CC BY
70
АХРОМАТИЗИРОВАННЫЕ ДИФРАКЦИОННО-РЕФРАКЦИОННЫЕ ОБЪЕКТИВЫ ЕиУ-ДИАПАЗОНА
ГрейсухГ. И., Ежов Е. Г., Левин И. А., Степанов С. А.
Пензенский государственный университет архитектуры и строительства
Аннотация
Приведена дисперсионная модель оптического материала, позволяющая использовать хорошо зарекомендовавшие себя программные продукты расчёта оптических систем в БиУ-диапазоне. Рассчитаны и исследованы фотолитографические дифракционно-рефракционные объективы, ахроматизация которых достигается с помощью дифракционно-рефракционного корректора, включающего рефракционную линзу Френеля. Показано, что такие объективы по совокупности основных характеристик являются конкурентоспособными по отношению к зеркальным объективам, которые ещё совсем недавно в БИУ-диапазоне считались безальтернативными.
Ключевые слова: экстремальное ультрафиолетовое излучение, дифракционная линза, рефракционная линза Френеля, дисперсия, ахроматизация, вторичный спектр, дифракционно-рефракционный объектив, конфокальность, телецентричность, нанолитография.
Введение
Одной из явно выраженных тенденций современной инструментальной оптики является проникновение в коротковолновую часть электромагнитного спектра. Это, прежде всего, обусловлено стремлением за счёт уменьшения длины волны повысить разрешение оптической системы. Например, в оптической литографии начиная с 70-х годов прошлого века наблюдается последовательный переход от коротковолновой части видимого диапазона (436 нм, 70-е годы) к ближнему вакуумному ультафиолету (248 нм, 90-е годы), далее к глубокому ультрафиолету (193 нм и 157 нм, начало века) и, наконец, к экстремальному ультрафиолетовому (БИУ излучению в настоящее время и, по всей вероятности, в ближайшем будущем [1, 2].
В БиУ-диапазоне, охватывающем длины волн от 10 до 50 нм, сегодня исследуются и разрабатываются, в частности, нанолитографические оптические системы, ориентированные на длины волн (12 ,..., 14 нм), примыкающие к границе мягкого рентгеновского диапазона [3]. При этом исследуются и создаются системы на основе зеркал нормального падения. Системы на основе таких зеркал в отличие от систем с зеркалами скользящего падения, использовавшихся на первых этапах освоения излучения БиУ- и рентгеновского диапазонов, имеют более низкий уровень полевых аберраций, что обеспечивает высокое разрешение в пределах полей изображения, которые в ряде случаев оказываются приемлемыми. Зеркала нормального падения этого диапазона многослойны [4]. Например, на длине волны Х=13,5 нм многослойное покрытие зеркала представляет собой чередующиеся слои кремния и молибдена с толщинами 4,14 нм и 2,76 нм, соответственно. Покрытие из сорока пар таких слоёв обеспечивает коэффициент отражения не ниже 65% при углах падения излучения до 10° [5].
Ограничения, присущие всем зеркальным системам, и, прежде всего, центральное экранирование, а также сравнительно невысокий коэффициент отра-
жения, ограничивающий количество используемых в системе зеркал и, в конечном счёте, размер полезного поля изображения, вынуждают искать альтернативные пути построения оптических систем. При этом традиционные рефракционно-линзовые системы приходится исключить, поскольку сегодня не существует материалов, имеющих приемлемое пропускание в диапазоне от 100 нм вплоть до жёсткого рентгеновского излучения. Даже в так называемых «окнах прозрачности» материалов излучение проникает в них на глубину не более десятка микрометров [6].
Проблематично использование и систем, состоящих только из дифракционных оптических элементов, поскольку для обеспечения высокого разрешения они требуют квазимонохроматических источников излучения со спектральной полосой, не превышающей десятых, а то и сотых долей пико-метра. Причём если в оптическом диапазоне проблема ахроматизации изображающих дифракционно-линзовых систем практически неразрешима (в силу того, что в этом диапазоне коэффициент дисперсии дифракционной линзы (ДЛ) существенно меньше коэффициента дисперсии любого оптического материала [7]), то в БИУ- и рентгеновском диапазонах решение проблемы ахроматизации возможно благодаря специфике дисперсионных свойств материалов в этих диапазонах. Это решение предполагает введение в дифракционно-линзовую систему оптически слабой рефракционной линзы (РЛ). Причём снизить до приемлемого уровня поглощение излучения материалом РЛ можно, уменьшив его толщину в результате перехода к рефракционной линзе Френеля (РЛФ) [8-11].
Дисперсионная модель кремния
При длинах волн электромагнитного излучения короче 50 нм выражения для диэлектрической проницаемости е и показателя преломления вещества п записывают в виде [12]
е = 1 - 25+ ф (1)
и п = 1-5. (2)
Здесь 5 - оптическая константа вещества, называемая декрементом показателя преломления и отвечающая за рефракцию, Р - оптическая константа
вещества, описывающая его поглощательную способность и связанная с линейным коэффициентом поглощения т, входящим в закон Бугера-Ламберта, соотношением [13]
Р=(12р)т, (3)
где 1 - длина волны излучения.
Одним из наиболее перспективных материалов для оптических элементов в БИУ- диапазоне является кремний, у которого за Ь-краем поглощения в сторону увеличения длин волн имеется область примерно от 12,4 до 15,4 нм, в пределах которой в практически постоянна и не превышает 0,002, что
обеспечивает глубину проникновения более 0,5 мкм. Напомним, что под глубиной проникновения понимают глубину, на которой интенсивность излучения в веществе падает примерно на 64% от первоначального значения, т.е. уменьшается в e раз.
В табл. 1 представлены значения показателя преломления кремния для набора длин волн за L-краем поглощения от 12,42 до 12,58 нм. Эти значения приведены в [14] и получены на основе работы [15], опирающейся на исследования, проведённые в Центре рентгеновской оптики Берклеевской лаборатории им. Лоуренса (Lawrence Berkeley Lab, Ctr Xray Opt). Выбор длинноволновой границы обусловлен неуклонным приближением показателя преломления кремния к единице при дальнейшем увеличении длины волны.
Таблица 1. Показатель преломления кремния в диапазоне от 12,4175 до 12,580 нм
l, нм n l, нм n l, нм n
12,4175 1,013116 12,4575 1,010611 12,525 1,008802
12,4225 1,012619 12,4625 1,010343 12,535 1,008578
12,4275 1,012215 12,4675 1,010082 12,545 1,008353
12,4325 1,011943 12,475 1,009917 12,555 1,008127
12,4375 1,011677 12,485 1,009695 12,565 1,007901
12,4425 1,011411 12,495 1,009473 12,575 1,007674
12,4475 1,011145 12,505 1,009250 12,580 1,007561
12,4525 1,010877 12,515 1,009026
Аппроксимация данных табл. 1 ни одной из дисперсионных формул, общепринятых при описании оптических материалов, не даёт удовлетворительного результата. С другой стороны, если обратиться к рис. 1, на котором данные этой таблицы представлены графически, то видно, что в выделенном спектральном диапазоне имеются две области (назовем их условно «коротковолной» и «длинноволновой»). В «коротковолновой» области (от 12,4175 до 12,4675 нм) показатель преломления
1,012525 -
относительно высок и достаточно сильно изменяется с длиной волны по ярко выраженному нелинейному закону. В «длинноволновой» области (от 12,4675 до 12,58 нм), наоборот, показатель преломления относительно мал (т.е. ненамного превышает единицу) и относительно слабо изменяется с длиной волны по закону, близкому к линейному. Поэтому представляется целесообразным для каждой из выделенных областей использовать свою дисперсионную формулу.
1,007561 Ь
12,4575 12,4435 12,4695 12,4955 12,5215 12,5475
Рис. 1. Графическое представление табличных значений показателя преломления кремния
12,5735
Исследования, проведённые с использованием программы оптического проектирования «2БМАХ» [16], показали, что из набора, включающего дисперсионные формулы Шотта, Герц-бергера, Конради и Зельмейера, наименьшее сред-
неквадратическое отклонение обеспечивает одна и та же дисперсионная формула Шотта с отличающимися коэффициентами для каждой из выделенных спектральных областей. Значения коэффициентов а0, ..., а5 формулы Шотта
п2 = а 0+а112 + а21 2 + а31- + а41 6 + а51 8 (4)
для выделенных «коротковолновой» и «длинноволновой» областей представлены в табл. 2.
Благодаря использованию индивидуальных наборов коэффициентов а0, ..., а5 для каждой из выделенных спектральных областей удалось понизить среденеквадратическое отклонение показателя преломления, даваемого формулой Шотта, от табличных значений, доведя их для «коротковолновой» области до 6,7 10-5 и для «длинноволновой» области до
1,4 10-7. Для визуализации достигнутого результата на рис. 2 представлены дисперсионные кривые, построенные по формуле Шотта для двух выделенных областей, и точки, соответствующие табличным значениям показателя преломления кремния. Плавность и монотонность этих кривых (с учётом приведённых значений среднеквадратических отклонений и практически достижимых на сегодняшний день точностей определения оптических констант материалов вблизи краёв поглощения) позволяет считать представленную аппроксимацию вполне приемлемой.
Таблица 2. Коэффициенты дисперсионной формулы Шотта для кремния
Спектральная область Значения коэффициентов, соответствующие длине волны, измеренной в микрометрах
а0 х 105 а1 х 105 а2 х 106 а, х 107 а4 х 1010 а5 х 1014
« коротковолновая» 1,056509027 2,726280901 3,411640067 7,42296530 -2,5120554 1,28104688
«длинноволновая» 0,1760536166 0,4605080034 0,5608589056 1,90937156 -0,2278502 0,12577152
1,009688 1,008979 1,008270 1,007561
12,4575
12,4435
12,4695
12,4955
12,5215
12,5475
12,5735 1
Рис.2. Дисперсионные кривые для двух выделенных спектральных областей и точки, соответствующие табличным значениям показателя преломления кремния
Компоновка и расчёт объективов
Компоновку, порядок расчёта и анализ возможностей ахроматизированных дифракционно-рефракционных объективов БиУ-диапазона продемонстрируем на примере конфокального объектива с телецентрическим ходом лучей, который может быть использован, в частности, в нанолитографии. Исходя из требования минимизации числа элементов в объективе, в силу их весьма невысокой энергетической эффективности в этой области спектра, в качестве исходной выберем схему объектива, состоящего из трёх ДЛ, одна из которых, размещённая в плоскости апертурной диафрагмы, имеет нулевую оптическую силу, т.е. является дифракционной асферикой [17, 18]. Кроме того, что этот объектив является конфокальным, в нём осуществляется пропорциональный (подобный) ход лучей, что обеспечивается расположением предмета и изображения в фокальных плоскостях передней и задней ДЛ, а промежуточное изображение в пространстве между этими ДЛ - в беско-
нечности. Выбор данной исходной схемы обусловлен также и тем, что у этого объектива число одновременно устранимых аберраций многократно превышает число коррекционных параметров. В результате он может быть свободным от всех монохроматических аберраций третьего и пятого порядков, за исключением второй комы пятого порядка. При этом сферическая аберрация и дисторсия отсутствуют во всех порядках аберрационного разложения. В результате апертура объектива не ограничивается аберрациями и разрешение, по крайней мере, на оптической оси, может быть соизмеримо с длиной волной. При этом благодаря отсутствию дисторсии изображение, формируемое объективом, остаётся ортоскопическим.
Габарит системы Ь , т.е. расстояние от плоскости предмета до плоскости изображения, линейное увеличение М и числовую апертуру в пространстве изображений Л' выберем, исходя из требований, предъявляемых к литографическим объективам в БиУ-области спектра, а также с учётом сегодняш-
них возможностей изготовления ДЛ. Как показано в [19], ДЛ сравнительно большого диаметра (до О =10 мм) могут изготавливаться с числом зон до 50000 и минимальной шириной зоны до Ьш;п=30 нм. Поэтому увеличение и числовая апертура были приняты равными М =-0,25 и А' =0,2, а в качестве предельного значения габарита было принято Ь =150 мм. Этим параметрам соответствуют следующие значения конструктивных параметров длиннофокусной (обращённой к плоскости предмета) и короткофокусной (обращённой к плоскости изображения) ДЛ объектива. Для длиннофокусной ДЛ О =10 мм и Ьш!п=75 нм, для короткофокусной ДЛ О =7 мм и йш!п =30 нм.
Оптимизация выбранной исходной схемы при фиксированных значениях Ь , М и А' привела к небольшому изменению всех конструктивных параметров объектива: переднего и заднего отрезков, расстояний между ДЛ и значений коэффициентов, определяющих вид зависимостей пространственных частот микроструктур ДЛ. В результате при использовании монохроматического излучения объектив оказался способным формировать высококачественное изображение по полю 2у =1,2 мм. Практическое совпадение качества изображения с дифракционно-ограниченным гарантируется тем, что в пределах всего указанного поля нормированная интенсивность в дифракционном фокусе, т.е. интенсивность Штреля /з > 0,999, а среднеквадратическая величина волновой аберрации не превышает 0,004Х. Сразу же отметим, что эти результаты могут быть получены при оптимизации на любой длине волны из выбранного выше спектрального диапазона, т. е. от 12,42 нм до 12,58 нм.
Ширина спектрального диапазона этого чисто дифракционного объектива, оценённая по весьма мягкому для фотолитографических объективов критерию Марешаля (/з > 0,8) [20], составляет всего А 1 = ± 0,13 пм. Расширить спектральный диапазон удалось путём ахроматизации, выполненной за счёт замены относительно оптически слабой ДЛ, расположенной в плоскости апертурной диафрагмы на рефракционно-дифракционный корректор (ДРК), имеющий ту же оптическую силу, что и заменяемая ДЛ и включающий помимо ДЛ кремниевую РЛ.
Напомним, что ахроматизация предполагает устранение хроматизма положения для крайних длин волн выбранного спектрального диапазона, т.е. достижение равенства задних отрезков на этих длинах волн (^ = ^ ). Эффективность же ахроматиза-
ции оценивается по вторичному спектру, т.е. по максимальной разнице значений заднего отрезка объектива в пределах спектрального диапазона ах-роматизации. Обычно за величину вторичного спектра принимают
А^' = ш,x, (5)
где 51 - задний отрезок оптической системы на центральной длине волны 1 этого диапазона.
Поскольку рассматриваемый объектив является конфокальным, а ДРК, размещённый в плоскости его апертурной диафрамы практически афокален, то высоты падения апертурного параксиального луча на все элементы объектива можно считать одинаковыми. В этом случае условие ахроматизма сводится к уравнению [21]
1 ^
' " (6)
ф + -X ф. = 0 .
откуда требуемая для ахроматизации величина оптической силы РЛ определяется выражением
Фк Xфцг .
(7)
"б 1=1
Что же касается величины вторичного спектра, то при выполненном условии ахроматизма он может быть оценён по формуле
А5 = £ фС1 .
(8)
1=1
В формулах (6)-(8) фк и ф^. - оптические силы РЛ и ДЛ объектива на длине волны 1; , уз; и V в, Уб - коэффициенты дисперсии и относительные частные дисперсии кремния и ДЛ, соответственно. Последние рассчитываются с помощью уравнений
V« =(»1" 1)К" «1ш„ ), (9)
Уз; = («1ш,п " П )/( пкш " пк«,), (10)
VБ =1/(1™ "1шах ) , (11)
У Б = (1шп "1^(1ш1п "^шах ) . (12)
Учитывая предполагаемую замену в дифракционно-рефракционном конфокальном объективе РЛ на РЛФ (см. рис. 3), при расчётах РЛ полагалась тонкой плоско-выпуклой линзой. Её оптическая сила на длине волны 1 связана с радиусом кривизны выпуклой поверхности г соотношением
фк ="( п1-1)/г = %/г .
(13)
Оптические характеристики кремния п, 5^,
и уз; в «коротковолновой» и «длинноволновой» областях спектра существенно отличаются. В табл. 3 представлены оптические и сопоставительные характеристики кремния и ДЛ, вычисленные для середины каждой из указанных областей в пределах достаточно узких спектральных участков одинаковой ширины (А 1 = ± 5 пм). Из результатов расчётов, выполненных по формулам (7) и (13) с учётом данных табл. 3, следует, что ахроматизация в «коротковолновой» области достигается при радиусе кривизны выпуклой поверхности кремниевой линзы примерно в три раза большем, чем в «длинноволновой»
Б
области. Это обусловлено тем, что для этих облас- силу кремниевой линзы, отличаются примерно в два тей отношения |ус/у81| , определяющие оптическую раза, а 5Х - примерно в полтора раза.
Рис.3. Оптическая схема дифракционно-рефракционного конфокального объектива: 1, 2, 5 - ДЛ, 3 - апертурная диафрагма, 4 - РЛФ
Таблица 3. Оптические и сопоставительные характеристики кремния и ДЛ
Спектральная область 1, нм п 8-х Кь/% | Уа У бь |
«коротковолновая» 12,435 1,011842 -0,011534 64,6 0,0145
12,440 1,011534
12,445 1,011243
«длинноволновая» 12,525 1,008802 -0,008690 32,4 0,0003
12,530 1,008690
12,535 1,008578
Что же касается величины вторичного спектра, то она в «коротковолновой» области примерно на два порядка больше, чем в «длинноволновой» области. Это обстоятельство, а также то, что большая кривизна преломляющей поверхности, как правило, приводит к значительному уровню полевых монохроматических аберраций, даёт все основания предполагать, что объектив, рассчитанный на «коротковолновую» спектральную область, будет формировать высококачественное изображение большего диаметра, но в более узком спектральном интервале.
Действительно, объектив, работающий с увеличением М =-0,25 и рассчитанный на квазимонохроматическое излучение с шириной линии А 1 = ± 5 пм в «коротковолновой» области спектра (1 =12,42 нм) при числовой апертуре в пространстве изображений Л' =0,2 и габарите Ь =115 мм, обеспечивает высококачественное плоское изображение диаметром 2 у =1 мм. Объектив, работающий с тем же увеличением, но рассчитанный на полихроматическое излучение с шириной полосы А 1 = ± 50 пм в «длинноволновой» области спектра (1 =12,527 нм), при числовой апертуре в пространстве изображений Л' =0,2 и габарите Ь =123 мм обеспечивает высококачественное изображение диаметром 2у' =0,125 мм. Изображения, формируемые обоими объективами, орто-скопичны (дисторсия по всему полю изображения не превышает 6 пм) и практически не отличаются от дифракционно-ограниченного в пределах приведённых полей, поскольку среднеквадратическая величина волновой аберрации не превышает 0,0541, а интенсивность Штреля 18 > 0,9. При регистрации изображения, формируемого этими объективами, БЦУ-
резистом [4], благодаря низкому уровню остаточных аберраций разрешение будет превышать релеевское и составлять величину порядка 34 нм.
Заключение
Световые диаметры и минимальные размеры элементов квазипериодических микроструктур ДЛ рассчитанных дифракционно-рефракционных объективов соответствуют сегодняшним возможностям их изготовления и не превышают приведённые выше значения для ДЛ чисто дифракционного объектива. Что же касается ДРК, то он может быть выполнен в виде единого элемента, на одной стороне которого микроструктура ДЛ, а на другой - РЛФ. Толщина такого элемента составляет несколько десятых долей микрометра, а жёсткость конструкции обеспечивается, например, радиальными спицами. В настоящее время предложено несколько вариантов подобных конструкций. Одна из них описана в работе [22].
Результаты, представленные в данной статье, позволяют сделать вывод о том, что ахроматизированные дифракционно-рефракционные объективы по совокупности характеристик, включающих размер плоского поля высококачественного изображения при на порядок меньшем габарите, технологически реализуемые световые диаметры и минимальные размеры элементов квазипериодических микроструктур являются конкурентоспособными по отношению к зеркальным объективам, которые ещё совсем недавно в БЦУ-диапазоне считались безальтернативными.
Благодарность
Работа выполнена при поддержке Министерства образования и науки РФ в рамках федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогичес-
кие кадры инновационной России» на 2009-2013
годы (Госконтракт 16.740.11.0145).
Литература
1. Bruning, J.H. Optical lithography: 40 years and holding / J.H. Bruning // Proceedings SPIE. - 2007. - Vol. 6520. -P. 652004-1-652004-13.
2. Ulrich, W. Trends in Optical Design of Projection Lens for UV and EUV Lithography / W. Ulrich, S. Beiersdoerfer, H.J. Mann // Proceedings SPIE. - 2000. - Vol. 4146. - Р. 13-24.
3. Гапонов, С.В. Литография на длине волны 13 нм / С.В. Гапонов // Вестник Российской академии наук. -2003. - Т. 73, № 5. - С. 392-395.
4. Hudyma, R. An Overview of Optical Systems for 30 nm Resolution Lithography at EUV Wavelengths / R. Hudyma // Proceedings of SPIE - 2002. - Vol. 4832 -P.137-148.
5. Bakshi, V. EUV Lithography / V. Bakshi - Bellingham: SPIE Press, 2009. - 674 p.
6. Erko, А. Modern Developments in X-Ray and Neutron Optics / A. Erko - Berlin; Heidelberg; New York; Springer, 2008. - 533 р.
7. Грейсух, Г. И. Сравнительный анализ хроматизма дифракционных и рефракционных линз / Г.И. Грейсух, Е.Г. Ежов, С.А. Степанов // Компьютерная оптика. -2005. - № 28. - С. 60-65. - ISSN 0134-2452.
8. Wang, Y. Achromatic Fresnel optics for wideband extreme-ultraviolete and X-ray imaging / Y. Wang, W. Yun, C. Jacobsen // Nature. - 2003. - Vol. 424. - P.50-53.
9. Skinner, G.K. Design and imaging performance of achromatic diffractive-refractive x-ray and gamma-ray Fres-nel lenses / G.K. Skinner // Applied Optics. - 2004. -Vol. 43(25) - P. 4845-4853.
10. Пат. US2005/0168820A1 США. Achromatic Fresnel optics for ultraviolet and x-ray radiation / W. Yun, Y. Wang; заявитель и патентообладатель XRADIA, Inc., Concord, USA; опубл. 04.08.2005.
11. Umbach, M. Achromatic X-ray focusing using diffractive and refractive elements / M. Umbach, V. Nazmov, M. Simon, A. Last, V. Saile // Proceedings of SPIE. -2008. - Vol. 7100. - P.71001U-1-71001U-7.
12. Мишетт, А. Оптика мягкого рентгеновского излучения / А. Мишетт. - М.: Мир, 1989 - 352 с.
13. Виноградов, А.В. Зеркальная рентгеновская оптика / А. В. Виноградов - Л: Машиностроение, 1989. - 463 с.
14. X-Ray Properties of the Elements [Электронный ресурс]. - Режим доступа: http://henke.lbl.gov/cgi-bin/pert_cgi.pl
15. Henke, B. L. X-ray interactions: photoabsorption, scattering, transmission, and reflection at E=50-30000 eV, Z=1-92 / B. L. Henke, E. M. Gullikson, J. C. Davis // Atomic Data and Nuclear Data Tables. - 1993 - Vol. 54(2). -P. 181-342.
16. ZEMAX: software for optical system design [Электронный ресурс]. - Режим доступа: http://www.zemax.com
17. Бобров, С.Т. Оптика дифракционных элементов и систем / С.Т. Бобров, Г.И. Грейсух, Ю.Г. Туркевич. -Л.: Машиностроение, 1986. - 223 с.
18. Greisukh, G.I. Optics of diffractive and gradient-index elements and systems / G.I. Greisukh, S.T. Bobrov, S.A Stepanov // Bellingham: SPIE Press. - 1997. - 414 p.
19. X-ray optics [Электронный ресурс]. - Режим доступа: http://www.x-ray-optics.com
20. Борн, М. Основы оптики / М. Борн, Э. Вольф. - М.: Наука, 1973. - 720 с. (M. Born Principles of Optics, 5th ed. Pergamon Press. N.Y., 1975.)
21. Greisukh, G.I. Design of achromatic and apochromatic plastic microobjectives / G. I. Greisukh, E. G. Ezhov, I. A.
Levin, S. A. Stepanov // Applied Optics. - 2010. -Vol. 49(23). - P. 4379-4384.
22. Пат. US2008/0094694A1 США. Fabrication methods for micro compoundd optics / W. Yun, Y. Wang, M. Feser, A. Lyon; заявитель и патентообладатель XRADIA, Inc., Concord, USA; опубл. 24.04.2008.
References
1. Bruning, J.H. Optical lithography: 40 years and holding // Proceedings SPIE. - 2007. - Vol. 6520. - P.652004-1-652004-13.
2. Ulrich, W. Trends in Optical Design of Projection Lens for UV and EUV Lithography / W. Ulrich, S. Beiersdoerfer, H.J. Mann // Proceedings SPIE. - 2000. - Vol. 4146. - Р. 13-24.
3. Gaponov, S.V. Lithography at a wavelength of 13 nm / S. Gaponov // Herald of the Academy of Sciences. - 2003. -Vol. 73(5). - P. 392-395. - (in Russian)
4. Hudyma, R. An Overview of Optical Systems for 30 nm Resolution Lithography at EUV Wavelengths / R. Hudyma // Proceedings of SPIE. - 2002. - Vol. 4832 -P.137-148.
5. Bakshi, V. EUV Lithography / V. Bakshi. - Bellingham: SPIE Press, 2009. - 674 p.
6. Erko, А. Modern Developments in X-Ray and Neutron Optics / A. Erko. - Berlin; Heidelberg; New York; Springer, 2008. - 533 р.
7. Greisukh, G.I. Comparative analysis of chromatism diffractive and refractive lens / G.I. Greisukh, E.G. Ezhov, S.A. Stepanov // Computer optics. - 2005. - Vol. 28. -P. 60-65. - (in Russian)
8. Wang, Y. Achromatic Fresnel optics for wideband extreme-ultraviolete and X-ray imaging / Y. Wang, W. Yun, C. Jacobsen // Nature. - 2003. - Vol. 424. - P.50-53.
9. Skinner, G.K. Design and imaging performance of achromatic diffractive-refractive x-ray and gamma-ray Fres-nel lenses / G.K. Skinner // Applied Optics. - 2004. -Vol. 43(25) - P. 4845-4853.
10. Pat. US2005/0168820A1 Achromatic Fresnel optics for ultraviolet and x-ray radiation / W. Yun, Y. Wang; assignee: XRADIA, Inc., Concord, USA; date of patent 04.08.2005.
11. Umbach, M. Achromatic X-ray focusing using diffractive and refractive elements / M. Umbach, V. Nazmov, M. Simon, A. Last, V. Saile // Proceedings of SPIE. -2008. - Vol. 7100. - P.71001U-1-71001U-7.
12. Mishett, A. Soft X-ray Optics / A. Mishett. - Moscow: Mir, 1989 - P.352. - (in Russian).
13. Vinogradov, A.V Mirror X-ray optics / A.V Vinogradov -Leningrad: Mashinostroenie, 1989. - P. 463. - (in Russian)
14. X-Ray Properties of the Elements [Electronic resource]. -Access mode: http://henke.lbl.gov/cgi-bin/pert_cgi.pl
15. Henke, B. L. X-ray interactions: photoabsorption, scattering, transmission, and reflection at E=50-30000 eV, Z=1-92 / B. L. Henke, E. M. Gullikson, J. C. Davis // Atomic Data and Nuclear Data Tables. - 1993. - Vol. 54(2). - P. 181-342.
16. ZEMAX: software for optical system design [Electronic resource]. - Access mode: http://www.zemax.com
17. Bobrov, S.T. Optics of diffractive elements and systems / S.T. Bobrov, G.I. Greisukh, Yu.G. Turkevich. - Leningrad: Mashinostroenie, 1986. - 223 p. - (in Russian).
18. Greisukh, G.I. Optics of diffractive and gradient-index elements and systems / G.I. Greisukh, S.T. Bobrov, S.A. Stepanov // Bellingham: SPIE Press, 1997. - 414 p.
19. X-ray optics [Electronic resource]. - Access mode: http://www. x-ray-optics.com
20. Born, M. Principles of Optics, 5th ed / M. Born, E. Wolf -N.Y.: Pergamon Press, 1975. - 808 p.
21. Greisukh, G.I. Design of achromatic and apochromatic plastic microobjectives / G. I. Greisukh, E. G. Ezhov, I. A. Levin, S. A. Stepanov // Applied Optics. - 2010. -Vol. 49(23). - P. 4379-4384.
22. Pat. US2008/0094694A1 Fabrication methods for micro compoundd optics / W. Yun, Y. Wang, M. Feser, A. Lyon; assignee XRADIA, Inc., Concord, USA; date of patent 24.04.2008.
DIFFRACTIVE-REFRACTIVE ACHROMATIC OBJECTIVES FOR EUV-RANGE
G. I. Greysukh, E. G. Ezhov. I. A. Levin, S. A. Stepanov Penza State University of Architecture and Construction
Abstract
The dispersing model of the optical material allowing to use in EUV-range well-known optical design programs is presented. Diffractive-refractive photolithographic objectives achromatized by diffractive-refractive corrector including Fresnel lens are designed. It is shown, that such objectives in an EUV-range are capable to compete with mirror objectives which were considered earlier as the uncontested.
Key words: extreme ultraviolet, diffractive lens, refractive Fresnel lens, dispersion, achromati-zation, secondary spectrum, diffractive-refractive objective, confocal objective, telecentricity, na-nolithography.
Сведения об авторах - см. страницу 28 этого номера.
Поступила в редакцию 21 декабря 2010 г.
