CC BY
38
УДК 533.9.03
Р. X. Амиров1, Н. А. Ворона1'2, А. В. Гавриков1'2, С. Н. Жабин1'2,
Г. Д. Лизякин1'3, В. П. Полищук1, И. С. Самойлов1, В. П. Смирнов1,
1'2 1
1 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Объединенный институт высоких температур Российской академии наук 2 Московский физико-технический институт (государственный университет) 3 Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ»
Экспериментальное исследование процессов вакуумно-дугового испарения и ионизации вещества (гадолиния), моделирующего уран, для разработки технологии плазменной сепарации отработавшего
ядерного топлива
Одной из ключевых проблем при разработке технологии плазменной сепарации ОЯТ является конструирование источника плазмы, использующего в качестве сырья твердое вещество отработавшего ядерного топлива (ОЯТ). Данная работа посвящена экспериментальному изучению процессов испарения и ионизации вещества (гадолиния), моделирующего ОЯТ. Для этого создавалась вакуумная дуга с подогреваемым катодом на рабочем веществе — гадолинии — и исследовались ее параметры в разных режимах горения. В ходе эксперимента контролировались температура катода, ток, напряжение и спектр плазмы вакуумного дугового разряда, проводились зондовые измерения. Было установлено, что при увеличении мощности подогрева катода напряжение между электродами существенно падает (до 3 В). Этот факт позволяет понизить энергию электронов дуги и получить однократно ионизованную плазму высокой степени ионизации и выполнить одно из требований для осуществления плазменной сепарации ОЯТ. Этот же вывод подтверждается полученными спектрами плазмы вакуумного дугового разряда и результатами зондовой диагностики.
Ключевые слова: плазменная сепарация ОЯТ, вакуумно-дуговой разряд, источник плазмы, гадолиний.
1. Введение
В настоящее время одной из актуальных задач атомной энергетики является переработка отработавшего ядерного топлива (ОЯТ), необходимая для перехода к замкнутому топливному циклу с целью более полного вовлечения ресурса топлива в реакторах. Для реакторов на тепловых нейтронах эта задача стоит особенно остро из-за нарастающего дефицита природного урана-235. Существующие методы химической переработки отработанного топлива на выходе образуют большое количество жидких радиоактивных отходов (при переработке одной тонны ОЯТ образуется несколько тысяч тонн отходов), что противоречит требованиям экологии. Также следует отметить, что любая гражданская технология переработки ОЯТ должна удовлетворять требованиям нераспространения ядерного оружия, т.е. обязана не допустить выделения плутония. Потенциально вышеперечисленным требованиям отвечает обсуждаемая в последнее время плазменная сепарация ОЯТ [1-3]. Данная технология переработки ОЯТ предполагает преобразование вещества в низкотемпературную плазму с последующим пространственным разделением ионов по массам и сбор разделенного вещества.
В отличие от электромагнитных, в плазменном сепараторе ионы движутся в условиях компенсированного объемного заряда [4], что снимает ограничения на величину ионного тока и резко увеличивает производительность. Возможность использования плазменной сепарации для решения вопросов по программе управляемого термоядерного синтеза была
отмечена более 30 лет назад [5]. Тогда была предложена центробежная ловушка, создаваемая в замагниченной плазме системой кольцевых электродов [6]. Развитием этой концепции стали разработки масс-фильтра Окавы [7, 8] и недавние работы по анализу ассимет-ричной центробежной ловушки применительно к переработке ОЯТ [9]. Другим подходом к сепарации вещества является предложенная А.И. Морозовым [4, 10] плазмооптическая фокусировка ионов различных масс, вылетающих из плазменного ускорителя. В настоящее время работы этого направления нацелены на улучшение параметров плазмоопти-ческих систем и достижение приемлемого для технологии пространственного разделения потоков вещества [11, 12]. Следует обратить внимание на другие плазмооптические схемы [13, 14], способные оказаться полезными для осуществления разделения компонентов ОЯТ. Для реализации плазменной сепарации разрабатываются различные резонансные методы, в том числе основанные на ионном циклотронном резонансе и электронно-пучковом разряде [15, 16].
Для разработки технологии плазменной сепарации необходимо решить три основные задачи: создать источник плазмы, в котором будет осуществляться превращение твердого вещества ОЯТ в плазму, создать блок сепарации, где будет происходить разделение компонентов ОЯТ в электрическом и магнитном полях, и, наконец, сконструировать блок коллекторов для сбора сепарированного вещества. В настоящее время в научной группе авторов данной статьи разработаны конфигурации полей, в которых возможно разделение компонентов ОЯТ, заканчивается создание экспериментальной модели сепаратора, разработаны конфигурации коллекторов и выполнен ряд экспериментов по осаждению вещества [17, 18]. Остается открытым вопрос об источнике плазмы. Данная работа посвящена изучению именно этой проблемы.
Для эффективной сепарации в рабочий объем должна поступать практически полностью ионизованная плазма, содержащая ионы одинаковой кратности. Как показывает опыт американских коллег, эти, на первый взгляд, противоречивые требования могут быть удовлетворены одновременно [1].
Был проведен анализ целого ряда способов перевода конденсированного вещества в плазменное состояние: магнетронное распыление, тигельный нагрев с последующей ионизацией пара, испарения твердого вещества при помощи электронного пучка или лазерного излучения и, наконец, вакуумная дуга. С учетом требований к плазме ОЯТ (степень ионизации около 100 %, одинаковая кратность ионов) в качестве наиболее перспективного способа был выделен вакуумно-дуговой разряд с диффузной катодной привязкой (ДКП) [19]. Такая форма дуги существует в парах катода при его температуре свыше 2 кК. Разряд равномерно распределен по поверхности отрицательного электрода с плотностью тока ^ ~ 10 — 100 А/см2. При этом с него вылетает сверхзвуковой поток плазмы, степень ионизации которой высока и может достигать 100 %. Температура электронов составляет несколько электрон-вольт, функция распределения электронов по скоростям близка к максвелловской, а их концентрация — 1013 см-3 [19-21]. Важная отличительная особенность формы вакуумной дуги с ДКП — отсутствие микрокапельной фракции в продуктах эрозии катода, доля которой в обычной вакуумной дуге на холодных катодах может превышать 80 %.
Для экспериментального изучения возможности применения вакуумной дуги как источника плазмы для разработки технологии плазменной сепарации ОЯТ была разработана следующая программа исследований:
• Исследование металлического аналога (с точки зрения вакуумной дуги) урана и ответ на принципиальный вопрос: возможно ли при помощи вакуумной дуги удовлетворить требованиям к плазменному источнику по производительности, степени и кратности ионизации?
• Исследование вакуумной дуги на композитных электродах, содержащих керамические компоненты. Этот шаг необходим, т.к. более 95% отработанного ядерного топлива составляет диоксид урана [22].
В представляемой работе основное внимание было уделено первому пункту программы. В рамках второго был проведен анализ окислов, подобных диоксиду урана по зависимости электропроводности от температуры, давления насыщенных паров и соотношения температур плавления оксида и чистого вещества. Выбор сделан в пользу оксидов ниобия (V), кобальта (II) и титана (IV). В целом горение вакуумной дуги на диэлектрическом веществе возможно, однако этот вопрос в настоящее время недостаточно полно освещен в научной литературе и требует дополнительной проработки.
В качестве вещества, моделирующего уран, выступает гадолиний. Первые три потенциала ионизации гадолиния и урана практически совпадают (II: 6,19-11,9-20,0 эВ; Сс1: 6,1512,1-20,6 эВ) [23]. Кроме того, свойства вакуумной дуги определяются отношением потоков термически испаренных атомов и электронов [24]. Для гадолиния это отношение составляет д = 0, 05, а для уран а — д = 0, 01, для обоих элементов оно много меньше единицы, так что характеристики вакуумной дуги на катодах из гадолиния и урана должны быть подобными [24].
2. Описание экспериментальной установки и проведенных экспериментов
В ходе экспериментов была определена средняя скорость испарения гадолиния в разряде, исследованы такие параметры плазмы вакуумно-дугового разряда на гадолинии, как температура электронов, концентрация ионов и степень ионизации в зависимости от напряжения на межэлектродном промежутке. Также определен режим горения разряда, в котором плазма имеет максимальную степень ионизации и в ней отсутствуют многозарядные ионы.
Схема эксперимента изображена на рис. 1. Экспериментальный стенд представляет собой цилиндрическую вакуумную камеру объемом 100 л, откачиваемую до давления остаточных газов менее 0,1 Па. Катодом дуги является гадолиний, который помещается в молибденовый тигель с внешним диаметром 24 мм. Под тиглем располагается электроннолучевой подогреватель (ЭЛП), состоящий из вольфрам-рениевой проволоки — эмиттера и электростатической линзы. ЭЛП служит для разогрева тигля и его содержимого до температур, при которых реализуется форма вакуумно-дугового разряда с ДКП. Во время эксперимента, изменяя мощность подогревателя (0-1000 Вт), производится управление напряжением разряда при постоянном токе. При этом гадолиний находится в расплавленном состоянии (Тпл = 1586 К). Площадь расплава около 5 см2. Анодом является стальной диск с водяным охлаждением. Межэлектродное расстояние около 35 мм. Фотография эксперимента изображена на рис. 2.
Анод
Зонд
г
Пирометр
Расплавленный гадолиний - катод дуги
ЭЛП
Рис. 1. Схема эксперимента
Электрические схемы экспериментального стенда представлены на рис. 3. Источником питания вакуумной дуги служит выпрямитель с выходным напряжением 380 В, ток разряда
регулируется балластным сопротивлением, который представляет собой реостат с водяным охлаждением. Последовательно с дугой включен шунт (Я = 0, 001 Ом), с помощью которого измеряется ток разряда. Межэлектродное напряжение регистрируется вольтметром, непосредственно подключенным параллельно дуге.
Рис. 2. Фотография вакуумно-дугового разряда с ДКП во время эксперимента
а)
Рис. 3. Электрические схемы: а) схема ЭЛП, б) схема питания дуги
РТзменение температуры тигля контролируется при помощи яркостного пирометра. Во время эксперимента истинная температура тигля достигала 2,1 кК. РТзлучение плазмы фиксируется при помощи спектрометра с разрешением 0,28 нм в рабочем диапазоне 280-600 нм. Оно выводится из камеры через удлинитель вакуумного окна с кварцевым стеклом. Эта мера необходима для защиты выводного окна от запыления продуктами дуги. Далее изображение разряда при помощи кварцевой фокусирующей системы переносится на плоскость, в которой находится вход оптоволокна спектрометра.
Для определения концентрации ионов и температуры электронов плазмы применяется одиночный зонд Ленгмюра. В качестве зонда используется вольфрамовая проволока, загнутая таким образом, чтобы токособирающая поверхность оказалась параллельна линиям электрического поля в разряде. Это требование обеспечивает попадание зарядов на зонд только вследствие их теплового движения. Рабочая поверхность зонда имеет длину 10 мм, остальная часть изолирована тонкой керамической трубкой с металлическим экраном (рис. 2). Экран предназначается для защиты торца изоляции от напыления, что может увеличить эффективную площадь токособирающей поверхности. В процессе эксперимента зонд может двигаться вдоль радиуса камеры в пределах 14-60 мм от оси разряда.
Перед экспериментом тигель и закладываемый в него гадолиний взвешиваются. Далее сборка с ЭЛП и тиглем вставляется в камеру. После откачки камеры катод разогревает-
ея подогревателем до температуры около 1,9 кК (давление насыщенный паров гадолиния составляет порядка 2 Па), зажигается разряд. По завершении эксперимента тигель снова взвешивается.
На стенде проводилось несколько серий экспериментов:
• При постоянном токе I = 44 А фиксировались спектры излучения на разном расстоянии от поверхности тигля (2,2-8,2 мм) при напряжениях дуги и = 3-23 В.
• Измерялась ВАХ зонда на расстояниях 14 60 мм от оси разряда при фиксированном токе I = 44 А и напряжении дуги и = 3-23 В.
• Снималась зависимость температуры тигля от мощности подогревателя во время работы разряда (I = 44 А) и без него (I = 0 А).
• В каждом эксперименте измерялась средняя скорость испарения гадолиния но разности масс тигля перед экспериментом и после него. Для разных серий экспериментов она составляла 1,5 2,2 мг/е.
3. Анализ экспериментальных данных
Зависимость температуры тигля при отсутствии дуги (/ = 0 А) и при токе (I = 44 А) от мощности ЭЛП изображена на рис. 4. Как видно из рисунка, при мощности ЭЛП менее 500 Вт температура тигля с дугой больше, чем при нулевом токе, то есть дуга греет катод. При большей мощности соотношение температур меняет знак, и разряд начинает охлаждать тигель.
Рис. 4. График зависимости температуры тигля от мощности ЭЛП
Спектры излучения плазмы анализировались на совпадение линий атомарного гадолиния и двух его первых ионов [25]. Пример спектра, на котором прослеживается появление линий Сё II, при переходе от напряжения 4,9 к 7,9 В изображен на рис. 5. Интенсивность излучения отдельных линий зависит от таких факторов, как энергия электронов, сечение возбуждения высвечиваемых уровней, вероятностей перехода, рассеяния излучения, прохождения через оптическую систему и т.д. [26]. Таким образом, на приведенных далее графиках нельзя сравнивать интенсивности отдельных линий между собой. Общая картина поведения интенеивноетей линий совместно ионов и атомов приведена на рис. 6 (интенсивность каждой линии нормирована по максимуму). Из рисунка видно, что максимум интенсивности линии Сё II приходится примерно на 5 В, при этом ионы кратности 2
практически отсутствуют. Поведение интенсивиостей .линий атомарного гадолиния и иона на расстояниях от 2,2 до 8,2 мм от поверхности тигля показаны на рис. 7.
Рис. 5. Спектр излучения плазмы при напряжении 4.9 и 7.9 В (Gd III. Gd II табличный спектр двукратно и однократно ионизованного гадолиния. Gd I атомарный спектр, эксп спектр из эксперимента)
Рис. 6. Поведение линий в зависимости от напряжения (ток дуги I = 44 А, Сс1 I — атомарный, Сс1 II — ион кратности 1, Сс1 III — ион кратности 2, N0 — концентрация насыщенных паров (см-3)
При обработке фондовых вольт-амперных характеристик отдельно проверялось отсутствие влияния тока термоэмиссии с зонда. По оценкам за время эксперимента зонд нагревался до температур 1 кК, однако термоэмиссионный ток с его поверхности, способный исказить В АХ, появляется при температурах более 2 кК [23]. Типичная вольтамперная характеристика изображена на рис. 8. Зависимость температуры электронов от напряжения на дуге на расстояниях от 14 до 51 мм от оси разряда, измеренная при помощи зонда, показана на рис. 9. Таким образом, температура электронов растет вместе с ростом напряжения и практически не зависит от расстояния до оси дуги.
а)
б)
Рис. 7. Зависимость интенсивности линий Сс11 и Сс1 II от напряжения в разных точках наблюдения от поверхности тигля
Рис. 8. Экспериментальная вольтамперная характеристика зонда
Зондовые измерения позволили определить концентрацию ионов плазмы вакуумно-дугового разряда, которая составила (0,27-2,36) • 1012 с м-3 в зависимости от точки наблюдения. Используя эти данные, была выполнена оценка снизу степени ионизации плазмы /3. Типичное распределение плотности потока атомов, вылетающих из тигля, имеет следующий вид:
j = jo cosa в,
где а > 1 [27], jo — плотность потока в направлении, перпендикулярном поверхности тигля, в — угол между нормалью к поверхности и точкой наблюдения. В нашей оценке был принят закон а = 1. Тогда концентрация атомов гадолиния в точке наблюдения определяется выражением
jo cos 6m п =-,
V
где 6m — угол, характеризующий точку наблюдения А (рис. 10), v — скорость атомов, которая была оценена снизу средней скоростью, соответствующей максвелловскому распределению v = \/8квT/nmQd (Т — температура паров гадолиния, равная температуре тигля, mod — масса атома гадолиния). Полный поток частиц, вылетающих из тигля, равен
гп/2
Q = / 2пг2 jo cos в sin вd9 = nr2 j0, o
где г — расстояние от точки наблюдения до центра тигля. Таким образом,
Q cos 9т
п =
■кг2ь
С другой стороны, величина Q может быть вычислена при помощи выражения
Я = я(Т) • Б,
где д(Т) — скорость испарения атомов с единицы поверхности при температуре Т, Б = 5 см2 — площадь испаряемой поверхности. Табличное значение д(Т) для условий эксперимента составляло д(Т = 1966 К) = 2, 22 • 1018 ат/с. Тогда, учитывая, что для точки наблюдения, в которой находился зонд г = 14 мм, получаем п = 12, 4 • 1012 см-3 , а степень ионизации Р = щ/п к, 20% (и = 4,1 В, I = 44 А, щ = 2, 36 • 101^м-3).
Рис. 9. График зависимости температуры тигля от мощности ЭЛП
J_
i
: \А
1 i / г
!
Рис. 10. Для расчета концентрации паров над расплавом гадолиния (А точка наблюдения)
Приведенная оценка является оценкой снизу по причине того, что скорость вылетающих из расплава атомов выше, чем средняя максвелловская для пара с температурой тигля, а закон распределения j = jo cos в справедлив только для точечных источников. Для получения более точного результата необходимо провести отдельные исследования, учитывающие как геометрический фактор, так и функцию распределения вылетающих частиц по направлениям и столкновения между ними.
4. Вывод
В качестве заключения еще раз сформулируем полученные результаты. Измеренная средняя скорость испарения гадолиния в вакуумно-дуговом разряде с ДКП составляла
1,5-2,2 мг/с. Отметим, что атомная электростанция мощностью 1 ГВт ежегодно нарабатывает 5-10 т ОЯТ (1 кг/ч), а для экспериментального плазменного сепаратора было принято решение ориентироваться на производительность 100 г/ч (0,027 г/с). Полученная в эксперименте производительность пока не удовлетворяет требованиям плазменного сепаратора ОЯТ, но она может быть легко увеличена путем изменения площади поверхности тигля. В экспериментах были определены режимы работы, при которых наблюдается максимум интенсивности излучения линий однократно ионизованного гадолиния, где практически отсутствуют ионы кратности 2. Установлено, что при напряжениях дуги около 5 В ожидается появление плазмы высокой степени ионизации. Также исследована зависимость температуры электронов дуги от напряжения (рис. 8), которая показала слабую зависимость от расстояния до оси разряда. Обнаружено, что при высокой мощности ЭЛП (более 600 Вт при токе 44 А) дуга охлаждает катод. И наконец, сделана оценка степени ионизации плазмы. В точке, где располагался зонд, она составила примерно 20 %.
В целом представленные результаты свидетельствуют о том, что вакуумно-дуговой разряд с ДКП как источник плазмы проводящего вещества является перспективным с точки зрения задач плазменной сепарации. Работы в данном направлении будут продолжены и на следующем экспериментальном этапе проведены на веществе, моделирующем непроводящее ОЯТ (оксиды кобальта, ниобия и титана), и на многокомпонентной смеси.
Авторы выражают признательность В. И. Киселеву за большую помощь в подготовке и проведении экспериментов. Работа выполнена при частичной поддержке Министерства образования и науки РФ (соглашение № 8254, сп-1896.2012.2) и РФФИ (проект № 12-08-33088\12).
Литература
1. Litvak A., Agnew S., Anderegg F. [et al.\. Archimedes Plasma Mass Filter // 30th EPS Conference on Contr. Fusion and Plasma Phvs. — St. Petersburg, 7-11 July 2003 ECA V. 27A, 0-1.6A.
2. Жильцов В.А., Кулыгин В.М., Семашко H.H. \и др.]. Применение методов плазменной сепарации элементов к обращению с ядерными материалами // Атомная энергия. — 2006. - Т. 101, вып. 4. - С. 302-306.
3. Смирнов В.П., Самохин A.A., Ворона H.A., Гавриков A.B. Исследование движения заряженных частиц в различных конфигурациях полей для развития концепции плазменной сепарации отработавшего ядерного топлива // Физика плазмы. — 2013. — Т. 39, вып. 6. — С. 523-533.
4. Морозов А.И. Введение в плазмодинамику. — М. : Наука, 2008.
5. Bekhtenev A.A., Volosov V.l. Problems of thermonuclear reactor with a rotating plasma // Nuclear Fusion. - 1980. - V. 20, N 5. - P. 579.
6. Volosov V.l., Pekker M.S. Longitudinal plasma confinement in a centrifugal trap // Nuclear Fusion. - 1981. - V. 21, N 10. - P. 1275.
7. Ohkawa Т., Miller R. Band gap ion mass filter // Phvs. Plasmas. — 2002. — V. 9. — P. 5116.
8. Freeman R., Agnew S., Anderegg F. [et al.]. Archimedes Plasma Mass Filter // Radio Frequency Power in Plasmas: 15th Topical Conference. AIP Conference Proceedings. — 2003. - V. 694. - P. 403-410.
9. Fetterman A.J., Fisch, N.J. The magnetic centrifugal mass filter // Phvs. of Plasmas. — 2011. _ V. 18. - P. 094503.
10. Морозов А.И., Савельев B.B. Осесимметричные плазмооптические масс-сепараторы // Физика плазмы. — 2005. — Т. 31, вып. 5. — С. 458-465.
11. Бардаков В.М., Кичигин Г.Н., Строкин H.A. Масс-сепарация ионов кольцевого плазменного потока // Письма в ЖТФ. — 2010. — Т. 36, вып. 4. — С. 75.
12. Бардаков В.М., Во Ньы Зам, Кичигин Г.Н. \и др.]. Топливный цикл и радиоактивные отходы // Известия вузов. Ядерная энергетика. — 2011. — Вып. 2. — С. 3.
13. Коробкин Ю.В., Лебедев Н.В., Паперный В.Л. Зарядовая сепарация плазменного потока при движении в криволинейном магнитном поле // Письма в ЖТФ. — 2012. — Т. 38, вып. 6. — С. 1.
14. Егоров A.M., Юферов В.Б., Шарый С.В. Предварительное исследование демонстрационного плазменного сепаратора // ВАНТ. Серия: Физика плазмы. — 2009. — Вып. 1 (59). - Р. 122-124.
15. Тимофеев A.B. О переработке отработавшего ядерного топлива плазменным методом // Физика плазмы. — 2007. — Т. 33, вып. 11. — С. 971-987.
16. Скибенко Е.И., Ковтун Ю.В. Конструктивные и технологические особенности концептуального проекта ионно- атомного сепарирующего устройства на основе пучково-плазменного разряда // ВАНТ. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение. — 2009. — Вып. 4 (62). — С. 286-292.
17. Vorona N.A, Smirnov V.P., Antonov N.N., Gavrikov A.V., Samokhin A.A., Zhabin S.N. Development of physics and engineering principles and concept plasma separation setup of spent nuclear fuel for task solution of closed nuclear fuel cycle // 28th International Conference on Interaction of Intense Energy Fluxes with Matter, Book of Abstraes. — 2013. - P. 175.
18. Антонов H.H., Ворона H.A., Гавриков A.B., Жабин С.Н., Смирнов В. П. Исследование процессов осаждения веществ, моделирующих отработавшее ядерное топливо (ОЯТ) // Труды 55-й научной конференции МФТИ «Проблемы современной физики». — 2012. — С. 132.
19. Васин А.И., Дородное A.M., Петросов В.А. О существовании вакуумной дуги с распределенным разрядом на расходуемом катоде // Письма в ЖТФ. — 1979. — Т. 5, вып. 24. - С. 1499-1505.
20. Полищук В.П., Сычев П.Е., Шабашов В.И., Ярцев Н.М. Стационарная вакуумная дуга с диффузной катодной привязкой на горячем термоэмиссионном катоде // ЖТФ. — 1986. - Т. 56, вып. 11. - С. 2233-2235.
21. Бронин С.Я., Полищук В.П., Сычев П.Е., Шабашов В.И., Ярцев И. М. Скорость испарения катода и параметры плазмы в вакуумной дуге // ТВТ. — 1993. — Т. 31, вып. 1. — С. 29.
22. Бекман H.H. Ядерная индустрия. Лекция 21. — М. : МГУ, 2005.
23. Физические величины: справочник / под редакцией И.С. Григорьева, Е.З. Мейлихова. — М. : Энергоиздат, 1991.
24. Полищук В.П., Сердюкова O.K., Ярцев Н.М. О параметрах, определяющих свойства вакуумных дуг на катодах из различных материалов // ЖТФ. — 1993. — Т. 63, вып. 3. — С. 66-74.
25. Meggers W.F., Corliss С.Н., Scribner В.F. Tables of Spectral-Pine Intensities, Part I. — Arranged by Elements, Monograph 145. — U.S.: Natl. Bur. Stand., 1975. NIST compilation.
26. Методы исследования плазмы. Спектроскопия, лазеры, зонды / под редакцией В. Лохте-Хольтгревена. — М. : Мир, 1971.
27. Технология тонких пленок: справочник / под ред. Л. Майссела, Р. Глэнга. — Т. 1. — М. : Советское радио, 1977. — С. 9-174.
Поступила в редакцию 30.10.2013.
