канала 1 см, длина 38 см): а) суммарная по обеим линиям средняя мощность генерации, б) отношение средней мощности генерации на желтой линии к суммарной средней мощности генерации
ив, кВ
ивР
Ub„
14 12 -10 8 6 4 2 0
30 40 50 60 70 80 90
Рис. 4. Зависимости напряжения на выходе выпрямителя, при котором происходит пробой, и напряжения, при котором мощность генерации максимальна, от частоты следования импульсов
Таблица. Сравнительные характеристики CuBr-лазера при различных схемах накачки
f, «Гц
Схема накачки Наличие HBr ЧСИ, кГц Рв, кВт Рг, Вт КПД, %
Прямой разряд накопительного конденсатора - 57 1,4 1,0 0,07
+ 57 1,3 0,29 0,02
Удвоение напряжения Блюмляйна - 29 1,3 1,1 0,085
+ 29 1,26 1,32 0,105
Без внешнего накопительного конденсатора - 37 1,26 0,85 0,067
+ 57 1,6 2,0 0,125
С модуляторной лампой ГМИ-32Б - 50 0,54 0,75 0,14
+ 50 0,48 0,2 0,04
Интересно отметить, что с увеличением ЧСИ уменьшается минимальное напряжение на высоковольтном выпрямителе Цвпробоя, при котором происходит «пробой» разрядного промежутка (рис. 4). Под «пробоем» понимается момент образования проводящего плазменного канала с высокой плотностью заряженных частиц, о чем свидетельствуют световая вспышка и существенное увеличение разрядного тока. При увеличении частоты повторения с 33 до 90 кГц Цвпробоя уменьшается с 7 до 4 кВ (рис. 4). Чтобы произошел пробой разрядного промежутка, необходимо, чтобы степень ионизации достигла некоторой пороговой величины. Таким образом, при импульсном характере накачки пробой может происходить после нескольких импульсов возбуждения при условии, что происходит накопление заряженных частиц от импульса к импульсу. Соответственно, с ростом ЧСИ пробой разрядного промежутка должен происходить после меньшего количества импульсов при одинаковом напряжении, приложенном к ГРТ. И наоборот, снижение напряжения пробоя может быть достигнуто за счет повышения ЧСИ.
На рис. 3, б, показано изменение доли желтой линии излучения Рж/Рг в зависимости от мощности накачки для разных ЧСИ. При ЧСИ менее ~50 кГц до Рв«300...350 Вт наблюдается рост Рж/Рг, затем Рж/Рг остается примерно на одном уровне. При более высокой частоте повторения (более ~50 кГц) Рж/Рг растет во всем диапазоне изменения Рв, причем, чем выше ЧСИ, тем рост более крутой. Такое поведение Рж/Рг, скорее всего, вызвано увеличением газовой температуры внутри ГРТ за счет повышения вводимой мощности при увеличении ЧСИ. Для поддержания постоянного уровня вводимой мощности, с увеличением ЧСИ необходимо снижать энергию в импульсе накачки. При работе с емкостной накачкой это сопряжено со снижением емкости электродов. Следовательно, реализация режима с высокими частотами повторения импульсов при емкостной накачке затруднительна в трубках с относительно большой электродной емкостью (~0,2 нФ), т. е. с большим диаметром электродов.
Потребляемая от высоковольтного выпрямителя мощность имеет две составляющие: непосредственно, мощность, вкладываемая в ГРТ (колебательный контур ГРТ^), и мощность потерь, выделяемая, преимущественно, в коммутаторе (лампа ГМИ-32Б) и ограничивающем сопротивлении Я1 во время открытого состояния лампы (рис. 2). Вкладываемая в ГРТ энергия определяется напряжением на ГРТ и временем протекания тока через ГРТ. В случае емкостного разряда это время будет определяться величиной электродных емкостей, образованных внешним электродом и плазменным слоем внутри электродной зоны трубки. Таким образом, для обеспечения эффективной накачки (минимальных потерь), лампа должна находиться в проводящем состоянии только во время заряда электродных емкостей. Причем сопротивление
лампы в открытом состоянии должно быть минимальное.
Осциллограммы напряжения на ГРТ, тока и генерации для схемы с ламповым коммутатором представлены на рис. 5. Измерялись напряжения на аноде лампы и ис1 на емкости С1. За время проводимости лампы рабочая емкость С1 практически не разряжалась, поэтому ис1 считалось постоянным. Напряжение на ГРТ находилось как
Ц"Ч1 ис1- ^Ш.
U, кВ Рг, оть .ед. I, А
1 /
3
/ V
i t, НС
-25
20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
а
U, кВ I, А
-- ; 1
; 2
i i t, МКС
б
U, кВ Рг, сто .ед. I, А
1 /
А i: \
/ V
t, НС
зо
20 40 60 80 100 120 140 160 180 200 в
Рис. 5. Осциллограммы импульсов напряжения на ГРТ (1), тока (2) и генерации (3): а, б) без HBr (Рг=0,75 Вт), в) с HBr (Рг=0,2 Вт). Uв=8,5 кВ
Особенностью схем накачки, в которых ГРТ подключается последовательно рабочей емкости и шунтируется индуктивностью на время заряда рабочей емкости, является ударный характер возбуждения. Поэтому напряжение и ток через ГРТ в схеме с ламповым коммутатором (рис. 5, б), как и в схеме прямого разряда накопительного конденсатора и схеме удвоения напряжения Блюмляйна [5, 6], носят колебательный характер. При этом накачка лазерных переходов происходит во время протекания тока заряда электродных емкостей. Дальнейшие колебания напряжения и тока через ГРТ (в данном случае с периодом ~1,8 мкс) определяются величиной шунтирующей индуктивности Ьв и суммарной емкостью С2=С+СР, где С - собственная емкость ГРТ, Ср - паразитная емкость.
В отличие от водородных тиратронов и таситро-нов, разряд в модуляторной лампе контролируемый и не развивается лавинно, т. е. проводимость лампы зависит от напряжения на аноде. По мере роста напряжения на ГРТ в течение импульса накачки напряжение на аноде лампы ГМИ-32Б спадает от величины ~Цв до нуля. Поэтому ток не может развиться до больших значений, близких к предельным параметрам лампы (~50 А). Поэтому величина тока через ГРТ (рис. 4) существенно меньше по сравнению с таситронными схемами накачки [6].
Введение добавки НВг приводит к снижению амплитуды и к значительному затягиванию фронта импульса тока через ГРТ (рис. 5, в), что обычно наблюдается при традиционной накачке СиВг-лазера сильноточным тлеющим разрядом [4]. Однако, в отличие от традиционной накачки, происходит уменьшение, как амплитуды, так и длительности импульса генерации. Средняя мощность генерации существенно снижается (практически до срыва) и не увеличивается с увеличением напряжения источника питания. Излучение на длине волны 510,6 нм практически пропадает, остается только желтая линия 578,2 нм. Аналогичное влияние добавки НВг наблюдается и при работе со схемой прямого разряда накопительного конденсатора с той же ГРТ, средняя мощность генерации при введении НВг существенно уменьшается (см. таблицу). Это связано с малой величиной энерговклада в разряд, которая составляет порядка 2...5 мДж. Из-за потерь энергии на возбуждение молекул НВг при введении добавки, этой энергии оказывается недостаточно для эффективного возбуждения лазерных уровней. Для схемы удвоения Блюмляйна и схемы без внешнего накопительного конденсатора энерговклад составляет 10...20 мДж, соответственно, введение добавки НВг приводит к увеличению мощности генерации (см. таблицу). При этом увеличивается крутизна переднего фронта импульса тока [6].
Заключение
Проведенные исследования показали, что схема накачки на основе модуляторной лампы ГМИ-32Б может успешно применяться для работы
с СиВг-лазерами с емкостным возбуждением. В ГРТ диаметром 1 см достигнута средняя мощность генерации 750 мВт с КПД 0,14 % при потребляемой от выпрямителя мощности менее 0,55 кВт. Несмотря на относительно невысокую среднюю мощность генерации, схема с ламповым коммутатором при работе с ГРТ малого активного объема без добавки НВг по эффективности превосходит рассмотренные ранее схемы накачки СиВг-лазеров с внешними электродами. Следует отметить, что максимальный КПД 0,125 % для данной ГРТ в предшествующих исследованиях имел место в схеме без внешнего накопительного конденсатора при мощности накачки ~1,6 кВт с добавкой НВг (0,067 % без добавки) [6].
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Батенин В.М., Бучанов В.В., Казарян М.А., Молодых Э.И., Климовский И.И. Лазеры на самоограниченных переходах атомов металлов. - М.: Научная книга, 1998. - 544 с.
2. Little C.E. Metal Vapor Lasers: Physics, Engineering & Applications. - Chichester: UK, John Wiley & Sons Ltd., 1998. - 620 p.
3. Withford M.J., Brown D.J.W., Mildren R.P., Carman R.J., Marshall G.D., Piper J.A. Advances in copper laser technology: kinetic enhancement // Progress in Quantum Electronics. - 2004. -V. 28. - P. 165-196.
4. Шиянов Д.В., Суханов В.Б., Евтушенко Г.С., Андриенко О.С. Экспериментальное исследование влияния добавок HBr на генерационные характеристики CuBr-лазера // Квантовая электроника. - 2004. - Т. 34. - № 7. - С. 625-629.
5. Суханов В.Б., Федоров В.Ф., Губарев Ф.А., Троицкий В.О., Евтушенко Г.С. Лазер на парах бромида меди, возбуждаемый емкостным разрядом // Квантовая электроника. - 2007. - Т. 37. -№ 7. - С. 603-604.
Схема с ламповым коммутатором может иметь преимущество при работе с ГРТ с малым диаметром электродов, т. к. обеспечивает относительно высокий КПД при малом энерговкладе. В данной схеме при высокой частоте повторения нагрев кварцевой стенки ГРТ в области электродов будет меньше по сравнению с другими схемами накачки. Перспективным направлением дальнейших исследований является изучение возможности применения схем с ламповым коммутатором для накачки СиВг-лазеров с большим активным объемом.
Работа выполнена при финансовой поддержке Министерства образования и науки Российской Федерации. Проекты: РНП.2.1.1.5450, РНП.2.1.2.1425.
6. Gubarev F.A., Sukhanov V.B., Evtushenko G.S., Fedorov V.F., Shi-yanov D.V. CuBr Laser Excited by a Capacitively Coupled Longitudinal Discharge // IEEE J. Quantum Electronics. - 2009. - V. 45. -№ 2. - P. 171-177.
7. Губарев Ф.А., Федоров В.Ф., Евтушенко Г.С., Суханов В.Б., За-икин С.С. Лазер на парах бромида меди с частотой следования импульсов 400 кГц // Известия Томского политехнического университета. - 2008. - Т. 312. - № 2. - C. 106-107.
8. Суханов В.Б., Евтушенко Г.С., Шиянов Д.В., Чернышев А.И. Саморазогревный CuBr-лазер // Оптика атмосферы и океана. - 2000. - Т. 13. - № 11. - С. 1053-1054.
9. Пат. 2295811 РФ. МПК8 H01S 3/22. Способ поддержания и регулирования концентрации галогеноводорода в газоразрядной трубке лазера и газоразрядная трубка лазера на парах галогени-дов металлов / О.С. Андриенко, В.Б. Суханов, В.О. Троицкий, Д.Ю. Шестаков, Д.В. Шиянов. Заявлено 09.11.2004; Опубл. 20.03.2007, Бюл. № 8. - 6 с.: ил.
Поступила 04.02.2009г.
