CC BY
34
бодной молекулярной орбитали (энергии сродства к электрону) привлечен полу-эмпирический метод квантовой химии Extended Huckel МО, что обеспечивает довольно точное воспроизведение относительного порядка и строения МО молекул.
Сочетание компьютерных методов и методов структурной химии позволяет выявить все больше взаимоотношений структуры и свойства. Однородная база данных, полученная на группе родственных соединений, позволила получить уравнение с высокими предсказательными возможностями и с ограниченным числом дескрипторов, описывающих главные свойства химических соединений, с которыми связано наличие биологической активности. Указанные виды активности обусловлены явлениями переноса заряда и проникновения через биологические мембраны с дальнейшим взаимодействием с биологическими центрами и рецепторами.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Морозов И.С., Петров В.И., Сергеева С.А. Фармакология адамантанов. - Волгоград: Волгоград. мед. Академия, 2001. - 320 с.
2. Зефиров Н.С. О тенденциях развития современной органической химии // Соросовский образовательный журнал. - 1996. - № 7. - С. 33-38.
3. Зефиров Н.С., Зефирова О.Н. Рациональный дизайн лекарств // Химия и жизнь. - 2004. № 11. - С. 6-9.
4. Hansch C., Leo A. Exploring QSAR: fundamentals and applications in chemistry and biology.
- Washington DC: Am. Chem. Soc. 1995. - P. 557.
5. Пивоваров Д.В., Исаев П.П. Количественные соотношения «структура - свойство» замещенных адамантанов // Вестник Таганрогского государственного педагогического института. Физико-математические и естественные науки. - Таганрог: Изд-во Таганрог. гос. пед. ин-та. - 2009. - № 1. - С. 72-79.
Пивоваров Дмитрий Владимирович
Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Таганрогский государственный педагогический институт».
E-mail: dim_piv@mail.ru.
347936, г. Таганрог, ул. Инициативная, 54 «А», к. 606.
Тел.: +79045065368.
Pivovarov Dmitriy Vladimirovich
State-Owned Educational Establishment of Higher Vocational Education «Taganrog State Pedagogical Institute».
E-mail: dim_piv@mail.ru.
54 «A»/606, Initsiativnaya street, Taganrog, 347936, Russia.
Phone: +79045065368.
УДК 534.29:551.594.25
М.А. Тимошенко
ДИФФУЗИЯ СУБМИКРОННЫХ ЧАСТИЦ В ПОТОКЕ ЧЕРЕЗ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИЙ И АКУСТИЧЕСКИЙ ПОГРАНИЧНЫЕ СЛОИ
Рассматривается диффузия аэрозолей с целью их осаждения. Получено аналитическое выражение для потока субмикронных аэрозольных частиц через гидродинамический и акустический пограничные слои.
Диффузия; пограничный слой; аэрозольные частицы; табачный дым.
M.A. Timoshenko
THE DIFFUSION OF SUBMICRONIC PARTICLES AT BLAST THROUGH GYDRODINAMIC AND ACOUSTIC BOUNDARY LAYERS
The aerosol diffusion with the purpose of precipitation is considered in the article. The formula of submicron aerosol particles stream through hydrodynamic and acoustic boundary layers was found.
Diffusion; boundary layer; aerosol particles; tobacco smoke.
При активном и пассивном курении нано- и субмикронные частицы табачного дыма осаждаются на стенках дыхательного тракта. При этом диффузия и осаждение происходят в гидродинамическом потоке с преодолеванием пограничного слоя. Подобная ситуация наблюдается и в ряде промышленных технологических процессах, связанных с осаждением аэрозолей (все виды осадительных аппаратов, многочисленные типы защитных покрытий и т.д.) [1].
В предыдущих наших работах [2,3] с использованием операционного метода производилась оценка диффузионного потока от источника без учета пограничного слоя. Целью настоящей работы является получение аналитического выражения для потока субмикронных аэрозольных частиц через гидродинамический и акустический пограничные слои.
Задача формулируется следующим образом: в канале, шириной h вдоль оси x движется аэрозольный поток Пх. От него, в силу диффузии, ответвляется поток частиц по оси у в направлении, перпендикулярном оси х. Для интенсификации осаждения субмикронных частиц на гидродинамический поток может дополнительно накладываться акустическое поле от стороннего источника, вызывая появление в зоне осаждения аэрозоля у стенки более тонкого акустического пограничного слоя 5а. Требуется найти диффузионный поток Пу. Считая, что умень-
дП
шения потока П во времени нет (--------= 0), уравнение непрерывности можно за-
dt
писать в виде
дПx + My
+ -Т- = 0, (1)
дx Dy
где П - число частиц через единицу площади за единицу времени, 1/м2с.
Поток Пу(х) частично ответвляется от оси х в перпендикулярном направлении и проходит через пограничный слой 5 (соответственно гидродинамический
_ П2 V „ о [V п
ог = * — = — или акустический Oa = л — , где V = — - кинематическая вяз-V Яе ^п \ ю р
кость среды, р - ее плотность, п - сдвиговая вязкость среды, уп - скорость потока вне пограничного слоя, Яе - гидродинамическое число Рейнольдса, равное отношению инерциального и вязкого членов в гидродинамическом уравнении Навье-Стокса [4], ю=2П" - круговая частота, f - частота звука).
Диффузионный поток Пу(х) через соответствующий пограничный слой на стенку равен
дN ^, у)
Пу (А = -В—д^2 , (2)
где Б - коэффициент диффузии субмикронных аэрозольных частиц,
N - счетная концентрация, 1/м3 [2].
Коэффициент диффузии аэрозольных частиц Б меняется от температуры среды Т вследствие изменения средней скорости движения молекул газа, соударяющихся с аэрозольной частицей и обеспечивающих их подвижность [5]. Активные курильщики иногда «согреваются» в морозы от высокой температуры табачного дыма. В промышленных аэрозолях (сажевого производства, оксидов железа в сталеплавильном производстве при кислородном дутье, например, в конверторах, в теплоэлектроцентралях при сжигании топлива и др.) температура аэрозольных потоков также повышенная по сравнению с температурой осадительных поверхностей.
Учтем изменение коэффициента диффузии Б от температуры среды Т в виде
где Б0 - коэффициент диффузии при нормальной температуре Т0.
При пассивном курении температура вдыхаемого табачного дыма близка к нормальной, поэтому изменение коэффициента диффузии от температуры можно не учитывать. Такая же ситуация наблюдается и в многочисленных осадительных устройствах в промышленности. Для общности оценки диффузионного потока частиц Пу(х) будем учитывать указанное изменение температуры. При необходимости, в конечных выражениях этим изменением Т можно будет пренебречь.
Для получения диффузионного потока Пу(х) по выражению (2) найдем число частиц в единице объема N из кинетической теории газов, воспользовавшись известным уравнением Клапейрона-Менделеева:
где р - давление газа, Па;
V - объем, м3; п - число частиц в системе; к - постоянная Больцмана;
Т - температура, К;
N - счетная концентрация частиц, 1/м3.
Распределение температуры в потоке аэрозоля в канале, шириной И и толщине пограничного слоя 5 можно аппроксимировать функцией
Т 2
° = °0 ,
Т0
(3)
рУ = пкТ, п
р = — кТ = ЖТ, У
(4)
(5)
где Тс - температура стенки, Тп - температура в потоке. Из (2), с учетом (4), получаем
Или с добавлением (3):
(6)
В (6) величину находим из аппроксимации (5).
dy
dT d , АТ АТ АТ
----=-------(Т-------п- Ь + —п- у) = —п-, (7)
dy dy 8 8 8
где АТп = Тс _ Тп ,
Тогда выражение (6) с учетом (7) запишем в виде
П г(х).8П (8)
У Б0АТп dT
тт - гт2 d(р/Т)
Найдем правую часть у = -Т --------- — выражения (8) с учетом граничных ус-
dT
ловий:
Р = р(х) при у = И-5; р = 0 при у = И;
Т = Тп при у = И-5;
Т = Тс при у = И.
Тогда при интегрировании получаем
0 п 0
| d (Т) Р
1 Т т
у = _ р(х)_____=_____
Т[Т -
] Т 2 Т
Т
± п
Подстановка (9) в (8) дает
р( х)
р(х) _ Тп _ р(х)/Тп _ р(х)Тс
_1_^ (Тп-Тс )/ТпТс (Тс-Тп)'
ТТ
(9)
П г (х) • ЛТ° _ Р(х)Тс
А>(Т _Тп) (Тс _Т„)
отсюда получаем
ОкТ 2
Р( х) =Пу (X) 8Т^. (10)
^0Тс
Выражение (10) показывает как меняется с расстоянием х давление р(х) в аэрозольной системе в связи с наличием диффузионного потока Пу частиц к стенке канала. Эта же величина появляется в потоке к стенке Пу(х) из выражений (1) и (4):
Пу(х) = -дХПх(х)\ (Яу = _д-Пх(х)(А_8) = = _(к _8),, дЫ (х- У > = _(*_£) др(х)
дх кТп дх ’
к Т
где V = V.------- (*) - скорость потока в канале.
(к _8) Т0
После подстановки (*) в (11) получаем
П (х) (к _8)v0кТп дР(х) „ к дР(х)
П У (х) =--------------------------------------------------------= _Vo-. (12)
у (к _8)Т0кТп дх кТ0 дх (12)
Из выражения (10) получаем
dp(х) = dП у (х) к8Т02
dx dx 00Т0
(13)
Из (12) та же величина равна
dp(х) П , лкТ0
—^П у(х) ^ <14>
Приравнивая (13) и (14), получаем обыкновенное дифференциальное уравнение для диффузионного потока субмикронных частиц через пограничный слой:
dx 8у0кТ0
Разделяем переменные:
<^П у (х) £>0Тс
+ П у (х)-^ = 0. (15)
dx.
ёх 8v0 кТ0
Затем интегрируем
1п П у (х)|
После потенцирования получаем
п у (х) 00Тсх
П у(0) 8v0 кТ0
ОД
П у(х) = П у (0)ехР(_ О с х). (16)
80кТ0
Величину П (0) находим из граничного условия при х = 0 из выражения (10).
В итоге получаем конечное выражение для диффузионного потока субмик-ронных аэрозольных частиц через гидродинамический или акустический пограничные слои:
П / ч р0^0Тс ( ^0Тс ч
П у (х) = 0 0 с ехр(--------х). (17)
У кТ02О 8vo кТ0 ' (17)
Для «холодных» аэрозольных потоков Тс = Т0 и из (4) р0 = N0kT0 формула (17) упрощается:
П у (х) = ^8° ехр(_ 8^ х). (18)
О О0к
Как видно из выражения (18), для пассивных курильщиков (а также для ряда технологических промышленных процессов) диффузионный поток субмикронных аэрозолей на стенку канала прямо зависит от начальной счетной концентрации частиц N и коэффициента диффузии Б0 (т.е. от подвижности частиц).
X
0
Обратно пропорциональная зависимость потока Пу(х) от толщины 5 пограничного слоя вполне физически закономерна и подтверждается примерами акустических технологий осаждения.
Экспоненциальный член в (17) и (18) показывает убыль с расстоянием х диффузионного потока через пограничный слой за счет ресурса основного потока Пх(х) аэрозоля. В экспоненциально затухающем с расстоянием члене в качестве коэффициента затухания присутствует совокупность параметров ( D ), позволяющая чис-
dv0h
ленно оценить их влияние. Например, осаждение диффузионного потока никотина у ребенка, как пассивного курильщика, пропорционально выше, чем у взрослого человека, так как ширина канала h находится в знаменателе формулы (18).
Формулы (17) и (18) позволяют рассчитать диффузионный поток субмикрон-ных частиц при варьировании параметров аэрозоля (концентрации, коэффициента диффузии, скорости потока), среды (вязкости, плотности, температуры), акустического поля (частоты, амплитуды колебательной скорости) и размеров канала.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Тимошенко В.И., Чернов Н.Н. Осаждение и осадконакопление промышленных дымов.
- Ростов-на-Дону: «Ростиздат», 2004. - 224 с.
2. Тимошенко М. А. Решение задачи о диффузионном изменении счетной концентрации наночастиц методом операционного исчисления // Известия ЮФУ. Технические науки.
- 2009. - № 6 (95). - С. 186-193.
3. Тимошенко М.А., Чернов Н.Н. Модель осаждения частиц сигаретного дыма на поверхность в звуковом поле с учетом квазистационарности среды // Нелинейные акустические системы. Сборник статей, май, 2008. - Ростов-на-Дону: ЗАО «Ростиздат». - 2008.
- С. 206-213.
4. Тимошенко В.И., Чернов Н.Н. Взаимодействие и диффузия частиц в звуковом поле.
- Ростов-на-Дону: «Ростиздат», 2003. - 304 с.
5. Фукс Н. А. Механика аэрозолей. - М.: Изд-во Академии Наук, 1955. - 351 с.
Тимошенко Мария Алексеевна
Технологический институт федерального государственного автономного образовательного учреждения высшего профессионального образования «Южный федеральный университет» в г. Таганроге.
E-mail: timoshenkomaria@mail.ru.
347928, г. Таганрог, пер. Некрасовский, 44.
Тел.: 88634371795.
Timoshenko Maria Alexeevna
Taganrog Institute of Technology - Federal State-Owned Educational Establishment of Higher Vocational Education “Southern Federal University”.
E-mail: timoshenkomaria@mail.ru.
44, Nekrasovsky, Taganrog, 347928, Russia.
Phone: +78634371795.
