CC BY
271Компоненты и технологии, № 5'2004
Высоковольтные диоды Шоттки
из карбида кремния в источниках электропитания с преобразованием частоты
Полевые транзисторы, диоды и другие электронные приборы на основе карбида кремния обладают рядом преимуществ по сравнению с аналогичными кремниевыми приборами. Среди них — возможность работы при температурах до 600 °С, высокое быстродействие и высокая радиационная стойкость.
Александр Полищук
a.polishuk@terraelectronica.ru
Введение
Тенденция последних лет к миниатюризации радиоэлектронной аппаратуры предъявляет жесткие требования к вторичным источникам электропитания (ИВЭП) в части увеличения их удельной мощности без потерь функциональных возможностей. Это в свою очередь требует повышения эффективности ИВЭП, снижения тепловой нагрузки элементов при одновременном уменьшении объема, увеличении частоты преобразования, снижения электромагнитных и радиопомех. Для достижения указанных целей помимо новых схемотехнических решений, снижающих потери в ИВЭП, требуется улучшать и характеристики силовых полупроводниковых приборов.
Как известно, существенный вклад в потери в источниках электропитания с преобразованием частоты вносит эффект обратного восстановления мощных высоковольтных диодов. В первую очередь это касается активных корректоров коэффициента мощности (ККМ), снаберных диодов инверторов с прямоугольной формой тока, в том числе и анти-параллельных диодов мощных МО8БЕТ и ЮБТ, выпрямителей с выходным напряжением более 100 В и частотой выше 100 кГц. Большие токи при обратном восстановлении диодов также являются причиной возникновения радиопомех, что требует применения экранов, увеличивающих массу и габариты устройства. Появление диодов с ультрабыстрым восстановлением, таких, как ИЕХРИЕО™, позволило
Таблица 1
Наименование параметра бі ЭаДз 4Н-БІС
Ширина запрещенной энергетической зоны, эВ 1,12 1,5 3,26
Подвижность электронов, см2/с-В 1400 9200 800
Подвижность дырок, см2/с-В 450 400 140
Концентрация собственных носителей, см-3 при 300К 1,5-1010 2,1-10* 5-10-9
Скорость объемного заряда электронов, см/с-107 1 1 2
Критическая напряженность электрического поля, МВ/см 0,25 0,3 2,2
Теплопроводность, Вт/см-К 1,5 0,5 3,0-3,8
лишь частично решить указанные проблемы. Практически кардинально решить проблемы обратного восстановления позволяет использование диодов на основе карбида кремния (Б1С). Полевые транзисторы, диоды и другие электронные приборы на основе карбида кремния обладают рядом преимуществ по сравнению с аналогичными кремниевыми приборами. Среди них — возможность работы при температурах до 600 °С, высокое быстродействие и высокая радиационная стойкость. Электронные приборы на основе Б1С, включая в перспективе и интегральные схемы, найдут самое широкое применение в научном и коммерческом применении на Земле и в космосе [1].
Свойства и характеристики SiC
Хотя существует около 170 известных политипов карбида кремния, только два из них доступны для серийного изготовления полупроводниковых приборов — это 4Н-Б1С и 6Н-Б1С. Для большинства полупроводниковых приборов предпочтительным является политип 4Н-Б1С благодаря большей подвижности электронов. В таблице 1 приводится сравнение основных электронных свойств 4Н-Б1С с кремниевыми (Б1) и арсенидгалиевыми (ОаЛв) полупроводниковыми материалами [2].
Основные преимущества 4Н-Б1С в сравнении с Б1 и ОаЛ8:
1. Напряженность электрического поля пробоя 4Н-Б1С более чем на порядок превышает соответствующие показатели у Б1 и ОаЛ8. Это приводит к значительному снижению сопротивления в открытом состоянии Иоп. На рис. 1 показана зависимость Иоп от напряжения пробоя кристалла. Можно видеть, что при напряжении 600 В Б1С-диод имеет Иоп я 1,4 мОм-см2, ОаЛ8-диод — Иоп я 6,5 мОм-см2, Б1-диод — Иоп я 70 мОм-см2. Малое сопротивление в открытом состоянии в сочетании с высокой плотностью тока и теплопроводностью позволяет использовать очень маленькие по размерам кристаллы для силовых приборов.
Є
Компоненты и технологии, № 5'2004
Unp-B
Рис. 1. Зависимость Ron от пробивного напряжения
Рис. 2. Зависимость прямого падения напряжения от прямого тока при различных температурах
2. Большая ширина запрещенной энергетической зоны является результатом более высокого барьера Шоттки по сравнению с Б1 и ОаЛ8. В результате чрезвычайно малый ток утечки (менее 70 мкА при 200 °С) при повышенной температуре кристалла снижает термоэлектронную эмиссию за пределами барьера.
3. Высокая теплопроводность Б1С снижает тепловое сопротивление кристалла (почти в два раза по сравнению с Б1-диодами).
Характеристики SiC-диодов
На рис. 2 показана типовая зависимость прямого падения напряжения от тока при различных температурах Б1- и Б1С-диодов. Поскольку с ростом температуры у карбида кремния снижается подвижность электронов и повышается сопротивление в открытом состоянии, прямое падение напряжения, в отличие от кремниевых диодов, имеет положительный температурный коэффициент.
При Т| = 25 °С прямое падение у карбид-кремниевых диодов ниже, чем у кремниевых. С повышением температуры до Т| = 50.. .70 °С величины падений напряжения при характеристическом токе становятся приблизитель-
но одинаковыми. Однако положительный температурный коэффициент имеет важное достоинство: появляется возможность параллельного включения любого количества кристаллов без дополнительных мер по выравниванию токов. С учетом малых по сравнению с кремниевыми диодами размеров кристаллов Б1С-диодов возможно изготовление мощных высоковольтных сборок в малогабаритных корпусах.
В отличие от рп-диодов, выключение рП-диодов Шоттки не сопровождается процессом рассасывания заряда в области п и ток обратного восстановления отсутствует. Существует лишь незначительный ток заряда емкости перехода. Поэтому по аналогии с зарядом обратного восстановления Qrr рп-диодов вводят понятие емкостного заряда Qc рот-диодов Шоттки. На рис. 3 показаны зависимости зарядов Qrr и Qc от скорости спада тока через диод.
Можно видеть, что величина емкостного заряда практически не зависит от di/dt, в то время как заряд обратного восстановления увеличивается, и, соответственно, растут потери на высоких частотах.
На рис. 4 показаны осциллограммы токов, протекающих через Б1С- и БЬдиоды при их выключении.
Ток через Б1С-диод Шоттки имеет характер слабого переходного процесса, амплитуда которого не зависит от температуры, в то время как у ультрабыстрого рп-диода наблюдается ярко выраженный эффект обратного восстановления, причем амплитуда тока и временной интервал его протекания имеют существенную температурную зависимость.
Производство SiC-кристаллов и приборов на их основе
Большинство важных электрических характеристик карбида кремния были известны давно. На заре развития полупроводниковой электроники Б1С рассматривался в качестве материала для изготовления транзисторов раньше, чем кремний и германий. Однако не было технологических возможностей получения требуемого качества, размеров и необходимых количеств кристаллов для массового производства полупроводниковых приборов. Большинство монокристаллов полупроводниковых материалов производят по методу Чохральского путем расплава поликристалли-ческого сырья с последующей кристаллизацией в монокристалл больших размеров. Но поскольку для получения карбида кремния требовалось высокое давление, традиционные
0 27 54 81 108 135 162 189 216 243 270
Рис. 4. Форма тока через SiC-диод CSD10060 (Cree) Т, нс
и Si-FRED-диод DSEI12-06A (IXYS)
Q, нКл
О 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000
. di/dt.
Рис. 3. Зависимость заряда обратного восстановления Si-диода д^мкс и емкостного заряда Qc SiC-диода от di/dt
Є
Компоненты и технологии, № 5'2004
Таблица 2. Высоковольтные диоды Шоттки производства Cree Inc.
Наимено- вание CSD04060A CSD04060D CSD04060E CSD06060A CSD06060D CSD06060G CSD10060A CSD10060D CSD10060E CSD20060D CSD05120A CSD10120A CSD10120D CSD20120D
имю В 600 600 600 600 1200 1200 1200
La, А 4 б 10 20 5 10 20
Типы корпусов Т0220-2 ТО252 Т0220-2 ТО220-3 ТО263 Т0220-2 ТО220-3 TO247-3 Т0220-2 Т0220-2 TO247-3 TO247-3
технологии были не применимы. Это не позволяло использовать карбид кремния для массового производства полупроводников, и его вытеснили кремний и германий [3].
Интерес к развитию производства приборов на основе SiC возобновился в начале 80-х годов XX века, развивались новые технологии производства монокристаллов, и в 1989 году компания Cree Research разработала технологию и представила первый в мире доступный для коммерческого использования монокристалл диаметром 2,5 см.
В настоящее время компания Cree Inc. является одним из лидеров в производстве кристаллов карбида кремния для компонентов силовой электроники, светодиодов с длиной волны излучения 250...280 нм, ВЧ- и СВЧ-транзисторов. Номенклатура высоковольтных (600-1200 В) диодов Шоттки ZERO RECOVERY™ производства Cree Inc. приведена в таблице 2.
Применение SiC-диодов Шоттки в активных корректорах коэффициента мощности
Одним из основных компонентов, определяющих массогабаритные показатели корректоров коэффициента мощности (ККМ), является дроссель бустерного преобразователя. Уменьшение его размеров возможно за счет повышения частоты преобразования, однако это неизбежно приводит к росту динамических потерь в ключевом транзисторе и бустерном диоде, а также требует увеличения размеров теплоотвода.
Рассмотрим потери в двух основных схемах мощных ККМ — классической (рис. 5) и с мягким переключением транзистора и бустерного диода (рис. 6).
Среднеквадратичное значение тока, протекающего через ключевой транзистор в схеме рис. 5 [4]:
2 ЗкК
(1)
У2Рв.
— пиковый входной ток,
P0max — максимальная мощность нагрузки, П — КПД преобразователя. Среднеквадратичное значение тока, протекающего через диод УБ1:
V,.
3кК
Величина индуктивности L:
V. D
L =
шшш шах
/А'
(2)
(З)
Рс = С^+1,ир,
(5)
+ ^C21V02fs+±-IdVJstrr , (6)
где Vin — амплитуда сетевого напряжения, V( — выходное напряжение,
где Irr — ток обратного восстановления диода, C22 — выходная емкость транзистора, і,
Т — время спада и нарастания тока через транзистор и время обратного восстановления диода соответственно. Величина 1ТТ зависит от скорости изменения тока через диод йИ&Ь и приводится в справочных данных производителя на конкретное изделие. Величина йИ&Ь определяется скоростью включения транзистора:
дг _
Л
Снизить йИ&Ь можно путем затягивания времени нарастания ^, но это приведет к росту потерь включения.
Динамические потери в схеме рис. 5 при использовании в качестве УБ1 Б1С-диода составляют
„ 1
-ISJJS{tf+tr) +
1 2 1 2
+^c22v02fs+-cdv02fs,
(8)
где Сд — емкость обратно смещенного диода.
Рассмотрим потери в схеме рис. 6. Работа данной схемы подробно рассмотрена в соответствующем отчете [5], отметим лишь одну ее особенность. В момент времени, когда транзистор УТ1 открылся, а УТ2 закрылся, ток через дроссель L2 достигает нулевого значения. Но поскольку диод УБ3 находится в проводящем состоянии в течение времени обратного восстановления, этот ток меняет направление, и в дросселе запасается энергия
где Л — частота преобразования, Л1 — амплитуда пульсаций тока дросселя (обычно принимают Л1 = 0,21п), Опшх — максимальный рабочий цикл:
Г) (4)
тах тг \^)
У0
Потери проводимости в полупроводниковых компонентах преобразователя (без учета входного выпрямителя):
Ег= — ' 2
(9)
где и¥—прямое падение напряжения на диоде.
Динамические потери при использовании в качестве УБ1 Б1-диода:
Р„= \i~vj, (*/+О + \irrV, н„+
После запирания диода возникает переходной процесс с амплитудой около 2У0 отрицательной полярности. Это приводит к трехкратному перенапряжению на УБ3. Для устранения выбросов применяют одну из снаберных цепей — либо последовательную УБ4-Исн, как показано на рис. 6, либо последовательно с L2 включают насыщающийся дроссель. В последнем случае в сердечнике дросселя выделяется значительная мощность, что заставляет либо отводить от него тепло, либо использовать сердечник больших размеров. Указанные потери в сна-берной цепи также необходимо учитывать.
Расчет параметров цепи «мягкого переключения» приведен в [5]. Величина индуктивности L2:
(10)
где tн — время нарастания тока дросселя (обычно выбирается из соотношения
tн = ^пут^.
Пиковый ток дросселя:
1ьг=1ш+У„
(11)
Время открытого состояния транзистора VT2:
e
Компоненты и технологии, № 5'2004
Статические потери определяются аналогично бустерному преобразователю:
Р = 11^+1лир
(12)
Динамические потери:
Р„= 2 C24VT2/o2fS +
"I" ^L2^on(VT2) л/ f jon ILlJJ.
F(VD2)
Таблица 3
+ ^L2^F(VD3) V fsKn + ErL (13)
Приведенная методика оценки потерь в бустерных преобразователях хорошо согласуется с экспериментальными данными [4], ошибка составляет около ±5%.
В таблице 3 для сравнения представлены характеристики, элементная база и величины потерь в активных компонентах трех вариантов ККМ — бустерный с HEXFRED-диодом (ККМ1), бустерный с SiC-диодом (ККМ2) и с «мягким переключением» (ККМ3).
Как следует из приведенных результатов, простая замена HEXFRED-диодов на ZERO RECOVERY позволяет снизить тепловую нагрузку в бустерном ККМ почти вдвое. Практически такой же результат получается при использовании схемы с «мягким переключением», но при этом количество элементов повышается в 3 раза, что увеличивает габариты, снижает надежность и соответственно выигрыш от повышения частоты преобразования.
Параметр ККМ! $ ККМ2 $ ККМ3 $
U„„„ В ~220±15% ~220±15% ~220±15%
Po, В 500 500 500
f„ кГц 250 250 250
Uo, В 400 400 400
T, °C 50 50 50
VT1 IRFP460 2,5 IRFP460 2,5 IRFP460 25
VD1 HFA15TB60 1J CSD10060A 12 HFA15TB60 13
VT2 - - IRF840 0,9
VD2 - - HFA08TB60 0,8
VD3 - - HFA08TB60 0,8
VD4 - - HFA04TB60 0,6
Контроллер UC2854 18 UC2854 18 UC2855A 11
P„ Вт 4,6 5,4 4,6
P», Вт 39,1 17,2 24,5
Ps, Вт 43,7 22,6 29,1
Стоимость, $ 5,6 16,3 17,9
Заключение
Помимо корректоров коэффициента мощности, SiC-диоды Шоттки находят важное применение в качестве антипараллельных диодов мощных IGBT- и MOSFET-транзисторов и модулей. Это особенно актуально для мостовых инверторов, работающих на индуктивную нагрузку, например приводов электродвигателей, где потери за счет обратного восстановления диода вносят существенный вклад в рассеиваемую мощность. Например, фирма Advanced Power Technology объявила
о соглашении с Сгее о поставках кристаллов 81С-диодов для корпусирования совместно с КВТ- и МОЗБЕТ-модулями.
Благодаря высокой радиационной стойкости и сохранению работоспособности кристаллов 81С-диодов до 600 °С, весьма перспективно их использование в военной и космической технике.
Литература
1. A. Agarwal, R. Singh, S.-H. Ryu, J. Richmond, C. Capell, S. Schwab, B. Moore, J. Palmour. 600 V, 1-40 A, Schottky Diodes in SiC and Their Applications. Cree Inc. Durham.
2. P. G. Neudeck. Progress Towards High Temperature, High Power SiC Devices. In Institute of Physics Conference Series. No. 141. Compound Semiconductors 1994. H. Goronkin, U. Mishra, Eds. Bristol, UK: IOP Publishing. 1995.
3. P. G. Neudeck. SiC Technology. In The VLSI Handbook. The Electrical Engineering Handbook Series. W.-K. Chen, Ed. Boca Raton, Florida, USA: CRC Press and IEEE Press. 2000.
4. S. Lee. Effects of input power factor correction on variable speed drive systems. Virginia Polytechnic Institute. Faculty of Electrical and Computer Engineering. February, 1999.
5. J. Noon. UC3855A/B High Performance Power Factor Preregulator. Application Report. Texas Instruments. May 1996.
