CC BY
88
прямоугольного параллелепипеда // Моделирование в механи- 7. БицадзеА.В. Основы теории аналитических функций комке. 1992. Т.6 (23). № 4. С. 21-26. плексного переменного. М.: Наука, 1984. 320 с.
Работа поддержана конкурсом РФФИ-Далъний Восток, проект № 06-01-96016.
Yu.M. Grigoriev
Analytical decision of a problem on rectangle balance in bending theory of elasticity
The author develops a method of analytical decision of problems on balance of a rectangle in the framework of momental theory of elasticity (Kosser environment). The flat problem about balance of a momental elastic rectangle with the mixed boundary value conditions is solved: normal components of tension, tangential components of displacement and momental tension are set on a border. The set boundary value problem in assumption of sufficient smoothness of required exsecants leads to consecutive solution of boundary value problems within the rectangle for equations of Poisson and Helmholtz. The method is based on boundary conditions that allow to receive the Dirichlet problem for auxiliary function that is proportional to divergence of vector of displacement. The method can be generalized in case of other boundary conditions, for spatial problem about a rectangular parallelepiped and for problems about simple harmonic motions.
-----###-------------
УДК 537.591.15
А.Д. Красильников
АНИЗОТРОПИЯ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ СВЕРХВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ
По результатам анализа направлений прихода широких атмосферных ливней получены указания о преимущественном потоке частиц от отдельного участка небесной сферы. Это позволяет утверждать существование реальной крупномасштабной анизотропии космических лучей при сверхвысоких энергиях. Область избыточного потока частиц космического излучения с энергией выше 1018 эВ близка по направлению к сейфертовской галактике Персей А (N00 1275), и, вероятно, что наблюдаемая анизотропия вызвана потоком частиц от активного ядра, находящегося в скоплении Персея.
Введение
Исследование анизотропии космических лучей тесно связано с главной проблемой астрофизики - проблемой их происхождения, поиском вероятных источников частиц сверхвысоких энергий (СВЭ).
Направления прихода космических частиц, регистрируемых наземными установками широких атмосферных ливней (ШАЛ), показывают их достаточно изотропное распределение в пространстве [1, 2, 3]. Но при сверхвысоких энергиях (выше 1018 эВ), когда галактические магнитные поля не могут удержать заряженные высокоэнергичные частицы в своих пределах, частицы СВЭ распространяются в межзвездном пространстве почти прямолинейно. И тогда, измеряя направления их прихода, можно найти местоположение источника их генерации. Однако, несмотря на ясность цели, эта задача довольно сложна и трудна, т.к. направление прихода заряженных частиц (протонов и ядер) зависит не только от местоположения самого источника, а в сильной степени обусловлено величиной и структурой магнитных полей межзвездной среды, где распространяются эти частицы. Дело усугубляется тем, что спектр кос-
мических лучей СВЭ имеет круто падающий с ростом энергии вид, и поэтому статистика в этой области по ливневым событиям бедна и требует длительного наблюдения. Ещё неясна сама природа частиц таких энергий, неизвестно, какие объекты ответственны за генерацию космических лучей сверхвысоких энергий. Физики столкнулись с ситуацией, когда неизвестно что изучать, какой объект исследовать? До сих пор не знаем: существует ли реально анизотропия в космических лучах при сверхвысоких энергиях или это проявление всяческих искажающих физическое явление эффектов.
Согласно результатам пионерских работ Браунли и Белла [2, 3], в космических лучах с энергией от 1017 до 1019эВ нет никаких отклонений от изотропии с точностью 1% и 10% соответственно. В 1974 году на 4-м Европейском симпозиуме по космическим лучам в г. Лодзи Д.Д. Красильников впервые заявил о проявлении анизотропии в космических лучах при энергии выше 1019 эВ [4]. С этого момента начались целенаправленные поиски анизотропии в космических лучах при сверхвысоких энергиях [5, 6, 7, 8, 9, 10]. В то время исследователи больших установок ШАЛ надея-лись обнаружить анизотропию в космическом излучении
с помощью гармонического анализа. И они находили ее, не подозревая, что в обнаруживаемом росте с энергией амплитуды анизотропии космических лучей «виновен» так называемый эффект «ограниченной статистики» при сверхвысоких энергиях, впоследствии показанный в работе А.А. Иванова и др. [11]. Правда, о таком эффекте предупреждал ранее Дж. Линсли [6], но прямых доказательств больших флуктуаций измеренных амплитуд анизотропии не приводилось ввиду малой статистики того времени.
Однако результаты оценки анизотропии в распределении прихода частиц сверхвысоких энергий, полученные в различных экспериментах, не согласуются ме^ду собой как по величине и направлению анизотропии, так и по интервалу энергии, и ситуация остается неясной.
Данная работа проведена с целью проверки существования реальной анизотропии в космических лучах СВЭ, и, если она есть, то оценить её величину и направление.
В работе использовались экспериментальные материалы, включающие в себя данные, накопленные Якутской установкой ШАЛ за 27 лет её работы, и доступные современные мировые данные по широким атмосферным ливням других гигантских установок ШАЛ.
Результаты
Наиболее строгое исследование анизотропии в направлениях прихода космических лучей СВЭ было представлено группой установки Хавера Парка [8, 9], имевшей в то время достаточный материал для анализа больших ливней. Они не обнаружили значимой анизотропии, но выявили зависимость градиента отношения наблюдаемого числа ливней к ожидаемому числу по галактической широте от энергии.
Подобный анализ был проведен на Якутской установке ШАЛ в 1986 году [12]. В этой работе была обнаружена значимая анизотропия космических лучей A1=41.6±11.7% при 9j=35±16 в области Е0=(1-2)Ч1019эВ. Однако этот результат впоследствии не подтвердился. При перепроверке данных оказалось, что с учетом температурно-барометрических поправок в определении «мольеровского радиуса» ливня изменяется оценка энергии первичных и происходит перекачка ливней из соседних энергетических интервалов [13]. В результате величина анизотропии становится незначимой. Далее, с накоплением экспериментальных данных, амплитуда первой гармоники оставалась незначимой над уровнем ожидаемой амплитуды из изотропного распределения частиц.
Со строительством новых крупных установок ШАЛ (AGASA, Fly’s Eye) начался новый этап поиска анизотропии в космических лучах сверхвысоких энергий. Группа установки Fly’s Eye обнаружила статистически значимое превышение ливней со стороны галактической плоскости в области 2Ч1017<
Е0< 3.2Ч1018эВ (вероятность случайности из изотропного распределенияp ~ 0.06%) [14]. В то же время они не обнаружили никаких значимых отклонений наблюдаемого числа ливней со стороны плоскости Сверхгалактики. С этим объектом исследователи связывали определенные надежды в смысле вероятного места генерации космических частиц предельно высоких энергий [15].
Рекордсменом по регистрации ливней предельно высоких энергий (Е0>1020эВ) является гигантская установка AGASA (Япония) с площадью контроля в 100 км2. К концу 1998 года на этой установке зарегистрированы 7 событий с энергией выше 1020эВ [16]. В 1998 году исследователи из группы установки AGASA обнаружили сильную анизотропию Aj~ 4% (p~0.005%) при ф1~2011 в области ~1018эВ и интерпретировали ее как избыток числа ливней с направления центра Галактики [17]. По данным установок SUGAR (Австралия) [18] и HiRez (США) [19] наблюдается избыток ливневых событий из созвездия Лебедя. Однако ни одна из установок, расположенных на северном полушарии (Haverah Park, Якутск, Fly’s Eye, HiRez), не находит подтверждения повышенного потока частиц из центра Галактики. Более того, по данным Якутской установки в области энергий Е0 ~1018 эВ наблюдается минимум амплитуды первой гармоники, обусловленный большим вкладом вектора, учитывающего сезонные вариации частоты ливневых событий. В нашей работе [20] достигнут определенный успех в оценке величины анизотропии космических лучей, учитывающей вклад эффектов, возникающих из-за условий обзора установкой небесной сферы. Учет этих факторов ведет к существенному уменьшению амплитуды анизотропии первичных космических лучей, особенно вблизи порогов регистрации Якутской установки ШАЛ (~1017 эВи ~ЗЧ1018 эВ).
В последующей работе [21] нами проведен анализ данных с учетом искажений, вносимых атмосферными эффектами, и методом гармонического анализа была обнаружена значимая анизотропия в направлениях прихода ШАЛ сверхвысоких энергий. Амплитуда первой гармоники A = 26,4% ± 8,0% с вероятностью случайной реализации из изотропного распределения P(>A) = 0,004 при фазе максимума j1m= 2,3h ± 1,2h(табл. 1, вторая строка снизу).
Таблица
Результаты гармонического анализа
Интервал lg E0 <E0> эВ Neas A1 % 8A1 % ф1, час §Ф1 час p(>A1)
1. 17.0-17.5 1.91017 147З14 0.5 0.5 21.1 З.8 0.З99
2. 17.5-18.0 5.2-1017 88208 1.1 0.7 2З.6 2.4 0.069
3. 18.0-18.5 1.5-1018 27З01 0.7 0.9 22.7 4.6 0.712
4. 18.5-19.0 4.81018 3250 З.6 2.5 2.9 2.7 0.355
5. 19.0-19.5 1.51019 312 26.4 8.0 2.3 1.2 0.004
6. > 19.5 4.З-1019 37 6.8 2З.2 6.З 1З.1 0.959
Из результатов гармонического анализа (табл.) следует, что фаза максимума первой гармоники существенно не отклоняется от значения 91m~0h в рассматриваемой области энергий Е0= 1017 ^ 1019,5 эВ. Такое поведение фазы указывает на то, что преимущественным направлением прихода частиц сверхвысоких энергий является галактическая плоскость и источники частиц таких энергий, прежде всего, следует искать в нашей Галактике. С этой целью была проведена работа [22], в которой оценивалась доля анизотропной галактической компоненты из общего потока первичного космического излучения (ПКИ). Для оценки доверительной области анизотропии, связанной с плотностью вещества в Галактике, использовалась известная функция распределения Wdowczik-Wolfendale [22] первичных частиц по галактической широте, преобразованная в виде зависимости от синуса галактической широты:
f(b) = (1-s)/4 ж + (е/8) • cos t, (1)
где t = (л/2)-sin b, 0 < 8 < 1.0 - доля анизотропной компоненты.
На рис. 1 полученные экспериментальные распределения ливневых событий по синусу галактической широты представлены гистограммой, а кривыми линиями -ожидаемые значения для разной доли анизотропной компоненты в наблюдаемом потоке ПКИ в области Е0 выше 5-1018 эВ [22].
Рис. 1. Доля анизотропной галактической компоненты в в наблюдаемом распределении частиц сЕ0 > 5-1018 эВ
К числу ливней в интервалах по синусу галактической широты был применен критерий Пирсона. По найденным отклонениям наблюдаемого распределения ливней от ожидаемых значений был а вычислена вероятность его реализации при заданной доле анизотропной компоненты 8 (рис. 2).
----- E>5-108eV N=913
-----E>1019eV N=299
Jb----------1------1-------1 £
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
Рис. 2. Вероятность реализации вклада анизотропной компоненты в изотропный поток космических лучей при сверхвысоких энергиях
Из конкретного числа ливней, зарегистрированных Якутской установкой ШАЛ, используя вероятностный анализ, получены пределы для доли анизотропной галактической компоненты в потоке первичных частиц с вероятностью 99%:
0 <8< 0,4 дляЕ0>5• 1018эВ и 0 <8 < 0,75 дляЕ0 > 1019 эВ.
Таким образом, вероятность проявления в общем потоке космического излучения галактической компоненты составляет не более 40% для частиц с энергией Е0 > 5-1018 эВ и не превышает 75% в области Е0 > 1019эВ.
В работе [23] к анализируемым ливням нами был применен другой, более прогрессивный метод анализа - вейвлет-анализ, который позволяет локализовать область вероятного источника избыточного потока космических частиц в небесной сфере.
Нарис. 3 представлен результат использования двумерного вейвлета Марра к распределению 1427 ливней с энергией Е0 > 5 -1018 эВ в небесной сфере с учетом экспозиции установки.
Рис. 3. Распределение направлений прихода ШАЛ сЕ0 > 5 • 1018 эВ на равноэкспозиционной карте небесной сферы. Затемненный участок - область с повышенным потоком прихода частиц
Применение вейвлетов Марра к данным Якутской установки ШАЛ позволило выявить в области Е ~ 1019,5 эВ значимое отклонение амплитуды вейвлета от ожидаемой «изотропной» амплитуды: Wobs/Wisotr = 2.52±0.52 [2З]. Фазе этой амплитуды соответствует положение максимума вейвлета amax= 2.7h ± 1.0h по прямым восхождениям (рис. З), которое замечательно согласуется со значением фазы первой гар-моники, найденной при гармоническом анализе (табл.).
Результаты анализов, проведенных различными методами, совпадают, что позволяет утверждать существование реальной анизотропии в направлениях прихода частиц сверхвысоких энергий (табл. ирис. З).
Для локализации направлений с избыточным потоком наблюдаемых частиц сверхвысоких энергий был проведен двумерный анализ в экваториальной системе координат. Вся обозреваемая установкой небесная сфера была разбита на 216 ячеек со. размером 15° по прямому восхождению и 10° по склонению с учётом экспозиции. Размер ячеек подобран для обеспечения двукратного перекрытия углового разрешения Якутской установки: 5(ф, 0) = 5°-8° в анализируемых долях полусферы [24, 25].
В каждой ячейке ю. для данного пояса склонений А5. вычислялось ожидаемое число ливней n.exp и сравнивалось с наблюдаемым значением n°bs. Рассматривалась область выше 1018 эВ, разделённая на четыре интервала: Ej=(1-2}1018эВ, Е2=(2-4)1018эВ, ЕЗ=(4-8>1018эВи Е4 >8 • 1018эВ.
На рис. 4-6 показаны найденные отклонения наблюдаемого числа частиц от ожидаемого для четырёх интервалов энергий. На карте равных экспозиций (каждый интервал по склонению А5. - const) для Якутской установки отклонения от ожидаемого числа событий представлены в единицах s. Отклонение от ожидаемого в каждой ячейке оценивалось как:
■ > За Н 2; 2ст
IE1 -_2° бк
0* RA
Рис. 4. Распределение отклонений наблюдаемого числа ливней по ячейкам небесной сферы для интервала энергий Е2= (2.-4.)х1018 эВ
Е3= 4-8 EeV, N= 1736
12К
Рис. 5. Распределение отклонений наблюдаемого числа ливней по ячейкам небесной сферы для интервала энергий Ез= (4.-8.)х1018 эВ
Рис. 6. Распределение отклонений наблюдаемого числа ливней по ячейкам небесной сферы для интервала энергий Е > 8.Г1018 эВ
4
Dev = (n°bs - n.exp )/ а, а = V n.exp.
Двумерный анализ в экваториальной системе координат [20] показал наличие области устойчивого превышения потока частиц при энергии Е0> В • 101ВэВ с координатами 2h< RA < 3h, 40° < 5 < 50°. Возможно, что обнаруженная анизотропия вызвана избытком ливней с этого направления и именно там находится источник генерации наблюдаемых частиц сверхвысоких энергий.
В небесной сфере, обозреваемой Якутской установкой (рис. 4-б), показаны распределения избытков наблюдаемого числа ливней для трёх энергетических интервалов:
Е2=(2-4)-1018эВ, Е3=(4-8)-1018 эВ и E4 >8-1018 эВ. Нанесены отклонения с отклонениями I Dev I > 2.
Из этих рисунков видно, что распределения разные и неравномерные. Преимущества «южных избытков» наблюдаются во всех интервалах энергии. Обращает внимание факт, что при объединении интервалов Е2, Е3 и E4 избыток наблюдаемых ливней в ячейке с координатами: 2h< RA < 3h, 40o < 5 < 50o увеличивается и достигает Dev>3a. В ней на -блюдается 82 ливневых события против ожидаемых 58. Это говорит в пользу наличия реальной анизотропии в направлениях прихода частиц сверхвысоких энергий.
На рис. 7 представлен результат применения гармонического анализа к распределениям по прямым восхождениям направлений прихода частиц ПКИ по данным установок AGASA [15] и Якутска [20]. Кружками обозначены значения амплитуд первой гармоники по данным якутской установки, квадратами - по данным японской установки.
Сплошной кривой показаны ожидаемые амплитуды 1-й гармоники, вычисленные методом Монте-Карло для изотропного распределения. Штриховыми линиями показан «коридор 1s» стандартных отклонений для ожидаемых величин. Вертикальными линиями указаны ошибки вычисленных значений амплитуд, а горизонтальными - диапазон рассматриваемых интервалов энергии.
Из данного рисунка следует, что анизотропия наблюдается разными установками в разных энергетических интервалах и интерпретируется превышением потока наблюдаемых частиц СВЭ из разных направлений. По данным японской установки, сильная анизотропия А1ш~ 4% с вероятностью случайности р= 0,005% обнаружена в области
Рис. 7. Наблюдаемые амплитуды 1-й гармоники, по данным установок AGASA [15] и Якутска [20]
~1018эВ из направления a1m~20h и обусловлена повышенным потоком частиц с центра Галактики [15].
С таким выводом трудно согласиться, так как многолетние данные якутской установки не подтверждают его. Скорее обнаруженный японской установкой избыток ливней в области ~1018 эВ обусловлен потоком частиц с направления Cyg X-З, из которого по данным двух установок (Якутской [26] и HiRes [17]) было зарегистрировано избыточное отклонение частиц СВЭ от изотропии.
Выводы
Основной довод, сделанный Clay R.-Wetal [16], заключается в том, что область галактического центра не контролируется Якутской установкой и поэтому по якутским дан -ным невозможно подтвердить обнаруженную установкой AGASA анизотропию в области ~1018эВ. Если это так, то в таком случае при квазипрямолинейной моде распространения частиц с энергией Е0> 1018 эВ, на Якутской установке наблюдалось бы превышение ливней в виде «размазанных следов» от частиц, идущих с направления RA = 18h - 19h из контролируемой области, которая ограничена по галактической широте: 0°< b < +З0°, а по долготе: З0°< I < 60°. По данным Якутской установки с этого направления никакого превышения в приходе ливней сЕ 0 ~1018 эВне наблюдается [20].
Ещё одно доказательство существования крупномасштабной анизотропии космических лучей при сверхвысоких энергиях было получено в результате применения двумерного вейвлета Марра к распределению направлений прихода ШАЛ с энергией выше 1019 эВ [2З]. Результат этой работы представлен на рис. 8.
Рис. 8. Область повышенного потока частиц ПКИ, определенная двумерным вейвлетом Марра
Область избыточного потока частиц первичного космического излучения с координатами: 2h < RA < 3h и 40° < 5 < 50° близка по направлению к сейфертовской галактике с активным ядром Персей А, удаленной от нас на расстояние в 50 Мпк и обладающей мощностью энергии, достаточной для обеспечения наблюдаемой плотности космических лучей вблизи Земли (>1043 эрг-с-1) [27].
Вероятно, что обнаруженная анизотропия прихода ливней сверхвысоких энергий вызвана повышенным потоком частиц от этого объекта.
Литература
1. Гинзбург В.Л., Сыроватский С.И. Происхождение космических лучей. М.: Изд-во АН СССР. 196З. З84 с.
2. Bell C. J. et al. // Proc. 13th ICRC. Denver. 197З. V.4. P. 2525.
3. Brownlee R.G. et al. // Proc. 13th ICRC. Denver. 197З. V.4. P. 25З0.
4. Красильников Д.Д., Егоров T.A., Ефимов Н.Н. и др. Анизотропия космических лучей с энергией выше 10 19 эВ // Изв. АН СССР. Cep. Физ. 1975. Т. З9. № 6. C. 1245-1248.
5. KrasilnikovD.D., Kuzmin A.I., Linsley J. et al. Evidence of an anisotropy in the arrival direction of cosmic rays with energies above 1019 eV // J. Phys. A : Math., Nucl. Gen. 1974. V. 7. No. 18. P. 176180.
6. Linsley J. Fluctuation Effects on Direction Data // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 24, No. З4. P. 15З0-15ЗЗ.
7. Astley S.M., Cunningham G., Lloyd-Evans J. et.al. Anisotropy in galactic latitude of cosmic rays >541017eV // Proc. 17th ICRC. Paris. 1981. V. 2. P. 156-159.
8. Coy R.N., Lloyd-Evans J., PatelM. et al. Arrival directions of cosmic rays of energy 2r1015 to 2r1017 eV // Proc. 17th ICRC. Paris. 1981. V. 9. P. 18З-186.
9. Eams P. V.J., Lloyd-Evans J., Morello C., Reid R.J.O., Watson A.A. Arrival direction of cosmic rays of energy 1018 eV // Proc. 19th ICRC. La Jolla. 1985. V. 2. P. 254-257.
10. Efimov N.N., Egorov T.A., Krasilnikov A.D. et al. Cosmic ray anisotropy with E0>1019eV // Proc. 20th ICRC. Moscow. 1987. V. 2. P. 41-44.
11. Иванов А.А., Красильников А.Д., Никольский С.И. Эффект ограниченной статистики в наблюдаемом распределении направлений прихода космических лучей сверхвысоких энергий // Краткие сообщения по физике. M.: ФИАН, 1990. № 6. С. З0-З2.
12. Красильников А.Д., Михайлов А.А. Анализ наблюдаемой анизотропии космических лучей сверхвысоких энергий // Совре-
менные проблемы гравитации. Якутск: ЯНЦ СО АН СССР, 1991. С. 127-131.
13. Stanev T., Biermann PL., Lloyd-Evans J., Rachen J.P and Watson A.A. // Phys. Rev. Lett. 1995. V. 75. P. 305б.
14. Nagano M. and Watson A.A. Observations and irnplications of the ultrahigh-energy cosrnic rays // Rev. Modern Phys. 2000. V. 72. No. 3. P. б89-732.
15. Hayashida N., Nagano M., Nishikawa D. et al. The anisotropy of cosrnic ray arrival directions around 1018eV. 1998. astro-ph/ 9807045.
16. Clay, R.W., et al. Cosrnic rays frorn the galactic center // Astropart. Phys. 2000. V. 12. P. 249-254.
17. Bellido Jose A. Anisotropy studies of the HiRes EHECR // Thesis. University of Adelaide. 2002. 2б7 p.
18. BirdD.J., DaiH.Y., Dawson B.R. et al. Study of broad scale anisotropy of cosrnic ray arrival directions frorn 241017eV to 1020eV frorn Fly’s Eye data. 1998. astro-ph/9806096.
19. ПравдинМ.И., ИвановA.A., КрасильниковА.Д. и др. Анализ анизотропии космических лучей с энергией около 1017эВ по данным Якутской установки ШАЛ // ЖЭТФ. 2001. Т. 119. № 5. С. 881-885.
20. Krasilnikov A.D.,Ivanov A.A.,Pravdin M.I. Study of UHE particle arrival directions with Yakutsk EAS array data. // Proc. of the 27th ICRC. Harnburg. 2001. V. 2. P. 3б-39.
21. Ivanov A.A., Kolosov V.A., Krasilnikov A.D., Nikolsky S.I., Pravdin M.I., Sleptsov I.Ye. Observation of the Galactic Latitude Distribution of UHE EAS with the Yakutsk Array // Proc. 25-th ICRC. Durban. 1997. V. 4. P. 181-184.
22. Wdowczyk J. and A.W. Wolfendale A.W. Anisotropy of high energy cosrnic rays // J. Phys. G: Nucl. Phys. 1984. No. 10. P. 1599-1б08.
23. IvanovA.A., KrasilnikovA.D., Pravdin M.I. A wavelet-based approach to UHERC arrival direction analysis // Proc. of the 28th ICRC. Tsukuba. 2003. V. 1. P. 341-344.
24. Дьяконов М.И., Егоров T.A., Ефимов Н.И., Иванов А.А., Колосов В.А., Михайлов А.А., Иравдин М.И., Слепцов И.Е. Космическое излучение предельно высокой энергии. Новосибирск: Наука, 1991. 252 с.
25. АртамоновВ.И., АфанасьевБ.И., ГлушковА.В. и др. Современное состояние и перспективы Якутской комплексной установки ШАЛ // Изв. РАН. Сер. Физ. 1994. Т. 58. № 12. С. 92-97.
26. Glushkov A.V., Efimov N.N., Efremov N.N. et al. The analysis of the flux of particles with E >1017 eV frorn CygX-3 // Proc. 21st ICRC. Adelaide. 1990. V. 2. P. б4-бб.
27. Горбацкий В.Г. Введение в физику галактик и скоплений галактик. М.: Наука, 198б. С. 177-23б.
A.D. Krasilnikov
Anisotropy of space rays of ultra-high energies
According to results of analysis of directions of wide airshower there have been obtained instructions on predominant stream of particles from a separate area of firmament. It allows to suppose an existence of real large-scale anisotropy of space rays at ultrahigh energies. The area of a superfluous stream of particles of space radiation with energy higher than 1018 eV is close to seisfert galaxy of Perseus A (NGC 1275). And, it is probable, that the observed anisotropy is caused by a stream of particles coming from an active kernel located in Perseus cluster.
