Акустический эффект Камбаратинского взрыва Текст научной статьи по специальности «Физика»

- © А.И. Гончаров, В.И. Куликов,

М.Б. Эткин, 2014

УДК 539.89

А.И. Гончаров, В.И. Куликов, М.Б. Эткин АКУСТИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ КАМБАРАТИНСКОГО ВЗРЫВА

Представлены регистрограммы воздушных волн при Камбаратинском взрыве. Каждый из двух зарядов сформировал свою волну. Согласно полученному спектру эти воздушные волны следует считать инфразвуковыми. Показано, что волны были сформированы поднимающимся куполом грунта. По амплитуде воздушной волны оценен эквивалент Камбаратинского взрыва. Обсуждается интенсивность воздействия воздушной волны на сооружения ГЭС и регион. Ключевые слова: воздушная волна, эквивалент взрыва.

Акустическое действие является неизбежным негативным эффектом взрыва и проявляется в формировании, распространении и действии воздушных волн. Акустическое действие имеет место практически при всех видах взрыва, даже при камуфлетных взрывах в грунтах, где воздушная волна образуется при преломлении в атмосферу волны сжатия в грунте. Естественно, что этот эффект зависит от вида взрыва. Сильные воздушные волны с ударным фронтом наблюдаются при подрыве открытых наружных зарядов ВВ. При взрывах на выброс и сброс грунта воздушные волны формируются при развитии купола грунта (он играет роль своеобразного поршня), при выходе продуктов детонации через зарядные штольни в атмосферу и при прорыве купола грунта продуктами детонации.

Негативное воздействие сильной ударной волны проявляется в разрушающем действии волны при ее падении на преграду. Волны с амплитудой несколько десятков кПа поражают человека, волны с амплитудой около 1 кПа негативно воздействуют на слуховой аппарат человека, волны с амплитудой

Рис. 1. План-схема расположения зарядов и сейсмопунктов

более 500 Па разрушают остекление зданий и сооружений. Для получения фактических данных о поражающем действии воздушных волн Камбаратин-ского взрыва была проведена регистрация воздушных волн и оценка их воздействия на сооружения и население региона.

На рис. 1 показана план-схема региона строительства Камбаратинской ГЭС с нанесенной километровой сеткой. Зачерненные прямоугольники показывают положение первого (700 т) и второго (2150 т) камерных зарядов. Незачернен-ные прямоугольники - производственные сооружения ГЭС, общественные и жилые здания, находящиеся в зоне действия взрыва. На рисунке также показаны водоводы, ведущие к ГЭС.

Радиус опасной зоны по действию воздушной ударной волны на застекление зданий проектировщики рассчитывали по формулам из Единых правил безопасности при взрывных работах [1]. При допуске случайных повреждений застекления при взрыве втрого основного заряда был получен радиус опасной зоны, равный 1470 м. С учетом особенностей рельефа местности в направлении вдоль ущелья реки Нарын радиус опасной зоны был увеличен в 2 раза. В результате в проекте граница опасной для застекления имеет вид, показанный на рис. 1 прерывистой линией. В опасную зону по проекту на левом берегу попали ГЭС и производственные сооружения и на правом берегу - дом чабана.

Исследования акустического действия взрыва осуществлялись путем регистрации воздушной волны с помощью двух акустических каналов, которые были развернуты на двух сейсмических пунктах. На рис. 1 на плане-схеме показано расположение этих пунктов регистрации, отмеченных как СП-1 и СП-2. Пункт регистрации СП-1 находился у входного портала водосброса, на расстоянии 360 м от первого заряда и на расстоянии 450 м от второго заряда. Пункт регистрации СП-2 находился на старом кладбище, на расстоянии 1470 м от первого заряда и 1550 м от второго заряда. Регистрация акустического давления велась синхронно с регистрацией сейсмических колебаний на один регистратор-ноутбук.

На СП-2 акустический канал был оснащен измерительным микрофоном конденсаторного типа серии 4170 фирмы Bruel&Kbear. Полоса частот регистрации микрофона от 0,03 Гц до 20 кГц, коэффициент преобразования микрофона 1,4 mV/Па, максимальное регистрируемое микрофоном давление около 2 кПа. Сигнал с микрофона поступал в блок аналогового усилителя. В этом же блоке находится источник поляризационного напряжения, питающего микрофон. В результате усиления коэффициент преобразования акустического канала составлял 210 Па/В. Усиленный сигнал оцифровывался четырнадцати разрядным АЦП типа Е-440 и записывался на винчестер ноутбука. Частота оцифровки сигнала составляла 1000 Гц.

На СП-1 ожидалась воздушная ударная волна с амплитудой несколько кПа, поэтому на этом сейсмопункте вместо измерительного микрофона использовался датчик давления фирмы Honeywell, тип 24PCDFA6A. Этот датчик предназначен для измерения абсолютного давления воздуха и построен по типу пьезорезистивного моста без температурной компенсации. В качестве пьезо-резистивного элемента используется проводящий флюоросиликон. Входное и выходное сопротивления пьезорезистивного моста составляют около 5 Ком. В диагональ питания моста включается источник постоянного тока напряжением до 10 В. С измерительной диагонали снимается напряжение сигнала,

изменение которого пропорционально изменению воздушного давления, действующего на датчик. Согласно паспортным данным время отклика датчика на изменение воздействующего давления составляет 1 мс, из чего следует, частотный диапазон датчика составляет от 0 до 1 КГц. Диапазон измеряемых давлений датчика составляет 207 КПа. Типовое значение чувствительности датчиков этого типа 1,6 мВ/ КПа. Предполагаемый диапазон давлений воздушной волны, для регистрации которой использовался данный вид датчика, составлял порядка от 1 КПа до 10 КПа, поэтому в канале регистрации давления воздушной волны использовался тензоусилитель с коэффициентом усиления 100. Реальная чувствительность канала определялась методом статической тарировки и составила 19 мВ/КПа.

На рис. 2 показаны полученные на СП-1 акселерограмма сейсмических вертикальных колебаний (верхний рисунок) и регистрограмма воздушных волн (второй сверху рисунок). По осям отложено время в секундах (ноль шкалы времени условный), ускорения грунта в м/с2 и изменение давления воздуха в Па. На рис. 3 приведены аналогичные регистрограммы, полученные на СП-2. Значками P1 и Р2 на рисунках отмечены моменты прихода Р фазы сейсмов-зрывной волны от первого и второго зарядов соответственно. Значками В1 и В2 отмечены моменты прихода воздушных волн от первого и второго зарядов.

Из рис. 2 видно, что возмущения акустического давления начинаются в момент времени, совпадающий с приходом сейсмовзрывной волны от взрыва первого заряда - датчик давления регистрирует воздушную волну, которую излучает поверхность грунта при вертикальных сейсмических колебаниях. Действительно, максимальная скорость вертикальных колебаний на СП-1 равна V = 0,135 м/с (получена интегрированием акселерограммы), отсюда по соотношению

дР = р-У С (1)

где р - плотность воздуха, V - максимальная скорость вертикального движения поверхности и С - скорость звука в воздухе, получим расчетное давление амплитуды воздушной волны № = 60 Па. Эта величина практически совпадает с амплитудой первых возмущений на регистрограмме воздушной волны.

Рис. 2. Регистрограммы СП-1: верхний - акселерограмма, средний - воздушные волны, нижний - их спектр

На порядок большие амплитуды давления зарегистрированы в фазах, отмеченных как В1 и В2 . Для идентификации этих фаз на рис. 4 построены годографы Р и В фаз. Моментам взрыва первого заряда на регистрограммах 2 и 3 соответствует момент времени, равный t0 = ^Р^ - Я/Ср, где t(P1) - момент прихода фазы сейсмовзрывной волны Р1, Я - расстояние пунктов регистрации от первого заряда и Ср - скорость распространения фазы Р сейсмовзрывной волны. Момент t0 близок к моменту t(P1), поэтому он не указан на регистрограммах (рис. 2 и 3). От момента времени t0 отсчитывалось время прихода всех фаз Р и В. Затем было учтено, что момент взрыва второго заряда был на 1,7 с позже момента взрыва первого заряда. С учетом этого и были построены годографы фаз Р и В на рис. 4. Из этих годографов было получено, что скорости распространения фаз В1 и В2 равны 350 м/с, что доказывает, что эти фазы являются воздушными волнами от первого и второго зарядов.

Из рис. 2 видно, что первая воздушная волна приходит через 1 с после сейс-мовзрывной, ее амплитуда 739 Па, фаза сжатия имеет продолжительность около 0,8 с. Эта волна акустическая, потому что у нее нет ударного фронта и ее амплитуда в 100 раз меньше атмосферного давления.

Рис. 3. Регистрограммы СП-2: верхний - акселерограмма, средний - воздушные волны, нижний - их спектр

Рис. 4. Годографы сейсмических ^) и воздушных (В) волн. Индекс 1 - от первого заряда, индекс 2 - от второго заряда

Сопоставление регистрограммы воздушной волны с видеозаписью взрыва показывает, что излучение этой волны по времени совпадает с подъемом купола от первого заряда. По видеозаписи была составлена схема развития купола, которая приведена на рис. 5. Заряд расположен на глубине W. Контур поднимающегося купола представлял собой окружность радиуса R0 = 90 м. Максимальная скорость движения была в центре купола и составляла V0 = 32 м/с. Скорости движения точек купола убывали от центра к контуру купола примерно линейно с радиусом:

V = v0■a - Я-)

Я° (2) Поток энергии акустической волны, излучаемой движущимся куполом можно оценить по формуле:

Рис. 5. Схема формирования купола в эпицентре взрыва

Е = Х- |

р-V2 2

■ 2■п ■х ■dх =

пр! ■ V2 ■ Я;

12

0 2 12 (3) где X - длина воздушной волны, р - плотность воздуха.

Поток энергии воздушной волны на достаточно большом эпицентральном расстоянии R через весь волновой фронт, который представляет собой полусферу радиуса R, можно записать в виде:

Е = !■ ■ 2 ■ п Я2

2 (4)

где V - массовая скорость на фронте волны на эпицентральном расстоянии R.

Для акустических волн очевидно сохранение потоков энергии в волне, поэтому приравняем (3) и (4) и получим: Я2 V 2

Я° = Я2 ■ V2

12 (5)

Извлечем корень квадратный и умножим на р • C, чтобы по формуле (1) перейти к амплитуде давления в акустической волне:

1 = ■ р ■ С ■ V■ Яп

(6)

ДР■ Я =

л/12

При плотности воздуха р = 1,29 кг/м3 , скорости звука С = 340 м/с , скорости подъема центра купола V0 = 32,5 м/с, радиусе купола R0 = 90 м по формуле (6) для СП-1 на эпицентральном расстоянии R = 360 м получим амплитуду акустической волны № = 1030 Па, которая по порядку величины близка к зарегистрированной амплитуде 739 Па. Таким образом, оценки показывают, что первая акустическая волна излучается подъемом купола от первого заряда.

Из регистрограммы на рис. 2 видно, что вторая акустическая волна с амплитудой 587 Па зарегистрирована через 2 с после первой. Видеофильм показал, что этому моменту времени соответствует начало подъема второго купола, купола от второго заряда.

Согласно видеофильму через 3 с после первой акустической волны происходит прорыв первого купола, а через 5 с второго купола струями продуктов детонации. Им на регистрограмме воздушной волны соответствует тройной пик давления.

На нижнем рис. 2 приведен амплитудный спектр Фурье воздушных волн. Он соответствует видимым периодам волн на регистрограммах. Спектральные гармоники акустической волны заключены в полосе частот от 0,1 Гц до 5 Гц и такую волну принято называть инфразвуковой. Естественно, что человеку услышать волну с таким спектральным составом практически невозможно.

Низкочастотный спектр волны и отсутствие ударных волновых фронтов на регистрограмме воздушной волны показывает, что при этом массовом взрыве не было «выстрела» продуктов детонации через зарядную штольню. Конфигурация штольни и ее забойка оказались очень эффективными и предотвратили потери энергии взрыва, связанные с вылетом продуктов детонации в атмосферу на ранней стадии развития взрывной полости.

Качественно регистрограмма воздушных волн на СП-2 подобна регистрограмме на СП-1. Из рис. 3 видно, что возмущения акустического давления начинаются в момент времени, совпадающий с приходом сейсмической волны от взрыва первого заряда, и датчик давления регистрирует воздушную волну, которую излучают вертикальные сейсмические колебания грунта. Так как максимальная скорость вертикальных колебаний на СП-2 составляла V = 0,031 м/с (получено интегрированием акселерограммы), то оцененное по формуле (1) амплитуда воздушной волны составила ДР = 13 Па. Эта величина близка к амплитуде возмущений на регистрограмме воздушной волны. Приход сейсмической волны от взрыва заряда второго ряда также вызывает формирование воздушной волны, которая на регистрограмме акустического давления имеет амплитуду несколько большую, чем первое возмущение.

От подъема куполов первого и второго зарядов на регистрограмме видны две воздушные волны В1 и В2. Амплитуды этих волн составили 74,4 Па и 71,8 Па соответственно. Спустя еще две секунды приходят воздушные волны от прорыва продуктов детонации в атмосферу через поднимающиеся купола грунта.

В таблице приведены зарегистрированные амплитуды воздушных волн и указаны соответствующие эпицентральные расстояния - Я и массы зарядов - ц.

Исследования воздушных волн при взрыве наружных зарядов (заряд на поверхности грунта) показали, что амплитуды воздушных волн в диапазоне давлений от 104 до 10 Па зависят от приведенного эпицентрального расстояния (расстояние, деленное на корень кубический из массы заряда) [2] и фи-

Параметры воздушных волн

Масса заряда -q, т Эпицентраль-ное расстояние - R, м Амплитуда волны -ДР, Па Амплитуда при наружном взрыве -Д^,, Па ДP/ДP0 Масса эквивалентного заряда - qэIl>, кг

700 360 739 3,8 ■ 104 0,019 220

1470 74,4 4,6 ■ 103 0,016

2150 450 587 4,76 ■ 104 0,012 274

1550 71,8 7,45 ■ 103 0,0096

Рис. 6. Зависимость амплитуды воздушных волн от приведенного эпицентрального расстояния. 1 - для

первого заряда, 2 - для второго заряда и 3 - для наземных взрывов

зико-технических свойств грунта. В работе [3] все грунты классифицированы по трем группам. Минные штольни Камбаратинского взрыва были пройдены в сильно трещиноватом массиве пород, представленных свитой пластов песчаников и алевролитов с коэффициентом крепости по Протодьяконову f = 7^8. Поэтому эти грунты можно отнести к группе II по классификации М.И. Ганно-польского [3]. Для амплитуды воздушной волны при взрывах наружных зарядов на породах II группы получена зависимость:

др° = 3,1 ао5

(^ л Я

(7)

Здесь амплитуда воздушных волн в Па, q - масса заряда в кг, R - эпицен-тральное расстояние в м. Указанная зависимость показана на рис. 6 прерывистой прямой 3. Также в таблице приведены рассчитанные по формуле (7) амплитуды воздушных волн, соответствующие взрывам Камбаратинских зарядов, как наружных. При этом для первого заряда было принято q = 700 т, для второго принято q = 2150 т.

На рис. 6 также построены амплитуды воздушных волн от первого заряда (зачерненные кружки) и от второго заряда (незачерненные кружки) в зависимости от приведенного эпицентрального расстояния до зарядов. При этом для первого заряда было принято q = 700 т, для второго принято q = 2150 т. Из рис. 6 видно, что амплитуды воздушных волн от взрывов первого и второго зарядов Камбаратинского взрыва тоже пропорциональны приведенному расстоянию со степенью минус 1,5. Поэтому через экспериментальные точки для первого заряда была проведена усредняющая прямая 1 и для второго заряда -прямая 2, которые описываются формулами:

,1/3 л1'5

г.

ДР = 5,5 ■ 103

др = 3,1 ао3

Я

(^/з л Я

(8)

(9)

Сопоставляя зависимости (8) и (7), затем (9) и (7) был получен энергетический эквивалент Камбаратинского взрыва по воздушной волне. Под эквивалентом взрыва на выброс заряда массой q понимается величина К, при которой взрыв

заряда ц на выброс и взрыв наружного заряда массой Кц создают на одинаковых расстояниях воздушные волны равной амплитуды. В результате для первого заряда получен эквивалент К1 = 3,15 • 10-4, для второго заряда К2 = 1,27 • 10-4. Отсюда массы эквивалентных наружных зарядов равны 220 кг и 274 кг. Эти значения приведены в таблице. Очевидно, что при таком определении эквивалента, он равен квадрату отношения амплитуд воздушных волн ДР/ДР0. Величи-

Рис. 7. Отношение амплитуды воздушной волны заглубленного заряда к амплитуде воздушной волны наружного заряда в зависимости от приведенного заглубления заряда

на этого отношения также приведена в таблице.

Следует отметить, что в приведенных координатах на рис. 6 амплитуды воздушной волны для взрыва второго заряда «лежат» чуть ниже, чем амплитуды для взрыва первого заряда и эквивалент по воздушной волне взрыва второго заряда меньше, чем для взрыва первого заряда. Это неудивительный результат и он объясняется большей приведенной глубиной заложения второго заряда по сравнению с первым.

Вообще, зависимость эквивалента заряда по воздушной волне от приведенной глубины заложения заряда является важной характеристикой акустического действия взрывов на выброс и сброс. Согласно зависимостям (7) и (8) эквивалент определяется по формуле:

(

К =

дР.

V

дРГ

0 У (10)

где ДРш - амплитуда воздушной волны при взрыве заряда выброса с глубиной заложения ДР0 - расчетная амплитуда воздушной волны при взрыве наружного заряда такой же массы. На практике, обычно вместо зависимости для эквивалента К(№) пользуются зависимостью ДРш/ДР0 от №. На рис. 7 приведена такая зависимость, взятая нами из работы [3]. Кружками на рисунке приведены экспериментальные значения, полученные М.И. Ганопольским, по которым им проведена усредненная прямая. На этом же рисунке треугольными значками приведены значения ДРш/ДР0 (из таблицы) для Камбаратинского взрыва. При этом в качестве заглубления первого заряда принималось ЛНС, равное 57 м, и для второго заряда - 104 м. Из рисунка видно, что акустический эффект Камбаратинского взрыва практически такой же, как в экспериментах [3], т.е. акустический эффект обоих зарядов соответствует своим приведенным заглублениям. Отсюда, кстати, следует вывод, что энерговыделение при взрывах обоих зарядов соответствовало их массам.

Совокупность данных [3] и Камбаратинского взрыва, представленных на рис. 7, до приведенной глубины 1 м/кг1/3 предлагается описать новой зависимостью, которая показана прерывистой линией.

Результаты регистрации воздушной волны на входном портале водосброса показали, что амплитуды воздушных волн, ударивших по гидротехническим сооружениям и зданию ГЭС менее 800 Па. Так как воздушные волны являлись акустическими, то при их отражении от преграды давление только удваивалось и не превышало 1600 Па. Такие нагрузки не представляли никакой опасности для строительных и металлических конструкций ГЭС.

Согласно работе [2] для застекления застройки безопасными являются воздушные волны с амплитудой менее 500 Па. Это критическое давление воздушных волн вошло в документы Ростехнадзора по расчету безопасных расстояний при взрывных работах. Из рис. 6 видно, что при Камбаратинском взрыве амплитуда 500 Па достигается на приведенном эпицентральном расстоянии 5 м/кг1/3. Для второго основного заряда этому соответствует 640 м. Это фактический радиус зоны, опасной для застекления. Эта зона показана на рис. 1 сплошной окружностью. Вне опасной зоны оказались сооружения промплощадки ГЭС, дом чабана и застройка поселка Каражигач. Инспекция всех объектов после взрыва разрушения остеклений не зафиксировала. Как видно из рис. 1, реально опасная зона для застекления по воздушной волне оказалась в 2,5-5 раз меньше расчетной.

Негативное воздействие на человека воздушных ударных и акустических волн ГОСТами не регламентировано. Однако в справочной литературе [3] имеется достаточно материалов по исследованию поражающего действия этих волн, которыми можно воспользоваться при оценке степени негативного акустического действия Камбаратинского взрыва. Согласно [4] порог поражения человека воздушной ударной волной составляет ^ = 33 кПа или 184 дБ. Этот уровень не был превышен даже на гидротехнических сооружениях и ГЭС.

Негативное воздействие воздушных волн на человека обычно оценивается по амплитуде воздушной волны ^ в Па или по уровню давления в дБ, которое определяется по формуле

/ = 20 ■ 1д —ДР—5-2 ■ 10-5

где 2 • 10-5 Па - порог слышимости для человека.

Согласно [5] поражение органов слуха человека возможно при давлении ^ = 1,5 кПа или 157 дБ. Этот порог выше амплитуды волны, зарегистрированной на входном портале водосброса.

Болевой порог ощущения звука для человека в диапазоне частот от 30 Гц до 10 кГц составляет № = 63 Па или 130 дБ [3]. Согласно зависимости (8) и (9) в поселке Каражигач, удаленном от зарядов на 4 км, амплитуды воздушных волн составляли около 30 Па, так что этот порог превышен не был, поэтому никакого психофизиологического дискомфорта для населения Камбаратиский взрыв не создал.

Столь низкое акустическое воздействие Камбаратинского взрыва на регион связано исключительно с высоким уровнем проектных решений. Подходные выработки к минной штольне заряда -1 имели сечение 16,6 м2 и длину 60 м, подходная выработка к минной штольне заряда - 2 имела сечение 30 м2 и длину 300 м. Длина забойки в подходных выработках определялась из условий исключения прорыва продуктов взрыва на поверхность ранее их прорыва по

линии ЛНС. Поэтому длина забойки в выработках к заряду - 1 составила 50 м, к заряду - 2 около 100 м. Забойка имела два слоя. Нижний слой забойки из разрыхленного скального грунта в выработке к заряду-2 имел мощность 4 м, в выработках к заряду - 1 составлял 2 м. Верхний слой забойки до кровли был выполнен из песка. Забойка исключила выход продуктов взрыва через подходные зарядные выработки и воздушные волны формировались только поднятием куполов грунта.

Выводы

1. Благодаря квалифицированно спроектированным зарядным камерам, подводящим к ним зарядным штольням и забойке вылет продуктов детонации из полости в аимосферу на ранней стадии взрыва был предотвращен и воздушных ударных волн при Камбаратинском взрыве зарегистрировано не было.

2. Поднимающиеся купола от первого и второго зарядов сформировали слабые акустические волны. На эпицентральном расстоянии 360 м амплитуда волн составляла 740 Па, на расстоянии 1470 м - 74 Па.

3. Акустический эффект обоих зарядов соответствует их приведенным заглублениям.

4. Акустические волны не представляли опасности для сооружений ГЭС и остекления застройки региона.

5. По спектру акустические волны являлись инфразвуковыми и не были слышны населением, поэтому акустическое действие Камбаратинского взрыва никакого психофизиологического дискомфорта для населения не создало.

1. Единые правила безопасности при взрывных работах (ПБ 13-407-01). - Госгор-технадзор России. № 3, 2001.

2. Цейтлин Я.И., Смолий Н.И. Сейсмические и ударные воздушные волны промышленных взрывов. - М.: Недра, 1981. - 192 с.

3. Ганопольский М.И. Результаты экспериментальных исследований ударных воздушных волн при взрывах на земной поверхности //

КОРОТКО ОБ АВТОРАХ_

_ СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Горный информационно-аналитический бюллетень. Отдельная статья (специальный выпуск). - 2011. - № 5. - 40 с.

4. Иофе В.К., Корольков В.Г., Сапожков М.А. Справочник по акустике. - М.: Связь. 1979. - 312 с.

5. Физика взрыва / Под ред. Л.П. Орлен-ко. Т. 1. - М.: Физматлит, 2002. - 832 с. ЕШ

Гончаров Александр Иванович - кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник,

Куликов Владимир Иванович - кандидат физико-математических наук, зав. лабораторией, e-mail: kulikov@idg.chph.ras.ru, Институт динамики геосфер РАН;

Эткин Михаил Борисович - кандидат технических наук, первый зам. генерального директора, Союзгидроспецстрой.

UDC 539.89

ACOUSTIC EFFECT OF THE KAMBARATINSKY BLAST

Goncharov A.I., Candidate of Physical and Mathematical Sciences, Senior Researcher,

Kulikov V.I., Candidate of Physical and Mathematical Sciences,

Head of Laboratory, e-mail: kulikov@idg.chph.ras.ru,

Institute of Geosphere Dynamics of Russian Academy of Sciences;

Etkin M.B., Candidate of Technical Sciences, First Deputy General Director, Soyuzgidrospezstroy.

Records of air waves generated by the Kambaratinsky blast are presented. Each of two charges generated an air wave. According to the resultant spectrum, these waves should be assumed infrasonic. The author shows that these waves are generated by a rising dome of soil. An equivalent of the Kambaratinsky blast is estimated in terms of the air wave amplitude. The author considers the impact of the air wave on the hydroelectric plant and the region.

Key words: air wave, equivalent blast.

REFERENCES

1. Edinye pravila bezopasnosti pri vzryvnykh rabotakh (PB 13-407-01) (Uniform rules of safety in blasting (PB 13-407-01)) Gosgortekhnadzor Rossii, no 3, 2001.

2. Tseitlin Ya.l., Smolii N.I. Seismicheskie i udarnye vozdushnye volny promyshlennykh vzryvov (Seismic and shock air waves of production blasts), Moscow, Nedra, 1981, 192 p.

3. Ganopol'skii M.l. Rezul'taty eksperimental'nykh issledovanii udarnykh vozdushnykh voln pri vzryvakh na zemnoi poverkhnosti (Results of experimental research into shock air waves under blasting above ground), Gornyi informatsionno-analiticheskii byulleten', special edition, 2011, no 5, 40 p.

4. lofe V.K., Korol'kov V.G., Sapozhkov M.A. Spravochnik po akustike (Handbook on acoustics), Moscow, Svyaz', 1979, 312 p.

5. Fizika vzryva. Pod red. L.P. Orlenko (Physics of explosion. Orlenko L.P. (Ed.)), vol. 1, Moscow, Fiz-matlit, 2002, 832 p.

A

НОВИНКИ ИЗДАТЕЛЬСТВА «ГОРНАЯ КНИГА»

Федотов К.В., Дмитриев В.И. СТРУЙНОЕ ИЗМЕЛЬЧЕНИЕ

Год: 2014 Страниц: 194 ISBN: 978-5-98672-383-9 UDK: 622.7:622.342

Во многих отраслях производства вопросы измельчения играют очень важную роль: в получении лаков, красок, ядохимикатов, цемента, рудных концентратов, пищевых продуктов, синтетических волокон и других материалов. Струйные мельницы, позволяющие получать высокую тонкость помола, дают возможность одновременно сочетать многие технологические операции: сушку, смешение, разделение, синтез, катализ и др. В книге приводятся теоретические и экспериментальные данные о работе струйных мельниц разной конструкции.

Для инженерно-технических работников, конструирующих, проектирующих и эксплуатирующих струйные мельницы в различных областях производства, а также студентов горных, металлургических и строительных специальностей.