CC BY
4
РАДИОФИЗИКА
УДК 528.8:004.93
DOI: 10.34680/2076-8052.2023.5(134).658-670
ГРНТИ 47.49.27+28.23.15 Специальность ВАК 1.3.4
Научная статья
ДВУХКАНАЛЬНАЯ ГИПЕРСПЕКТРАЛЬНАЯ СИСТЕМА
Гареев В. М., Гареев М. В., Корнышев Н. П., Серебряков Д. А, Карачинов В. А.,
Гаврушко В. В., Быстров Н. Е.
Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия)
Аннотация В статье обсуждаются вопросы построения систем телевизионной гиперспектральной визуализации. Приводятся примеры практического использования разномасштабных изображений. Рассматривается комбинированная гиперспектральная система, имеющая два канала: первый для наблюдения в мелком масштабе, выполняемый на базе интерферометра Фабри-Перо, и второй для наблюдения в крупном масштабе, выполняемый на базе призмы. Рассматриваются принципы построения каналов комбинированной гиперспектральной системы, основанных на сканировании по пространственной и спектральной координате. Предлагается вариант построения многоракурсной (многощелевой) гиперспектральной системы для призменного варианта на основе принципа сканирования по пространственной координате. Анализируется возможность реализации многоракурсного канала при использовании мегапиксельного фотоприемника с повышенной чувствительностью. Приводятся исходные и расчетные данные. Рассматриваются структурные электрические и оптические схемы, анализируются достигаемые технические характеристики.
Ключевые слова: дистанционный мониторинг, гиперспектральные системы, гиперспектральные изображения
Для цитирования: Гареев В. М., Гареев М. В., Корнышев Н. П., Серебряков Д. А, Карачинов В. А., Гаврушко В. В., Быстров Н. Е. Двухканальная гиперспектральная система // Вестник НовГУ. 2023. 5(134). 658-670. DOI: 10.34680/2076-8052.2023.5(134).658-670
Research Article
TWO-CHANNEL HYPERSPECTRAL SYSTEM
Gareev V. M., Gareev M. V., Kornyshev N. P., Serebriakov D. A, Karachinov V. A.,
Gavrushko V. V., Bystrov N. E.
Yaroslav-the-Wise Novgorod State University (Veliky Novgorod, Russia)
Abstract The article discusses the construction of television hyperspectral imaging systems. Examples of practical use of multi-scale images are given. A combined hyperspectral system with two channels is considered: the first one performed on the basis of the Fabry-Perot interferometer is for small-scale observation, and the second one performed on the basis of a prism is for large-scale observation. The principles of constructing channels of a combined hyperspectral system based on scanning by spatial and spectral coordinates are considered. A variant of constructing a multi-angle (multi-slit) hyperspectral system for the prism variant based on the principle of scanning by spatial coordinate is proposed. The possibility of implementing a multi-angle channel using a megapixel photodetector with increased sensitivity is analyzed. The initial and calculated data are given. Structural electrical and optical circuits are considered, and resulting technical characteristics are analyzed.
Keywords: remote monitoring, hyperspectral systems, hyperspectral images
For citation: Gareev V. M., Gareev M. V., Kornyshev N. P., Serebriakov D. A, Karachinov V. A., Gavrushko V. V., Bystrov N. E. Two-channel hyperspectral system // Vestnik NovSU. 2023. 5(134). 658-670. DOI: 10.34680/2076-8052.2023.5(134).658-670
Введение
Технология дистанционного зондирования при различных масштабах получаемых при этом изображений часто применяется в самых различных практических приложениях. Примером может служить мониторинг сельскохозяйственных культур с целью оценки их состояния [1-5]. Дистанционное зондирование с помощью беспилотных воздушных судов (БВС) обеспечивает точный мониторинг отдельных областей за счет низкой высоты полета и данных с высоким разрешением. Ниже рассматривается комбинированная гиперспектральная система (ГСС), имеющая два канала: первый для получения изображений в мелком масштабе, выполняемый на базе интерферометра Фабри-Перо, и второй для получения изображений в крупном масштабе, выполняемый на базе призмы. Структурная схема двухканальной ГСС приведена на рисунке 1.
Рисунок 1. Структурная схема ГСС: ГССП - гиперспектральный канал на призме, ГССФ-гиперспектральный канал на Фабри-Перо интерферометре, О1, О2 - объективы, Р -светоделительная призма, КТ1 и КТ3 - камеры телевизионные каналов наблюдения, КТ2 и КТ4 -камеры телевизионные гиперспектрометров
ГСС содержит два канала: гиперспектральный канал на призме (ГССП) и гиперспектральный канал на интерферометре Фабри-Перо (ГССФ). Каждый гиперспектральный канал содержит отдельный канал наблюдения (КН), реализованный на цветных видеокамерах КТ1 и КТ3. Оптические потоки с объектива О1 и О2 разбиваются призмами Р на два потока для каналов наблюдения на КТ1, КТ3 и для гиперспектрометров (ГС), выполненных с использованием черно-белых видеокамер КТ2, КТ4. Чувствительность при этом уменьшается в два раза, но, достигается простота юстировки изображений КН и ГС на одну оптическую ось. Принцип построения ГССФ ранее рассмотрен в [8, 9].
Ниже рассматривается более подробно ГССП, построенной на основе принципа сканирования по пространственной координате за счет движения носителя - БВС [10]. Оптическая схема ГС на базе призмы [10] приведена на рисунке 2.
Рисунок 2. Оптическая схема ГС: Р - призма; Ок - объектив коллиматорный; Овх - объектив входной; Оп - объектив переноса.
В отличие от оптической схемы [10] в фокальной плоскости устанавливаются многощелевые экраны, примеры которых приведены на рисунке 3: первый имеет три щели, второй четыре. Если в ГССП например, установить экран, который будет формировать четыре щели, то, учитывая работу сенсора КТ2 с повышенной кадровой частотой до 1х=300Гц, возможно получение 40 спектров за время кадра 1х=30Гц КТ1.
Щель
Щель
Рисунок 3. Экраны для ГС: а - размер экрана, Ь - область, которую занимает спектр сформированный щелью, с - расстояние между щелями
При построении ГСС необходимо свести к минимуму ограничения на влияние внешних условий: высота Солнца над горизонтом, высота полета БВС, угол места и тангаж БВС, скорость полета и т.п. Угол зондирования а, как и высоту полета И и скорость полета V (рисунок 4) необходимо сделать управляемыми для обеспечения единства измерений при изменении условий освещенности.
а
Рисунок 4. Проекция щелей на визуализируемую поверхность
Поля зрения ГССП и ГССФ для получения гиперспектральной информации приведены на рисунке 5. При планировании эксперимента, составлении полетного задания, вычисляется параметры поля зрения ГССП, по которым затем вычисляется параметры поля зрения ГССФ.
Потоки видеоинформации от КТ1 и КТ2 поступают на блок электронной обработки (БЭО), в котором осуществляется предварительная обработка КН и ГС. БЭО управляет временем экспозиции видеокамер, кадровой частотой, бинированием и т.д.
В блоке вторичной обработки (БВО) осуществляется подготовка видеоинформации для записи на твердотельный накопитель (ТН): сжатие по стандарту JPEG, формирование блока данных кадра, сжатая видеоинформация плюс служебная информация о параметрах полета. Каждый из каналов ГСС может работать автономно. При совместной работе ГССП и ГССФ необходима общая синхронизация и управление.
Рисунок 5. Поля зрения ГССП и ГССФ Канал наблюдения
Канал наблюдения предназначен как для непосредственного визуального контроля области поля зрения ГСС, так и для повышения его разрешения путем слияния панхроматического изображения высокого разрешения со спектральным
изображением [11] пониженного разрешения в случае бинирования. Для канала наблюдения может быть использован, в частности, цветной сенсоре высокого разрешения GSENSE2020 фирмы Ор1хе!, КНР [12]. Достигаемые технические характеристики видеокамеры КТ1 (см. структурную схему ГСС, рисунок 1), выполненной на сенсоре GSENSE2020, приведены в таблице!
Таблица 1. Технические характеристики видеокамеры
Характеристика (параметр) Величина параметра
Фокусное расстояние входного объектива, мм 80
Диаметр зрачка входного объектива, мм 60
Количество элементов разложения 2048 х 2048
Размер пикселя линейный, мкм 6,5 х 6,5
Частота кадров (частота измерений), Гц от 1 до 300
Динамический диапазон, дБ 70
Разрядность оцифровки сигнала изображения, бит 10
Чувствительность, е-/((Вт/м2)с) 6107: 2
Угол поля зрения канала наблюдения 9° х 9°
Размер пиксела на местности мм, при а = 45°, И = 30 м 3,5
Размер пиксела на местности мм, при а = 45°, И = 40 м 5
Размер пиксела на местности мм, при а = 45°, И = 50 м 6
Оптическая схема гиперспектрометра
Ниже рассматриваются расчетные данные, выполненные с использованием формул, приведенных, в частности, в литературе [10,13-15] На рисунке 6 приведена детализированная оптическая схема ГС [10, 14], на которой показан ход лучей для находящейся в бесконечности точки, лежащей на оси входного объектива.
Входной Щель
Рисунок 6. Оптическая схема ГС
Изображение исследуемой поверхности формируется на задней фокальной плоскости входного объектива. Изображение, прошедшее щель, преобразуется коллимирующим объективом в пучки параллельных лучей. Разложение излучения в спектр осуществляется призмой. Призма имеет следующие параметры: призменный угол 60°; основание 50мм; стекло ТФ2 (тяжелый флинт). Разложенное в спектр изображение полоски проецируется объективом на фотоприемник, который выполнен на черно-белом сенсоре для расширения спектрального диапазона ГС до 1000 нм.
В таблице 2 приведены основные расчетные характеристики оптико-электронного тракта ГС. Коэффициент пропускания оптической системы равен: т = Тв- тк тп Тпр, где Тв - коэффициент пропускания входного объектива; Тк - коэффициент пропускания объектива коллиматора; Тп - коэффициент пропускания объектива переноса; кр -коэффициент пропускания призмы. Световые потери в призме возникают из-за отражения от граней, а также из-за поглощения света в материале призмы.
Таблица 2. Характеристики оптико-электронного тракта ГС
Характеристика (параметр) Величина параметра
Фокусное расстояние входного объектива, мм 80
Диаметр зрачка входного объектива, мм 60
Фокусное расстояние коллимационного объектива, мм 65 (80)
Фокусное расстояние объектива переноса, мм 20
Количество элементов разложения 2048х2048
Размер пикселя линейный, мкм 6,5 х 6,5
Частота кадров (частота измерений), Гц от 1 до 300
Динамический диапазон, дБ 70
Чувствительность, е-/((Вт/м2)с) 6-107 : 2
Разрядность оцифровки сигнала изображения, бит 10
Угол поля зрения гиперспектрометра 9° х 9°
Коэффициент пропускания призмы (рисунок 7 а) определяется по формуле: кр = Тотр^ Тпогл, где Тотр - коэффициент пропускания, определяемый отражением от граней; Тпогл - коэффициент пропускания, определяемый прозрачностью призмы.
Если коэффициент пропускания каждого объектива равен 0,8, то коэффициент пропускания всех объективов равен: Тоб=ТвТкТп~ 0,51. На рисунке 7 б показан коэффициент пропускания оптической системы. Будем считать коэффициент пропускания оптической системы т=0,4. Ход луча в плоскости главного сечения призмы приведен на рисунке 8 а. Угол падения для минимального угла отклонения, рисунок 8 а, равен: а1=агсв1п(пх81п(Д/2))=63°, где п=1,671. Диапазон изменения угла падения для ГС с одной щелью в зависимости от длины волны приведен на рисунке 8 б. Угловой размер изображения на матрице для минимального угла
л (Л/2) , ,
отклонения равен: Ау= -- , где Пср=(Пн+Пк)/2, пн и пк соответствует
^1-Пс2р 51П2ф
показателям преломления для начала и конца спектрального диапазона Д^=0,198 рад или Д^=11°. Размер изображения на матрице Ни количество строк изображения N равны: Н=1ъДф, где- фокусное расстояние проекционного объектива, Ы=Н/р=436, где р - размер пиксела. Для 1ъ =65 мм Н=13 мм N=1980. Для 1ъ=20 мм Н=4 мм N=610.
Кр(Л)
т(Л) 0.39
1000 400
Л Л
а) б)
Рисунок 7. Коэффициент пропускания, а - призмы, б - оптической системы
1 2
А
90 .хГш)
90
V (а-
а1(Л)
400 520 640 760 880 1x10
Л ,1х103.
а) б)
Рисунок 8. Ход луча в плоскости главного сечения призмы (а), диапазон изменения угла падения (б)
66.6
65.2
а12(Х)
63.8
62.4
640 760
X
а)
1x10
Щл) Б 1( Л)
Рисунок 9. Зависимость угла « 22 на выходе призмы от длины (а), зависимость диаметра пучка от длины волны (б), й(Л) для Ь = 50 мм, Р1(Л) для Ь = 40 мм
На рисунке 9 показана зависимость угла 022 на выходе призмы от длины волны. Данный рисунок демонстрирует один из главных недостатков призменных ГС -нелинейную зависимость угла, а следовательно, спектра от длины волны.
600
800
600
800
.67.324.
61.4
В длинноволновом диапазоне видимого света из-за этого теряется разрешающая способность ГС, но для исследования живых систем это не является существенным
недостатком. Диаметр светового пучка:й(Л) = Ьс^ (Х2Л2), где Ь размер стороны призмы.
2sin (2)
Функция соответствия проекционной координаты х длине волны Л: х(Л)=(«22(Л)-Если нуль на оси Х соответствует середине спектрального диапазона, то ^0=к22((Лт1п + Лтах)/2), если нуль на оси Х соответствует концу спектрального диапазона, то срп = к22 (Лтах). На рисунке 10 а приведена функция соответствия проекционной координаты х длине волны Л для нуля в середине диапазона длин волн для одной щели ^ = 65 мм. На рисунке 10 б приведена функция соответствия проекционной координаты х длине волны Л для нуля в середине диапазона длин волн для трех щелей^ = 20 мм. Для перемещения центра проекционной координаты необходимо рассчитать угловое положение щели еру на сенсоре.
X X
а) б)
Рисунок 10. Соответствия проекционной координаты х длине волны: а при ^ = 65 мм, б при ^ = 20 мм
Приведенные рисунки показывают, что при увеличении количества щелей необходимо изменять коэффициент передачи оптического тракта. Спектральное
_1
разрешение определяется по формуле: ДЛ = — ^т (А/2)_2 -п2(-^) , где а -высота щели; fk - фокусное расстояние коллиматорного объектива.
_1
Ширина спектральных каналов: ДЛк = — ^т (А/2)_2 -п2(-^) , где р -
2/р ч^А/
а) б)
Рисунок 11. Спектральное разрешение ДЛ и ширина спектральных каналов ДЛк: а - при fk = 65 мм ДЛ при ширине щели 10 мкм, ДЛ при ширине щели 15 мкм, ДЛ2 при ширине щели 20 мкм; б - при fk = 80 мм ДЛ при ширине щели 10 мкм, ДЛ при ширине щели 15 мкм, ДЛ2 при ширине щели 20 мкм
На рисунке 11 а показано изменение спектрального разрешения в зависимости от ширины щели при fk = 65 мм, а на рисунке 12б при fk = 80 мм, фокусное расстояние объектива переноса fp = 20мм.
При изменении длины волны от 400 нм до 1000 нм спектральное разрешение ухудшается примерно в 16 раз. Если отношение ДЛ/ДЛк< 1, то спектры ГС не перекрываются. Из-за не идеальности оптической системы возможны в ГС два вида дисторсий. Дисторсия «keystone», трапецеидальное искажения, которые свойственны длялинз и объективов и дисторсии «smile», улыбка, прогиб спектральных линий, рисунок 12 а. Дисторсии «smile», возникают из-за того, что входная щель имеет конечные значения ширины и высоты, поэтому лучи падающие на призму из точек щели выше и ниже оси коллиматора пересекут призму под углом к главному сечению. Чем дальше точка от центра щели, тем сильнее лучи отклоняются к основанию призмы. Спектральная линия искривляется по дуге окружности с выпуклостью, обращенной в длинноволновую область.
Смещение Дх относительно координаты х в главном сечении для минимума отклонения равно:
/и (гс2-1)
Дх =
= (0
n^J sin(^) -п2
На рисунке 12 б показано смещение спектральной линии Дх для щели длиной у = 12 мм.
400 нм X
500 нм
1000 нм
а)
600 800 X
б)
Рисунок 12. Изображение на сенсоре, образованное спектральными и пространственными изолиниями (а); зависимость смещения спектральной линии от длины волны (б): Дх при Тк = 65 мм, Дх1 при Тк = 80 мм
Дх(у) Дх1(у)
Рисунок 13. Спектральные линии: Дх для длины волны Л = 0,4мкм; Дх1 для длины волны Л = 0,9 мкм
0.05
- 6
6
у
На рисунке 13 показаны спектральные линии для длин волн Л = 0,4 мкм и Л =
(-)2-Дх2
0,9 мкм, при fk = 80 мм. Радиус кривизны спектральной линии равен: К = й—■
Искривление спектральных линий ГС, это второй недостаток спектрометра, что приводит к «рассыпанию» яркости пиксела по соседним пикселам. Зная радиус кривизны спектральной линии, можно собрать «осколки» пиксела и выпрямить спектральную линию.
Чувствительность ГС уменьшается из-за деления светового потока на 2 на выходе входного объектива к = 2; потерь в оптической системе т ~ 0,4; виньетирования изображения по краям изображения V ~ 4; различной квантовой эффективности сенсора по спектру у до 7. Можно считать, сигнал на выходе сенсора при равных условиях при установке его в ГС уменьшается примерно в К~ 100 раз. Две последние потери чувствительности ГС можно компенсировать при обработке видеосигнала при не превышении заданного отношения сигнал/шум. В таблице 3 приведены значения освещенности от Солнца.
Таблица 3. Значения освещенности
Условия Освещенность, лк
Яркое солнце 50 000-100 000
Солнечный день в тени 5000-7000
Пасмурный день 500-1000
Заход солнца 100-130
Количество электронов, накопленное в потенциальной яме сенсор, а равно:
NSF = XS(À) х СЕ (Л) х х Т х А х Р х (1 /К), где XS(A) - спектральное излучение
Солнца, рисунок 8а; СЕ(Л) - квантовая чувствительность сенсора, рисунок 8б; Л -длина волны от 400нм до 1000нм; h - постоянная Планка; С - скорость света; Т=33мс - время экспозиции; A=p2 - площадь пиксела; P=10-3 Вт - энергетическая облученность (1Вт=1/683лк); K - коэффициент ослабления. На рисунке 14 показано количество накопленных в потенциальной яме электронов при определенных выше условиях.
4х103 ЗхЮ3
NSF(X) ~~ 2х103
1х103
0.4 0.6 ОБ
X
Рисунок 14. Количество накопленных электронов при освещенности 1 лк
Учитывая, что шум считывания сенсора составляет не более 4е, ГС на сенсоре GSENSE2020 имеет большой запас по чувствительности, что обеспечит возможность работы ГС в сумерках. Имеется дополнительная возможность повышения чувствительности в обмен на разрешающую способность путем бинирования.
Заключение
Применение современных мегапиксельных высокочувствительных матричных фотоприемников обеспечивает возможность технической реализации многоракурсной (многощелевой) гиперспектральной системы.
Полученная за один кадр спектральная многоракурсная картина позволяет оперативно оценить состояние поверхности в «точке» (по линии щели), а принцип сканирования по пространственной координате обеспечивает возможность формирования непрерывного потока спектральных измерений.
Управление кадровой частотой ГСС позволяет регулировать объемом поступающей видеоинформации с целью устранения избыточности и повышения быстродействия системы в целом.
Список литературы
1. Gitelson A. Remote sensing estimation of crop biophysical characteristics at various scales // Hyperspectral Remote Sensing of Vegetation / P. S. Thenkabail, J. G. Lyon, A. Huete and eds. Boca Raton, FL, USA, 2011. P. 329-358. DOI: 10.1201/b11222-21
2. Hunt E. R., Daughtry, C. S. T. What good are unmanned aircraft systems for agricultural remote sensing and precision agriculture? // International Journal of Remote Sensing. 2017. 39(4). 1-32. DOI: 10.1080/01431161.2017.1410300
3. Aasen H., Honkavaara E., Lucieer A., Zarco-Tejada P. J. Quantitative remote sensing at ultra-high resolution with UAV spectroscopy: A review of sensor technology, measurement procedures, and data correction workflows // Remote Sensing. 2018. 10(7). 1091. DOI: 10.3390/rs10071091
4. Kanning M., KQhling I., Trautz D., Thomas Jarmer T. High-Resolution UAV-Based Hyperspectral Imagery for LAI and Chlorophyll Estimations from Wheat for Yield Prediction // Remote Sensing. 2018. 10(2). 2000. DOI: 10.3390/rs10122000
5. Грушко Г. В., Линченко С. Н., Хан В. В. Характеристики и условия распространения фузариоза колоса на посевах озимой пшеницы южных регионов России // Современные проблемы науки и образования. 2005. 2. 70-73. URL: https://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=6214 (Дата обращения: 27.10.2023).
6. Yang B., Wang M., Sha Z., Wang B., Chen J., Yao X., Cheng T., Cao W., Zhu Y. Evaluation of Aboveground Nitrogen Content of Winter Wheat Using Digital Imagery Unmanned Aerial Vehicles // Sensors. 2019. 16(20). 4416. DOI: 10.3390/s19204416
7. Yue J., Yang G., Tian Q., Feng H., Xu K., Zhou C. Estimate of winter-wheat above-ground biomass based on UAV ultrahigh-ground-resolution image textures and vegetation indices // ISPRSJ. Journal of Photogrammetry and Remote Sensing. 2019. 150. 226-244. DOI: 10.1016/j.isprsjprs.2019.02.022
8. Гареев В. М., Гареев М. В., Лебединский Н. И., Корнышев Н. П., Серебряков Д. А. Гиперспектральная система видимого диапазона на базе интерферометра Фабри-Перо // Вестник НовГУ. 2022. 3(128). 78-83. DOI: 10.34680/2076-8052.2022.3( 128). 78-83
9. Гареев В. М., Гареев М. В., Корнышев Н. П., Серебряков Д. А. Особенности формирования изображений в гиперспектральной системе на базе интерферометра Фабри-Перо // Вопросы радиоэлектроники Серия. Техника телевидения. 2023. 1. 128-132.
10. Калинина А. П., Орлов А. Г., Родионов И. Д. Авиационный гиперспектрометр // Вестник Московского государственного технического университета им. Баумана. Серия: Приборостроение. 2006. 3(64). 11-24.
11. Гареев В. М., Гареев М. В., Корнышев Н. П., Серебряков Д. А. Методы повышения четкости цифровых телевизионных спектральных изображений // Вопросы радиоэлектроники. Серия. Техника телевидения. 2023. Вып. 2. 19-24.
12. GSESE Series // Gpixel: официальный сайт. URL: https://www.gpixel.com/en/pro_details_1193.html (Дата обращения: 31.10.2023).
13. Гоголева Е. М., Фарафонтова Е. П. Прикладная оптика. Екатеринбург: Изд-во Урал. Ун-та, 2016. 184 с.
14. Виноградов А. Н., Егоров В. В., Калинин А. П., Мельникова Е. М., Родионов А. И., Родионов И. Д., Сысоева Е. Я. Многоракурсный гиперспектрометр для аэрокосмического дистанционного зондирования Земли // Современные проблемы дистанционного зондирования Земли из космоса. 2013. 10(2). 316-326.
15. Ильин Р. С., Федотов Г. И., Федин Л. А. Лабораторные оптические приборы. Москва: Машиностроение, 1966. 496 с.
References
1. Gitelson A. Remote sensing estimation of crop biophysical characteristics at various scales // Hyperspectral Remote Sensing of Vegetation / P. S. Thenkabail, J. G. Lyon, A. Huete and eds. Boca Raton, FL, USA, 2011. P. 329-358. DOI: 10.1201/b11222-21
2. Hunt E. R., Daughtry, C. S. T. What good are unmanned aircraft systems for agricultural remote sensing and precision agriculture? // International Journal of Remote Sensing. 2017. 39(4). 1-32. DOI: 10.1080/01431161.2017.1410300
3. Aasen H., Honkavaara E., Lucieer A., Zarco-Tejada P. J. Quantitative remote sensing at ultra-high resolution with UAV spectroscopy: A review of sensor technology, measurement procedures, and data correction workflows // Remote Sensing. 2018. 10(7). 1091. DOI: 10.3390/rs10071091
4. Kanning M., KQhling I., Trautz D., Thomas Jarmer T. High-Resolution UAV-Based Hyperspectral Imagery for LAI and Chlorophyll Estimations from Wheat for Yield Prediction // Remote Sensing. 2018. 10(2). 2000. DOI: 10.3390/rs10122000
5. Grushko G. V., Linchenko S. N., Khan V. V. Kharakteristiki i usloviia rasprostraneniia fuzarioza kolosa na posevakh ozimoi pshenitsy iuzhnykh regionov Rossii [Characteristics and conditions of distribution of the head blight of winter wheat in the southern regions of Russia] // Sovremennye problemy nauki i obrazovaniia. 2005. 2. 70-73. Available at: https://fundamental-research.ru/ru/article/view?id=6214 (Accessed: 27.10.2023).
6. Yang B., Wang M., Sha Z., Wang B., Chen J., Yao X., Cheng T., Cao W., Zhu Y. Evaluation of Aboveground Nitrogen Content of Winter Wheat Using Digital Imagery Unmanned Aerial Vehicles // Sensors. 2019. 16(20). 4416. DOI: 10.3390/s19204416
7. Yue J., Yang G., Tian Q., Feng H., Xu K., Zhou C. Estimate of winter-wheat above-ground biomass based on UAV ultrahigh-ground-resolution image textures and vegetation indices // ISPRSJ. Journal of Photogrammetry and Remote Sensing. 2019. 150. 226-244. DOI: 10.1016/j.isprsjprs.2019.02.022
8. Gareev V. M., Gareev M. V., Lebedinskii N. I., Kornyshev N. P., Serebriakov D. A. Giperspektral'naia sistema vidimogo diapazona na baze interferometra Fabri - Pero [Hyperspectral visible range system based on the Fabry-Perot interferometer] // Vestnik NovSU. 2022. 3(128). 78-83. DOI: 10.34680/2076-8052.2022.3(128).78-83
9. Gareev V. M., Gareev M. V., Kornyshev N. P., Serebriakov D. A. Osobennosti formirovaniia izobrazhenii v giperspektral'noi sisteme na baze interferometra Fabri-Pero [Features of image formation in a hyperspectral system based on the Fabry-Perot interferometer] // Voprosy radioelektroniki. Seriia: Tekhnika televideniia. 2023. 1. 128-132.
10. КаНпт A.P., Orlov A. G., Rodionov I. D. Aviatsionnyi giperspektrometr [Aviation hyper-spectrometer] // Herald of the Bauman Moscow State Technical University. Series Instrument Engineering. 2006. 3(64). 11-24.
11. Gareev V. M., Gareev M. V., Kornyshev N. P., Serebriakov D. A. Metody povysheniia chetkosti tsifrovykh televizionnykh spektral'nykh izobrazhenii [Methods of increasing the clarity of digital television spectral images] // Voprosy radioelektroniki. Seriia: Tekhnika televideniia. 2023. 2. 19-24.
12. GSESE Series // Gpixel: official website. Available at: https://www.gpixel.com/en/pro_details_1193.html (Accessed: 31.10.2023).
13. Gogoleva E. M., Farafontova E. P. Prikladnaia optika [Applied optics]. Ekaterinburg, Izd-vo Ural. Un-ta, 2016. 184 p.
14. Vinogradov A. N., Egorov V. V., Kalinin A. P., Mel'nikova E. M., Rodionov A. I., Rodionov I. D., Sysoeva E. Ia. Mnogorakursnyi giperspektrometr dlia aerokosmicheskogo distantsionnogo zondirovaniia Zemli [Multi-angle push-broom hyperspectrometer for Earth remote sensing] // Sovremennye problemy distantsionnogo zondirovaniya Zemli iz kosmosa. 2013. 10. 2. 316-326.
15. Il'in R. S., Fedotov G. I., Fedin L. A. Laboratornye opticheskie pribory [Laboratory optical instruments]. Moscow, Mashinostroenie Publ., 1966. 496 p.
Информация об авторах
Гареев Владимир Михайлович - кандидат технических наук, доцент, заведующий лабораторией «Техническое зрение», Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород), ORCID: 0009-0003-1585-6792, [email protected]
Гареев Михаил Владимирович - ведущий инженер лаборатории «Техническое зрение», Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия), ORCID 0009-0007-1392-2169, [email protected]
Корнышев Николай Петрович - доктор технических наук, доцент, профессор, инженер лаборатории «Техническое зрение», Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород), ORCID: 0009-0005-3177-2040, [email protected]
Серебряков Дмитрий Александрович - инженер лаборатории «Техническое зрение», Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия), ORCID: 0009-0000-5994-5090, [email protected]
Карачинов Владимир Александрович - доктор технических наук, профессор, профессор, ведущий научный сотрудник, Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия), ORCID: 0000-0001-9252-2233, [email protected]
Гаврушко Валерий Владимирович - доктор технических наук, профессор, профессор, Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия), ORCID: 0000-0002-8704-6751, [email protected]
Быстров Николай Егорович - доктор технических наук, доцент, главный научный сотрудник, профессор, Новгородский государственный университет имени Ярослава Мудрого (Великий Новгород, Россия), ORCID: 0009-0009-1998-8868, [email protected]
