CC BY
3™™дыГу™ квантовая макрофизика конденсированных сред
Аномальный вклад в эффекте Холла в парамагнитной фазе Hoo.8Luo.2Bi2 с динамическими зарядовыми страйпами
Красиков К.М., Хорошилов А.Л.
Федеральный исследовательский центр «Институт общей физики им. А.М. Прохорова Российской академии наук», Москва Е-mail: krasikokirill@,yandex. ru
DOI: 10.24412/cl-35673-2022-1-32-34 Обычно возникновение максимума коэффициента Холла RH(T) в системах с тяжелыми фермионами связывают с переходом к когерентному режиму рассеяния носителей заряда [1-2]. Подобная особенность RH(T) наблюдается как в чистом LuBi2 [3], так и в твердых растворах замещения Ho0.8Lu02Bi2 с переходом в фазу каркасного стекла при T*~60 К (см., например, кривую для H||[001] на рис. 1).
о
х
х
а.
Т(К)
Рис. 1. Температурная зависимость приведённого холловского сопротивления pH(T)/H для направлений H || n || [001], [110] и [111] в
Ho0.8Lu0.2B12.
Экспериментальные значения pH/H, суммы pH0/H + pHan/H и приведенных амплитуд гармонического вклада соб(ф) = pH</H показаны соответственно незалитыми и залитыми символами и
линиями.
ШКОЛА-КОНФЕРЕНЦИЯ МОЛОДЫХ УЧЁНЫХ
-------------1Е НЕДЕЛИ»
18-20 октября 2022 г.
С целью выяснения природы указанной холловской аномалии в работе в широком интервале температур Т = (1.9-300) К в магнитном поле до 80 кЭ методом вращения образца были выполнены измерения удельного и холловского сопротивления для набора монокристаллических образцов Но0^и0.2В^ высокого качества с одинаковыми токовыми ориентациями J||[110], но разными нормалями к образцам (Н || п || [001], [110], [111] и [112]).
Полученные в результате анализа кривые нормированного холловского сопротивления приведены на рис. 2.
8
[111] [001] [111] [110] [111] [001] [111][110]
о
со
Е
о
*
т о
9-
I
о о
п:
cl
А
Т = 2.1 К Н = 80 кОе
Л
\
V
к
$
i i
■
L
Н II п
[001] [110] -А- [111] [112]
'Рн ' Н
Рн-ё(СР) Н- cos(<^>)
"0 35
90
270
325 360
145 180 215
Ф (deg)
Рис. 2. Нормированная угловая зависимость холловского сопротивления pH(9)/(H-cos(9+9N)) для 4-х образцов с разными нормалями к поверхности. Жёлтая заливка указывает на общую область для всех направлений и определяет аномальную компоненту.
Измерения угловых кривых холловского сопротивления и магнетосопротивления при вращении вектора Н в плоскости (110), перпендикулярной направлению страйпов в системе, позволили восстановить угловую зависимость аномального анизотропного положительного вклада, связанного с рассеянием носителей заряда на динамических зарядовых страйпах.
Исследование выполнено при поддержке гранта РНФ № 22-22-
квантовая макрофизика конденсированных сред
00243.
1. Hadzic-Leroux M., Hamzic A., Fert A., et al. Europhys. Lett. 1986, 1(11), 579-584.
2. Coleman R.V., Drake B., Hansma P.K., and Slough G. Phys. Rev. Lett. 1985, 55(4), 394-397.
3. Sluchanko N. et al., Phys. Rev. B. 2021, 103(3), 035117(17).
