CC BY
75
ЭФФЕКТИВНОСТЬ ГЕНЕРАЦИИ ВТОРОЙ ГАРМОНИКИ В ОДНОМЕРНОМ ФОТОННОМ КРИСТАЛЛЕ ИЗ ИЗОТРОПНОГО МАТЕРИАЛА1
А.М. Герасимов2, Н.Д. Кундикова3, Ю.В. Микляев4,
Д.Г. Пихуля6, М.В. Терпугов6
Проведено исследование генерации второй гармоники в одномерном фотонном кристалле. Выполнен расчет записи х(2)-решетки в периодической системе «воздух-стекло» с последующей генерацией второй гармоники в такой структуре. Рассчитан эффективный коэффициент преобразования излучения во вторую гармонику при различных длинах волн первой гармо-hhkiКлючевые слова: фотонный кристалл, генерация второй гармоники (ГВГ), оптическая нелинейность.
Введение
В настоящее время большой интерес вызывают работы по генерации второй гармоники в изотропных средах. Традиционно используемые для удвоения частоты оптического излучения нелинейные материалы достаточно дороги и сложны в обработке, хотя и позволяют преобразовывать излучение во вторую гармонику с эффективностью порядка 50-60 %, тогда как изотропные среды позволяют создавать структуры и объекты практически любой сложности форм и структуры. Актуальность этой темы обусловлена возможностью изготовления периодических структур из подобных изотропных сред, например, для ГВГ в одномерном фотонном кристалле. ГВГ в одномерном фотонном кристалле достаточно хорошо изучена, но лишь для нелинейных сред. Так, в 2003 году была получена ГВГ в одномерном фотонном кристалле с эффективностью преобразования излучения во вторую гармонику около 1 % [1]. Кроме того, была рассчитана эффективность преобразования излучения во вторую гармонику для нелинейного фотонного кристалла. Эффективность преобразования составила 10-2-10-3 [2].
ГВГ в изотропных средах затруднена из-за отсутствия в таких средах нелинейности второго порядка или %(2), а также из-за трудности выполнения условия фазового синхронизма, которое в случае одномерного фотонного кристалла выполняется автоматически. Однако в изотропных телах возможна эффективная ГВГ оптического излучения. Впервые ГВГ в изотропной среде наблюдалась в 1981 году, когда случайно обнаружилась ГВГ излучения неодимового лазера в германо-силикатном волокне [3, 4]. При этом эффективность преобразования была невелика и составила около 10-8. Далее, в 1987 году был предложен механизм, объясняющий возникновение квадратичной нелинейности в изотропных средах [5]. Далее, в 1987 году [6] была предложена теория, согласно которой в волокне при распространении излучения первой и второй гармоник происходит упорядоченная переориентация дефектов, имеющих х(2) Ф 0, что впоследствии вызывает ГВГ при облучении только первой гармоникой. Для проверки этой гипотезы был проведен эксперимент с оптическим волокном, в котором была достигнута эффективность преобразования излучения во вторую гармонику 0,03 %.
Запись /(2) решетки в одномерном фотонном кристалле
1 Исследование выполнено при частичной поддержке Министерства образования и науки Российской Федерации, соглашение 14.В37.21.1633.
2 Герасимов Александр Михайлович - аспирант, кафедра оптики и спектроскопии, Южно-Уральский государственный университет. E-mail: [email protected]
3 Кундикова Наталия Дмитриевна - доктор физико-математических наук, профессор, зав. лабораторией нелинейной оптики Института электрофизики РАН, декан физического факультета, Южно-Уральский государственный университет.
E-mail: [email protected]
4 Микляев Юрий Владимирович - кандидат физико-математических наук, доцент, с.н.с лаборатории нелинейной оптики Института электрофизики РАН, кафедра оптики и спектроскопии, Южно-Уральский государственный университет.
E-mail: [email protected]
5 Пихуля Денис Григорьевич - ассистент, м.н.с лаборатории нелинейной оптики Института электрофизики РАН, кафедра оптики и спектроскопии, Южно-Уральский государственный университет.
E-mail: [email protected]
6 Терпугов Михаил Владимирович - магистр, Южно-Уральский государственный университет.
E-mail: [email protected]
Краткие сообщения
Согласно работе [5], нелинейность второго порядка может появиться в изотропной среде в случае воздействия на нее полем с неравным нулю средним кубом поля, <Е3> Ф 0. Если подвергнуть изотропную среду одновременно излучению первой и второй гармоники, то суммарное поле как раз будет имеет неравный нулю средний куб поля и в такой среде будет записана х(2) решетка:
Х2)(Я) = а£2(и(Я)£; (Я)Е: (Я), (1)
где коэффициент а, определяется экспериментально и много меньше единицы.
Был сделан расчет записи такой решетки в одномерном фотонном кристалле с помощью программного пакета МЕЕР [7]. Была задана структура одномерного фотонного кристалла «стекло-воздух» с показателем преломления стекла 1,5. Размер воздушных и стеклянных промежутков соответствовал и для излучения с длиной волны 1,064 мкм (рис. 1). На рис. 1 светлые промежутки соответствуют стеклу с показателем преломления 1,5, черные - воздуху.
Для наведения нелинейного коэффициента второго порядка в указанную структуру запускалось излучение Рис. 1. Одномерный фотонный
двух длин волн - первой и второй гармоники. Пример кристалл стекло-воздух
распространения излучения для разных длин волн представлен на рис. 2.
координата, отн.ед. координата, отн.ед.
а б
Рис. 2. Распространение излучения первой и второй гармоники в одномерном фотонном кристалле, длина волны источника: а) 1,060 мкм и 0,530 мкм 6) 1,266 мкм и 0,633 мкм
Из рис. 2 хорошо видно, как происходит в фотонном кристалле распространение излучения с длинами волн, отличающимися в два раза.
Таким образом, в данной структуре записывается решетка нелинейности второго порядка (1) с коэффициентом а = 0,01 (рис. 3).
На этом рисунке видно, что х(2) решетка формируется неравномерно по всей протяженности фотонного кристалла и равна нулю в воздушных промежутках, так как там возникновение х(2) ПРИ больших мощностях входного излучения возможно, но кратковременно и носит флуктуационный характер. * ф
координата, отн.ед.
Рис. 3. / ’ решетка в одномерном фотонном кристалле при записи длинами волн 1,226 мкм и 0,613 мкм
Генерация второй гармоники в одномерном фотонном кристалле
После того, как в фотонном кристалле сформирована х(2) решетка, в данную структуру запускается излучение первой гармоники единичной интенсивности и на выходе из структуры имеет место ГВГ, эффективность которой можно оценить по величине пика, соответствующего второй
200
Ї- 150
100
Н 50
0
500
2000
Герасимов A.M., Кундикова Н.Д., Микляев Ю.В., Пихуля Д.Г., Терпугов М.В.
Эффективность генерации второй гармоники в одномерном фотонном кристалле ...
гармонике. На рис. 4, а-г показана картина такой генерации для различных длин волн, указанных на графиках.
3
4 = С
а
Е
Частота излучения, отн.ед.
а)
Частота излучения, отн.ед. в)
Е
ч
=
с
а
Е
Частота излучения, отн.ед. в)
=
3
Е
С
а
Е
Частота излучения, отн.ед.
г)
Рис. 4. ГВГ в одномерном фотонном кристалле при длине волны: а) 1266 нм, б) 1246 нм, в) 1226 нм г) 1206 нм
Как видно из рис. 4, эффективность ГВГ получается различной при различных длинах волн падающего излучения первой гармоники. При длине волны излучения первой гармоники 1,226 мкм мы видим генерацию не только второй, но и третьей гармоники, которая возникла из-за суммирования частот первой и второй гармоники. В этом случае эффективность ГВГ составила 0,2 %.
Таким образом, проведено моделирование процесса записи %(2) решеток в одномерном фотонном кристалле с последующей ГВГ при облучении излучением с различными длинами волн. Получена ГВГ для длины волны 1,226 мкм с эффективностью преобразования 0,2 %.
Литература
1. Zaporozhchenko, R.G. Relation between Efficiency of Second Harmonic Generation and Spectral Properties of a One-Dimensional Photonic Crystal / R.G. Zaporozhchenko // Optics and Spectroscopy. -2003. - Vol. 95, № 6. - P. 976-982.
2. Multiple wavelength second-harmonic generation in one-dimensional nonlinear photonic crystals / L.M. Zhao, C. Li, Y.S. Zhou, F.H. Wang // J. Opt. Soc. Am. B. - 2008. - Vol. 25, № 12. - P. 20102014.
3. Sasaki, Y. Phase-matched sum-frequency light generation in optical fibers / Y. Sasaki, Y. Ohmori // Appl. Phys. Lett. - 1981. - Vol. 39, № 6. - P. 466-468.
4. Ohmori, Y. Two-Wave Sum-Frequency Light Generation in Optical Fibers / Y. Ohmori,
Y. Sasaki // IEEE Journal of Quantum Elektronics. - 1982. - Vol. 18, № 4. - P. 758-762.
5. Баранова, Н.Б. Расширение голографии на многочастотные поля / Н.Б. Баранова, Б.Я.
Зельдович // Письма в ЖЭТФ. - 1987. - Т. 45, № 12. - С. 562-565.
6. Stolen, R.H. Self-organized phase-matched harmonic generation in optical fibers / R.H. Stolen,
H.W.K. Tom // Optics Letters. - 1987. - Vol. 12, № 8. - C. 585-587.
7. http://ab-initio.mit.edu/wiki/index.php/Meep
Краткие сообщения
EFFICIENCY OF SECOND HARMONIC GENERATION IN ONE-DIMENTIONAL PHOTONIC CRYSTAL FROM ISOTROPIC MATERIAL
A.M. Gerasimov1, N.D. Kundikova2, Yu.V. Miklyaev3 D.G.Pikhulya4, M.V.Terpugov5
Investigation of second-harmonic generation in one-dimensional photonic crystal was carried out. The calculation of the recording of the grate x(2) in a periodic system consisted of layers of air and glass and is followed by second-harmonic generation was performed. The effective factor of transformation of radiation into the second harmonic at different wavelengths of the first harmonic was estimated.
Keywords: photonic crystal, second harmonic generation (SHG), optical nonlinearity.
References
1. Zaporozhchenko R.G. Relation between Efficiency of Second Harmonic Generation and Spectral Properties of a One-Dimensional Photonic Crystal. Optics and Spectroscopy. 2003. Vol. 95, no. 6. pp. 976-982.
2. Zhao L.M., Li C., Zhou Y.S., Wang F.H.. Multiple wavelength second-harmonic generation in one-dimensional nonlinear photonic crystals. J. Opt. Soc. Am. B. 2008. Vol. 25. Issue 12, pp. 20102014. [http://dx.doi.org/10.1364/JOSAB.25.002010]
3. Sasaki Y., Ohmori Y. Phase-matched sum-frequency light generation in optical fibers. Appl. Phys. Lett. 1981. Vol. 39, no. 6. pp. 466-468.
4. Ohmori Y., Sasaki Y. Two-Wave Sum-Frequency Light Generation in Optical Fibers. IEEE Journal of Quantum Elektronics. 1982. Vol. 18, no. 4. pp. 758-762.
5. Baranova N.B., Zel'dovich B.Ya. Extension of holography to multifrequency fields. JETP Letters. Vol. 45. Issue 12. p. 717.
6. Stolen R.H., Tom H.W.K. Self-organized phase-matched harmonic generation in optical fibers. Optics Letters. 1987. Vol. 12, no. 8. pp. 585-587.
7. http://ab-initio.mit.edu/wiki/index.php/Meep
Поступила в редакцию 21 июня 2013 г.
1 Gerasimov Alexander Michaylovich is Post-graduate Student, Optics and Spectroscopy Department, School of Physics, South Ural State University.
E-mail: [email protected]
2 Kundikova Nataliya Dmitrievna is Dr. Sc. (Physics and Mathematics), Professor, Head of the Nonlinear Optics Laboratory of IEF RAS, Dean of Physics Faculty, South Ural State University.
E-mail: [email protected]
3 Miklyaev Yuriy Vladimirovich is Cand. Sc. (Physics and Mathematics), Associate Professor, Senior Staff Scientist of the Nonlinear Optics Laboratory of IEF RAS, Optics and Spectroscopy Department, South Ural State University.
E-mail: [email protected]
4 Pikhulya Denis Grigorievich is Assistant, Junior Research Fellow of the Nonlinear Optics Laboratory of IEF RAS, Department of Optics and Spectroscopy, South Ural State University.
E-mail: [email protected]
5 Terpugov Mikhail Vladimirovich is Master Student, South Ural State University.
E-mail: [email protected]
