CC BY
131
УДК 658.562 (076.5)
Панов Д.В., Пушкин Н.И., Пономарев С.А.
ИПК Машприбор, Москва
ЭЛЕКТРИЗАЦИЯ ОБЪЕКТОВ РКТ ПРИ ПОЛЕТАХ В ИОНОСФЕРЕ, МАГНИТОСФЕРЕ И В ЗОНЕ ПОЛЮСОВ ЗЕМЛИ
Аннотация. Приведены результаты технологических исследований процессов электролизации ракетных и космических аппаратов при полётах в атмосфере и магнитосфере.
Ключевые слова: атмосфера, электролизация, солнечная активность, плазма, параметр, электрическое поле, концентрация, поток ионов, орбита, ионизатор, электрон, космические аппараты.
Газообразная оболочка земного шара является атмосферой Земли. Её масса равна 5,27 -1021 г, т.е. составляет менее одной миллионной массы земного шара. В атмосфере различают несколько слоев. Нижний - до высоты 15 км называют тропосферой, от 15 до 55 км - стратосферой, от 70 до 80 км - ионосферой, от 500 до 1000 км - экзосферой (слой рассеивания), на высоте 2000 километров и более - магнитосферой. На рис. 1 представлена упрощенная схема строения атмосферы Земли (без масштаба), [1]. Все величины усредненные и не связаны с суточным изменением солнечной активностью и др.
Рис. 1 - Характер изменения свойств атмосферы, ее состава, плотности и температуры
Атмосфера, образно говоря, «дышит» во времени и пространстве. Её состояние определяется прежде всего влиянием Солнца. Истекающий из Солнца газ, благодаря своей высокой температуре, преодолевает силы притяжения Солнца и в окрестностях Земли движется почти с постоянной скоростью, достигающей около 500 км/ч. Этот поток газов, мы называем солнечным ветром. Следовательно полет Земли в солнечной системе происходит не в пустоте, а в вакууме, летит она по орбите вокруг солнца со скоростью 29 км/с, обдуваемая солнечным ветром.
На высотах до стратосферы по мере подъема от земной поверхности температура воздуха понижается. На высотах 10-25 км температура остается постоянной, равной - 600С. Космонавты экспериментально установили, что на больших высотах 200-300 км температура воздуха достигает 7000С. Однако это не означает, что сам корабль и космонавт могут сгореть в этой атмосфере. В разреженной атмосфере нагрев осуществляется только за счет солнечных лучей. Приведенная диаграмма (рис. 1) показывает некоторое среднее состояние атмосферы, как принято называть - стандартное состояние. Экспериментальные исследования космонавтов показали, что атмосферная плотность на высотах 200-300 км из-за влияния Солнца не остается постоянной. Воздух становится теплее и плотнее днем по сравнению с ночью. Кроме того, плотность и температура выше, когда Солнце более активно. Верхняя атмосфера бурно реагирует на суточные изменения активности, а также на 11-летний цикл.
Таким образом, на указанных высотах полета каждого объекта РКТ (ОРКТ) основные параметры атмосферы являются функциями высоты его полёта географических координат места, времени суток и года. Одним из свойств этой зависимости является периодичность параметров атмосферы, связанная с суточным и годичным вращением Земли, периодами обращения Солнца вокруг его оси и периодом изменения его активности. Кроме того, параметры верхней атмосферы подвержены сильному влиянию действия солнечных вспышек, законы возникновения которых и их частоты, мощность пока глубоко не изучены.
Непосредственные изменения показывают, что из-за изменения освещенности Земли Солнцем, обусловленного суточным и годичным вращением Земли, плотность атмосферы изменяется от среднего значения на 30-50%. При солнечных вспышках на несколько часов в сутки атмосфера увеличивает плотность на 50%. В годы минимальной активности Солнца плотность атмосферы на высотах 200-300 км уменьшается в 2-3 раза по сравнению с годами максимальной активности. С ростом высоты флюктуации плотности верхней атмосферы изменяется в 10 и более раз.
Из-за изменения параметров верхней атмосферы перед космонавтикой возникла задача сформулировать и создать динамическую модель атмосферы, учитывающую зависимость основных параметров ее от всех перечисленных факторов.
Эта задача была решена в диапазоне 120-1500 км и сформулирована в Государственном стандарте (ГОСТ 25645.115-84), введенном в действие постановлением Госкомитета по стандартам от 24 августа 1984 г. № 2997. Вместе с тем, на практике часто пользуются способом согласования получаемых опытных данных с теоретическими расчетами путем введения поправочных коэффициентов. По
2
существу в процессе управления ОРКТ происходит накопление фактических данных по влиянию атмосферы на полет ОРКТ и их использование для расчета прогноза движения и составления текущих суточных программ и программ на более длительный срок.
Приведенные краткие сведения о «дыхании» атмосферы свидетельствуют о сложности учета ее влияния на движение ОРКТ. Величина тормозящего ускорения атмосферы определяется зависимостью
Q = CxFm pV2, (1)
2m
где: m- масса ОРКТ; V - скорость полета ОРКТ; p - плотность воздуха; Сх - безразмерный
коэффициент сопротивления воздуха (меняется в пределах 2>2,5); Fm - площадь миделевого (максимального) сечения спутника.
Для неориентированного полета в качестве миделя принимают четвертую часть общей поверхности
ОРКТ.
Величина CxFm/2 зависит только от конструктивных параметров ОРКТ и называется его баллистическим коэффициентом. Чем больше эта величина, тем ОРКТ легче. Значение баллистического коэффициента лежит в пределах 0,003-0.4 м3/кг- с2.
На высоте 65 км длина свободного пробега молекул составляет около 25 мм; на высоте 120 км -300 мм, на высоте 240 км - 90 м, а на высоте 640 км длина свободного пробега составляет 64 км. От частоты встречи ОРКТ с атомами и молекулами атмосферы и зависит сопротивление воздуха.
На высотах полета более 150 км ускорение, вызываемое сопротивлением воздуха, составляет доли миллиметров, деленных на секунду в квадрате, а ускорение силы тяжести около 9 м/с2. Но при длительных полетах ОРКТ эти силы приводят к ощутимому изменению орбиты и даже к прекращению их существования. В связи с этим, если планируется длительное пребывание ОРКТ на орбите, то заранее вычисляется ее высота. Если же, из условия решения целевой задачи, высота не может быть увеличена, тогда проектируется соответствующий запас топлива для поддержания орбиты в пределах заданной высоты.
Время существования ОРКТ определяется возможностью совершать полет в условиях тормозящего действия атмосферы. Промежуток времени от запуска ОРКТ до его вынужденного схода с орбиты называется временем существования.
Высота, на которой ОРКТ может выполнить всего один оборот вокруг Земли, называется критической. Критическое значение высоты полета зависит от баллистического коэффициента. Если, например, для данного спутника баллистический коэффициент равен 0,1 м3/кг-с2, то для него критическая высота составляет 145 км. Практически можно считать, что минимальная высота полета ОРКТ составляет около 150 км.
Необходимо учитывать, что чем тяжелее ОРКТ и меньше площадь его поперечного сечения, тем больше время его существования на орбите.
При полетах ОРКТ «Восток» было экспериментально определено тормозящее влияние атмосферы на высотах 250-300 км, которое достигало 5-7 км в сутки.
Изменение формы орбиты (из-за влияния атмосферы) имеет сложный характер, но сказывается, прежде всего, на снижении высоты апогея - орбита имеет тенденцию к уменьшению эллиптичности и к переходу к почти круговой форме.
Электролизация ОРКТ при полетах в ионосфере и магнитосфере.
Электризация ОРКТ в ионосфере и магнитосфере существенно зависит от параметров окружающей плазмы - ее плотности и энергии частиц. При этом в процессе полета ОРКТ и взаимосвязи его окружающей плазмой определяющим фактором является соотношение скорости ОРКТ, например, и скорости ионов плазмы (скорость электронов во всех случаях значительно превышает скорость ОРКТ).
Для практического анализа с учетом соотношения скоростей ОРКТ - Uka и скорости ионов ионосферу и магнитосферу условно разделами на три зоны [2]:
Зона 1,
где ^кл))и1 - простирается до высот 1000-2000 км, где имеет место ионосфера.
Зона II,
где Dja - интервал высот 2000 км - (3-5) R3 (R3 - радиус Земли.
Зона III,
где dka{{d1 - охватывает, в основном, межпланетное пространство (среду) - R >(10-15) R3.
Процесс электризации и распределения электрических полей на ОРКТ, обуславливаются соотношением размеров ОРКТи дебаевского радиуса экранирования
rD = -J кТ/4шгее2 (2)
в ЗОНЕ 1 RrA))rD, в ЗОНЕ II R ~ rD и в ЗОНЕ III Яш))rD.
Определенное влияние на процессы взаимодействия КАс плазмой оказывает также соотношение размеров ОРКТ и Ларморовских радиусов ионов рн = и(/0.н и электронов Рн(=°е^^н-
(С1Н =еН0 /Мр и {ксон = е/т{С) - гирочастоты соответственно ионов и электронов, Mi,me - массы электрона и иона, С - скорость света.
При полете ОРКТ в ионосферной плазме на его поверхности возникает отрицательный заряд. Он обусловлен значительно большей подвижностью электронов по сравнению с ионами. Это обуславливает к неравенству потоков электронов и положительных ионов, и ОРКТ заряжается до тех пор, пока эти потоки не уравняются. Величина равновесного потенциала, приобретенного ОРКТ в плазме, вычисляется на основе теории электрических зондов Ленгмюра:
кТ
mT
Фка =-Ы е
(3)
или в первом приближении = 5кТе . При изменении температуры электронов в ионосферной плазме от 1000 К до 3000 К (соответственно ночью и днем) потенциал ОРКТ может изменяться в пределах 0,5 ...2 В. Отрицательный заряд, возникший на ОРКТ, экранируется в плазме пристеночным слоем положительных ионов. Толщина этого слоя определяется радиусом Дебая, который является функцией
3
температуры и концепции плазмы. В таблице 1 приведены значения толщины экранирующих слоев при различных значениях параметров ионосферной плазмы.
Таблица 1- Толщина экранирующего слоя при различных температурах и концентрациях частиц в плазме, см
Концентрация плазмы Температура Т.К.
500 1000 2000 3000
104 6,7 9,4 13,4 16,4
105 2,1 3,0 4,2 4,2
106 0,7 0,9 1,3 1,6
107 0,2 0,3 0,4 0,5
Потенциал и толщина экранирующего слоя определяют напряженность электрического поля на по-
верхности ОРКТ, движущегося в плазме E = фк± / rD . На расстоянии rD от поверхности ОРКТ напря-
женность электрического поля уменьшается в ераз.
Таким образом представляется возможным сформулировать заключение, что максимальные напряженности при воздействии ионосферной плазмы на поверхности ОРКТ будут наблюдаться на высотах 250-300 км, где концентрация плазмы максимальна и будет достигать величины порядка 0,1...0,2
кВ/м.
По мере уменьшения концентрации заряженных частиц толщина экранирующего слоя будет увеличиваться, и распределение поля вокруг ОРКТ будет все больше приближаться к распределению поля в вакууме.
Следует отметить, что концентрация ионов вокруг ОРКТ, движущегося в ионосфере со скоростью гораздо большей, чем скорость ионов, неравномерна. На лобовых, по отношению к вектору скорости, поверхностях ОРКТ, происходит взаимодействие с набегающим потоком ионов и нейтральных частиц. Это взаимодействие сопровождается различными физическими процессами и, в частности, явлениями адсорбции частиц на поверхности ОРКТ процессами неравновесного плазмообразования. В результате этих процессов концентрация плазмы на лобовых поверхностях возрастает в 2-5 и более раз. На боковых поверхностях концентрация плазмы примерно равна концентрации частиц в возмущенной плазме. В конце ОРКТ концентрация ионов резко понижена, так как отрицательные ионы не успевают заполнить ближнюю к тыловой поверхности зону спутного следа. Уменьшается и электронная концентрация плазмы.
На рис. 2 приведена угловая зависимость электронной концентрации Пе (v, у) пе 01 измеренная около поверхности КА «Ариэль-1» [16]. О степени уменьшения концентрации ионов можно судить на основе, приведенной на рис. 3,
Рис. 2 - Угловая зависимости электронной
концентрации
Рис. 3 - Степень уменьшения концентрации ионов зависимости относительной концентрации частиц вдоль оси в конце ОРКТ с различной формой сечения [2, 3].
Расчет проводился в «нейтральном» приближении, когда траектория движения ионов принимаются прямолинейными. Таким образом, представляется возможным сформировать заключение, что в ближней части спутного следа концентрация электронов уменьшается более чем на два порядка, а концен-
4
трация ионов на 4-5 порядков. Ближняя зона спутного следа существенно понижена положительными ионами - позади летящего изделия в ионосфере существует зона «ионной тени», или так называемый «электронный мешок». Поэтому область, расположенная вдоль оси изделия, обладает отрицательным зарядом. Этот заряд, а также пониженная концентрация частиц, то есть значительно возросший радиус Дебая, и определяют распределение напряженности электрического поля на тыльной, по отношению к вектору скорости, поверхности ОРКТ. Область отрицательного заряда должна экранироваться прилегающими к ней областям положительного заряда, которые постепенно соприкасаются с потоком обтекающей плазмы. На рис. 4 представлено в соответствии с этой физической моделью распределение напряженности электростатического поля на тыльной поверхности ОРКТ.
Рис. 4 - Распределение напряженности электростатического поля на тыльной поверхности ОРКТ Существуют дополнительные факторы, усложняющие процессы электростатической зарядки и картину распределения электростатических полей на внешней поверхности ОРКТ. К таким факторам, во-первых, следует отнести диэлектрические материалы, которые могут покрывать до 90% всей поверхности ОРКТ. На поверхностях ОРКТ, покрытых диэлектрическими материалами, могут накапливаться электрические заряды. На тыльной поверхности электрический заряд помимо тепловых электронов плазмы может накапливаться также под воздействием «надтепловых» электронов, ускоренных объемным отрицательным зарядом спутного следа. Такие электроны с энергией до 100 эВ обнаружены экспериментально при проведении летних испытаний [4]. При этом электрический потенциал следа может составлять несколько десятков вольт [5]. Отсюда можно заключить, что напряженность электрического поля на тыльной поверхности ОРКТ может превышать величину 10 кВ/м.
Фактором, существенно влияющим на процессы электрической зарядки изделия, являются также ультрафиолетовое излучение Солнца. Это излучение обуславливает с поверхности изделия поток фотоэлектронов и тем самым уменьшает величину отрицательного поверхностного заряда. Величина фототока определяется
J ф — е
) 'Ы)уп°^dv’
V
кр
(4)
где: V(v) - квантовый выход фотоэлектронов; Ф(v) - поток солнечной радиации на частоте; оеф
- скорость фотоэлектронов; V - красная граница фотоэффекта; кп - постоянная Планка.
Как отмечалось, на лобовых поверхностях ОРКТ в условиях свободномолекулярного обтекания разделение электрических зарядов частиц плазмы дополняется механизмами разделения, обусловленными явлениями химической и физической адсорбции и десорбции.
При адсорбции происходит поляризация атомных орбит, что приводит к возникновению наведенных дипольных моментов, а при наличии таковых в исходных продуктах - к их выстраиванию на поверхности адсорбента.
При полете ОРКТ в режиме свободномолекулярного обтекания (высоты более 160 км) на его поверхности адсорбируются в основном атомы кислорода. Монослой атомов кислорода на поверхности изделия создает условия для протекания различных химических реакций на его поверхности. Реализуется поверхностный катализ. Наиболее вероятно могут реализовываться следующие реакции [6]:
Г N + O ^ NO + N
i N + O ^N + O (5)
[ NO + O ^ NO2
Последняя реакция сопровождается эмиссией отрицательных ионов. Адсорбированные атомы и молекулы кислорода под воздействием потока частиц окружающей атмосферы также могут покидать поверхность в виде отрицательных ионов, при этом, в общем случае, ток разделения зарядов равен
Jраз — е n^_)* dS. (6)
Наиболее интенсивное разделение электрических зарядов происходит в случае металлических поверхностей ОРКТ.
ВЫВОДЫ:
Электризация ОРКТ при полете в магнитосфере и в зоне полюсов Земли.
Наиболее распространенным типом изделий, совершающих полеты в магнитосфере Земли, являются геостационарные КА. Орбиты геостационарных КА располагаются на удалении 6,6 R3 области внешнего радиационного пояса. КА в процессе суточного полета пролетает две зоны магнитосферы: внешнюю зону плазмосферы и ближайшую к Земле.
В плазмосфере находится низкотемпературная плазма ионосферного происхождения с максимальной плотностью 102 см-3 и эффективной температурой 1 эВ. В зоне плазмопаузы температура плазмы повышается до 1 эВ [7]. В плазменном слое присутствуют электроны с температурой T — 1эВ(пе — 103 смъ и
протоны - T — 1...10кэВ.
В отсутствии магнитосферных суббурь, границы плазмосферы и плазменного слоя, как правило, стабильны. При наличии магнитосферных возмущений, длительность которых может колебаться от 2-3 до нескольких суток при магнитных бурях, возникающих при повышенной солнечной активности, эти границы могут значительно деформироваться. В районе геостационарной орбиты присутствуют также электроны и ионы с энергиями n • 10кэ..п • 1МэВ. Во время магнитосферных возмущений потоки этих частиц возрастают: электронов - до 107...109 см2 ■ с-1 ■ ср. кэВ, ионов - до 106...107 см-1 ■ ср. кэВ. Возросшие потоки энергетических частиц обуславливают повышенные уровни электростанции КА. Про-
5
веденные натурные измерения показывают, что на высоте геостационарной орбиты 90% потока энергии частиц приходится на электроны.
Существенным фактором, определяющим процессы электризации на геостационарных орбитах, является также ультрафиолетовое излучение, воздействующее на КА на освещенной части орбиты.
Анализ известных данных [8, 13] показывает, что процессы электризации КА в спокойной магнитосфере при полете в достаточно плотной и холодной плазме плазмосферы потенциал КА и отдельных элементов его поверхности незначителен - порядок единиц и десятков вольт. Воздействие УФ-излучения обуславливает небольшой положительный потенциал поверхности. В области плазменного слоя, где присутствует достаточно большое число горячих электронов, потенциал КА и его элементов в отсутствие УФ-облучения достигает уже киловольтных значений.
В момент суббури, если аппарат находится вне плазмосферы (в ночные часы по местному времени), потенциалы элементов поверхности КА достигают десятков киловольт. Если же во время суббури КА находится в области плазмосферы, ее холодные электроны стабилизируют потенциал КА на небольшом уровне.
Потенциал КА и отдельных его элементов в магнитосфере, как и при полете в других средах, определяется на основе уравнения полного тока. Равновесный потенциал вычисляется исходя из уравнения баланса положительных и отрицательных токов на поверхности КА. Например, для зоны солнечной тени справедливо следующее уравнение [13].
-Je[\-P{Ee)] + Ji[\-r(Ei)] = 0, (7)
где: Jе и Ji- электронные и ионные токи, воздействующие на КА;
А Ее) ,г( е ) - коэффициенты вторичной электронной и ионной эмиссии при энергии частиц Eei
Так как коэффициенты вторичной эмиссии материалов поверхности КА различны, то между нами возникает разность потенциалов. Вторичная эмиссия существенно зависит также от теневых эффектов и качества поверхности.
Проведенные натурные измерения параметров электризации геостационарных КА позволили установить, что во время геомагнитных возмущений аппараты могут заряжаться до потенциала 20 кВ [9, 10]. Более высокие уровни электризации и наиболее мощные заряды были зарегистрированы на КА в те периоды, когда он находился в зоне тени (полутени) Земли. Наибольшая зарядка КА происходит между 0 часов и 6 часами утра местного времени. Уровень зарядки диэлектрических материалов с течением времени может возрастить, например, для тефлона через каждые 250 суток полета примерно вдвое [14].
Процессы электрической зарядки, аналогичные процессам, имеющим место при полете КА в магнитосфере, возникают при движении изделия по низким полярным орбитам. В районе полюсов во время магнитных суббурь на ОРКТ воздействуют интенсивные потоки электронов высокой энергии, которые распространяются вдоль магнитных силовых линий. При этом на высотах 200..400 км на ОРКТ в районе полярного овала могут воздействовать магнитосферные электроны с энергией до 5-10 кэВ и величиной потока до 200 мкА/см2. Такие потоки создаются в относительно тонких слоях, толщина которых составляет 1__10 км.
При скорости полета ОРКТ ~8 км/с, длительность воздействия энергетических электронов составляет 0,1 1 с. В том случае, когда поверхность ОРКТ покрыта достаточно толстым слоем диэлектрика, скорость электризации должна быть порядка 105...10б В/с [15] . Таким образом, даже при весьма кратковременных воздействиях высокоэнергетичных электронов, уровни дифференциальной зарядки ОРКТ могут достигать нескольких киловольт. Однако, в действительности, эти уровни могут быть и значительно меньше. Это обусловлено наличием на данных высотах ионосферной холодной плазмы, а также солнечным облучением. Температура ионосферных электронов и ионов составляет 0,1...0,5 эВ, а плотность 105...10б см-3. Эта ионосферная плазма оказывает нейтрализующее влияние при высоковольтной дифференциальной зарядке.
ЛИТЕРАТУРА
1. И.В.Мещеряков. В мире космонавтики. - Н.Новгород.: «Русский купец», 1996. - 368.
2. А.Л.Альперт. Волны и искусственные тела в приземной плазме. - М.: Наука, 1974. - 25 с.
3. А.В.Гуревич. Тр.ИЗМИРАН т.17(27), 1960. - с.173.
4. Smiddry, M.Shuttle Electrical Environment Proceedings of Spacecraft Environmetal Interactions Conference Paper 1-4, № ASA reuis Researh Conter, 1983.
5. Sharp J.W. Missiles Space Company Symposium. COSPAR, 1963.
6. Н.М.Пушкин, Л.И.Гречихин. Роль отрицательной ионной эмиссии в процессах электризации КА в ионосфере. Материалы межотраслевой конференции «Проблемы электризации высокоорбитальных КА и разработка методов их защиты от ее вредного воздействия». ЦНТИ «Поиск», 1987. - с.41-42.
7. С.Н.Вернов. Модель космоса. М.: изд-во МГУ т.1-3.
8. Н.М.Пушкин. Исследование электростатических полей и зарядов изделия, разработка средств и методов для снижения их влияния на соединительные линии и аппаратуру бортовых систем контроля и управлении. Дис-ция, к.т.н. МЛТИ, 1985. - 230 с.
9. De Forest S.E. Mc. Ilwain G.E.//J.Geophys. Kes. 1971. Vol. 76 № 16, p.3587-36//.
10. Garret H.B.//Rev. Geophys. Space Phes. 1981. Vol. 19, № 4. p.577-676.
11. Г.В.Попов, Г.А.Жеребцов. Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Солнца. М.: Наука, вып. 70, с.3-33.
12. К.И.Грингауз, В.В.Бузруких. Геомагнетизм и аэрономия. 1977, т. 17, вып. 5, с.784-803.
13. Г.В.Бабкин, В.В.Савичев, Н.М.Пушкин и др. Электризация высокоорбитальных космических аппаратов. М., ЦНИИ «Поиск», 1985. - 185 с.
14. ^C.Konns. - I.Space Rock. 1983, vol. 20, p. 425.
15. Kater I. Parks DE Spase Shutte orbiter charging «ALAA» Pap. 1982, № 01919, 1-5.
16. Barret P.I., Phys. Rev. Letts. 1964.
17. Корсун А.Г., Твердохлебова Е.М., Новиков Г.И., Маркелова Т.С., Асташкин А.А., Надирадзе А.Б. Вопросы защиты космических аппаратов от электрофизического воздействия. Системная баллистика и эффективность космических систем ДЗЗ. Научные труды «Космонавтика и ракетостроение». М.: ЗАО НИИ «ЭНЦИТЕХ», 2012. - 156 иллюстр., 72 табл., 432 стр.
18. Гориш А.В., Кузнецов А.Н., Пушкин Н.М. Оценка параметров микроразрядных процессов в дипольной системе «двигательная струя». Научные труды. Выпуск 307 (II) . Изд-во МГУЛа, Москва-2000 . - с.с. 85-90.
6
19. Поротников A.A., Пушкин Н.М., Брухтий В.И., Глотова В.И. Эксперименты с использованием торцевого плазменного ускорителя. // Тез. докл. Всесоюзной конференции по плазменным ускорителям и ионным инжекторам. - М.: Наука, 1982. - с. 148-149.
20. Пушкин Н.М., Медников Б.А., Машков А.С., Лапшинова О.В. О размерах и длительности существования ионосферных возмущений, вызванных работой двигателей ориентации КА. Материалы всесоюзной межотраслевой конференции «Исследование крупномасштабных возмущений в ионосфере, вызванных локальными воздействиями».: Харьков, 1990. - с. 15-16.
21. Кочеев А.А., Пушкин Н.М., Исляев Ш.Н. и др. Методы и аппаратура для исследования электризации объектов. // В кн. Исследование электрического заряда КА на геостационарной орбите.: Красноярск, предприятие п/я Г-4805, 1981. - с. 57-70.
22. Пушкин Н.М. Помехи в высокоомных соединительных линиях, обусловленные деформацией кабеля. // Сб. мат. конференции, ОНТИ-502, 1971. - с. 74-105.
23. Пушкин Н.М. Электрофизические методы контроля и диагностирования, основанные на измерении параметров поверхностных и объемных электрических зарядов // Приборы и системы управления. 1994, № 8, с. 17-18.
24. Пушкин Н.М., Медников Б.А., Машков А.С., Лапшинова О.В. Измерение фоновых электростатических и переменных электрических полей на внешней поверхности модуля «Квант» орбитальной станции «МИР» // Космические исследования. 1994, № 3, с.
25. Бабкин Г.В., Савичев В.В., Пушкин Н.М. и др. Электризация высокоорбитальных космических аппаратов. М., ЦНИИ «Поиск», 1985. - 185 с.
26. Брагин Ю.А., Пушкин Н.М. О методах исследования электрического состояния летательных аппаратов и окружающей их среды. В кн. Распространение радиоволн и физика ионосферы. Новосибирск, Наука, 1981. -с. 154-165.
27. Пушкин Н.М., Гречихин Л.М. Влияние сажевых частиц на термодинамическое состояние нагретых газов при различных температурах.Изв. ВУЗ(ов) сер. Авиационная техника, 1983, № 1 с. 8588.
28. Пушкин Н.М. О влиянии магнитного поля на уровень электростатического поля, обусловленного работой ракетного двигателя // Материалы межотраслевой конференции «Проблемы электризации высокоорбитальных КА и разработка методов их защиты от ее вредного воздействия». ЦНТИ «Поиск»,
1987. - с. 17-18.
29. Величутин Н.В., Пушкин Н.М., Тамбовцев В.И. Электризация струй продуктов сгорания при истечении в разряженную среду. // Тезисы докл. Всесоюзного семинара по электрофизике горения. Челябинск.: 1991. - с. 10.
