CC BY
42
----------------------------------------------- © О.А. Хачай, О.Ю. Хачай,
А.В. Кононов, 2009
УДК 622.272:621.37
О.А. Хачай, О.Ю. Хачай, А.В. Кононов
3^ МЕТОДИКА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИНДУКЦИОННОГО ПРОСВЕЧИВАНИЯ И СИСТЕМА ОБРАБОТКИ И ИНТЕРПРЕТАЦИИ ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ВОДОЗАЩИТНОЙ ТОЛЩИ КИМБЕРЛИТОВЫХ ТРУБОК
Приведены результаты исследования по применению просвечивания для изучения состояния предохранительного целика.
Ключевые слова: рудник, пластическая деформация рудных тел, безопасная отработка месторождений, электромагнитная индукционная активная система.
Семинар № 2
O.A. Hachay, O. Y. Hachay,
A. V. Kononov
3-D METHOD OF ELECTROMAGNETIC INDUCTIVE RAY EXAMINATION AND SYSTEM FOR PROCESSING AND INTERPRETATION USED FOR STUDY KIMBERLITE PIPES
The study results on ray examination of protective pillar are given.
Key words: ore mine, ore body plastic deformation, safe mining, electromagnetic inductive system.
Для конкретных рудников ОАО АЛРОСА большое значение имеет мониторинг состояния предохранительного рудного целика для контроля и оценки его состояния. Причины изменения состояния массива, являющегося открытой динамической системой, могут быть связаны с техногенными факторами, влияющими на его динамику.
Традиционное описание пластической деформации твердых тел проводится в рамках механики сплошной среды и теории дислокаций [1-3]. В рамках этой теории не удается проанализировать процесс зарождения и распростра-
нения трещины, аномальное поведение породного массива в полях сильных внешних воздействий.
Из накопленного экспериментального материала Томской школой под руководством академика В.Е. Панина, сформулированы новые подходы к проблемам пластичности и прочности [4]. Среди них особого внимания заслуживает синергетический подход, рассматривающий деформируемое твердое тело как открытую, сильнонеравновесную систему, а пластическое течение как диссипативный процесс, снижающий уровень упругих напряжений. При этом пластическая деформация твердых тел может протекать только в условиях неоднородного напряженного состояния. Пластический сдвиг зарождается в зонах концентраторов напряжений как локальное структурное превращение и распространяется только в поле концентратора напряжений сугубо как релаксационный процесс. Основные концентраторы напряжений связаны с границами раздела и различного рода зонами стесненной деформации. Важный вывод, сделанный В.Е.Паниным и его со-
авторами, заключается в том, что пластическое течение твердого тела имеет волновой характер.
В связи с этим большое значение имеет найти взаимосвязь измеряемых макроскопических характеристик геофизических и геомеханических полей с так называемыми параметрами среды на мезоуровнях [6-11].
Применяемая электромагнитная индукционная активная система 3-Б картирования и мониторинга позволяет разработать критерии оптимальной безопасной отработки месторождений на глубоких горизонтах [12].
Методики, используемые в наших исследованиях, носят экспрессный характер и доведены до стадии внедрения как сопровождающие технологический процесс отработки массива. Они включают в себя аппаратуру МЧЗ-12 (разработчик д.т.н. Человечков А.И.), комплекс обработочных и интерпретационных программ (разработчики Хачай О.Ю., к.ф.-м.н. Хачай А.Ю., Новгородова Е.Н.). Преимуществом этого геофизического комплекса является его помехоустойчивость и отсутствие требования дополнительного бурения для проведения работ. Он является комплексом неразрушающего контроля за поведением массива горных пород. Эти методики были опробованы на шахтах “Магнезитовая”, “Магнетитовая”, Естю-нинская, на Узельгинском, Таштаголь-ском, Дальнегорском рудниках, на соляной шахте БКРУ-4, шахтах СУБРа и ЮУБРа [5, 10].
При отработке месторождения с закладкой попасть внутрь выработок, проходящих через рудное тело, и произвести детальные поуровневые электромагнитные индукционные исследования не представляется возможным [5]. Однако задача об изучении особенностей строения и динамики состояния предохрани-
тельного целика, расположенного в кровле отработанного уровня, сформулирована. В этом случае имеется только один способ - электромагнитное индукционное просвечивание на ряде частот. В условиях шахты этот способ более трудозатратный и менее технологичный по сравнению с попланшет-ной электромагнитной съемкой, поэтому в качестве эксперимента мы осуществили его только на одной частоте .635кГ, используя ту же аппаратуру, что и для попланшетных наблюдений, МЧЗ-12 (разработчик д.т.н. А.И.Человечков ИГФ УрО РАН). Измеряемый сигнал для модулей всех трех компонент магнитного поля был устойчив, и значения превышали фоновые на 2 порядка. Исследования велись следующим образом (рис.1,2): сначала измеритель располагался на профиле 1 с 4-го по 15 пикет (точки наблюдения расположены через 5м), а генератор на 2-ом профиле (точки стояния генератора 7, 9, 11, 13, 15, 17). Измерения проводились по профилю 1 для каждого положения генератора, при этом измерения модулей горизонтальных компонент магнитного поля проводились в направлении на источник возбуждения, через массив (эту компоненту обозначим Нр) и в соответствующем перпендикулярном направлении (эту компоненту обозначим Нф). Это обеспечивает большую точность выявления зон локальной неоднородности вдоль отрезка прямой от источника до приемника. Как и в попланшетной методике в каждой точке наблюдения определялся параметр геоэлектрической неоднородности для заданной частоты наблюдения в виде отношения модулей двух горизонтальных компонент магнитного поля:
8 =
100%. Перемещая генератор
согласно указанным точкам стояния, мы определяем по профилю 1 набор данных в виде
|н|
HI.1 Hn\. H\.5,.Pf = 2fr2
H
где Рф - кажущееся сопротивление, f -
частота, і - номер точки стояния генератора. Затем генератор и приемник менялись местами: генератор располагался на профиле 1 (точки стояния - пикеты 4,
7, 10, 15), а приемник перемещался по профилю 2 с 7 по 18 пикеты с шагом 5 м при каждом положении генератора. Таким образом, мы получаем новый набор данных
ІНІ.1 НІ.1 Нф,\.8,.Рет = 2/г Н-
H
Вместе эти два набора данных характеризуют область массива в кровле и в почве, охватывающегося двумя профилями (1 и 2). Для того чтобы оценить степень неоднородности массива по полученным данным электромагнитного индукционного просвечивания О.Ю. Хачаем был разработан следующий алгоритм. Целью данного алгоритма обработки, включающего в себя линейную интерполяцию, было задать значения нового параметра, базирующегося на
значениях параметров 5.5, i=1,... m,
j=i,...n, m-количество точек стояния генератора на профиле 2, n- количество точек стояния генератора на профиле 1, на некоторой прямоугольной сетке, покрывающей область исследования, с равномерно расположенными узлами. Данная процедура довольно специфична и потому не является стандартизованной, и для ее выполнения нельзя было непосредственно воспользоваться средствами пакета Surfer. Используя план данного участка шахты, всем точкам измерения бы-
ли сопоставлены относительные координаты в горизонтальной плоскости (в метрах). Весь рассматриваемый участок плана был заключен в ограничивающий его прямоугольник, на котором была произведена расстановка узлов сетки. Теперь нужно было каждому такому узлу сетки с целочисленными индексами (k,l) сопоставить значение нового параметра 8к1 . Это значение принималось
равным среднему арифметическому
следующих чисел . Для того, чтобы
8 к,I
понять, как вычислялись значения с™,
8 к ,1
представляется удобным произвести мысленно следующие геометрические построения. Сначала рассмотрим ситуацию, когда текущим профилем в обработке является 1 -й профиль (на нем пикеты с 4 по 15). Соединим отрезками пикет 4 профиля 1 с пикетом 5 того же профиля и с пикетом 7 профиля 2 (на этой точке стоял генератор). В этом треугольнике была произведена линейная интерполяция значений исходного параметра 8 . Для этого, конечно, нужно
было задать значение 8 в третьей вершине треугольника - на пикете 7 профиля 2. Это значение выбиралось с помощью линейной интерполяции между значениями 8] , определенными на этой
точке, но когда здесь стоял приемник, а генератор перемещался по 1-му профилю, итак, с помощью линейной интерполяции между значением 8] в этой точке при генераторе, стоящем на 4-м пикете 1-го профиля и значением 8 в этой точке при генераторе, стоящем на 7-м пикете 1-го профиля. Аналогично, линейной интерполяцией вычислялись значения 8 внутри треугольников (пи-
кет1профиль): {(511Х (6|1Х ифХ (7|1), (7|2)}. При переходе к следующе-
О 10 20 30 40 м 50 ^ 60 70 80 90
01-К—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—I—.—.—.—.—^0
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90
Рис. 1. Распределение среднего параметра геоэлектрической неоднородности 8к 1 по данным электромагнитного индукционного просвечивания. Частота 0.635 кГц
му треугольнику изменялась его третья вершина: {(7|1), (8| 1), (9|2)}, а вся процедура оставалась прежней. И так далее - до конца профиля. Затем начиналась обработка 2-го профиля, тогда третьи вершины треугольников располагались на 1-м профиле, например, {(7|2), (8|2), (4|1)}. После того, как линейная интерполяция внутри таких треугольников была закончена для обоих профилей, можно было вычислить значения 8™.
Индексам (к,1) соответствует номер узла сетки, имеющий координаты на плане (х,у). Если данная точка попала в какой-то из указанных выше треугольников интерполяции, то номер тп увеличивал-
ся на единицу, а 8™ присваивалось значение, полученное в результате линейной интерполяции по треугольнику в точке с координатами (х, у). Такая процедура была произведена для всех треугольников и узлов сетки. Затем путем арифметического усреднения на множестве 8™ при фиксированных индексах (к,1)
было получено значение 8к 1 .
На рис. 1 приведен пространственный план распределения среднего параметра геоэлектрической неоднородности 5к 1 второго цикла мониторинга.
Рис. 2. Распределение эффективного электрического сопротивления ре^^к { по данным электромагнитного индукционного просвечивания. Частота 0.635 кГц
По сравнению с данными первого цикла мониторинга образовалась зона повышенной неоднородности протяжением через кровлю массива с 4 пикета профиля 2 до 10-11 пикетов профиля 1 и зона неоднородности менее интенсивная, простирающаяся от профиля 1, пикеты 11-13 вглубь массива, не доходя до профиля 2. Вдоль этих зон могут происходить пластические деформации, которые следует контролировать с помощью геомеханических и повторных электромагнитных исследований. Распределение параметра р строилось по алгоритму, аналогичному описанному выше для 8к 1. На рис. 3 представлен план
распределения среднего параметра р^ на частоте 0.635 кГц. В результате
совместной интерпретации пространственных распределений 8к 1 и р были
получены поуровневые распределения удельных сопротивлений для всего уча-
стка в кровле массива и представлены в виде таблицы.
Следуя результатам, изложенным в таблице можно выделить второй и третий слои в кровле массива по значению значительного изменения удельного сопротивления внутри слоя. Наиболее проводящим интервал, а следовательно, возможно более обводненным является 2-й слой от -591.5 м до -589.5 м. Для окон-туривания в слоях расположения зон с пониженным сопротивлением, необходимо в рамках методики просвечивания
№ слоя Отметки слоя (м) в кровле от контура выработки Ізменение удельного опротивления в слое (Ом.м) по всему участку наблюдения Мощность слоя (м)
1 -596.5-(-591.5) 25.7-178.4 5
2 -591.5-(-589.5) 0.9-147 2
3 -589.5-(-570.5) 4.1-130.8 19
4 -570.5-(-559.5) 40.8-235 11.5
5 -559.5-(-549) 90.8-494 10.5
иметь замкнутую систему наблюдения в виде профилей, расположенных по периметру участка. Тем не менее, полученная информация свидетельствует о наличии резкой неоднородности в кровле массива. Для оценки устойчивости состояния массива необходимы повторные и даже лучше мониторинговые исследования в рамках описанной методики просвечивания.
Заключение
Результат исследований по применению просвечивания показал возможность его использования в тех случаях, когда затруднено проникновение внутрь изучаемого объекта. Эти исследования имеет смысл проводить не
1. Седов Л.И. Механика сплошной среды. Т.1. М.: Наука, 1983. С.528.
2. Христианович С.А. Механика сплошной среды. М.: Наука, 1981. С.483.
3. Хирт Дж., Лоте И. Теория дислокаций. М.: Атомиздат, 1972. С.599.
4. Панин В.Е., Лихачев В.А., Гриняев Ю.В. Структурыные уровни деформации твердых тел. Новосибирск. СО АН ССсР Наука. 1985. С.226.
5. Хачай О.А., Хинкина Т.А., Хачай О.Ю. Отражение динамики фазового состояния массива горных пород по результатам многоуровневых электромагнитных мониторинговых исследований в удароопасной шахте (Таштагол) // Горный Информационно-аналитический бюллетень Москва, МГГУ, 2002, №11, с. 109114
6. Хачай О.А., Новгородова Е.Н.. Опыт построения объемных геоэлектрических моделей по многоуровневым электромагнитным исследованиям на шахтах различного вещественного состава.// Горный Информационноаналитический бюллетень Москва, МГГУ, 2002, №10, с.57-59.
7. Хачай О.А К вопросу об изучении строения и состояния геологической гетерогенной нестационарной среды в рамках дискретной и иерархической модели.//Российский геофизический журнал 2004, №33-34, с. 32-37.
8. Хачай О.А. Явления самоорганизации в массиве горных пород при техногенном воздей-
только для изучения состояния предохранительного целика, но и для изучения состояния закладочного массива на более глубоких горизонтах. Применяемая система обработки и интерпретации информации позволяет разделить отклик массива в кровле и в почве. Для более достоверной и детальной интерпретации необходимо дополнить систему наблюдений таким образом, чтобы изучаемый недоступный участок массива был окружен выработками, по которым можно было бы провести индукционные электромагнитные исследования с активным источником возбуждения, описанным выше.
---------------- СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ствии. // Физическая мезомеханика, 7, спец. выпуск, ч.2, 2004, с.292-295.
9. Хачай О.А. Теория и практические результаты мониторинга гетерогенных нестационарных сред в рамках иерархических дискретных моделей. // Геодинамика и напряженное состояние недр Земли. Труды Международной конференции 6-9 октября 2003г. ИГД СО РАН Новосибирск. 2004, с.401-408.
10. Хачай О.А., Шагабутдинов В.Х. Оценка состояния ударо-опасного массива с использованием системы электромагнитного индукционного мониторинга (на примере Николаевского подземного рудника, г. Дальнегорск) // Горный инфор-мационно-аналитиический бюллетень. Изд-во МГГУ, Москва , 2006, №5, 109-120.
11. Хачай О.А., Хачай О.Ю. Изучение, оценка и классификация устойчивости геологической среды с использованием данных активного геофизического мониторинга на основе парадигмы физической мезомеханики. // Физическая мезомеханика, 2007, Т.10, №2, С.87-92..
12. Хачай О.А. Исследование развития неустойчивости в массиве горных пород с использованием метода активного электромагнитного мониторинга.// Физика Земли, 2007, №4, с.65-70.
13. Хачай О.А., Новгородова Е.Н., Хачай А.Ю. Исследование разрешающей способности по-планшетной электромагнитной методики для ак-
Среднегодо-
вая
тивного картирования и мониторинга неоднород- №1, С.30-41.ЕШ ных геоэлектрических сред. // Физика Земли, 2003,
г Коротко об авторах -------------------------------------------------------------
Хачай О.А. - доктор физико-математических наук, Институт геофизики УрО РАН, Хачай А.Ю. - аспирант математико-механического факультета УрГУ, [email protected] Кононов А.В. - инженер, Институт геофизики УрО РАН, [email protected]
