CC BY
29
УДК 621.396.96
ВОСПРОИЗВЕДЕНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ ОТНОШЕНИЙ, СООТВЕТСТВУЮЩИХ ОТРАЖЕНИЯМ ОТ МОРСКОЙ ПОВЕРХНОСТИ В МИЛЛИМЕТРОВОМ ДИАПАЗОНЕ, НА МАСШТАБНОМ ИЗМЕРИТЕЛЬНОМ ПОЛИГОНЕ ИНФРАКРАСНОГО ДИАПАЗОНА
К.А.Белкин1, И.И.Ушаков2
Иркутское высшее военное авиационное инженерное училище (Военный институт), 664009, г. Иркутск, ул. 1-я Советская, 176.
Приведены результаты исследований по воспроизведению поляризационного состояния отраженных от морской поверхности электромагнитных волн миллиметрового диапазона (3,2 мм) на измерительном полигоне инфракрасного диапазона (модельная длина волны 850 нм). На образце из оксидированной алюминиевой фольги удалось воспроизвести поляризационные отношения, соответствующие отражениям от моря, как для гладкой, так и для поверхности с определенной волновой структурой. Ил. 6. Табл. 1. Библиогр. 6 назв.
Ключевые слова: миллиметровые радиоволны, поляризационная селекция, поляризационные характеристики поверхности, морская поверхность, масштабные изменения размеров цели, инфракрасный диапазон электромагнитного излучения, измерительный полигон, коэффициент подобия, поляризационно-разностная обработка, поляризационное отношение.
REPRODUCTION OF POLARIZED RELATIONS CORRESPONDING TO THE REFLECTIONS FROM THE SEA SURFACE IN A MILLIMETER RANGE AT THE SCALED TESTING TARGET GROUND OF THE INFRARED RANGE K.A. Belkin, I.I. Ushakov
Irkutsk Military Aviation Engineering Higher School (Military Institute) 176 First Soviet St., Irkutsk, 664009
The article contains the study results respect to the reproduction of the polarized state of electromagnetic waves of millimeter range (3,2mm) reflected from the sea surface at the testing target ground of the infrared range (the model wave length is 850nm). The authors managed to reproduce polarized relations corresponding to the reflections from the sea both with smooth surface and the surface with certain wavelike structure on the sample made of oxidized aluminium foil. 6 figures. 1 table. 6 sources.
Key words: millimeter radiowaves, a polarized selection, surface polarized characteristics, sea surface, scaled changes of the target parameters, the infrared range of electromagnetic radiation, a testing target ground, a similarity coefficient, a polarized difference processing, a polarized relation.
В настоящее время миллиметровые волны (ММВ) находят все более широкое применение для решения задач радиолокации, несмотря на то, что вблизи поверхности земли диапазон ММВ позволяет радиолокационным системам функционировать на дальностях, не превышающих несколько километров [1, 2]. Интерес к этому диапазону вызван рядом преимуществ, которые дает его использование по сравнению с более длинноволновыми диапазонами, а в некоторых случаях принципиально новыми возможностями, обусловленными особенностями взаимодействия ММВ с компонентами окружающей среды [3, 4].
Важная особенность ММВ - высокая чувствительность их рассеяния к неровностям поверхностей: ряби на воде, состоянию почвы и растительных покровов -проявляется в высоких, сопоставимых с уровнем полезного сигнала отражениях от фона [5-7]. Задача обнаружения радиолокационной цели на фоне неровных поверхностей, какими и являются большинство ре-
альных земных покровов, при использовании ММВ становится крайне сложной.
Проблема идентификации объектов на фоне подстилающей поверхности, когда амплитудные и фазовые различия выражены слабо, может быть решена с помощью активно развивающихся в последнее время методов и устройств поляризационной селекции [813], в основе которых лежат различия в изменении поляризационного состояния зондирующего сигнала наблюдаемым объектом и фоном. Знание поляризационных характеристик подстилающих поверхностей позволяет найти методы и синтезировать устройства обработки сигналов [14]. Однако поляриметрический подход [15, 16] требует получения новых априорных сведений о структуре фоновых отражений. Исследования поляризационного состояния сигналов диапазона ММВ, отраженных от земных покровов, проводились многими исследователями, которыми получено большое количество экспериментальных данных и
1 Белкин Константин Анатольевич, старший научный сотрудник научно-исследовательской лаборатории № 3, соискатель Иркутского высшего военного авиационного инженерного училища (Военного института), тел.: 89148831197, e-mail: belkinka@rambler.ru.
Belkin Konstantin Anatoljevich, a senior research assistant of the scientific research laboratory № 3, a competitor for a scientific degree at Irkutsk Military Aviation Engineering Higher School, tel.: 89148831197, e-mail: belkinka@rambler.ru.
2Ушаков Игорь Иванович, кандидат физико-математических наук, преподаватель кафедры радиоэлектроники, тел.: 89025136622, e-mail: uii75@mail.ru.
Ushakov Igor Ivanovich, a candidate of physical and mathematical sciences, a lecturer of the Chair of Radioelectronics, tel.: 89025136622, e-mail: uii75@mail.ru.
выявлены общие зависимости для некоторых типов поверхностей [6, 7, 17, 18]. Тем не менее, авторы отмечают необходимость проведения широких экспериментальных исследований поляризационных характеристик земных покровов при поиске решений конкретных задач, указывая на статистические свойства и низкую устойчивость получаемых результатов. Кроме того, имеет место взаимное влияние компонентов фона при определенных параметрах наблюдения, трудно поддающееся моделированию и выявляемое, как правило, в эксперименте, например, нарушение теоремы взаимности [19]. Поэтому научно-техническая задача по экспериментальным исследованиям поляризационных характеристик поверхности остается актуальной.
Особым случаем является получение радиолокационных характеристик морской поверхности (МП). Сигнал, отраженный от МП, при использовании ММВ определяется капиллярными волнами, брызгами и пеной.[4, 6]. На формирование подобных мелкомасштабных структур влияет скорость и направление ветра у поверхности воды, время его воздействия [20]. Большое разнообразие возможных состояний МП, а также трудность прогнозирования местных погодных условий, определяющих эти состояния, требуют проведения большого количества экспериментов для получения достаточного количества материала по радиолокационному наблюдению, что, очевидно, связано с немалыми затратами [20, 21].
Одним из способов упрощения измерений и уменьшения измерительных полигонов являются масштабные изменения размеров цели, опирающиеся на теорему подобия [22]. Согласно этой теореме при размере цели, выраженном в длинах волн, действительные и мнимые величины диэлектрической и магнитной проницаемостей остаются неизменными при изменении частоты. Это позволяет при уменьшении длины волны в к раз во столько же раз уменьшить размеры макета цели, элементов фона и расстояние от измерительной установки до точки наблюдения:
V К = V ьы =к, (1)
где 10 - длина волны, для которой выполняются измерения; 1М - длина волны, используемая при измерениях; Ь0 - размер элемента цели, фона; ЬМ -
размер того же элемента макета; к - коэффициент подобия.
Полученные на масштабном полигоне величины, характеризующие эффективную площадь рассеяния (ЭПР), макета пропорциональны ЭПР реального объекта согласно выражению
С{)/ ОМ = 10/ 1М = к2 , (2) где О0 - ЭПР объекта; ом - наблюдаемая ЭПР макета.
Отмеченные выше принципы масштабного моделирования позволяют упростить процедуры получения поляризационных характеристик МП при наблюдении в диапазоне ММВ путем переноса измерений из полевых в лабораторные условия. С этой целью ведется работа по созданию масштабного измерительного полигона, основными задачами которой являются обоснование конструкции измерительного полигона, возможности получения на нем поляризационных отношений в отраженном от МП сигнале, соответствующих диапазону ММВ, и анализ результатов измерений.
При создании измерительной установки - основы измерительного полигона - величиной, определяющей параметры её элементов, является коэффициент
подобия (1), зависящий от 10 и 1М. В качестве 10
выбрана длина волны 3.2 мм, соответствующая одному из окон прозрачности приземного слоя атмосферы [1-3] и широко использующаяся в радиолокационных системах ближнего действия, благодаря приемлемым габаритам и развитой элементной базе [2, 23]. 1М определяется требуемыми габаритами измерительных полигонов, возможностями изготовления элементов модели МП и воспроизведения вносящих решающий вклад в отражения сигналов структур, возможностью аппаратурной реализации. Так как основной задачей проводимых работ является достижение возможности проведения требуемых измерений на площадях, не превышающих лабораторные (единицы метров), в соответствии с (1) величина 1М должна находиться в инфракрасном (ИК) или более коротковолновом диапазоне электромагнитных волн (ЭМВ), если считать максимальную дальность наблюдения за 20 км [1-3]. Выбор длины волны для измерений осуществлялся из нескольких значений, определенных имеющейся в распоряжении элементной базой. В табл. 1 приведены геометрические характеристики элементов полигона в зависимости от длины волны.
Геометрические размеры элементов модели в зависимости от длины волны
Таблица 1
Длина волны Лс Лм
3,2 мм 850 нм 8 мкм 14 мкм
Коэффициент подобия 1 3750 400 230
Дальность наблюдения, м 20000 5,3 50 87
Показатели состояния МП средняя высота /длина волны, для волнения 4 балла 2/40м 0,53/10,6мм 5/100мм 8,7/173мм
средняя высота /длина волны, для волнения 2 балла 0,8/16м 0,2/4,2мм 2/40мм 3,5/70мм
средняя высота /длина волны, капиллярные волны 4/20мм 1/5,3мкм 10/50мкм 17/86мкм
высота неровностей для выполнения условия шероховатости 800мкм 0,21 мкм 2мкм 3,5мкм
(приемник)
Оптическая система видеокамеры Рис. 1. Схема установки
Очевидно, что использование волн с длинами 8 и 14 мкм противоречит целям работы ввиду больших габаритов измерительного комплекса. Кроме того, изображения, полученные на указанных частотах, в основном определяются термодинамическим контрастом поверхностей объектов наблюдения, тогда как в диапазоне ММВ изображение формируется за счет различия коэффициентов отражения [10]. Приемлемые габариты измерительного полигона можно получить, используя ЭМВ с длиной 850 нм, близость которых к видимому диапазону определяет решающее значение коэффициентов отражения в формировании изображения [24].
_Характеристики из,
доступности, пластичности и наличию образцов с различной шероховатостью.
В статье приведены результаты серии экспериментов по воспроизведению поляризационного состояния отраженных от МП ЭМВ диапазона ММВ с длиной волны 3,2 мм на масштабном измерительном полигоне, где измерения осуществляются с использованием ЭМВ длиной 850 нм. Цель данного исследования - обоснование возможности получения поляризационных характеристик отраженных сигналов при использовании в качестве материала макета алюминиевой фольги, сравнение результатов с реальными измерениями.
Таблица 2
Приемник Облучатель Поляризационный фильтр
ПЗС- матрица видеокамеры Panasonic NV RX 30 ИК - диод EDEI-1LA3
£ s £ ь ° § с * 5 Я 1- в ие вв Ъ 8 в н л о в н и 1° з а Ширина ДН Длина волны Ширина ДН я и н е ч у с; со и а л Мощность Тип юляризации
уо а иС
иД
0,3 мВт/м2 400 -900 нм 180 850 нм 140° 50 мВт/стер 0,3 Вт линейный
Точное масштабное моделирование требует, чтобы диэлектрическая и магнитная проницаемости модели на частоте измерения были равны соответствующим величинам на рабочей частоте. Этим требованием можно пренебречь, если материал объекта имеет относительно высокую электропроводность, как в рассматриваемом случае морская вода. Тогда электропроводность макета должна быть в k - раз выше электропроводности объекта [21]. При использовании для измерений ЭМВ с длиной 850 нм в качестве материала модели МП подходит большинство металлов, имеющих на три порядка более высокую электропроводность, чем морская вода, так как высокой точности отношения электропроводностей не требуется [22]. Для изготовления макета МП выбрана алюминиевая фольга, как наиболее удобный материал, благодаря
Получение поляризационных характеристик сигналов подразумевает раздельный прием составляющих сигнала по ортогональным каналам [13, 15, 16]. Для осуществления такого приема собрана измерительная установка (рис. 1), с помощью которой последовательно осуществляется раздельный прием ортогонально-поляризованных составляющих рассеянного исследуемыми образцами из алюминиевой фольги ИК излучения с длиной волны 850 нм. В состав установки входят: облучатель - ИК диод с равным соотношением мощностей горизонтально и вертикально поляризованных составляющих; приемник с зарядовой связью (ПЗС) - матрицы видеокамеры с оптической системой, формирующей диаграмму направленности (ДН) шириной 180, поляризационная пленка, поворотом которой вокруг линии визирования обеспечивался
раздельный прием ортогонально поляризованных составляющих отраженного излучения. Через низкочастотный аналоговый композитный вход - RCA телевизионного тюнера изображение поступает на персональный компьютер. На компьютере обрабатываются стоп-кадры, характерные для каждого измерения. Кадры переводятся в изображения с 256 - уровнями серого. Оценивается мощность сигнала по сумме отсчетов яркости изображения SI(a, b). За максимальное значение Imax принимается величина, соответствующая наблюдению при расположении площадки с макетом участка МП под прямым углом к линии визирования (в этом случае мощности ортогональных составляющих сигнала равны и максимальны [14, 21]). Отражатель - исследуемые макеты МП - прямоугольные площадки размером 10*10 см, размещенные на фоне зачерненного матовой краской листа, что с учетом низкой светочувствительности ПЗС - матрицы можно считать условиями безэховой камеры. Характеристики элементов установки приведены в табл. 2.
Результаты измерений. Исследованы отношения ортогонально-поляризованных составляющих в сигнале для макетов МП, изготовленных из алюминиевой фольги разной шероховатости, с искусственно созданными неровностями, соответствующими различной степени волнения МП, размеры которых приведены в табл. 1. Контроль оптическим микрометром на соответствие образцов критериям шероховатости позволил подобрать материал для изготовления макетов, имитирующих гладкую МП и шероховатую, то есть МП с мелкими капиллярными волнами. Из имеющихся в распоряжении материалов были выбраны: полированная алюминиевая фольга с шероховатостью 0,04 мкм (в соответствии с табл. 1 условие гладкости сохраняется - высота неровностей меньше 0,21 мкм), оксидированная фольга с той же шероховатостью, фольга с шероховатостью 0,4 мкм (соответствует кри-
терию шероховатости - высота неровностей больше 0,21 мкм).
Исследования отражающих свойств полированной алюминиевой фольги, как и ожидалось, продемонстрировали зеркальные свойства этой поверхности -соотношение ортогонально-поляризованных компонент определяется падающим излучением (в опыте, поляризационное отношение на всех углах падения близко к единице). Наличие оксидной пленки на другом образце из алюминия существенно изменило поляризационные соотношения на приеме. При увеличении угла падения наблюдается преобладание вертикально поляризованных компонент в сигнале (примеры изображений приведены на рис. 2). Существенная разница обнаруживается на углах падения от 200 до 600. Максимальная разница наблюдается при угле падения 300. Полученная картина (рис. 3, а) объясняется диэлектрическими свойствами оксидной пленки алюминия - Л120з (относительная диэлектрическая проницаемость - 3), что соответствует характеру отражений от квазигладких диэлектрических поверхностей (рис. 3, б), определяемому коэффициентами отражения Френеля [14]. Характер отражения электромагнитных волн от шероховатых поверхностей (МП с мелкими капиллярными волнами) с неровностями, размеры которых соответствуют критериям шероховатости, удалось воспроизвести на образце - алюминиевой фольге с размерами неровностей 0,4 мкм. Примеры изображений приведены на рис. 4. Как характерно для шероховатых тел, имеющих диффузное рассеяние, интенсивность отражения слабо зависит от поляризации (линии для горизонтальной и вертикальной поляризаций на рис. 5, а совпадают). В большинстве случаев подобное рассеяние подчиняется закону Ламберта [14], устанавливающему зависимость от угла падения (рис. 5, б) как для вертикальных, так и для горизонтально-поляризованных компонент.
а -Ж ]»острые. 2
1 М-
с.ь
■ вп -ill
■ _ •
20 40 60 НО
a
е..«.,
"W
- Rn — m
% *
- \
20 dfl 60 SO б
Рис. 3
р ил
0,5
Ш
■ вп ■гп
т
Рис. 4
I
20 110 (10 Яф
а
21 ) 1)0 ®0 АО
б
Л р.
А
/ Л
Л ■ И- Л \
Рис. 5
10
?п
40
ЯГ.
а
10 20 30 40
50 б
60
Зависимость отношений поляризованных составляющих к горизонтальным от степени волнения исследовалась на образцах фольги с шероховатостью 0,04 мкм. Механическим воздействием на образце задавался рельеф, высоты и период неровностей которого соответствовали различному состоянию МП. Контроль соблюдения размеров структур образца осуществлялся с помощью оптического микрометра. На рис. 6,а линией 1 показана зависимость отношения сумм отсчетов яркости ортогонально-поляризованных составляющих от угла скольжения для гладкой фольги (спокойное море). Линия 2 получена при работе с образцом со структурой, имитирующей волнение в 4 балла. Линии 3 и 4 показывают характер отражений от образца с размерами неровностей, соответствующих капиллярным волнам (линия 3 в направлении максимальной частоты неровностей, линия 4 - минимальной). Данная картина повторяет представленные на рис. 6,б зависимости, построенные на основании исследований отражений волн диапазона ММВ от МП [4, 5, 6, 18, 21]. По утверждению авторов волнение поверхности частично разрушает зеркальность отражений и определяет ряд закономерностей, основные из которых: уменьшение зависимости интенсивности отражений от поляризации с ростом волнения; превышение уровня сигнала с горизонтальной поляризацией при бурном волнении, зависимость поляризационных отношений от направления гребней волн относительно оси наблюдения и направления ветра. При сильном ветре отражения от МП в диапазоне ММВ обусловлены капиллярными
Рис. 6
вертикально- волнами, что и объясняет слабую зависимость от поляризации. Так, линия 1 (рис. 6, б) характеризует поляризацию отраженных ЭМВ от МП при слабом ветре, линия 2 - при ветре 3-7 м/с (только гравитационные волны), линия 3 - при ветре 5-11 м/с (гравитационные и капиллярные волны).
Итак, в работе показана принципиальная возможность моделирования поляризационных отношений в сигналах диапазона миллиметровых радиоволн с длиной 3,2 мм, отраженных от морской поверхности, на базе масштабного измерительного полигона инфракрасного диапазона. Использование для измерений электромагнитных волн с длиной 850 нм позволило уменьшить размеры измерительного полигона до лабораторных площадей. Анализ результатов исследований отражающих свойств макетов морской поверхности, выполненных из алюминиевой фольги, показал совпадение с результатами исследований отражений радиоволн миллиметрового диапазона от реальной морской поверхности при моделировании поляризационного состояния отраженных сигналов. На данной длине волны, при использовании алюминиевой фольги с шероховатостью 0,04 мм и 0,4 мкм воспроизведены поляризационные отношения, соответствующие отражениям от гладкой морской поверхности и поверхности с определенной волновой структурой. В целом высокое сходство полученных в ходе экспериментов данных с результатами реальных измерений подтверждает возможность и целесообразность использования предложенного способа получения поляризационных характеристик морской поверхности для
миллиметрового диапазона радиоволн.
Библиографический список
1. Андреев Г.А. Распространение миллиметровых и субмиллиметровых волн в атмосфере / Г.А. Андреев // Проблемы современной радиотехники и электроники. Т. 1. - М.: Наука, 1980. - Т. 1. - С. 139 - 163.
2. Айвазян Г.М. Распространение миллиметровых и субмиллиметровых волн в облаках / Г.М. Айвазян. - Л.: Гидрометеоиздат, 1991. - 480 с.
3. Быстров Р.П. Распространение короткой части миллиметровых и субмиллиметровых волн: возможные обрасти их применения / Р.П. Быстров, А.В. Соколов // Радиотехника. - 2006. - № 5. - С. 11 - 18.
4. Кулемин Г.П. Рассеяние миллиметровых радиоволн поверхностью Земли под малыми углами / Г.П. Кулемин, В.Б. Разсказовский. - Киев: Наук. думка, 1987. -232 с.
5. Андреев Г.А. Рассеяние миллиметровых волн шероховатыми поверхностями / Г.А. Андреев, Л.Ф. Черная // Радиотехника. - 1980. - № 3. - С. 78 - 81.
6. Гутник Г.В. Особенности обратного рассеяния радиоволн сантиметрового и миллиметрового диапазона морской поверхностью при малых углах скольжения / Г.В. Гутник, Г.П. Кулемин, Л.И. Шарапов // Успехи современной радиоэлектроники. - 2005. - № 1. - С. 3 -19.
7. Шорохова Е.А. Некоторые особенности рассеяния электромагнитных волн на статистически неровных земных покровах в миллиметровом диапазоне волн / Е.А. Шо-рохова, А.В. Кашин // Известия вузов. Радиофизика. -2005. - Т. Х1_УШ. - № 6.
8. Козлов А.И. Развитие радиополяриметрии в России / А.И. Козлов, А.И. Логвин // Зарубежная радиоэлектроника. Успехи современной радиоэлектроники. - 1999. -№ 7. - С. 62 - 71.
9. Луценко В.И. Поляризационно-спектральная селекция целей на фоне местности / В.И. Луценко // Успехи современной радиоэлектроники. - 2007. - № 9. С. 76 - 88.
10. Зражевский А.Ю. Особенности и возможности поляризационного стереовидения в ММ-диапазоне волн / А.Ю. Зражевский, В.А. Голунов и др. // Радиотехника. - 2006.
- № 5. - С. 19 - 29.
11. Детков А.Н. Метод моделирования поляризационных портретов искусственных распределенных объектов / А.Н. Детков, Д.А. Ницак // Радиотехника. - 2007. - № 11.
- С. 77 - 81.
12. Евдокимов Н.О. Экспериментальные исследования
деполяризующих свойств малоразмерных наземных объектов в целях повышения эффективности их обнаружения на фоне пассивных помех / Н.О. Евдокимов, Т.А. Маршалов, А.Ю. Барзаковский // Радиотехника -2008. - № 3. - С. 56 - 58.
13. Козлов А.И. Поляризация сигналов в сложных транспортных радиоэлектронных комплексах / А.И. Козлов, В.А. Сарычев. - СПб.: Хронограф, 1994.
14. Финкильштейн М.И. Основы радиолокации / М.И. Фин-кильштейн. - М.: Радио и связь, 1983. - 535 с.
15. Козлов А.И. Поляризация радиоволн. Поляризационная структура радиолокационных сигналов. Кн. 1 / А.И. Козлов, А.И. Логвин, А.И. Сарычев. - М.: Радиотехника, 2005. - 704 с.
16. Козлов А.И. Поляризация радиоволн. Радиолокационная поляриметрия. Кн. 2 / А.И. Козлов, А.И. Логвин, А.И. Сарычев. - М.: Радиотехника, 2007. - 640 с.
17. Яманов А.Д. Поляризационные характеристики подстилающих покровов в миллиметровом диапазоне волн / А.Д. Яманов // Научные вестник МГТУ ГА. Серия радиофизика и радиотехника, 2008. - № 126. - С. 99 -106.
18. Кулемин Г.П. Обратное рассеяние миллиметровых волн морской поверхностью / Г.П. Кулемин // Зарубежная радиоэлектроника, - 1996. - № 7. - С. 16 - 28.
19. Детков А.Н. Алгоритм обработки сигналов в поляриметрической РЛС с синтезированной апертурой антенны в режиме оценки топографического рельефа земли / А.Н. Детков, Д.А. Ницак, В.А. Объедков // Информационно-измерительные и управляющие системы - 2006. - Т. 4. - № 7. - С. 15 - 23.
20. Бородай И.К. Мореходность судов / И.К. Бородай, Ю.А. Нецветаев. - Л: Судостроение, 1982. - 286 с.
21. Справочник по радиолокации: В 4-х т.; пер. с англ. / под. ред. М. Сколника. -М.: Сов. радио, 1976. - Т.1 - 456 с.
22. Стреттон Дж. Теория электромагнетизма / Дж. Стрет-тон. - Л.: ГИТТЛ, 1949.
23. Макмиллан Р. У. Источники излучения ближнего миллиметрового диапазона / Р.У. Макмиллан // - 1987. - Т. 75. - № 4. - С. 96 - 119.
24. Лазарев Л.П. Оптико-электронные приборы наведения / Лазарев Л.П. - М: Машиностроение, 1989. - 512 с.
УДК 621.311
ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ МЕЖДУ ЭЛЕМЕНТАМИ НИЗКОЗАТРАТНОЙ СИСТЕМЫ ЭНЕРГОУЧЁТА, ОСНОВАННОЙ НА ИСПОЛЬЗОВАНИИ ТЕХНОЛОГИИ PLC
И.А.Бузиков1
Иркутский государственный технический университет, 664074, г. Иркутск, ул. Лермонтова, 83.
Рассмотрены особенности построения автоматизированной низкозатратной системы энергоучёта на основе использования технологии PLC ( PowerLine Communication). Особое внимание уделено особенности архитектуры программного обеспечения системы - использованию стандарта ASN.1 в качестве основы для обеспечения гибкости системы и широких возможностей для интеграции с компьютерными сетями. Ил. 1. Библиогр.4 назв.
Ключевые слова: система энергоучета, сеть электроснабжения, технология PLC, нелинейные электропотребители, инкапсуляция ASN.1.
1Бузиков Иван Александрович, аспирант, тел.: (3952)700350, e-mail: fmm1@rambler.ru Buzikov Ivan Alexandrovich, a postgraduate, tel.: (3952)700350, e-mail: fmm1@rambler.ru.
